Приближение второго порядка для

Конечно, уравнение (XIV.6.3) представляет специальный случай среди многих возможных примеров цепных разветвленных реакций. Это уравнение можно получить в иной форме, если в выражение для граничных условий (XIV.6.3) включить члены, характеризующие процесс гомогенного обрыва первого порядка кц (С), или выражение для зарождения на стенках. Включение членов, которые имеют второй порядок относительно концентрации радикалов, таких, как рекомбинация второго порядка в газовой фазе или разветвления второго порядка, приводит к нелинейным уравнениям, которые могут быть разрешены только численно или приближенно. [c.387]

Из сравнения обоих выражений видно, что ошибки приближения имеют порядок к. Ошибка может накапливаться и увеличиваться в определенных интервалах. Количество интервалов п, необходимых для данной длины слоя, обратно пропорционально их длине. При решении порядок ошибки приближения будет на единицу меньше порядка ошибки приближения для одного интервала. Ошибка второго порядка в выражении для нисходящей разности дает ошибку порядка к, тогда как ошибка приближения третьего порядка в выражении для центральной разности дает при решении ошибку порядка к" . [c.191]

Используя квазиравновесное приближение, выведите уравнение для скорости образования Ш и покажите, что данная реакция имеет второй порядок. [c.217]

Уравнения движения вязкой жидкости можно применять и к многокомпонентным смесям до тех пор, пока массовые силы действуют одинаково на все компоненты смеси. Такой силой, например, является сила тяжести. Электрическая сила может действовать избирательно на некоторые компоненты, например, на электролит, смешанный с электрически нейтральной жидкостью. Основная причина этого факта состоит в том, что феноменологическое уравнение вязкой жидкости (4.13), определяющее вид тензора напряжений, не зависит от градиентов концентраций компонент. Поскольку уравнение (4.13) тензорное, в которое входят тензоры второго ранга, то если бы такая зависимость и существовала, то только от Vp, Vpy, так как эта комбинация является тензором второго ранга. Однако члены Vp, Vpy имеют второй порядок малости по сравнению с тензором скоростей деформации. Напомним, что закон (4.13) справедлив для малых скоростей деформаций. Следовательно, в этом приближении тензор напряжений не зависит от градиентов концентраций. [c.62]

В завершающей стадии приближения к полному равновесию концентрации всех промежуточных частиц значительно уменьшаются, а соответственно уменьшается и скорость рекомбинации, которая имеет второй порядок по концентрации промежуточных частиц. В богатых смесях реакции (с) и (—с) сохраняют первый порядок по концентрации промежуточных продуктов и поэтому условие равновесия для нее достигается легче, в то время как реакции (а), (Ь) и (с1) косвенно зависят от протекания реакций (е) и ( ). В бедных смесях условия достижения [c.158]

Для всех рассматриваемых треугольников имеет место приближенное равенство Отсюда следует, что величины полных (первый порядок - - второй порядок) относительных трехчастичных взаимодействий для атомов каждого треугольника можно представить в виде [c.267]

Карл и Кэмпбелл [233] приводят в качестве примера для П1 группы анализы некоторых марганцевых руд США. Этот пример интересен по двум причинам. Он показывает, что для железа и марганца могут быть получены удовлетворительные приближенные результаты простым способом несмотря на то, что на интенсивности аналитических линий каждого из этих элементов влияет присутствие другого. Характерной особенностью этого примера является то, что в качестве аналитической линии здесь был иопользован второй порядок отражения Ка железа так как на [c.216]

Первая система уравнений в (4.2.11) представляет собой второй порядок уточненной формулировки соотношений баланса импульса в динамике дислокаций. Вторая и третья системы в (4.2.11) служат для определения полевых переменных Правые части этих уравнений известны нам по первому порядку приближений. Теперь мы можем сказать, что второй порядок приближения аппроксимирует модели дислокационной динамики. [c.103]

Мы уже упоминали, что различный выбор е-порядка для отношений Х/31 и З1/З2 приводит к моделям описания различных явлений. При том специальном выборе, который был сделан в данном параграфе, в приближении первого порядка мы возвращаемся к теории упругости. Второй порядок моделирует материалы с дислокациями, а дисклинации не [c.106]

В теории магнитных эффектов в рекомбинации радикалов у ке обращалось внимание на неаддитивность различных каналов интеркомбинационных переходов. Было показано, что отклонения от аддитивности обнаруживаются для долгоживущих РП. По-видимому, можно высказать следующее общее утверждение аддитивная схема интеркомбинационных переходов по различным каналам качественно правильно описывает магнитные и спиновые эффекты в рекомбинации РП только тогда, когда второй порядок теории возмущений по взаимодействию спинов дает ненулевой результат и разумную оценку масштаба эффектов. Как только это приближение становится недостаточным, интерференция различных каналов S—Г-переходов приобретает важную или даже решающую роль. Именно так обстояло дело в теории магнитных эффектов для рекомбинации долгоживущих РП. Точно так же интегральный эффект ХПЯ в слабых магнитных полях появляется только в четвертом порядке теории возмущений [79], и поэтому для его описания аддитивная схема интеркомбинационных переходов оказывается непригодной. [c.121]

При этом второй кинетический порядок не считается истинным, а является лучшим приближением первого порядка для различных групп сернистых соединений (кажущийся второй порядок реакции). На основании экспериментальных данных установлено, что в области высоких температур суммарно определяется диффузия чем выше молярная масса сернистых соединений, тем менее доступна поверхность катализатора. Причем на скорость гидрогенолиза значительное влияние оказывает не диффузия вообще, а внутренняя диффузия, т.е. эффективность использования катализатора это подтверждается уменьшением диаметра частиц катализатора с 0,3 до 0,05 см, после чего резко возрастает скорость реакции, описываемая уравнением второго порядка. Подобные [c.7]

Выражения для коэффициентов переноса можно получить непосредственно. Рассматривая уравнения (13.2.61)—(13.2.63), легко заметить, что все вклады от пространственных неоднородностей имеют по меньшей мере второй порядок по плотности, и, следовательно, в рамках данного приближения их ненужно учитывать. Для коэффициента теплопроводности получаем [c.404]

При таком округлении число, характеризующее приближенное значение величины, состоит из верных цифр, а цифра низшего разряда этого числа (последняя в записи) имеет точность 1 того же разряда. Напрнмер, запись т = 3,68 кг означает т=>3,68 0,01 кг, а запись т=3,680 кг означает т=3,680 0,001 кг. Иными словами во втором случае величину измеряли с точностью на порядок выше, чем в первом. Отсюда следует, что приписывать или отбрасывать нули в конце десятичной дроби, выражающей приближенное значение величины, категорически запрещается. [c.7]

Число, представленное в экспоненциальной форме, состоит из двух сомножителей. Первый сомножитель называют нормализованной мантиссой числа она представляет собой значащую часть числа, в которой десятичная запятая стоит сразу же после его первой ненулевой цифры. Второй сомножитель называется жа-рактеристикой числа и представляет собой число 10, возведенное в степень, которая выражает порядок рассматриваемого числа. Причем последняя цифра мантиссы числа приближенная, т. е. получена в результате округления. [c.10]

Приближение гармонического осциллятора достаточно корректно для описания основного колебания, т. е. перехода от и = 0 к 0=1. Помимо требований об изменении дипольного момента при ИК-переходах это приближение приводит еще к одному правилу отбора для поглощения света А1 = + 1. Поскольку при комнатной температуре большинство молекул находится в состоянии с и = 0. наблюдается практически только основное колебание. Нарушения этого правила связаны с ангармоничностью. Переходы ио 02-, ио- 1>з носят название первого и второго обертонов. Интенсивность первого обертона на порядок, а второго — на два порядка ниже интенсивности основного перехода. [c.268]

В приближении водородоподобных электронов, т. е. при замене отталкивания экранированием, можно пользоваться описанными выше квантовыми числами — п, I, т и 5. Рассмотрим порядок заполнения квантовых состояний атомов, находящихся в начале периодической таблицы элементов. Это заполнение происходит так, чтобы соблюдалось требование минимума энергии. Поэтому очевидно, что электрон атома водорода (2=1) занимает состояние 15. У Не (2=2) в то же состояние можно поместить еще один электрон без нарушения принципа Паули из-за насыщенности (антипараллельности) их спинов, т.е. Не (15) . Однако у (2=3) третий электрон уже вынужден из-за принципа Паули занимать другое состояние, а именно Ы(1з)2(25). Таким образом, в первом периоде, соответствующем п = 1, помещается лишь два элемента, а литий начинает второй период. Этот элемент, как и водород, является одновалентным, следующий элемент (2=4) — бериллий — имеет на уровне 25 два электрона, т.е. Ве(15)2(25)2. [c.314]

Второе предположение, приведенное выше, учитывает порядок величины малых возмущений и сводит задачу к линейному приближению. Это означает, в частности, что периодические колебания не приводят к возникновению гармоник и не влияют на параметры осредненного течения. Таким образом, в уравнениях можно пренебречь всеми членами, которые содержат любое произведение и и, I и (или) их производных. [c.14]

Кинетические уравнения можно точно проинтегрировать только для немногих из механизмов, включающих обратимые, последовательные и параллельные стадии первого и второго порядков. Для этого выписывают кинетические уравнения для каждого из исходных веществ и промежуточных соединений и решают полученную систему уравнений. Однако для более сложных механизмов дифференциальные уравнения не удается решить в явном виде, так что необходимо или использовать вычислительные машины, или вводить физически обоснованные приближения для упрощения математических выражений. Ценные сведения можно получить уже при написании кинетических уравнений сложных реакций, даже если решения этих уравнений нельзя найти в аналитической форме. С их помощью часто оказывается возможным показать, почему в ряде случаев появляется индукционный период, почему сложные реакции могут иметь первый, второй или дробный порядок и как эти кажущиеся порядки могут изменяться в ходе реакции. [c.295]

Из-за отсутствия необходимых опытных данных нам пока неизвестны не только зависимость силовых постоянных и Ку от прочности водородной связи, но даже и их более или менее точные абсолютные значения для отдельных соединений. Для димера муравьиной кислоты, положив К = Ку, удалось приближенно оценить их величину, которая оказывается 5-10 см [136]. Оценить порядок этих же силовых постоянных можно и по аналогии с результатами решения обратных спектральных задач для конкретных органических и элементоорганических соединений [47]. Так, практика расчетов [47] показывает, что, во-первых, силовая постоянная угла, образуемая двумя валентными связями, всегда оказывается в три — десять раз меньше меньшей из силовых постоянных этих двух связей. Во-вторых, силовая постоянная взаимодействия двух углов, не имеющих общей вершины, но имеющих общую сторону, приблизительно на порядок меньше меньшей из силовых постоянных таких двух углов. [c.82]

Не следует путать порядок, определяемый по критерию Эренфеста, и род фазовых переходов. Для переходов первого-рода (здесь род и порядок совпадают) характерно поглощение или выделение скрытой теплоты, скачкообразность (прерывность) изменения свойств по времени или по некоторой термодинамической переменной, гистерезис и т. п. Переходы же порядка выше первого развиваются постепенно, теплоемкость претерпевает сингулярность, а не разрыв, гигантские флуктуации новой фазы, увеличиваясь по мере приближения к точке-перехода, постепенно заполняют объем. Поэтому современные теории трактуют все переходы порядка выше первого как переходы второго рода, или непрерывные (подробней см. в [11, 12]). [c.23]

Взаимодействие индивидуальных сераорганических соединений с водородом протекает ио первому порядку. Однако для процесса гидроочистки нефтяных фракций лучшее приближение к экспериментальным данным дает кажущийся второй порядок. Изменение порядка реакции, ио-видимому, объясняется постоянным снижением константы скорости реакции пс> мере гидрирования наиболее реакциоииоспособных соединений. При высокой температуре, когда скорость химической реакции резко возрастает, скорость суммарного превращения определяется диффузией сырья в поры катализатора. При этом порядок реакции падает, приближаясь к первому. Для уменьшения внутр адиффузионного торможения реакции ири очистке тяжелых видов сырья рекомендуется использовать катализаторы с размером нор более 10 нм. [c.302]

Масагутов и др. [47] подробно изучили кинетику гидроочистки высокомолекулярных фракций вакуумных газойлей и подтвердили вывод Бойтера и Шмида [42], что второй порядок является кажущимся и представляет собой наилучшее приближение для суммы многих уравнений первого порядка для отдельных классов и фракций сернистых соединений. Константы скоростей реакции, определенные по уравнению (1), не давали, однако, прямой в координатах энергии активации уменьшались с ростом температуры. Это было объяо-нено тем, что при более высоких температурах суммарное превращение начинает определяться диффузией, [c.42]

Инфракрасные спектры фосфора и его соединений измерил Кобридж [601]. С целью получения активного фосфора Рамтун и Странский [602] подвергли красный фосфор нейтронному облучению при нагревании до 600° в токе азота, после чего наблюдали испарение его в вакууме. Рассчитан приближенно ход кривой скорости испарения с понижением температуры поверхности испарения. Изучены условия окисления красного фосфора бромид-броматной смесью и перйодатом калия и для этой реакции определен второй порядок [603, 604]. Разработаны методы анализа фосфора [478, 482]. [c.416]

Сравнение реакционной способности соединений типа АгЭ(СНд)з в реакциях кислотного расщепления для производных кремния и олова проводилось также в лаборатории Насельского - Использование различных кислотных реагентов позволяет провести не вполне строгое сравнение, однако ясно, что реакционная способность оловоорганических соединений выше примерно в 10 раз. Для реакции в метаноле найден общий второй порядок, ацетолиз в уксусной кислоте имеет первый порядок по металлоорганическому соединению. Для последней системы найден очень высокий изотопный эффект (равный 10) . Наблюдались также солевые эффекты хлорида и ацетата лития и слабое влияние заместителей в арильной группе. Авторы полагают, что высокая реакционная способность производных олова связана с сильной поляризуемостью атома элемента. Большой изотопный эффект свидетельствует о переносе протона в кинетической стадии. По мнению авторов, классический сг-комплекс является довольно грубым приближением к структуре переходного состояния, в котором совершается передача протона от кислорода к арильному углероду. [c.139]

При более высоких температурах параллельно с полимеризацией проходит крекинг. С. П. Миценгендлер [33] нашел, что при 480° С и 3—28 ат проходят и крекинг, и полимеризация, реакция имеет приблизительно второй порядок. При 600° С кинетика приближенно описывается уравнением реакции первого порядка. П. Фролих и В. Шнейдер [34] установили, что при 725° С и 0,2 ат при нулевой глубине превращения на 100 моль прореагировавшего пропилена образуется 13% метана, 5% этана, 23% этилена, 24% бутена, 14% олефинов Сд + С , 6% бутадиена и 5% водорода. А. В. Фрост с сотр. [35] изучал крекинг пропилена в динамических условиях при 610, 644, 688 и 726° С и атмосферном давлении. Данные опытов приведены в табл. 36. [c.137]

Однако надо иметь в виду четыре ограничения метода двулучепреломления нри определении степени ориентации молекул. Во-первых, полностью ориентированное волокно является идеальным случаем, не встречающимся на практике, и в этом отношении наиболее целесообразно принять за эталон для сравнения максимальную экспериментально найденную величину двулучепреломле-1шя какого-нибудь одного образца полимера. Во-вторых, этот метод дает только среднюю степень ориентации, но с его помощью нельзя получать никаких сведений о распределении ориентаций. В-третьих, формулы для угла отклонения молекул <р и для поправки на плотность, приведенные здесь, основаны на предположении, что на поляризуемость молекул не влияют силы притяжения между соседними молекулами, а это не совсем правильно. И, в-четвертых, в кристаллических полимерах вследствие двухфазной структуры может заметно сказываться влияние двулучепреломления формы, а влияние этого фактора учесть количественно почти невозможно. По этой причине степень ориентации полимера, рассчитанную из двулучепреломления, нужно рассматривать как величину приближенную однако порядок этой величины, по-видимому, правильный (так как источники неопределенности—величины второго порядка), нее можно использовать для сравнения одинаковых образцов однако абсолютной ценности эти величины не имеют. [c.248]

Две недавно проведевиые работы в значительной мере способствовали выяснению процесса аминолиза эфиров. Баниет и Девис [310] повторно исследовали реакцию этилформиата с н-бутиламином в этанольном растворе и показали, что она катализируется обобщенным основанием. Выражение скорости содержит члены второго порядка относительно амина (катализ амином) и полуторного порядка относительно амина (катализ алкоксидным ионом), но не содержит члена первого порядка относительно амина. Члены второго и полуторного порядка не удавалось выявить в более ранних работах 304, 309], где указывался лишь приближенный г порядок реакции. При концентрации н-бутиламина, > равной 0,1 М, редакция на 33% катализируется амином, а при концентрации 1,0 М — на 61% взаимодействие остальной части исходного продукта в каждом случае катализируется алкоксидным ионом. Добавление хлорида к-бутиламмония резко уменьшает скорость. По- следующее добавление этилата натрия заметно ускоряет реакцию, как это и было установлено ранее. Исходя из механизма, описанного е ранних работах [уравнение (62)], можно предположить, что член порядка относительно амина будет исчезать при добавлении КННзС , а также что остальные члены выражают некатализируемую реакцию первого порядка относительно амина. Напротив добавление хлорида к-бутйлаМмо-ния хотя и приводит к сокращению члена, отвечающего порядку 2 относительно амина, но член второго порядка относительно амина остается. Это можно объяснить только общим основным катализом, при котором переходное состояние включает эфир, амин и основание. К сожалению, эти опыты не проводились в воде, так что обычные критерии общего основного катализа нельзя выяснить (определение увеличения скорости с увеличением концентрации буфера при постоянной pH и постоянной ионной силе). [c.122]

Из (6.11) видно, что асимптотическая скорость достижения гомозиготности для подразделенной популяции будет меньше, чем для случая панмиксии. Таким образом, асимптотически подразделенность соответствует увеличению численпости всей популяции, но изменение имеет второй порядок малости по величине 1/Л . Наиболее простое выражение для второго приближения получается в случае равенства всех интенсивностей миграций mt между различными уровнями величине т. В этом случае т(1) = 2М 1) т, —mt+i) =0 при KL—1 и в сумме по I в (6.11) остается лишь один член (напомним, что /Пь+i = = 0). Отсюда [c.478]

Итак, одночленные выражения первого приближения для рассмотренных параметров динамической резонансной кривой пропорциональны х или т. е. имеют первый или второй порядок малости, если [х—величина первого порядка малости. Грубое искажение резонансной кривой, показанное на рис. 42, едва ли встретится в практике построения радио-измерительных устройстэ динамическая резонансная кривая рис. 42 относится к значению х 30 ( /= 0,025). [c.144]

Опуская в разложении (П1, 9) члены, имеющие порядок малости по tSxi выше второго, и принимая во внимание, что члены первого порядка малости по обращаются в нуль, поскольку координаты точки удовлетворяют системе (III, 3), получим следующее приближенное равенство [c.95]

Порядок приближения, в котором определяется тот или иной тип дальнодействующих сил, не связан с их важностью или величиной вклада. Так, например, определяемые во втором приближении силы могут быть более существенными по сравнению с силами, которые находятся в первом приближении. Во всяком случае, поскольку вносимое искажение достаточно мало, дальнодействующие силы могут быть скорректированы за счет учета свойств изолированных атомов или молекул. Таким образом, если распределение заряда не является сферически симметричным, то нейтральная молекула характеризуется статическим распределением заряда с ненулевыми мультипольными моментами (дипольным, квадрупольным, октапольным и т. д.). Тогда одна из составляющих дальнодействующих сил между двумя молекулами будет складываться из электростатического взаимодействия между соответствующими ненулевыми моментами. Другими словами, эта часть дальнодействующих сил определяется последовательным учетом диполь-дипольного, диполь-квад-рупольного, квадруполь-квадрупольного и т. д. взаимодействий. При таком типе взаимодействия заряженных оболочек возникают и другие, так называемые индуцированные силы, которые являются силами второго порядка. Например, дипольный момент одной молекулы будет искажать распределение заряда другой молекулы, силовое поле которой может быть описано с по- [c.194]

В нротивополоншость указанному порядку превращения исходного вещества нефти от сложных соединений к простым некоторые авторы (В. А. Успенский и О. А. Радченко) выдвинули иной порядок превращений. Исходным материалом нефти считаются уже готовые углеводороды, преимущественно метанового ряда, и в частности парафино], содержащиеся в незначительных количествах в организмах, главным образом растительные и жирные кислоты или их производные, после декарбоксилирования превращающиеся в метановые углеводороды. Таким образом, авторы вправе, со своей точки зрения, называть парафиновую нефть разностью, наиболее сохранившей черты первичного тина. Беспарафинрвые нефти представляют собой, по мнению этих авторов, вторичный продукт окислительного метаморфизма. В частности, циклические углеводороды, характеризующие нафтеновые нефтл, являются результатом относительной концентрации тех циклических углеводородов, которые присутствовали еще в разности, наиболее сохранившей черты первичного типа и не игравшей там значительной роли. Исчезновение метановых углеводородов авторы видят, во-первых, в уничтожении микроорганизмами и, во-вторых, в превращении их в циклические углеводороды. Допустим, что первичная нефть содержала 80% метановых углеводородов и 20% циклических. Для того, чтобы получилась преимущественно циклическая нефть с 80% соответствующих углеводородов, необ ходимо, чтобы нефть потеряла около 94% своих метановых углеводородов или около 75% своей массы. Так как это весьма мало вероятно, следует предполагать, что все дело не столько в уничтожении метановых углеводородов, сколько в окислительном метаморфизме, переводящем метановые углеводороды в циклические, в частности в нафтеновые. Одпако в органической химии совершенно неизвестны способы циклизации метановых углеводородов в нафтеновые, по крайней мере в условиях, мыслимых в подземной лаборатории, не говоря уже о том, что подобиая реакция противоречила бы термодинамике. Поэтому упор в этом случае делается на различные микробиальные процессы, механизм которых, впрочем, остается совершенно неизвестным. Прямые опыты микробиологической обработки нефти в условиях, максимально приближенных к условиям нефтяного горизонта, до сих пор не дали результатов, подтверждающих предположения, скорее даже эти результаты противоречат гипотетическим представлениям сто- [c.204]

Если в случае двухатомных ги идов порядок расположения орбиталей довольно очевиден (рис. 15 и 16), то этого нельзя сказать для молекул негидридов. Для того чтобы хотя бы очень приближенно найти этот порядок, необходимо установить, как изменяются орбитали при переходе от больших межъядерных расстояний, когда они определяются для разделенных атомов, к малым межъядерным расстояниям, когда они определяются для объединенного атома. Это показано на рис. 16 и 17 для неравных и равных зарядов ядер соответственно. Корреляция должна быть установлена на основе предположения, что орбитали одного типа не пересекаются. Так, из рис. 16 видно, что нижняя ст-орбиталь справа переходит в нижнюю ст-орбиталь слева. Вторая нижняя орбиталь справа переходит во вторую нижнюю орбиталь слева и т. д. Аналогично нижняя я-орбиталь справа переходит в нижнюю я-орбиталь слева и т. д. На рис. 17 следует также учитывать свойства симметрии g и и, которые должны сохраняться при переходе от больших межъядерных расстояний к малым, и поэтому нужно коррелировать нижнюю я -ррбиталь справа с нижней я -орбиталью. слева и соответственно нижнюю яц-орбитальсправа с нижней Яц-орбиталью слева [c.39]

Конформационный анализ секретина выполнен по представленной на рис. III.30 схеме, в которой порядок расчета фрагментов указан стрелками. Напомним, что при наличии согласованности всех видов внутримолекулярных взаимодействий способ разбиения аминокислотной последовательности на отдельные фрагменты и порядок расчета не имеют принципиального значения и не влияют на конечный результат. Схема теоретического конформационного анализа диктуется техническими, иногда интуитивными соображениями, а чаще всего подсказывается самим ходом решения задачи. Поэтому лишь в конце расчета становится ясным окончательный вариант разбиения цепи на участки и последовательность их анализа. Исследование конформационных возможностей N-концевого гептапептидного фрагмента секретина His -Thr было начато с детального анализа пространственного строения его трипептидных участков His -Ser -Asp и Thr -Phe -Thr . Затем при всех возможных сочетаниях найденных низкоэнергетических состояний трипептидов рассчитывались потенциальные поверхности гептапептида путем построения семейства конформационных карт ф4-у4 срединного остатка Gly . Значения двугранных углов ф4, Уд низкоэнергетических областей каждой конформационной карты и геометрия соответствующей комбинации предпочтительных конформаций свободных трипептидов служили исходными для минимизации структурных вариантов His -Thr . Для первого трипептида было составлено 125 начальных приближений, а для второго - 82. Результаты минимизаций структурных вариантов при изменении двугранных углов основной цепи (ф, V /, (О) и боковых цепей (х) свидетельствуют о слабой энергетической [c.374]

Несмотря на приближенность таких оценок, представляло интерес найти порядок величины потенциала взаимодействия и положение невозмущенных уровней связанной молекулы воды в ряде соединений. Для этого можно было воспользоваться спектрами воды в тех кристаллогидратах (рис. 13), в которых, во-первых, полосы поглощения хорошо разделяются, во-вторых, в области проявления Узос ( 3200 наблюдается отчетливая полоса и, в-третьих, общее число полос поглощения в области Уон КО-лебаний на единицу больше удвоенного числа неэквивалентных молекул воды, входящих в решетку данного кристалла. Кроме того, для сколецита и мезолита (рис. 13, виг) необходимо было допустить, что самая низкочастотная полоса в спектре каждого из рассматриваемых кристаллогидратов (она лежит около 3200 ж ) относится к обертону деформационного колебания, а ближайшая к ней интенсивная полоса — к валентному колебанию, с которым и резонирует обертон [c.55]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология