Отрицательный дифференциальный эффект

Алюминий особенно чувствителен в коррозионном отношении к введению в сплав активных катодных структурных составляющих, а также к контактированию с электроположительными металлами вследствие наличия у него в хлоридных растворах отрицательного дифференциального эффекта. Отрицательный дифференциальный эффект заключается, как известно, в том, что при анодной поляризации металла (за счет анодной поляризации или контакта с катодным металлом) скорость разрушения алюминия будет возрастать не только вследствие протекания анодного тока, но и по причине увеличивающегося при этом саморастворения алюминиевого сплава. [c.262]

Как видно из сопоставления полученного выражения с уравнением (в), отрезок л выражает дифференциальный эффект охлаждения газа при дросселировании, умноженный на Ср. В данном случае отрезок х располагается на отрицательной полуоси абсцисс, что указывает на охлаждение при дросселировании с начальными параметрами рх. Т. Касательная в точке С к той же изобаре отсекает отрезок X на положительной полуоси абсцисс, что указывает на нагревание при дросселировании газа с тем же начальным давлением р1, но с более высокой температурой. Касательная в точке В к той же изобаре проходит через начало координат и X = О, т. е. при значениях р и Г, соответствующих [c.743]

Один и тот же газ при различных температурах может иметь различный дифференциальный эффект Джоуля—Томсона положительный (охлаждение) при одной температуре, отрицательный (на- [c.8]

Из эмпирического уравнения (1-112), отражающего характер изменения коэффициента а., видно, что при увеличении давления величина а — Ьр уменьщается, следовательно, дифференциальный эффект становится меньше, и при определенном общем давлении, когда а = Ьр, охлаждение вообще прекратится. В дальнейшем при увеличении давления выражение а — Ьр примет отрицательное значение, коэффициент а. будет отрицательным, и вместо охлаждения при дросселировании мы будем наблюдать нагревание газа. Точка, в которой дифференциальный эффект Джоуля — Томсона равен нулю и начиная с которой при дальнейшем возрастании давлени, происходит нагревание, называется точкой инверсии. Дросселирование в этом случае не вызовет никакого изменения температуры, и коэффициент будет равен нулю. [c.48]

Значение дифференциального эффекта Джоуля—Томсона отрицательно при высоких давлениях и низких температурах. Точки пересечения изобар с горизонталью О—О являются инверсионными, так как в них а =0. Как видно из диаграммы рис. 8, изобары в правой части также где-то пересекаются с горизонталью О—0 это соответствует вторым инверсионным точкам для воздуха в области очень высоких температур. Между двумя инверсионными точками значение дифференциального эффекта Джоуля—Томсона для воздуха всегда положительно, [c.52]

С помощью дифференциально-термического анализа можно определить тепловые эффекты, а следовательно, изменение механизма реакций. Типичные кривые ДТА и ТГА приведены на рис. 2.5. На кривых ДТА отмечаются четыре области. Начальный эндотермический эффект (первая эндотерма) в области температур порядка 120°С обусловлен десорбцией физически связанной воды. Вторая, мало заметная эндотерма появляется при температуре около 220 °С и связана с началом протекания химических реакций, улавливаемых по потерям массы целлюлозы. При нагревании (230 °С) обеззоленной целлюлозы в течение 24 ч потери массы достигают 10%. Протекание реакций (начало дегидратации целлюлозы) в этой области температур было подтверждено масс-спект-ральным методом, который более чувствителен, чем ТГА. Глубокий эндотермический эффект появляется при температуре около 280 °С он связан с наиболее интенсивной термодеструкцией и потерями массы целлюлозы (см. рис. 2.5). На этой стадии продолжается дегидратация целлюлозы с выделением воды, а также протекание реакций, приводящих к образованию в небольших количествах других летучих продуктов и смолы. Наконец, при температурах 350—370 °С появляется четко выраженный экзотермический эффект, обусловленный вовлечением в реакцию продуктов распада, образовавшихся на первой стадии. К важнейшим газообразным продуктам распада относятся СО и СО2. В угольном остатке, по мнению ряда исследователей, происходят структурные превращения, обусловленные образованием связей С = С. Эти реакции сопровождаются положительным тепловым эффектом. На данной стадии термообработки происходит дегидратация и протекают реакции, ведущие к образованию разнообразных продуктов распада и возникновению новых связей в углеродном остатке, положительный тепловой эффект которых перекрывает дегидратацию, протекающую с отрицательным тепловым эффектом. [c.63]

Из уравнения (И) видно, что с увеличением давлеиия а,- уменьшается. Если а = = Ър, то И = 0. При дальнейшем увеличении давления Р > коэффипиент а становится отрицательным. В этом случае после дросселирования реального газа температура повышается. Точка, в которой дифференциальный эффект Джоуля-Томсона И равен нулю, называется точкой инверсии. [c.428]

Следует отметить, что отрицательные дифференциальные теплоты сорб-цйи калиевой, цезиевой и таллиевой форм ионита наблюдаются только после сорбции первых четырех молей воды, именно тогда, когда создаются предпосылки для проявления эффекта отрицательной гидратации. Последняя может осуществляться лишь под влиянием сформировавшегося порядка дальней гидратации, как следует из современной теории гидратации. [c.192]

Как показали исследования, применение дифференциальной гомотопии Ньютона к решению проблем моделирования каскада взаимосвязанных колонн очень часто приводит на промежуточных шагах к абсурдным с физической точки зрения решениям (отрицательным величинам потоков и т. п.), поскольку математическое описание системы разделения в значительной мере зависит от физико-химических свойств разделяемой смеси. Применение ограничений не всегда дает положительный эффект и иногда сильно затрудняет процесс поиска корней системы. [c.276]

Как можно видеть, дифференциальная теплота набухания быстро падает с увеличением оводненности высокомолекулярного вещества. При значительном оводнении тепловой эффект набухания может равняться нулю или даже принимать отрицательное значение. [c.451]

В присутствии спиртов или кислот жирного ряда т] возрастает в области адсорбции этих веществ (рис. 137). После их десорбции 1], lg I — кривые в растворах кислоты с добавкой органического вещества и без добавки совпадают, причем потенциал десорбции, полученный из поляризационных измерений, хорошо совпадает с данными электрокапиллярных кривых или кривых дифференциальной емкости. Аналогичным образом повышают перенапряжение органические катионы, например катионы тетрабутиламмония. Эти катионы также десорбируются с поверхности, но при более отрицательных потенциалах, вследствие чего их эффект наблюдается в более широком интервале потенциалов (см. рис. 137). [c.271]

Для применения уравнений Ван-дер-Ваальса к различным типам равновесий очень важно иметь представление о знаках коэффициентов, стоящих при йТ, с1р и йх. В общем случае величины У 2, 1 2 1, Ql 2 и Q21 могут быть как положительными, так и отрицательными в зависимости от соотношения молярных объемов и энтропий фаз. Однако, если одна из фаз является парообразной, дифференциальные молярные объемные и энтропийные эффекты превращения одной фазы в другую имеют вполне определенные знаки (при Т V. р далеких от критических). Объясняется это тем, что молярные объемы и энтропии пара намного больше, чем у жидкости или твердого тела. [c.262]

Более точными являются дифференциальные приборы, в которых определение воды мало зависит от начальной температуры, хотя она и должна быть ло-ложительной при использовании гидрида кальция. При отрицательных температурах целесообразно использовать гидриды с большим экзотермическим эффектом. [c.295]

Величина Н° — ЯГ выражает теплоту перехода вещества из твердого состояния в жидкое, т. е. теплоту плавления, а разность (Н — Н° ) — дифференциальную теплоту разбавления п-го компонента до концентрации, соответствующей насыщенному раствору. Теплота плавления — величина положительная, поскольку плавление любого вещества требует затраты определенного количества тенла, зависящего от строения молекул этого вещества и его кристаллической структуры в твердом состоянии. Теплота разбавления Н п — Н°п может быть как положительной, так и отрицательно . Если взаимодействие молекул растворенного вещества и растворителя невелико и растворение не сопровождается значительным тепловым эффектом, то с повышением температуры растворимость, как правило, увеличивается. Такой характер влияния температуры типичен для растворов большинства твердых неорганических и органических веществ. [c.101]

При положительных значениях г эти уравнения характеризуют адсорбцию на выпуклой, а прп отрицательных — на вогнутой поверхности адсорбента. Коэффициент при йРФ> в уравнениях (XIV. 47) записан для того случая, когда изменением молярного объема и плотности в поверхностном слое можно пренебречь (ир/ представляет собой дифференциальный молярный объемный эффект адсорбции). Это, конечно, не означает, что состояние адсорбента предполагается неизменным. Известно, что адсорбция может приводить к ощутимой деформации (как в сторону увеличения, так и в сторону уменьшения объема) пористых твердых адсорбентов, и этот эффект по-разному можно учесть в термодинамической теории (см., например [189]). Если принять, что твердый адсорбент деформируется по всему объему равномерно, то можно пользоваться уравнениями (XIV. 47) в приведенной форме. При более строгом рассмотрении, когда учитывается добавочная деформация в поверхностном слое адсорбента, молярный объем адсорбционной пленки в коэффициенте при следует заменить величиной определяемой выражением (XIV. 8). [c.313]

Аналогичный эффект повышения селективности детектирования достигается и при использовании техники компенсации пика матричного компонента. При наличии в хроматографе двух параллельных колонок, соединенных с двумя ячейками катарометра или с горелками дифференциального пламенно-ионизационного детектора, в обе колонки одновременно вводят одинаковый объем матричного компонента [60]. При идентификации примесей в сложной смеси во вторую колонку можно вводить стандартную смесь [61]. При этом различия в составе анализируемой и стандартной смесей фиксируются на хроматограмме положительными или отрицательными пиками. [c.199]

Оба упомянутых квантовохимических метода (различных орбиталей для различных спинов и частичного учета дифференциального перекрывания) довольно трудоемки и наталкиваются на ряд затруднений вычислительного характера [86]. В связи с этим желательно иметь другое приближение, которое могло бы объяснить отрицательные константы сверхтонкого расщепления. В следующем разделе будет показано, что даже сравнительно простое рассмотрение обменных эффектов непосредственно приводит к отрицательным спиновым плотностям на ядрах щелочных катионов. [c.376]

Приведенные выше дифференциальные уравнения, будучи по существу правильными, фактически не имеют глубокого физического смысла, поскольку О является чисто формальной величиной, не связанной простым соотношением с реальными процессами диффузии. Коэффициент О, как правило, зависит от концентрации и может принимать отрицательные значения. Возникающие в связи с этим трудности можно устранить, если рассмотреть диффузию на микроскопическом уровне. Поскольку диффузия в кристаллах обычно связана с наличием дефектов, то, очевидно, дефекты и представляют собой те элементы структуры, на которых должно основываться микроскопическое рассмотрение. Такое рассмотрение показывает, что изменения макроскопических коэффициентов диффузии являются следствием двух эффектов, а именно а) взаимодействия между различными дефектами и б) влияния электрических полей. Последний эффект, очевидно, будет сказываться только в случае заряженных дефектов. Одновременно можно также выяснить те условия, при которых диффузия, описываемая с помощью макроскопического приближения, подчиняется закону Фика с постоянным коэффициентом О. Общая теория диффузии, в которой учитываются два указанных выше фактора, была разработана на основе термодинамики необратимых процессов [33]. Здесь мы не будем излагать этот довольно формальный метод, а рассмотрим лишь некоторые частные случаи. [c.574]

При переходе к таким металлам, как железо, никель, платина, значение образования хемосорбированных слоев делается еще больше. Советскими исследователями в последнее время был получен значительный материал по электрохимическим и химическим свойствам как кислородных слоев, так и слоев, образованных другими отрицательно заряженными атомами на этих металлах. При этом были использованы разнообразные методы измерение дифференциальной емкости и кривых заряжения, определение адсорбции при помощи радиоактивных индикаторов, измерение адсорбционных потенциалов, фотогальванического эффекта, определение влияния этих слоев на кинетику электродных процессов. [c.15]

Чтобы решить, какой из эффектов определяет величины интегральных и дифференциальных энтальпий сорбции воды ионитом с различными противоионами, нам кажется целесообразным провести следующее сопоставление. Сравним последовательность, в которой изменяются ионные радиусы исследованных однозарядных ионов, теплоты сорбции соответствующих ионных форм ионита и энергии диссоциации хлоридов, образуемых выбранными ионами. Из таблицы, в которой приведены эти величины, видно, что последовательность изменения величин в первых двух рядах совершенно одинакова. В то же время изменения величин энергий диссоциации не следуют ряду изменений ионных радиусов. Более того, для некоторых ионов наблюдаются качественные противоречия между энергиями диссоциации хлоридов этих ионов и теплотами сорбции воды соответствующими ионными формами ионита, если приписать основную определяющую роль в величине теплового эффекта сорбции отрицательному вкладу процесса диссоциации, как это делают некоторые авторы, в частности Лапанье. Такое несоответствие наблюдается, например, при сравнении литиевой и цезиевой, натриевой и таллиевой форм ионита. У лития и натрия энергия диссоциации больше, чем у цезия и таллия соответственно, и, следовательно, можно было ожидать для первых двух форм ионита большего отрицательного вклада в общем энергетическом эффекте сорбции воды, чем для двух последних. В связи с этим при одинаковом положительном эффекте гидратации в процессе сорбции последних молей воды эти иониты обусловили бы меньший положительный эффект сорбции, эксперимент же показывает обратное. [c.191]

Магний еще в большей степени, чем алюминий, склонен к сильному повышению скорости коррозии под влиянием посторонних примесей в структуре сплава, а также контакта с другими металлами. Это объясняется, с одной стороны, сильно отрицательным электрохимическим равновесным и стационарным потенциалом магния, более отрицательным, чем у других конструкционных металлических сплавов. С другой стороны, магний и его сплавы так же, как и алюминий, имеют отрицательный дифференциальный эффект, т. е. увеличивают скорость саморастворения под влиянием анодной поляризации в растворах хлоридов. Поэтому даже незначительные загрязнения чистого магния металлами, имеющими низкое перенапряжение водорода, такими, как Fe, Ni, Со, u, сильно понижают его коррозионную стойкость. Установлено, например, что скорость коррозии технического магния (чистоты 99,9%) в 0,5 и. растворе Na l в сотни раз больше, чем магния высокой чистоты (99,99 %). В связи с этим даже для технического магния (марки Мг—96) чистоты 99,96 % установлены предельные концентрации примесей, % 0,002 Си 0,004 Fe [c.272]

Как известно, эффект дроссели рования реального газа характср -зуется дифференциальным эффектом Джоуля—Томсона aj= дТ/д/)] . Индекс указывает на постоянстве энтальпии лри дроссслировании. В зависимости от природы газа и пара [етров проведения процесса температура может понижаться (()7<0), повышаться (дТ>0) или оставаться неизменной дТ=0). Так как величина др всегда отрицательная, то в первом случае а Х (положительный дроссель-эффект), во втором ш<0 (отрицательный дроссель-эффект) и в третьем U = = 0. Рассмотрим на 7, s-днаграмме реального газа изменение дТ/др , П 5И различных условиях (рис. 7.2). При дросселировании газа от iia- [c.179]

Как уже было указано, вследствие различного поступления кислорода к металлу в зазоре и объеме возникает пара диффе-реницальной аэрации. В коррозионной паре дифференциальной аэрации алюминий в объеме — алюминий в зазоре анодом служит алюминий в зазоре. При анодной поляризации алюминия, находящегося в зазоре, наблюдается отрицательный разностный эффект. Накопление вследствие анодной поляризации в зазоре продукта коррозии алюминия — хлористого алюминия приводит к подкислен ию среды в зазоре до pH = 3,2—3,4 вследствие гидролиза хлористого алюминия. Подкисление среды приводит к уменьшению потенциала алюминия в зазоре, что и обусловливает дальнейшую работу пары алюминий в зазоре — алюминий в объеме. Дифференциальная аэрация является, та-(ким образом, первопричиной, приводящей к возникновению коррозионного макроэлемента. В дальнейшем же работа элемента определяется изменением состава коррозионной среды в зазоре [113]. [c.61]

Из соотношения (3.19) следует, что при изоэнтропном размагничивании имеет место эффект охлаждения, так как (дМ1дТ)н для обычных парамагнетиков отрицательна. Коэффициент аз,н=(дТ/дН)а может быть назван дифференциальным эффектом адиабатного размагничивания аналогично дифференциальным эффектам при дросселировании ( л) и при изоэнтропном расширении (ав) газов. Для условий выполнения закона Кюри можно найти соотношения для конечной температуры размагничивания. Из закона Кюри М=АН Т (А—константа) находим / дМ [c.74]

Форма кривых дифференциальной емкости резко изменяется при введении в раствор электролита поверхностно-активного органического вещества (рис. 3.22). В области потенциалов вблизи п. н. з. при этом имеет место резкое падение емкости до величин порядка 0,04—0,06 Ф/м . Этот эффект объясняется вхождением в двойной слой молекул органического вещества, что приводит к уменьшению диэлектрической постоянной и увеличению расстояния между обкладками конденсатора. Согласно соотношению (3.91) при таком изменении свойств конденсатора должно происходить уменьшение его емкости. При достаточно больших как положительных, так и отрицательных зарядах поверхности электрода С, -кривые в чистых растворах п с добавками поверхностно-активного органического вещества сливаются, что указывает на десорбцию органических молекул с поверхности электрода. В данном случае имеет место хорошо известный из электростатики эффект втягивания в пространство между обкладками конденсатора в1ещества с большей диэлектрической постоянной. В связи с этим в области высоких зарядов поверхности электрода молекулы поверхностно-активного органического вещества вытесняются из двойнослойного конденсатора молекулами воды, обладающими большей диэлектрической постоянной. [c.177]

С увеличением концентрации ПАОВ ингибирование электрохимических реакций возрастает. Известно, однако, что при переходе от водного раствора реаги-рующеГ частицы к ее раствору, например в пропиловом спирте, скорость электрохимических реакций проходит через минимум (рис. 5.7). При сопоставлении зависимостей потенциала полуволны Е /2 реакции восстановления и дифференциальной емкости от концентрации пропи-лового спирта видно, что наименьшее значение емкости двойного слоя практически совпадает с максимальным сдвигом 1/2 в сторону более отрицательных потенциалов. Аналогичные эффекты были обнаружены для большого числа электрохимических систем, однако не имеют пока [c.173]

По методике, подробно описанной в статье [85], изучали дифференциальную емкость и сопротивление двойного слоя на поверхности деформируемого одноосным растяжением образца из стали Св-08 (отжиг в вакууме при 920°.С) в электролите 0,1-н. H2SO4. Результаты измерений приведены на рис. 31. Как видно из рисунка, деформация изменяет стационарный потенциал незначительно, тогда как потенциал незаряженной поверхности [86] смещается в сторону отрицательных величин, т. е. поверхность зарядилась положительным зарядом. В соответствии с теорией с ростом деформации сдвиг заряда поверхности в сторону положительных значений увеличивается, а затем несколько уменьшается из-за общего уменьшения механохимического эффекта. Аналогичные результаты получаются и в растворе НС1. Если измерять изменение заряда поверхности по ср-шкале Л. И. Антропова, т. е. по величине сдвига потенциала незаряженной поверхности ф , то можно сделать вывод, что деформация практически незаряженной поверхности (в недеформированном состоянии ф близко к фс,г> что согласуется с данными [86]) привела к возникновению положительного заряда, характеризующегося сдвигом Аф 102 [c.102]

В дальнейшем авторы основное внимание уделили разработке дифференциальных приборов, определение воды в которых мало зависит от исходной температуры, хотя она и должна быть положительной при использовании гидрида кальция. При отрицательных температурах целесообразно применять гидриды с большим экзотермическим эффектом, например, ВаНг, Ь1Н, ВеНз, ЫА1Н4 и др. [c.80]

Для случая в основном ковалентных хемосорбционных связей, к которым относится, например,, большинство связей водорода с металлами. Будар [61 ] сделал попытку найти связь между изменением работы выхода и изменением теплоты хемосорбции AQ по мере увеличения покрытия поверхности 6. Будар принимает, что изменение дифференциальной теплоты при добавлении аО атомов к хемосорбированному слою эквивалентно работе переноса оЬ электронов из металла в середину двойного слоя (мы допускаем, что в этом случае отрицательные концы диполей направлены наружу). Однако это равносильно предположению, что связь является на 100% ионной, поскольку на каждый адсорбированный атом переносится один электрон, и в то же время на 100% ковалентной, так как электрон переносится только на расстояние //2, где й—толщина двойного слоя. В случае, когда хемосорбционные связи являются в основном ковалентными, только часть заряда на каждый хемосорбированный атом участвует эффективно в образовании двойного слоя, и поэтому, как указал Кемболл [47], вычисленное значение ЛQ должно быть значительно меньше величины 0,5 полученной Бударом. К аналогичным выводам пришел Гомер [43]. Тем не менее следует ожидать, что этот эффект, которому Будар дал название индукция , приведет к снижению дифференциальных теплот хемосорбции. Из-за малочисленности экспериментальных данных по значениям Аф и AQ для одних и тех же систем нельзя сделать каких-либо определенных выводов относительно величины отношения Аф/Ар. Оптимальная для определения этого отношения область заполнения поверхности лежит в пределах от 0= -=О,3 до 6= 0,7, поскольку, как будет показано ниже, при малых заполпе-ииях теплоты увеличиваются благодаря биографической неоднородности, а при больших покрытиях вследствие поверхностного взаимодействия нельзя ожидать линейной зависимости между Ф и Q. [c.499]

Добавление соЛи к воде, находящейся в состоянии, способном к равновесию с паром или льдом, уничтожит возможность подобного равновесия при тех же самых температуре и давлении. Жидкость, приведенная в соприкосновение со льдом или паром, будет растворять лед или конденсировать пар, т. е. (химический потенциал воды в жидкой массе) уменьшается при добавлении соли, если температура и давление поддерживаются постоянными. Не существует никакого основания предполагать а priori, что отношение уменьшения потенциала воды к количеству добавленной соли исчезает с этим количеством. Мы должны скорее ожидать, что для малых количеств соли эффект этого рода будет пропорционален его причине, т. е. дифференциальный коэффициент (ouj omj) -, я, mi будет иметь конечное отрицательное значение для бесконечно малого значения т.,. Что это действительно так для многочисленных водных растворов солей, ясно указывают опыты Вюллнера по измерению упругости пара над подобными растворами и опыты Рюдорффа по измерению температуры образования льда в этих растворах пока мы не получим экспериментального доказательства, что в многочисленных случаях противоположное утверждение является справедливым, кажется обоснованным допустить, как общий закон дифференциальный коэффициент д. 1 /дт2)т.р,т1 имеет конечное отрицательное значение, когда равно нулю ([2], стр. 136). [c.352]

Растворимость органических веществ, как уже отмечалось, непосредственно влияет на их адсорбируемость, поэтому изменение адсорбируемости веществ при увеличении концентрации или изменении природы индифферентного электролита может быть использовано для изучения эффекта высаливания. Таким образом, например, было показано, что при высоких концентрациях индифферентного электролита пик псевдоемкости, вызываемый десорбцией грет-амилового спирта, на кривых дифференциальной емкости сдвигается к отрицательным потенциалам вследствие высаливания амилового спирта из раствора [173]. Увеличение адсорбции и-бутилового спирта на электроде наблюдается при повышении [c.60]

В заключение отметим, что механизм переноса заряда удовлетворительно объясняет большую часть данных по сверхтонкому расшеплению на щелочных катионах в ионных парах. Однако такими расчетами можно в принципе определить только положительную спиновую плотность на катионе и соответствующий вклад в константы сверхтонкого взаимодействия. [См. выражения (66), (71) и (72).] Более точные расчеты приводят и к оценке отрицательных вкладов, как это показали, например, Голдберг и Болтон [83] методом различных орбиталей для различных спинов [39]. По этому методу учитывают поляризацию молекулярных орбиталей, соответствующих заполненным оболочкам, под действием поля неспаренного электрона. При таком подходе а-спин молекулярной орбитали становится неэквивалентным ее р-спину, и, таким образом, замкнутая молекулярная орбиталь тоже может участвовать в сверхтонком расщеплении на катионе. Поляризационные и обменные эффекты можно учесть и в рамках метода частичного учета дифференциального перекрывания [87], что приводит к отрицательным спиновым плотностям для тех же конформаций нафталинлития [86]. [c.376]

Этот детектор измеряет теплоту сорбции, выделяющуюся при прохождении зоны вещества чфез неподвижную фазу [6]. Поскольку после сорбции всегда следует десорбция пробы, сопровождающаяся поглощением тепла из элюента, то в идеальном случае полонш-тельный и отрицательный эффекты должны чередоваться. Теоретически получают дифференциальную гауссову кривую. Такой детектор в состоянии различать все вещества, но, к сожалению, он до сих пор не лишен некоторых систематических ошибок. Значительным недостатком такого способа детектирования является несимметричность сигнала десорбционный сигнал менее острый, чем адсорбционный. Часто также площадь десорбционного пика меньше, поэтому при электронном интегрировании не удается получить гауссову кривую, а 8-образный сигнал делает невозможным идентифицирование близлежащих пиков. Точное определение времени удерживания (элюирование точек центра тяжести) едва ли возможно. Хотя высота адсорбционного пика и является функцией величины пробы, все же величина сигнала очень легко меняется в результате загрязнения или дезактивирования незначительных количеств адсорбента в измерительной ячейке. [c.70]