Электронный коэффициент поглощения также коэффициенты поглощения

На рис, 40 приводится зависимость полного коэффициента поглощения а от длины волны к при 0° С и 1 мм Hg для различных газов. Пунктирные части кривой указывают области, в которых преобладает рассеяние. При рассеянии рентгеновских лучей ионизация происходит вследствие поглощения рассеянного излучения, а также под действием комптоновских электронов и квантов, рассеянных при комптон-эффекте. Значение а пропорционально плотности и зависит от /. я Z [о. VZ ). Для малых ). комптоновское и упругое рассеяния превышают поглощение. [c.86]

Некоторые электронные переходы в молекулах имеют нулевое значение магнитного дипольного момента перехода. Поэтому даже интенсивные электронные переходы могут не проявляться в оптической активности. Но даже слабые по интенсивности электронные переходы, но имеющие значительный магнитный дипольный момент перехода, обладают оптической активностью. Роль вращательной силы в оптической активности аналогична вероятности или величине квадрата модуля момента электрического дипольного перехода, называемого иногда также силой диполя, которому пропорционален коэффициент поглощения в электронном спектре. Вращательная сила определяется скалярным произведением [c.180]

В электронной спектроскопии интенсивность полос поглощения измеряется обычно значением молярного коэффициента поглощения в максимуме полосы (емакс или 1 емакс). Полосы поглощения могут быть охарактеризованы также и интегральной интенсивностью А [c.62]

Изменение концентрации вещества также приводит к изменению интенсивности его характеристических полос поглощения. Зависимость интенсивности поглощения от концентрации лежит в основе количественного анализа по инфракрасным спектрам. Этот метод анализа основан на применении закона Бугера—Ламберта—Бера А = ес/. Чаще всего здесь используют метод калибровочного графика. В ИК-спектроскопии, в отличие от электронной спектроскопии, затрудняется применение метода молярного коэффициента поглощения из-за рассеяния, сплошного поглощения и других эффектов. Из-за этих эффектов трудно определить положение линии 100 %-ного пропускания, т.е. интенсивность светового потока, прошедшего через образец без анализируемого компонента. С этой целью с помощью метода базовой линии определяют коэффициент пропускания как отношение [c.187]

Кривые поглощения протонов, а также более тяжелых заряженных частиц похожи по форме на кривые для а-частиц. Как и в случае электронов, поглощение выражается через максимальный пробег или поглощающую способность, часто в гех же единицах, что и для коэффициента поглощения электромагнитного излучения. Относительная поглощающая способность поглотителя для а-частиц является удобной величиной и определяется следующим образом [c.38]

Люминесценция обычно возбуждается оптическим путем, но облучение электронами, положительными ионами и рентгеновскими лучами также приводит к возникновению видимого свечения. Область длин волн, в которой какой-нибудь фосфор может быть возбужден оптически, обычно представляет собой серию широких полос поглощения (иногда только одну такую полосу), положение и форма которых определяются природой активатора. Например, у галогенидов щелочных металлов, активированных таллием, существует полоса поглощения около 2500 к, в которой чистая соль поглощением не обладает. Величина коэффициента поглощения [c.94]

Вследствие большой чувствительности ультрафиолетовые спектры, как и спектры ЭПР, наиболее пригодны для изучения взаимодействия при небольших заполнениях поверхности. Благодаря высоким значениям коэффициента поглощения адсорбированных молекул для получения электронных спектров поглощения требуется меньшая поверхностная концентрация, чем для получения инфракрасных спектров. Значения коэффициентов поглощения в электронном спектре значительно превосходят соответствующие значения для инфракрасных полос. Существенным для интерпретации ультрафиолетовых спектров является также сочетание их с исследованием спектров ЭПР. Сочетание этих двух методов позволяет выделить из совокупности всех наблюдаемых полос те полосы поглощения, которые связаны с существованием на поверхности катион-радикалов [52, 54]. Исследование с помощью ультрафиолетовых спектров влияния взаимодействия на поверхностный слой и объем твердого тела сильно ограничено. Лишь в случае твердых тел, содержащих в своем составе ионы переходных металлов, удается наблюдать изменение ультрафиолетового спектра поглощения поверхностных ионов при адсорбции и делать выводы о механизме адсорбции и изменении симметрии поля, в котором находятся эти ионы [107—109, 121—124]. [c.27]

Здесь индексы g я e относятся к основному и электронно-воз-бужденному состояниям соответственно auf — к поглощению и флуоресценции величины со вторым индексом О — к свободным молекулам, без второго индекса — к молекулам, связанным водородной связью W — абсолютное значение энтальпии ВС v — частота инверсии (абсцисса точки пересечения спектров поглощения и флуоресценции, представленных в координатах к h ш Uv/v , где kv — коэффициент поглощения. С/у — энергетическая мощность испускания на частоте v) Vg — частота О—0-перехода W — релаксационные (франк-кондоновские) слагаемые, приводящие к различию частот и Veo, а также v и vl. [c.47]

Определение средней кривой поглощения смеси пигментов еще не даст нам желаемых сведений о кривых поглощения индивидуальных пигментов, однако это уже будет некоторым шагом в правильном направлении отдельные участки этой средней кривой поглощения будут относиться к одному пигменту или к небольшой группе связанных веществ (например, участок выше 550 лц в зеленых растениях связан с хлорофиллами а и а в бурых водорослях—с хлорофиллами а и с). Обнаруживая на этих участках Определенные изменения в форме полос поглощения, мы можем, по аналогии, предполагать, что такие же изменения имеют место и для полос тех же пигментов в областях сложного поглощения. Однако различная поляризуемость молекулы в различных электронных состояниях и возможность резонансных эффектов между молекулами с перекрывающимися полосами поглощения требуют осторожности в использовании подобных аналогий. Можно надеяться, что, получая истинные кривые поглощения клеток или пластид с различным содержанием отдельных пигментов, мы будем накоплять материал, анализ которого приведет к определению кривых поглощения отдельных слагающих. Здесь также выводы необходимо делать с большой осторожностью по причине резонансных явлений, которые могут нарушать простую аддитивность коэффициентов поглощения. [c.128]

Если в молекуле присутствуют две или более хромофорных групп, разделенных двумя или более ординарными связями, то спектры таких соединений обычно аддитивны, т. е. электронные взаимодействия между изолированными хромофорами незначительны. Однако, если две хромофорные группы разделены лишь одной ординарной связью (сопряженная система), спектр резко меняется, так как л-электрон-ная система распространяется по меньшей мере на 4 атома. У сопряженных хромофорных групп полоса интенсивного поглощения (л- я -переход), как правило, смещается на 15—45 ммк в сторону длинных волн по сравнению с простым несопряженным хромофором. Примеры различных сопряженных систем приведены в табл. 1-2. Полоса слабого поглощения (переход п - л ) ряда хромофорных групп также смещается приблизительно на 30 ммк к длинным волнам, и иногда ее не удается обнаружить, так как она перекрывается полосой с большим коэффициентом экстинкции. [c.20]

Электронные спектры поглощения представляют зависимостью молярного коэффициента светопоглощения е, оптической плотности (Л) или пропускания (Т) от длины волны поглощаемого света (рис. 4.2). Длина волны, при которой наблюдается максимальное поглощение света, обозначается через макс, молярный КОЭффиЦИеНТ светопоглощения — Емакс- Область максимального поглощения лучей характеризуется также размы- [c.180]

Отсутствие текстуры в исследуемых пленках определялось путем фотометрирования наклонных электронограмм (угол съемки 30 и 50°) в различных азимутальных направлениях с интервалом в 30°. Для измерений использовались только электронограммы, не имевшие признаков текстуры. Исследование наклонных снимков показало также, что коэффициент поглощения близок к О, что позволило при дальнейшем исследовании пренебречь поглощением электронного пучка (подробно методика определения коэффициента поглощения изложена в работе [3]). [c.97]

Форма края полосы собственного поглощения определяется природой оптических переходов между валентной зоной и зоной проводимости. Если оба экстремума зон приходятся на одну и ту же точку зоны Бриллюэна, то становятся возможными прямые переходы (с сохранением волнового вектора электрона). Прямые переходы в свою очередь делятся на разрешенные И запрещенные . Спектральная зависимость коэффициента поглощения к (nv — А )т, где показатель 7 принимает значение 1/2 для разрешенных переходов и 3/2 — для запрещенных. Если экстремумы зон не совпадают, то между зонами возможны лишь непрямые переходы с участием фотонов. Поэтому, выполняя измерения коэффициента поглощения к = /(/гv) вблизи /IV = АЕ, можно выяснить детали зонной структуры. Все явления, которые определяют механизм поглощения, можно найти также в спектре отраженного света. [c.53]

Поэтому следует ожидать, что в спектре системы, в которой происходит перенос заряда, появится полоса поглощения, обусловленная этим процессом. Такие полосы действительно были обнаружены и соответственный коэффициент поглощения равнялся приблизительно 10 ООО. Было установлено, что для серии комплексов, образованных одной акцепторной молекулой (йод) с различными донорными молекулами, существует линейная зависимость между потенциалом ионизации донорной молекулы и частотой полосы поглощения, соответствующей процессу переноса заряда [3]. Этот результат оказался несколько неожиданным, так как, помимо потенциала ионизации донорной молекулы и сродства к электрону акцепторной, на процесс переноса заряда должна влиять также и разность энергий связи комплекса в основном [c.139]

За исключением особого случая резонансного излучения, уровень, при переходе с которого имеет место испускание света, всегда расположен ниже того, до которого была первоначально возбуждена молекула при поглощении света. Это относится не только к высшим колебательным уровням верхнего электронного состояния, но также и к самым высшим электронным состояниям. За очень редкими исключениями (азулен и его производные), испускание никогда не наблюдается из более высоких возбужденных электронных состояний, чем первое возбужденное состояние. Вместо испускания происходит очень эффективная безызлучательная внутренняя конверсия в низшее электронное состояние. Эта конверсия проходит за время, малое по сравнению с временем жизни для излучения из верхнего состояния. Несмотря на то что прямо измерить это время нельзя по причине отсутствия испускания, излучательное время жизни может быть определено по интегральному коэффициенту поглощения для обратного перехода. Для интенсивного второго перехода у ароматических углеводородов время жизни, полученное этим путем, лежит в интервале 10- —10- сек. Если бы излучательные процессы имели вероятность, составляющую только сотую или тысячную долю вероятности безызлучательного процесса, то соответ- [c.99]

Внутренний фотоэффект молекулярных кристаллов полициклических соединений представляет тот интерес, что мы имеем дело с органическим полупроводником, составленным из плоских молекул, каждая из которых может быть рассматриваема как элементарный полупроводник. Как известно, обобществленные тт-электроны сопряженной системы валентных связей в этих молекулах трактуются при квантовомеханических расчетах как металлические электроны, заполняющие разветвленную ячейковую структуру скелета молекулы, содержащую наряду с атомами С также и гетероатомы К, О, 8. Из такой модели выводится и значительное смещение спектра поглощения таких молекул в сторону меньших квантов, и значительная величина молекулярного коэффициента поглощения. [c.321]

Критическое поглощение рентгеновских лучей. Выше уже упоминалось о резких изменениях коэффициентов поглощения при тех значениях энергии фотонов, которые соответствуют энергии связи электронов в атомах поглощающей среды. Наличие таких скачков поглощения и изменение их положения при переходе от элемента к элементу можно использовать для определения энергии характеристических рентгеновских лучей. Для того чтобы лучше уяснить основы так называемого метода критического поглощения, напомним, что испускание характеристических рентгеновских лучей обусловлено переходом электрона с одной из орбит на вакантное место в оболочке, расположенной ближе к ядру, например с Ь-оболочки на -оболочку . С другой стороны, для того чтобы произошло фотоэлектрическое поглощение фотона, необходимо, чтобы его энергия была достаточна для преодоления энергии связи электрона на данном уровне и перевода его на один из внешних вакантных уровней или удаления из атома. Отсюда следует, что всякий элемент является плохим поглотителем своих собственных характеристических рентгеновских лучей. Действительно, энергия ЛГ -излучения данного элемента равна разности энергий связи электрона на К- и Ь-уровнях и поэтому недостаточна для перевода электрона с / -уровня на один из свободных внешних уровней (или, тем более, для полного отделения от атома). Однако энергия связи электрона на данном уровне понижается с уменьшением X. Вследствие этого энергия а-излучения элемента X может оказаться близкой (но несколько выше) к энергии связи электрона в / С-оболочке одного из соседних элементов с более низким атомным номером это приводит к избирательному поглощению излучения этим элементом (в отличие от элементов с более высокими значениями X). Таким образом, два рядом стоящих элемента обладают существенно различными коэффициентами поглощения данного Х-излучения поглощение в наиболее эффективном элементе называют критическим поглощением. Критическое поглощение может наблюдаться не только для Г-линий, но также и для -линий, особенно в случае тяжелых элементов. [c.119]

Большая часть работ посвящена изучению несвязанных форм исг опаемых порфиринов. Однако показано, что часть из них ассоциирована либо химически связана как с другими компонентами, органического вещества осадочных пород, так и между собой. Гель-хроматография позволила выявить в смеси порфиринов нефтяных сланцев и нефтей соединения с мол. весом от 2000 до 20 ООО" и более [821]. Эти соединения, по мнению авторов [821], представляют собою продукты неоднородной радикальной полимеризации порфиринов или их металлокомплексов с асфальтосмолистыми компонентами органического вещества осадочных пород. В работе [822] выявлен ряд косвенных признаков, указывающих на присутствие в нефтяных сланцах димеров ванадилпорфиринов. Имея высокий молекулярный вес ( 1000), эти соединения тем не менее обладают малой хроматографической подвижностью, низ- КИМ соотношением интегральной интенсивности полос поглощения в области валентных колебаний С — Н (2880—3000 см ) и V = = О (980—1010 см ), а также высоким коэффициентом экстинцик в электронном спектре поглощения (табл. 5.1). Постоянство положения полосы колебания V = О во всех фракциях, полученных ТСХ на силикагеле, исключало возможность димеризации ванадилпорфиринов по связи V — О — V. Поэтому было высказано-предположение, что димеризация порфириновых ядер происходиг [c.145]

Хотя рентгеновский микроанализ может быть определенным и точным, свойства биологических материалов часто приводят к ограничению точности анализа величиной, составляющей +10 отн. % истинного значения. Такая неопределенность обусловлена тем, что биологические материалы являются далеко не идеальными образцами, имеют различную геометрию и шероховатость поверхности, часто для их приготовления используются сомнительные методы, и они могут явиться эффективным источником загрязнений чистой в других отношениях окружающей среды. Другая проблема, специфическая для количествен-lioro анализа биологических систем, заключается в том, что большинство элементов в образце, например углерод, кислород, азот и водород, трудно точно измерять. В отличие от анализа в материаловедении в большинстве случаев использования рентгеновского микроанализа в биологии требуется измерить концентрацию элементов (2>10), содержащихся в малом количестве в плохо известной органической матрице. Следует также напомнить, что рентгеновские спектрометры регистрируют только вышедшее рентгеновское излучение, а оно не всегда полностью соответствует рентгеновскому излучению, генерируемому в образце. Эта проблема усугубляется тем, что в биологических материалах электроны проникают более глубоко, вследствие чего возрастает поглощение генерируемого рентгеновского излучения. Попытки впоследствии скорректировать поглощение затрудняются отсутствием полной характеристики органической матрицы и точных значений массовых коэффициентов поглощения для элементов с низкими атомными номерами. Поэтому центром обсуждения этого раздела являются поправки, которые можно ввести, чтобы сузить разрыв между численными значениями интенсивностей рентгеновского излучения, генерируемого в образце, и регистрируемого и измеряемого. Рассмотрение вопроса, что меряет рентгеновский микроанализатор в биологических системах [179], показывает, что [c.69]

В отчете, кроме графиков и их анализа, приближенно рассчитывают энергию, необходимую для перехода электрона с невозбужденного 3 -уровня на возбужденный Зб -уровень в поле молекул воды. Рассчитывают также молярный коэффициент поглощения Кгпах и по его величине судят о характере электронного перехода, отраженного в спектре (стр. 80). [c.121]

Труднее объяснить интенсивную окраску соединений фенан-тролина, например, с железом, медью и др. Молярный коэффициент поглощения аммиакатов, например меди, равен величине порядка 10 . Между тем для окрашенных фенантролинатов (железа, меди и т. п.)е приблизительно равен 10 , т. е. в сотни раз больше. Это нельзя объяснить просто различием прочности связи центрального атома с лигандами, так как потенциалы ионизации аммиака и большинства аминов приблизительно одинаковы (7 — 10 эв). Очевидно, в этом случае также играют роль -электроны [c.76]

Были исследованы прежде всего высокомолекулярные галогенсодержащие соединения, обладающие большим коэффициентом поглощения рентгеновских лучей, Выло обнаружено, что среди этих соединений фторсодержащие соединения обладают требуемыми свойствами по отношению к дальним ультрафиолетовым и рентгеновским лyчaмJ а также к электронному лучу [ 38 ] [c.241]

Остановимся на зависимости коэффициента поглощения и интенсивности люминесценции комплексных соединений от природы катионов. В качестве объекта исследования выбраны 8-гидроксихинолин и его комплексы с различными катионами (АР+, Оаз+, 1п +, Мд +, Са +, Сц2+, 2п2+) [468]. Максимумы поглощения и излучения растворенных комплексов 8-гидроксихи-нолина, а также хлорида 8-гидроксихинолина смещены в более длинноволновую область спектра относительно максимума поглощения и излучения 8-гидроксихинолина. Интеноивпость поглощения комплексов находится в прямой зависимости от энергии поля катиона комплекса. Существенную роль играет не образование нового пятичленного кольца, не комплексообразова-ние, а увеличение степени сопряженности я-электронов обоих колец в результате нарушения взаимодействия я-электронов атома азота с я-электронами кольца. Образование координационной связи приводит к локализации п-электронов атома азота кольца и тем самым способствует уменьшению взаимодействия их с я-электронами кольца. В результате увеличивается степень ароматичности колец. Увеличение сопряжения я-электронов обоих колец должно приводить к понижению энергетического уровня молекулы, вследствие чего и наблюдается сдвиг максимумов поглощения и излучения комплексов относительно максимума поглощения и излучения 8-гидроксихинолина в длинноволновую область спектра. [c.215]

Подобная обратная зависимость оптических свойств молекулы от энергии поля катиона, связанная с изменением осциллирующего заряда, наблюдается для ряда других соединений. Так, для молекулы фенола (0,1 М водный раствор), где имеется довольно сильное сопряжение -электронов кислорода с я-систе-мой кольца, с уменьшением энергии поля в ряду А1 ", Ga и In (при 10-кратном избытке солей) наблюдается тенденция к увеличению интенсивности флуоресценции (79, 138 и 141 отн. ед. соответственно) и фосфоресценции (44, 56 и 66 отн. ед. соответственно). Для молекулы ТАР [4-(2-тиазолила-зо)-резорцин] (концентрация 4-10 М) также с уменьшением энергии поля катиона в ряду Ga, In наблюдается увеличение молярного коэффициента поглощения (2,4-10 и 3,2-10 ), а также интенсивности люминесценции (60 и 140 отн. ед. соответственно) комплексов. В данном случае, вероятно, при образовании комплекса катион металла, замещающий ион водорода оксигруппы, находящийся в орто-положении к азогруппе, вступает в донорно-акцепторную (координационную) связь с и-элек-тронами азота азогруппы молекулы, тем самым влияя на величину осциллирующего заряда молекулы. [c.216]

Несмотря на свою кажущуюся громоздкость, выражение (22) достаточно удобно для расчетов. Оно представляет собой функцию лишь трех параметров X, I ж Т Т — кинетическая энергия вырванных рентгеновскими лучами К-электронов). Это позволяет использовать формулу (22) для определения меж-дуатомного расстояния I в молекулах простейших соединений, задаваясь значениями Z и Г. С другой стороны, для данного атома (т. е. для определенного X) в молекуле с заданным значением I коэффициент поглощения является периодической функцией Т. Расчеты Петерсена были в дальнейшем улучшены Богдановичем [58], принявшим во внимание влияние колебания атомов в молекулах под действием теплового движения на топкую структуру края поглощения. Учет колебания величины I в молекуле привел Богдановича к выводу, что эти колебания, наряду со сглаживанием кривой У), приводят также к небольшому смещению первого максимума, достигающему 3,5% от измеряемой величины энергии максимума. [c.113]

ЛОВ И проще всего объясняются предположением о прямом захвате электрона этими частицами. В ходе реакции могут образовываться также положительно заряженные ион-радикалы, так как они, вероятно, имеют похожий спектр. Поскольку коэффициенты поглощения известны, можно определить ионные выходы, представляющие сумму выходов положительных и отрицательных ионов. Некоторые результаты таких расчетов представлены на рис. 2.3. Предельный ионный выход при высоких концентрациях растворенных компонентов совпадает с выходом, полученным из экспериментов по исследованию протодимости. [c.93]

Рис. 2.38. Электронные спектры поглощения растворов динитрата (/) и тринитрата уранила (2) в ацетоне и монокристалла уранилнитрата (3). На рисунке показан также поляризационный спектр (4) и дихроизм спектра поглощения (5) монокристалла уранилнитрата. [Здесь х — молярный коэффициент погашения Р — степень поляризации излучения О— дихроизм поглощения (по Володько,

В тетраэдрическом комплексе (см. рис. 30, а) не имеющая центра симметрии молекулярная орбита возбужденного электрона образована комбинацией различной четности орбит комплексообразователя и лигандов. Непосредственно над ней расположена центросимметричная орбита типа е, так что первый из разрешенных переходов будет сравнительно низко энергетическим. Поэтому сильное оптическое поглощение с коэффициентом экстинкции 10 —10 л молъ -см следует ожидать в видимой или даже инфракрасной области спектра. И действительно, именно здесь наблюдаются интенсивные полосы поглощения активных частиц, возникающих при облучении воды, аммиака, спиртов, формамида, диоксана и других жидкостей квазикристаллического тетраэдрического строения, а также кристаллического льда. [c.107]

Для атомов второго ряда менделеевской таблицы наиболее жесткие ограничения накладывает закон сохранения спина [4]. (Этот случай встречается чаще всего, так как в молекулах органических соединений кислород оказывается самым тяжелым атомом.) Это приводит к тому, что для переходов, при которых изменяется мультиплетность состояния (например, при переходе из синглет-ного в триплетное состояние или из триплетного в синглетное), естественное время жизни возрастает приблизительно в 10 — 10 раз, а коэффициент поглощения и сила осциллятора во столько же раз уменьшаются. Так как основное состояние большинства молекул синглетно (неспаренные электроны отсутствуют), то отсюда следует, что легко возбуждаемые состояния также должны быть синглетными (т. е. состояниями, в которых спины электронов по-прежнему антипараллельны), хотя возбужденный электрон находится теперь на другой пространственной орбите, чем до возбуждения. (В легких атомах достаточно хорошим приближением служит представление, согласно которому спиновая часть волновой функции для электронов совершенно не зависит от ее пространственной части, и поэтому спаривание спинов может иметь место для электронов, пространственно значительно удаленных друг от друга.) Таким образом, для большинства молекул, содержащих только легкие атомы, переходы с коэффициентом экстинкции, большим единицы, происходят на синглетные возбужденные состояния. [c.104]

Окрашенные водные растворы (аквокомплексы) образуют только переходные металлы с неполностью заполненной -оболочкой и лантаноиды с неполностью заполненной f-оболочкой. Эти катионы можно рассматривать как неорганические хромофоры. Очевидно, что в данном случае речь идет о d—d- и —/-переходах внутри d- и /-электронных оболочек. /-Электроны лантаноидов не являются связывающими, и полосы, обусловленные переходами этих электронов, очень резкие. В случае комплексов катионов переходных металлов с неокрашенными лигандами коэффициенты поглощения очень низкие и редко превышают 100. Такие комплексы используются для фотометрического определения высоких концентраций в прецизионной фотометрии. Коэффициенты поглощения для длинноволновых 1ЮЛ0С имеют наименьшее значение (е<1) в случае катионов с наполовину заполненными d-обо-лочками, например [Мп(Н20)б] + (розовый комплекс) и [Ре(Н20)б] + (фиолетовый комплекс), максимальное значение (e i50) для [Со(Н20)б] + d ) и относительно высокое (е 10) для [Сг(Н20)б] + (d ) и [Си(Н20)4] + (rf ). Положение полос поглощения также подчиняется определенным закономерностям. Комплексы катионов металлов с полностью или наполовину заполненной ii-оболочкой поглощают в коротковолновой области спектра (за исключением Fe +). Для других ионов наблюдается сдвиг полос поглощения в длинноволновую область спектра в следующем ряду Ti + [c.141]

Смотреть страницы где упоминается термин Электронный коэффициент поглощения также коэффициенты поглощения : [c.57] [c.140] [c.163] [c.31] [c.31] [c.315] [c.174] [c.15] [c.64] [c.156] [c.142] [c.40] [c.31] [c.138] [c.320] [c.23] [c.177] [c.215]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология