Критическая температура колебания

В качестве двух жидкостей для определения критических температур растворения указанные авторы предложили применять анилин и бензиловый спирт. Преимущество указанного способа заключается в том, что отпадает необходимость обработки бензина серной кислотой или каким-либо другим реагентом для удаления ароматических углеводородов и продолжительность операции значительно сокращается. Однако точность способа ограничивается колебанием критических температур растворения самих нафтеновых и парафиновых углеводородов, находящихся в бензинах, ввиду различия строения указанных углеводородов (пяти- и шестичленные нафтеновые углеводороды, нормальные и разветвленные парафиновые углеводороды). [c.482]

При повышении температуры колебания усиливаются и в критической точке могут привести к термическому разрыву химической связи. [c.47]

Однако при некоторой критической температуре ) амплитуда тепловых колебаний молекул в расширившейся триклинной кристаллической структуре возрастает настолько, что молекулы оказываются в состоянии сорваться с фиксированных положений равновесия своих колебаний и прокрутиться в иную ориентацию. Структура при этом перестраивается в более симметричную ромбическую модификацию, а именно [c.198]

Таким образом, в области критических температур задача определения термодинамических свойств простого кристалла сводится к рассмотрению термодинамики одиночного осциллятора с собственной частотой колебаний, соответствующей максимальной частоте колебаний решетки. (Более подробно о расчете термодинамических характеристик ангармонического осциллятора см. в гл. 2.) В полученном выражении для Тс связь с конкретным типом решетки выражается только через чнсло ближайших соседей. [c.21]

Гидроксильная группа в соединениях с общей формулой ROH способна сильно поглощать в ИК-области спектра. Вследствие своей полярности гидроксильные группы обычно взаимодействуют друг с другом или с другими полярными группами, образуя внутри- и межмолекулярные водородные связи. Колебания свободных гидроксильных групп проявляются лишь в спектрах газов или сильно разбавленных растворов в неполярных растворителях. При ассоциации длина связи О—Н в гидроксильной группе обычно увеличивается, а соответствующие полосы поглощения сдвигаются в сторону более низких частот. На положение полос поглощения ОН-групп в ИК-спектре влияет ряд факторов фазовое состояние образца, его концентрация, природа растворителя, температура и давление. ИК-спектры и спектры комбинационного рассеяния (КР-спектры) воды при высоких давлениях и температурах, в том числе для различных состояний воды выше ее критической температуры, рассмотрены в обзоре Горбатого и Бондаренко [98]. Следовательно, положение полос поглощения в ИК-области зависит от свойств каждой отдельной системы, поэтому вопрос [c.376]

Из других данных заслуживают быть отмеченными пределы колебаний критических температур, установленные для трехфазных включений [c.41]

При низких температурах, когда доля нулевой энергии межмолекулярных колебаний в их общей энергии значительна, преобладает влияние второго фактора на изотопные эффекты. Поэтому, наиример, у дейтерия по сравнению с водородом значительно больше теплота парообразования, энергия активации вязкого течения, критическая температура. [c.228]

Кроме того, должно быть обращено внимание на то, чтобы в сосуде над жидкой фазой оставалось некоторое свободное пространство для температурного расширения жидкости. Как степень наполнения, так и процент свободного пространства зависят от характера жидкости и температурных условий. Соответствующие нормы, принятые в Англии, приведены в табл. 13, в которой также приведены значения давлений при принятых максимальных температурах. К первой группе отнесены газы, критическая температура которых никогда не может быть достигнута в интервалах колебаний атмосферных условий, ко второй — газы, критическая температура которых находится в пределах атмосферной температуры. [c.175]

Описанные эфиры применяются главным образом для переработки поливинилхлорида. Критическая температура растворения поливинилхлорида зависит от состава смеси спиртов и равна 110—120° С. Часто колебание в составе отражалось и на стойкости растворов, приготовлявшихся для определения критической температуры растворения. При использовании высоковязких фталатов часто наблюдается образование геля. Поливинилхлоридные пасты, приготовленные с этими фталатами, хорошо сохраняются. По истечении нескольких месяцев не наблюдалось явления тиксотропии в любых образцах пластифицированного поливинилхлорида. [c.762]

При испытании томпака при нагреве до температуры 180° также наблюдалось плавное скольжение и снижение величины коэффициента трения. Выше температуры 180° наблюдалось прерывистое скольжение и скачкообразное изменение коэффициента трения. Критическая температура масла при трении стали по томпаку равна 190°. Для сплава ЦАМ 10-5 плавное скольжение и снижение коэффициента трения наблюдалось при нагреве до температуры 110° при температуре 120-5-140° величина коэффициента трения незначительно колебалась, а при температуре 140° и выше возникало прерывистое скольжение, сопровождаемое значительными колебаниями величины л. Критическая температура вазелинового масла с присадкой 0,1% стеариновой кислоты при работе с этим сплавом составила 140°. При испытании Бр. ОЦС 4-4 плавное скольжение и снижение коэффициента трения происходили при температурах 20—160°. В диапазоне температур 160—220° сохранялось плавное скольжение, но коэффициент трения постепенно возрастал до значений, равных его величине при комнатной температуре. При температуре 230° и выше возникало прерывистое скольжение с максимальным значением коэффициента трения = 0,22-н - -0,24. Критическая температура при трении по Бр. ОЦС 4-4 несколько выше, чем при трении по меди и томпаку, и составляет 230°. [c.214]

При испытаниях Бр. КФ 4-0,4 (рис. 5) с повышением температуры от 20 до 335° наблюдалось также плавное скольжение, при этом коэффициент трения постепенно возрастал от 0,08 до 0,12. При критической температуре, также равной 335° и выше, возникало прерывистое скольжение и резкое колебание коэффициента трения от 0,12 до 0,28. [c.217]

Величина X очень близка к фермиевской энергии 2А называется энергетической щелью и приблизительно равняется энергии спаривания, определяемой по формуле 3) (гл. II). Эти модифицированные состояния описывают систему в целом, так что переходы между ними более не соответствуют изменению состояния отдельного нуклона. Возбуждения ядра — в пределах этого контекста — эквивалентны образованию квазичастиц с энергией возбуждения, даваемой равенством (7), точно так же как возбуждение колебаний нормального типа в кристаллах объясняется образованием фононов. Формула (7) оказалась полезной для объяснения того факта, что энергия первого возбужденного внутреннего состояния ( 2Д) четно-четных ядер всегда гораздо больше той, что ожидается для ядер с нечетной массой, а также для понимания величин моментов инерции [13] в формуле (5). Эффект спаривания наиболее существен для низколежащих состояний четных ядер при больших возбуждениях эффект исчезает (А- 0), подобно тому как исчезает сверхпроводимость выше критической температуры. [c.293]

Из этой таблицы видно, что заметные колебания константы С наблюдаются только в непосредственной близости к критическим температурам. Однако такое постоянство константы С наблюдается только у неассоциированных жидкостей для ассоциированных жидкостей, например для спиртов, эта величина менее постоянна. [c.427]

С повышением температуры амплитуды колебаний атомов или частей молекул увеличиваются и достигают критической величины, определяемой расстоянием между соседними частицами, что приводит к плавлению полимерных кристаллов и исчезновению кристаллической фазы. При плавлении полимера резко увеличивается свободный объем и ослабевают связи между цепями, хотя подвижность макромолекул как целого остается незначительной из-за большого внутреннего трения. Уменьшение коэффициентов теплопроводности кристаллических полимеров может быть объяснено также увеличением рассеяния в них тепловых волн вследствие изменения параметров элементарной ячейки и ослаблением межмолекулярного взаимодействия, связанного с увеличением расстояния между цепями. Уменьшению X кристаллических полимеров с повышением температуры может способствовать и рассеяние структурных фононов на границах аморфных и кристаллических областей, на границах раздела кристаллов и на границах раздела сферолитов. Кроме того, с повышением температуры уменьшается длина свободного пробега фононов, что также может приводить к уменьшению X. [c.257]

Уравнение долговечности (11.32) на рис. 11.5 представлено сплошной кривой, линейный участок которой АВ приближенно выражается более простым уравнением (11.28), где С в соответствии с формулой (11.25) является сложной величиной, зависящей от длины начальной микротрещины /о, частоты колебаний атомов vo, температуры, напряжения и молекулярных констант оэ и X. Из-за слабой по сравнению с экспонентой зависимости от ст и Г величину С можно внутри интервала (сто, СТк) считать практически постоянной. При ст=стц, если экстраполировать уравнение (11.28) на эту верхнюю границу интервала напряжений, долговечность получается равной Тд С. Однако точное значение критической долговечности, следующее из уравнения (11.32), есть Тк = /ук. Это объясня ется тем, что термофлуктуационный механизм перестает действовать, когда экспонента практически становится равной единице, а предэкспоненциальная функция ф(а, Т) стремится к нулю вблизи [c.306]

При большом числе частиц всегда происходят отклонения их количества (в единице объема) от средней величины, вызывающие колебания в свойствах системы. Вследствие хаотического движения частиц такая неодинаковость числа молекул в равных частях общего объема системы постоянно изменяется. Поэтому все статистические величины, такие, как плотность, концентрация растворов, давление, температура и т. д., подвержены самопроизвольно происходящим случайным отклонениям от некоторой средней величины, которой обычно оперируют. Эти отклонения носят название флуктуаций (ими объясняются такие явления, как цвет неба, отчасти синий цвет моря, опалесценция в критической точке и т. д.). [c.97]

Эти коэфициенты не сохраняют, впрочем, своего значения при больших колебаниях процентного содержания ароматических углеводородов. Так напр, для чистого гептана коэфициент в случае содержания в 5% бензола равен 1,32, а для 10% уже только 1,00. Такте образом влияние концентрации совершенно очевидно [А. Добрян-ский и Я. Хисин (423)]. По данным Тизара и Маршала, один процент нафтеновых углеводородов понижает критическую температуру растворения анилина на следуюпще величины [c.153]

В согласии с этими измерениями находятся и результаты исследования жидкой фазы Н О в интервале температур 20—370° С и при давлении насыщенных паров [269]. Как и в случае раствора HDO, с ростом температуры мы видим монотонное смещение vqh-полос в высокочастотную сторону, которые при критической температуре тем не менее остаются еще на — 100 см ниже частот валентных колебаний изолированных молекул (рис. 56). Полоса 3280 смГ , обусловленная проявлением деформационного колебания, по мере расхождения резонирующих уровней (зыстро ослабевает и при 300° С совсем исчезает из спектра. Расстояние между Vus" и Vs-полосами при этом приближается к 100 см . [c.142]

Рассмотрим теперь температурное поведение этих колебательных полос воды. Частота деформационного колебания с ростом температуры несколько понижается Ау /АТ = — 0,15 см 1град [183, 261, 271], а ее пиковая интенсивность увеличивается. Гораздо большее температурное смещение испытывает полоса составного колебания а+ь (рис. 59). В среднем на основании измерений от 20 до 300° С температурное смещение этой полосы оценивается в —0,7 + 0,1 см 1град [183]. Эта величина хорошо согласуется с его более ранней оценкой — 0,9 + 0,15 см 1град [254]. Экстраполируя полученные данные в область более высоких температур (рис. 60), получаем, что по достижении критической температуры частота а+1,-колебания оказывается выше частоты колебания на 200 см . Последнее свидетельствует о том, что при температуре 375° С либрационные колебания воды еще имеют место (их частота -X 200 лi ) и, следовательно, еще значительная часть молекул находится в связанном состоянии. [c.144]

Температуру, при которой жидкий шлак превращается в пластический, называют критической температурой. По характеристике плавления различают короткие и длинные шлаки . Короткими называют шлаки, которые имеют резкую границу перехода из жйдкотекучего состояния в пластическое. Шлаки с низкой критической температурой не имеют пластической области, остаются текучими при значительном понижении температуры и затвердевают непосредственно из текучего состояния. Такие шлаки называют длинными . Длинные шлаки имеют пологую зависимость Цшл=/(0 и поэтому менее чувствительны к колебаниям температуры. У коротких шлаков при небольшом уменьшении температуры вязкость быстро повышается, что делает выход шлака неустойчивым. [c.454]

Было дано два обт яснения формы несвязанных валентных полос спектра жидкой воды. Первое объяснение предложено Уэллом и Горнигом [368], Фалком и Фордом [104] и Франком и Ротом [109]. Все они подчеркивали, что их результаты свидетельствуют о том, что распределение интенсивности колебаний является непрерывным и проходит через один максимум (за исключением области температур выше критической температуры и при плотностях ниже 0,1 г/см- где вращательная структура становится значительной. При этом отмечалось, что такое распределение, по-видпмому, пе соответствует моделям, которые описывают воду как смесь небольшого числа отчетливо различных типов молекул. Основанием для этого является то обстоятельство, что если действительно существует малое число различных типов молекул, то за время, превышающее период молекулярного колебания, каждый тип молекул характеризуется различным молекулярным окружением. Итак, несвязанные валентные полосы являются чувствительными индикаторами различных локальных окружений молекул и тем самым могут быть использованы для выявления этих окружений. Лед П представляет яркий пример этому (с.м. п. 3.5.3 и табл, 4.11). В этой полиморфной форме имеется четыре различных расстояния между бли айшими соседними молекулами и наблюдаются четыре отдельных пика на участке несвязанной валентной полосы О—О. Следовательно, явное отсутствие структуры у несвязанной валентной полосы воды, по-видимому, исключает существование малого числа различных локальных окружений молекул в жидкой воде. Модели искаженных водородных связей и модель случайной сетки для воды в противоположность смешанным моделям требуют непрерывного распределения расстояний кислород—кислород между ближайшими соседними молекулами. Таким образом, эти модели, по-видимому, находятся в согласии с формой несвязанной валентной полосы. [c.240]

Д01И особенностей. Во-первых, при этих температурах отмечается значительный разброс значений пк в параллельных опытах. Разница значений к может достигать 1 В, тогда как при других температурах интервал колебаний Епк не превышал 0,2 В. Во-вторых, при некритических температурах амплитуда колебаний потенциала после пробоя не превышала 0,04 В, тогда как при критических температурах эти колебания достигают 0,3—0,4 В [348]. [c.126]

Однако дейтерий по сравнению с водородом имеет как большую вязкость,так и большую критическую температуру. Это объясняется тем, что в данном случае изотопное веш ество с большим молекулярным весом имеет и большую энергию дисперсионного взаимодействия молекул. Как показано в главах II и III, вследствие сильного различия энергии колебаний молекул Da и На в жидкой фазе резко различаются мольные объемы этих веществ при 20° К, например, V(D ) на 17% меньше, чем (Нз). Если в качестве приблингения принять, что в жидкой фазе поляризуемость дейтерия меньше, чем у водорода, на 1,5 % —величину, которая экспериментально найдена для газовой фазы [771], и учесть различие мольных объемов, то из формулы (IV.9) получим, что величина Ед(Т) ) больше, чем д(На), примерно на 30% (20° К), что удовлетворительно согласуется с экспериментальными значениями энтальпий парообразования дейтерия и водорода (293 и 216 кал1молъ соответственно). [c.222]

Лютер и Штейн [276] исследовали инфракрасные спектры систем пластификатор — растворитель и пластификатор — ПВХ. Было исследовано межмолекулярное взаимодействие между фтала-тами (от z до Сю) и такими растворителями, как н-гексан, хлороформ и др. В качестве образца ПВХ был использован Вестолит S70. Межмолекулярное взаимодействие между пластификаторо.м и ПВХ и в модельных системах оценивали по смещению определенных частот в спектрах фталатов, соответствующих валентным колебаниям карбонильной группы. Для ПВХ это смещение достигало 10 см в сторону более длинных волн. Общий характер концентрационной зависимости оказался примерно таким же, как для хлороформа, но смещение для диэтилфталата и дибутилфталата было заметно меньше. Взаимодействие между молекулами этих двух эфиров, таким образом, примерно равно взаимодействию между ними и ПВХ. Только начиная с дигексилфталата, взаимодействие молекул пластификатора с ПВХ улучшается. Этими соображениями объясняются результаты, полученные Доти [58] и Вюрстлином [260] при изучении ими растворяющей способности фталатов по отношению к ПВХ. Действительно, критические температуры растворения ПВХ в пластификаторе лежат тем выше, чем меньше влияния сказывает ПВХ на частоту колебания карбонильной группы. [c.146]

Известно, что нагрев жидких пленок, содержащих поверхност-но.активные вещества, приводит к возникновению многих конкурирующих процессов, но определяющими оказываются интенсификация стекания жидкости по каналам Плато и уменьшение механической прочности адсорбционного слоя жидких пленок [27]. При достижении некоторой критической температуры Тр пленка разрушается, что связано с ростом энергии и усилением тепловых колебаний адсорбированных молекул. Этому процессу препятствует адсорбция молекул ПАВ на поверхности пленок, скорость которой возрастает с ростом температуры. Кроме того, потеря жидкости из пленок путем стекания по каналам Плато частично компенсируется при конденсации пара. Влияние конденсируемой жидкости может как приводить к повьццению стойкости пленки, так и способствовать более быстрому ее разрушению в зависимости от физико-химических свойств системы пленкгикидкость . Так как механизм разрушения и количественные соотношения всей совокупности процессов не изучены, то большой интерес представляет определение численного значения критической температуры разрушения Тд, при достижении которой время существования пленки [c.84]

Для создания резервуаров, безопасных в отношении хрупкого излома, можно пойти и другим путем — применить сталь с достаточно низкой критической температурой по СОД. Тогда напряжение хрупкого излома при минимальной ожидаемой температуре будет значительно выше расчетных напряжений (см. сплошную линию на фиг. 13, характерную для мелкозернистой, полностью раскисленной стали). Такая сталь обычно обладает диапазоном прочности нри хрупком изломе порядка 8,4—11,2 кГ/мм при температурах, лежащих ниже критической точки по СОД. Критическая точка по СОД лежит между —40 и —18°. Напряжение хрупкого излома такой стали при температуре —1°, новидимому, всегда превышает 12,5 кГ/мм . Практическое использование результатов лабораторных исследований окажется возможным только после того, как будет накоплен достаточный опыт для определения диапазона колебания хрупких свойств различных видов стали. Для этого необходимо дополнительно изучить образцы различных сортов стали, чтобы установить колебания их свойств и влияние толщины листа на хрупкость стали. [c.82]

Изменение методики испытания малых образцов. Было найдено, что при изгибе образца шириной 406,4 мм грузом 2300 кГ критическая температура для распространения трещины при напряжении 12,6 kFJmm могла бы быть понижена настолько, чтобы она точно совпадала с теми результатами, которые получаются у пластин шириной 1,83 м. Это означает, что от ударов по краю образца возникают не совсем объяснимые напряжения изгиба, которые добавляются к напряжениям, полученным от действия клина, применяемого для более эффективного образования трещины. Новидимому, изгибающие усилия, действующие в направлении растяжения, образуются при отклонении образца после удара и возвращении его в прежнее положение, как это имеет место при колебаниях. Действие груза порядка 2300 кГ сводится к прекращению этих колебаний от удара. [c.84]

По данным вискозиметрических определений найдено, что приведенная в таблице величина (эффективная вязкость), вычисленная по уравнению Фикентчера, является величиной независимой от критической температуры растворения в интервале температур 50—130° С. Для трикрезилфосфата величина К была найдена равной 67. Установленные колебания соответствовали известной зависимости эффективной вязкости от растворителя. Низкие значения величин К, найденные для б тил-олеата (такого же порядка величина К найдена и для эфира пентаэритрита и смеси жирных кислот С4 е), автор объясняет не необратимым термическим разложением, а сильным скручиванием макромолекул и распадом ассоциатов (мицелл) при высокой температуре растворения (175° С). Тот факт, что вязкость выделенного из пленки поливинилхлорида и вязкость исходного полимера одинаковы, также свидетельствует о несостоятельности гипотезы термического разложения поливинилхлорида в процессе растворения. [c.47]

Недостаток дифференциального метода закл1ючается в том, что небольшие случайные изменения состояния могут быть в этом случае приняты за остановки там, где фактически их не существует. Важно обеспечить, чтобы в печи устанавливалось стабильное состояние до того, как достигается критическая температура. Если, например, снимается дифференциальная кривая нагрева сплава Си-Оа, имеющего структуру типа -латуни, и при этом применяется медный эталон, то при включении печи от комнатной температуры получается кривая, подобная изображенной на рис. 78 (здесь по оси абсцисс отложена разница температур между образцом и медным эталоном). В этом сл1учае т-фаза сначала нагревается скорее, чем медь, и на кривой образуется изгиб, хо тя превращение отсутствует. Изгиб возникает лишь в результате различия между термическими свойствами т-фазы и чистой меди. Если остановка будет иметь место в области этого изгиба, то ее определение окажется затрудненным. Существует мнение, что дифференциальный метод слишком чувствителен к слабым нарушениям и колебаниям режима работы, вследствие чего его лучше применять лишь, когда остановки слишком малы и не могут быть надежно установлены методами простой или обратной кривой. [c.142]

Химические реакции всегда связаны с разнообразными физическими процессами теплопередачей, поглощением или излуче-ниед электромагнитных колебаний (свет), электрическими явлениями и др. Так, смесь веществ, в которой протекает какая-либо химическая реакция, выделяет энергию во внешнюю среду в форме теплоты или поглощает ее извне. Поглощение света фотографической пленкой вызывает в ней химический процесс образования скрытого изображения. Химические реакции, протекающие в аккумуляторах между электродами и раствором, являются причино11 возникновения электрического тока. При повышении температуры вещества увеличивается интенсивность колебательных движении внутри молекул, и связь между атомами в молекуле ослабляется после перехода известной критической границы происходит диссоциация молекулы или взаимодействие ее с другими молекулами при столкновении, т. е. химический процесс. Число аналогичных примеров легко увеличить. Во всех случаях имее место тесная связь физических и химических явлений, их взаимодействие. [c.11]

После зажигания эти параметры изменяются (могут стать даже меньше и, L ), а профили стационарных состояний будут устойчивыми. П так будет продолжаться до тех пор, пока параметры Гд, v, Са, L не станут меньше (один из них, либо все) некоторых критических значений Гц, v", Са, L". В этом случае реакция гасится . Разности между и Г , Са и Са, v и v и и L" характеризуют силу гистерезиса. Зажигание реактора и его гашение показано на рис. 7.3 для с.яучая окисления водорода на платиновом катализаторе. При г = 4 см/с (кривая 1 на рис. 7.3) температура Г(, = 120° С, Т" = 107° С, АГ = 13° С— гистерезис. При v = 10 см/с АГ = О, поэтому случайные флюктуации a, Го то зажигают , то гасят реактор. Этот процесс воспринимается в виде нерегулярных колебаний концентраций и температур на выходе реактора. Амплитуда этих колебаний достигает предела прп г = 20 см/с. При скорости потока 50 см/с зажигание (гашение) больше не наблюдается и каждому набору условий подачи Го, С а, v соответствует свое стационарное состояние. При этом переход от одного к другому происходит без скачка. [c.284]

О. Переходное кипение. В этой малоисследованно обласги кривой кипения >кндкость периодически контактирует с поверхностью нагрева, в результате образования большого количества пара она оттесняется от поверхности и возникает неустойчивая паровая пленка или слой. Паровая пленка в свою очередь разрушается, позволяя жидкости контактировать с поверхностью снова. Эта область достигается только при задании температуры новерхностн. Из рис. I видно, что для воды при атмосферном давлении соответствующий диапазон температур составляет 140— 250 С. В [33] обнаруже1К) существование гистерезиса и области переходного кипения вблизи точки критическою теплового потока. Максимальный тепловой поток, достигаемый в точке О, ко1 да температура поверхности снижается нз области переходного кипения, меньше максимального (критического) теплового потока, получаемого прн повы[пении температуры поверхности н области пузырькового кипения. Вследствие периодического характера процесса плотность теплового потока и температура испытывают большие колебания во аремеии и на поверхно- [c.377]

Хан и Парк [221 исследовали также явление неустойчивости процесса формования рукава и обнаружили, что при одноосном растяжении Р = Ра) может происходить более или менее регулярное колебание диаметра вдоль направления вытяжки. При критическом значении степени вытяжки наступает явлрие резонанса. С увеличением степени вытяжки увеличиваются амплитуда и частота колебаний диаметра пузыря. При двухосном растяжении рукава наблюдается другой тип неустойчивости раздува, связанный с изменением скорости приемки. При этом происходит неравномерное изменение формы пузыря. При малых возмуш,ениях рукав постепенно возвращается к исходному виду. Авторы установили также, что при повышении температуры расплава устойчивость процесса уменьшается. [c.570]

Колебательные изменения в процессе реакции каталитического разложения пероксида водорода в присутствии Ре(Ы0з)з-9Н20 в азотнокислом растворе, происходящей в ППР, были изучены в работе Виргеса [219] и определены критические значения скорости реакции, которые приводят к колебаниям температуры и конверсии. Сравнение экспериментальных значений с результатами расчетов показывают большие отклонения рассчитанных величин амплитуды колебаний температуры от экспериментальных. Лучшее совпадение теории с экспериментом было получено при использовании более совершенной модели, учитывающей выпаривание воды. Хьюго и Виргес [98] провели цифровой анализ изменений температуры и конверсии, исходя из уравнений баланса энергии и массы в безразмерных величинах, и определили колебательный характер изменения амплитуды температуры. [c.114]