Изменение характеристик движения частиц

ИЗМЕНЕНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК ДВИЖЕНИЯ ЧАСТИЦ [c.175]

Столкновение или взаимодействие частиц проявляется в изменении внутренней структуры частиц и в изменении характеристик движения частиц, т. е. абсолютной величины и направления импульсов. Нами будут рассмотрены так называемые упругие столкновения частиц, которые не сопровождаются какими-либо внутренними изменениями. Учитывая очень большое различие масс электрона и иона, с достаточной степенью точности можно рассматривать ион как неподвижный силовой центр (неподвижен до и после [c.84]

Состояние любой совокупности частиц можно охарактеризовать двояко 1) указать значения непосредственно измеряемых свойств вещества, таких, например, как его температура и давление это характеристика макросостояния вещества 2) указать мгновенные характеристики каждой частицы вещества — ее положения в пространстве, скорости и направления перемещения это характеристика микросостояния вещества. Так как тела состоят из огромного числа частиц, то данному макросостоянию отвечает колоссальное число различных микросостояний при неизменном состоянии вещества (например, его температуры) и положение частиц, и скорость их движения в результате их перемещения претерпевают непрерывные изменения. [c.36]

Классическая физика основывается на двух понятиях — частица и волна. Частицы характеризовались координатой и траекторией. Эта траектория движения частицы в каком-либо поле с учетом взаимодействия между частицами может быть вычислена на основе решения уравнений классической механики, например уравнений Ньютона. Колебания (волны) в отличие от частиц не сосредоточены, а распределены в некотором объеме, где происходят периодические изменения во времени какой-либо характеристики. В звуковых колебаниях в жидкостях и газах меняется плотность, в электромагнитных — электрическое и магнитное напряжение. Критериями принадлежности данного явления к понятиям частицы или волны служили исследования процессов интерференции и дифракции. Их наличие считалось доказательством волнового характера процесса. [c.298]

Формулы (3.8) — (3.10) позволяют проследить влияние различных характеристик на ноле температуры вне и внутри движущейся сферической частицы с поверхностной химической реакцией. Из (3.8), (3.9) следует, в частности, что движение приводит как к изменению средней температуры частицы, так и к появлению разности температур между точками на ее лобовой и кормовой поверхностях. Величина и знак этого эффекта определяются тепловым эффектом и величиной числа Льюиса по сравнению с единицей, обращаясь в нуль при Le = 1. [c.239]

ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП в химической кинетике, связывает кинетич характеристики прямого и обратного микроскопич процессов (квантового перехода или элементарной хим р-ции), происходящих при соударениях частиц (атомов, молекул) В рамках динамич описания системы взаимодействующих частиц, при к-ром вероятность процесса определяется энергией каждой частицы, изменение энергии при соударениях характеризуется сечением перехода илн сечением р-ции (см Столкновений теория) Переходы частицы из начального квантового состояния а в конечное Ь и обратно происходят при определенных значениях энергии относит движения частиц (соотв Щ и i) Внутр энергия частицы в обоих рассматриваемых состояниях (соотв и j) связана с и законом сохранения [c.25]

Характеристики центробежных насосов. Из уравнения (8.29) следует, что производительность насоса зависит от радиальной составляющей абсолютной скорости, т.е. Q 2r, которая, в свою очередь, меняется с изменением частоты вращения рабочего колеса. При изменении числа оборотов колеса от и 1 до Лд производительность насоса изменится от Qy до 2. Если соблюдается условие подобия траекторий движения частиц жидкости, то будут геометрически подобны параллелограммы скоростей в любых точках потока (рис. 8-18). Тогда [c.181]

Общее изложение принципов релаксационной спектрометрии как структурного метода физики полимеров было дано выше. Основным допущением является разделение энергии активации в уравнении Больцмана — Аррениуса и предэкспоненциального множителя. Последний, в отличие от, скажем, химической кинетики, трактуется не как частотный фактор, а как характеристика размеров соответствующих релаксаторов. Равенство предэкспонент при неравенстве энергий активации должно было бы означать вовлечение одного и того же элемента структуры в разные процессы напрашивающийся пример изменение характера колебательных движений частиц наполнителя выше и ниже Гст или Тал полимера-матрицы. [c.297]

Для решения ряда задач аэро- и гидромеханики в последнее время получил широкое распространение лазерный доплеров-ский метод [145]. Появление оптических квантовых генераторов дало возможность создавать оптические доплеровские измерители скорости, которые могут быть использованы для исследования несамосветящихся объектов. Сущность эффекта Доплера заключается в изменении частоты электромагнитных колебаний при рассеянии на частицах, движущихся в потоке. Разность между частотами колебаний опорного и рассеянного излучений соответствует доплеровскому сдвигу частоты, пропорциональному скорости движения частиц потока. В исследуемые потоки вводятся мелкие частицы, причем при использовании квантовых генераторов в качестве источника когерентного излучения концентрация частиц (например, шарики полистирола диаметром 0,5 мкм) может быть ничтожной (1 30 000), что практически не сказывается на гидродинамических характеристиках потока. Интересные результаты работы [146], в которой метод использован для исследования распределения скоростей в жидкости при естественной конвекции, позволяют судить о возможности использования этого метода и для изучения поверхностной конвекции. [c.105]

Одновременно с изменением частоты колебаний решетки измеряли высоту вибрирующего слоя, снимали показания термопар, а в опытах с воздухом и гидродинамические характеристики. Особое внимание при этом обращалось на изучение условий перехода вибрирующего слоя из одной стадии в другую, его структуры и характера движения частиц. В опытах по массообмену [c.149]

В него входят такие параметры, как температура и теплота — характеристики молекулярно-кинетических свойств системы (температура — мера интенсивности теплового движения молекул, теплота — неупорядоченная форма обмена энергии между различными частями системы вследствие хаотического движения частиц). Следовательно, возрастание энтропии в самопроизвольных процессах отражает закономерные изменения в молекулярном состоянии системы. [c.113]

Приведенные выше оценки относятся к установившимся течениям газа и могут быть применены только к суммарным аэродинамическим параметрам вентиляторов, которые характеризуются осредненными по времени величинами скорости и давления. Для неустановившихся течений учет сжимаемости оказывается существенным при весьма малых средних скоростях движения среды. При распространении звуковых волн все основные эффекты связаны с колебательным движением частиц, местными пульсациями давления, которые в силу сжимаемости среды вызывают изменение ее плотности. Поэтому при определении акустических характеристик вентиляторов число М всегда будет существенным критерием [58]. [c.24]

L В результате анализа изменения теплопроводности в рядах водных растворов солей-аналогов показано, что изменение структуры жидкости при сольватации ионов, электростатические характеристики ионов и трансляционное движение частиц в растворах не относятся к числу главенствующих факторов, определяющих влияние электролитов на перенос тепла бесконечно разбавленными солевыми растворами. [c.65]

В предположении о прямолинейном движении частиц при сближении и слиянии их во всех случаях соприкосновения уравнения для изменения характеристик дисперсности конденсата можно записать в следующем виде. [c.202]

В качестве количественной характеристики актов взаимодействия излучения со средой обычно используют эффективные поперечные сечения взаимодействия или просто сечения о. Когда частица, имеющая энергию Е, проходит через слой вещества /, имеющий в 1 см п центров, с которыми может произойти взаимодействие данного типа, то произведение о Е)п1 представляет вероятность того, что данное взаимодействие произойдет. Величина о Е), имеющая размерность площади и зависящая от энергии частицы, называется полным поперечным сечением взаимодействия. Оно численно равно вероятности взаимодействия при прохождении падающей частицей мишени, в которой на 1 см приходится одна частица среды, и измеряется в единицах 10 2 м (устаревшая единица — барн — см ). При взаимодействии частица может потерять часть энергии и изменить направление движения, поэтому вводят дифференциальное сечение. Оно характеризует только одну из сторон взаимодействия — долю передаваемой энергии в интервале е,8+с е или угол изменения направления движения 0,0+ +с 0 и ф,ф+с ф в сферических координатах. Полное сечение о Е) определяется через дифференциальные сечения о Е,г,в,ц,) следующим выражением [c.15]

Все виды взаимодействия излучений со средой можно разделить на две основные группы процессы поглощения и рассеяния. В процессах поглощения, характерных в основном для электромагнитных квантов и нейтронов, первичная падающая частица исчезает , т. е. полностью передает энергию на возбуждение атомов и молекул среды (поглощение света, захват нейтрона) либо помимо этого передает энергию еще и вторичным частицам (фотоэффект, эффект образования пар). В процессах рассеяния падающая частица также передает энергию среде при одновременном изменении направления движения, что важно с позиций пространственного распределения актов взаимодействия в среде. Процессы рассеяния делятся на две группы упругие и неупругие.. При упругих процессах кинетическая энергия системы, состоящей из взаимодействующих падающей частицы (электрона, фотона и т. д.) и атома среды (молекулы, ядра атома), в ходе взаимодействия не меняется. При неупругом рассеянии кинетическая энергия этой системы уменьшается. В процессе поглощения или неупругого рассеяния атомы и молекулы газовой среды переходят из основного в состояние с более высокой энергией (возбужденное вращательное, колебательное, электронное или ядерное) либо происходит ионизация. В конденсированной фазе, кроме того, образуются коллективные возбужденные состояния (фотоны, экси-тоны, плазмоны), а также делокализованные заряды (дырки, электроны проводимости). Детальный состав и превращения перечисленных выше активных частиц рассмотрены в гл. 2. Рассмотрим основные закономерности взаимодействия различных видов излучений и частиц с веществом, зависимости характеристик взаимодействия от энергии излучения и состава среды. [c.16]

Формирование отложений из движущегося потока нефти представляет собой значительно более сложное явление, чем осадкообразование в условиях покоя. Сложность этого явления объясняется рядом обстоятельств. Так, при движении нефти по трубе изменяются, как правило, такие физико-химические характеристики системы, как температура, давление, газонасыщенность и др., что приводит к изменению структуры нефти как дисперсной системы. Кроме того, в гидродинамических условиях на частицу дисперсной фазы оказывает воздействие в направлении потока определенная инерционная сила, величина которой зависит как от размера частицы, так и скорости потока, в результате не всякая частица, даже вступившая в контакт с поверхностью, может удержаться на ней и участвовать в формировании отложений. Все это усложняет понимание истинной картины протекающих процессов в целом, с одной стороны, и четко выделить влияние каждого конкретного фактора - с другой. [c.62]

Это понятие требует специального обсуждения. В первом приближении ее можно рассматривать как изменение системы во времени с учетом ее энергетических характеристик. Однако не все энергетические параметры системы сказываются на движении вдоль координаты реакции. Элементарный реакционный акт протекает в течение 10 — 10" сек. За это время взаимодействующие частицы, как [c.159]

Для физической характеристики того или иного вещества наибольшее значение обычно имеет выяснение тех условий, при которых происходит изменение его агрегатного состояния (газообразного, жидкого или твердого). В твердом виде каждое вещество характеризуется некоторым строго закономерным расположением составляющих его частиц, в газообразном и жидком — более или менее беспорядочным. При последовательном нагревании твердого вещества энергия колебательного движения его частиц все время увеличивается, в результате чего усиливается и их взаимное расталкивание. Рано или поздно достигается такая температура температура плавления), при которой притяжение частиц друг к другу уже не может обеспечить сохранение строгого порядка в их расположении вещество плавится. [c.42]

Описание движения электрона с помош,ью волновой функции вовсе не означает какой-то корпускулярно-волновой дуализм электрона . Электрон —это частица вполне определенных размеров. Его волновая характеристика — это характеристика его движения, его локализации в том или ином месте пространства. Колеблется не электрон, а вероятность его нахождения. Иными словами, распространение электронной волны — это изменение вероятности появления электрона на фронте этой волны. Сама эта вероятность равна квадрату модуля значения волновой функции г1з , т. е. ее амплитуды в рассматриваемой точке с координатами X, у я 2. Точнее, величина 1113 1 — плотность вероятности, а сама вероятность — это произведение плотности вероятности нахождения электрона на объем рассматриваемого пространства. Так, вероятность нахождения электрона вблизи точки с координатами X, у, г в объеме йУ=йх-йу с1г, заключенном между координатами ж и (х+с1х), у и (у+(1у), г и [г+йг), равна г 5 -й У. [c.52]

Характеристики турбулентности для одиночной частицы [уравнения (3.18) и. (3.24)] и для газа одинаковы по форме. Кроме того, поскольку они усреднены по большому промежутку времени, эти выражения могут быть использованы без изменений для описания движения нескольких частиц. Поэтому твердую фазу, так же как и газ, во многих отношениях можно рассматривать как континуум [40]. [c.97]

В работах [113, 114] сделана попытка теоретического решения уравнения движения полидисперсных частиц с учето.м перераспределения скоростей при соударениях частиц, а также с учетом изменения концентраций и фракционного состава материала. Рассмотрен случай установившегося движения полидисперсного материала, состоящего из сферических частиц с произвольной зерновой характеристикой по фракциям y = f(d) [ИЗ]. Тормозящим воздействием ударов о стенки и вращением частиц автор пренебрегает, а соударения считаются абсолютно упругими. Справедливо полагая, что соударения частиц в широком диапазоне полидисперсности приво- [c.161]

Общая характеристика взвешенного слоя. При прохождении газа (жидкости) через слой зернистого материала различают три основных случая состояния этого слоя I) плотный слой, в котором твердые частицы находятся в тесном соприкосновении друг с другом, а расстояние между частицами и объем слоя остаются неизменными при некотором изменении скорости потока, проходящего через слой плотный слой может быть неподвижным или движущимся 2) взвешенный, частным случаем которого является кипящий, или псевдоожиженный, слой, в котором частицы в пределах слоя находятся в движении, а расстояние между частицами и объем слоя меняются в зависимости от скорости [c.11]

Если частица состоит из п атомов и находится в нейоз-бужденном электронном состоянии, то она обладает 3 п степенями свободы. Из них три степени соответствуют поступательному движению частицы и три — вращательному. Остальные Зп — 6 степеней свободы отвечают колебаниям атомов или внутреннему вращению групп в молекуле. Активированный комплекс формально можно рассматривать как обычную молекулу, обладающую привычными термодинамическими характеристиками. Однако ввиду отсутствия обмена энергий со средой, состояния активированного комплекса оказываются независимыми от его собственных поступательных, вращательных движений более того среди его внутренних колебательных движений для дальнейшей судьбы имеет значение лишь то, которое приводит активированный комплекс к распаду до конечных продуктов. Таким образом, переходное состояние имеет лишь одну степень свободы, которая и представляет собой координату реакции. В таком понимании координата реакции отражает изменение межатомных растений в системе С, АВ. [c.160]

Переход из переохлажденного жидкого в стеклообразное A. . происходит обычно в узком температурном интервале и сопровождается резким изменением св-в, в частности вязкости (на 10-15 порядков), температурного коэф. расширения (в 10-100 раз), модулей упругости (в 10-1000 раз), теплоемкости, плотности и др., чем формально напоминает фазовый переход П рода. Однако образование стеклообразного A. . не сопровождается появлением зародьпией новой фазы и физ. границы раздела фаз. не является термодинамич. характеристикой в-ва и в зависимости от условий измерения может меняться на неск. десятков градусов. Это обусловлено тем, что в температурном интервале стеклования резко замедляется перестройка структуры ближнего порядка жидкости (структурная релаксация), т.е. кинетич. природой стеклования. Ниже Тег структурные превращения в в-ве прекращаются совсем (при конечном времени наблюдения), частицы (атомы, молекулы, фрагменты молекул) способны лишь к колебательным и мелкомасштабным вращат. движениям, трансляционная подвижность, характерная для жидкого состояния, теряется. Т. обр., различие в св-вах жидкого и твердого А. с. определяется характером теплового движения частиц. [c.156]

Вид образующегося осадка определяется физ. характеристиками дисперсной системы и условиями О. В случае грубодисперсных систем осадок получается плотным. Рыхлые гелеобразные осадки образуются прн О. полидисперсных суспензий тонко измельченных лиофильных в-в. Консоли-дадия > осадков в ряде случаев связана с прекращением броуновского движения частиц дисперсной фазы, что сопровождается образованием пространств, структуры осадка с участием дисперсионной среды и изменением энтропии. При этом большую роль играет форма частиц. Иногда для ускорения О. в суспензию добавляют флокулянты-спец. в-ва (обычно высокомол.), вызывающие образование хлопьевидных частиц-флокул. [c.414]

Характеристики, при помощи которых описывают движение фаз в псевдоожиженном слое, предЬтавляют собой переменные, осредненные по физически бесконечно малому объему для слоя (содержащему достаточно большое число твердых частиц), поэтому уравнения для этих величин могут быть получены методом осреднения уравнений, описывающих изменение гидродинамических характеристик на масштабах, по порядку величины сравнимых с размером твердых частиц. Такими уравнениями являются уравнения Навье—Стокса, описывающие движение газа (жидкости) в промежутках между твердыми частицами, и уравнения Ньютона, описывающие движение твердых частиц. В настоящем разделе методом осреднения этих уравнений, описывающих изменение локальных характеристик движения газовой и твердой фаз, будут получены уравнения гидромеханики псевдоожиженного слоя. Изложение этого материала основывается в значительной степени на работе Андерсона и Джексона [7, 1967, № 4]. [c.17]

Таким образом, гидродинамика дисперсной среды имеет нелокальный характер. Динамическое давление частиц и тензор Напряжений зависят не только от традиционных кинематических характеристик движения п, 0, дУа дх , но и от д,п1б1), т. е. от скорости изменения плотности системы. Общие феноменологические Соотношения с зависимостью от п, п и т. д. были подробно проанализированы в [9]. [c.78]

Настоящая глава посвящена рассмотрению вопросов, связанных с обтеканием тел потоками с твердыми частицами. Данная проблема возникла в связи с изучением движения различных летательных аппаратов в запыленной атмосфере, а также движения двухфазных теплоносителей в трактах энергетических установок. Присутствие твердых частиц может приводить к значительному (порой многократному) увеличению тепловых потоков, а также к эрозионному износу обтекаемой поверхности. Эти явления обусловлены совместным действием целого ряда причин, среди которых — изменение структуры течения набегающего на тело потока, а также характеристик пограничного слоя, развивающегося на обтекаемом теле, соударения частиц с поверхностью, изменение шероховатости поверхности и многое другое. Интенсивность процессов, сопутствуюшдх обтеканию тел гетерогенными потоками, зависит от инерционности и концентрации частиц. Следует отметить, что инерционность частиц напрямую определяется геометрией и параметрами течения и может изменяться для одних и тех же частиц в очень широких пределах. Наличие различных характерных времен (длин) несущего потока (вблизи критической точки обтекаемого тела, вдоль его поверхности, собственно турбулентных масштабов и т. д.) сильно осложняют изучение таких потоков и обобщение данных. Что касается концентрации частиц, то ее значение может многократно превышать исходное значение в невозмущенном потоке из-за резкого торможения потока при приближении к телу, взаимодействия частиц со стенкой, а также межчастичных столкновений. При движении частиц вдоль поверхности тела в пограничном слое, где имеются значительные градиенты скорости и температуры (в случае неизотермического течения), их распределение зачастую носит сложный характер, а концентрация также превышает свое значение в набегающем на тело потоке. [c.129]

Лазерный доплеровский метод исследования гидродинамических характеристик основан на использовании эффекта Доплера. Сущность эффекта состоит в изменении частоты световых колебаний, которая фиксируется при движении источника света относительно наблюдателя. В данном случае источником света служат движущиеся частицы исследуемой фазы, которые рассеивают направленный на них опорный пучок света. Разницу между частотами световых колебаний опорного и рассеянного излучений называют доплеровским сдвигом частоты. Известно, что этот сдвиг пропорционален скорости движения частиц потока, вызывающих рассеяние света это и дает возможность судить о скорости движения частиц по величине топлеровского сдвига частоты. [c.69]

Рентгенокиносъемка позволяет получать и более сложные, че.м поля скоростей, характеристики движения дисперсной фазы. Например, с ее помощью можно получить такие статистические характеристики, как автокорреляционные функции случайных процессов изменения вертикальной и радиальной координат меченой частицы как в монодисперс-но.м [126, 128], так и в полидисперсно.м [83, 128] псевдоожиженных слоях. Рис. 59 иллюстрирует вид распределения частиц по скоростям в полидисперсном псевдоожиженном слое. [c.125]

Для систем, состоящих из очень большого числа частиц, какими являются системы с протекающими химическими реакциями и физическими процессами, применяют понятие вероятности состояния системы. В системах самопроизвольно могут протекать с изменением термодинамических параметров только такие реакции и физические процессы, которые приводят системы в наиболее вероятное состояние, а следовательно, в наиболее стабильное состояние. Обычное состояние системы, характеризуемое термодинамическими параметрами (р, Т, V, с в) называется макросостоянием. Но система состоит из огромного числа частиц, каждой из которых отвечают непрерывно изменяющиеся энергая, координаты в пространстве, масса и скорость движения. Совокупность таких мгаовенных характеристик каждой частицы получила название микросостояния. Каждому макросостоянию системы отвечает колоссальное число различных микросо- [c.125]

При статистическом моделировании рассматриваемого класса процессов химической технологии представляется целесообразным ввести понятие стационарного ансамбля флуктуаций , под которым понимается счетное множество элементарных объемов, частиц или зон аппарата, в которых протекают гидромеханические и физико-химические процессы, подчиняющиеся одним и тем же законам, по подверженные случайным воздействиям той или иной природы. Так, например, аппарат, в котором находится интенсивно перемешиваемая гетерогенная система, может рассматриваться с точки зрения статистической гидромеханики как ансамбль флуктуаций относительной скорости движения частиц твердой фазы и леидкости. Условие статистической стационарности ансамблей существенно упрощает статистическое моделирование и оправдывается во многих практически интересных случаях, так как средние интегральные характеристики аппаратов непрерывного действия не меняются во времени, а случайные процессы изменения во времени локальных значений основных параметров процессов обычно относятся к классу стационарных в широком смысле случайных процессов, [c.42]

Исследование структуры осредненных движений фаз в псевдоожиженном слое не позволяет построить полное строго детерминированное описание кинематики движения частиц и газа в слое, так как различные гидродинамические флуктуации являются неотъемлемой особенностью динамики фаз в псевдоожиженном слое. В связи с этим важной задачей экспериментального и теоретического исследования гидродинамики псевдоожиженного слоя является определение основных статистических характеристик стохастических процессов изменения скоростей движения фаз и, в частности, исследование кинетики развития типичных флуктуаций [10, 24, 25]. В теории стационарных случайных процессов в качестве одной из основных статистических характеристик стохастического процесса рассматривается или автокорреляционная функция, или функция спектральной плотности. Обе эти характеристики в принципе содержат одну и ту же информацию об особенностях рассматриваемого стохастического процесса. Автокорреляционная функция характеризует степень изменчивости стохастического процесса в различные моменты времени и тем самым может служить инструментом анализа кинеттси развития флуктуаций в псевдоожиженном слое. Функция спектральной [c.154]

Условия (5.1) позволяют истинное движение квазичастицы разбить на сумму двух движений — быстрого движения в среднем магнитном поле и медленного изменения характеристик быстрого движения. Особенно наглядтю можно себе представить быстрое движение в случае замкнутых траекторий в импульсном пространстве. В этом случае медленное движение — дрейф, поворот и деформация контура, по которому частица совершает быстрое двилсение. [c.59]

Согласно [14], при движении частиц и у-квантов в кристаллах возникает ряд поляризационных явлений (многочастотное изменение с толщиной поляризационных характеристик электронов, позитронов и у-квантов, зависящий от частоты внешнего поля эффект аномального прохождения). Все эти явления проявляются и в рассматриваемом случае. Иными словами, величина и, следовательно, интенсивность и поляризационные характеристики излученных фотонов (электронов) являются осциллирующими функциями энергии частиц, толщины кристалла и частоты наложенного на кристалл переменного внешнего поля (звукового, электромагнитного). [c.243]

Чтобы реализовать автоматическое управление циклом, необходимо иметь возможность обнаруживать изменения, происходящие внутри цикла, или изменения характеристик выходного продукта и компенсировать их соответствующим изменением регулируемых переменных. Абразивность минеральных частиц, их способность забивать системы пробоотбора и образовывать неустойчивые отложения на участках с низкой скоростью движения вызывают при разработке чувствительных элементов серьезные проблемы, которые только в настоящее врмя находят свое решение. При разработке системы автоматического управления циклом измельчения должны быть рассмотрены следующие вопросы 1) какая цель должна быть достигнута 2) какие переменные являются регулируемыми 3) какие чувствительные элементы могут быть использованы для обнаружения изменений в работе цикла 4) как надо воздействовать на регулируемые переменные, чтобы компенсировать эти изменения. [c.221]

Коллективная модель ядра. За последние 15 лет усилейно разрабатывается коллективная модель ядра, которая учитывает индивидуальные для отдельных нуклонов и коллективные для всего ядра движения ядерных частиц и их совокупности. Движение отдельных нуклонов и их энергия передается всему коллективу ядерных частиц, что приводит к колебаниям поверхности ядра и вызывает его деформацию. Деформация приводит к резкому изменению свойств ядра, нарушению его симметрии и всех тех количественных характеристик, которые отражают состояние ядерной симметрии. [c.50]

Переходя к непосредственному изложению результатов работы, сделаем следующее замечание. Поскольку основной задачей является описание химических процессов в условиях конвективного перемешивания турбулентности, мы не будем учитывать обратного влияния смешения и горения на параметры турбулентности и ограничимся рассмотрением следующей идеальной схемы движения среды. Рассмотрим турбулентное движение газа с постоянной средней скоростью и однородной, изотропной турбулентностью, характеристики которой мы будем считать известными. В дальнейшем увидим, что для описания смешения и горения достаточно в рамках сделанных гипотез знать спектр турбулентности, а если считать форму спектра заданной, то достаточно знания интенсивности и масштаба, причем роль масштаба весьма существенна. В процессе смешения и горения параметры турбулентности претерпевают какое-то изменение, однако мы не умеем это учитывать. Поэтому все дальнейшее относится к открытому турбулентному факелу в однородном потоке, где такое приближение более или менее оправдано. Для горения в трубах, где происходит существенное изменение средней скорости движения газа, схема описания нуждается в доработке. Если жидкие частицы помечать в момент пересечения ими начальной плоскости = О, можно ввести следующие координаты, являющиеся частным случаем лагранжевских [c.10]

Квантовохим исследования позволили выявить рад новых особенностей движения ядер частиц, составляющих молекулу. Так, было обнаружено наличие множественных минимумов на потенц. пов-стях, разделенных сравнительно невысокими потенц. барьерами. Кроме того, обнаружена высокая чувствительность электронного строения молекул в возбужденных состояниях к изменению конфигурации их ядер и к малым внеш. возмущениям. Переход к локализованным мол. орбиталям позволил по-новому оценить такие понятия классич. теории хим. строения, как двухцентровые связи, возбуждение той или иной отдельной связи или функц. группы в молекуле и т. п., а также подтвердил возможность использовать характеристики, относящиеся к данному мол. фрагменту (напр., параметры распределения электронной плотности, энергию фрагмента и др.), для всех молекул одного гомологич. ряда, включающих этот фрагмент. [c.366]