Теория подвижности ионов и электронов

Теория подвижности ионов и электронов. При элементарном подходе к вопросу о подсчёте подвижности заряженных частиц в газе делается ряд допущений, упрощающих задачу. [c.167]

Теория Митчелла утверждает, что ири условиях комнатной температуры молекулы сульфида серебра не могут быть эффективными ловушками для электронов проводимости в кристаллах, а являются ловушками для дырок. Дырки захватываются, и при наличии подвижного иона серебра появляется положительный ионный заряд. Поверхностные ловушки для электронов проводимости, существующие на сульфидных образованиях и дефектах решетки, углубляются вблизи подвижных ионов серебра, что приводит к рекомбинации электрона с ионом серебра и его закреплению. [c.73]

Протонная теория. Эта теория была выдвинута датским ученым И. Н. Бренстедом. Идея ее основана на особой роли иона водорода. Это единственный ион, не имеющий электронной оболочки с размером в 10 раз меньше всех других ионов, поэтому он обладает исключительно высокой подвижностью, способностью глубоко внедряться в электронные оболочки других атомно-молекулярных частиц, осуществляет специфический вид связи (водородную) и т. п. [c.282]

ТЕОРИЯ ПОДВИЖНОСТИ ионов и ЭЛЕКТРОНОВ [c.167]

Растворы солей проводят электрический ток, и это их свойство сыграло чрезвычайно важную роль на первой стадии развития теорий химической связи. Электропроводность металлов обусловлена перемешением в них электронов ионы металла при протекании через него электрического тока остаются на своих местах. Кристаллические соли вообще не проводят электрический ток, но если расплавить соль, положительные и отрицательные ионы при наличии электрического напряжения могут в жидкости направленно мигрировать в противоположные стороны. Подвижность ионов соли оказывается еще большей, если соль растворена в воде и, следовательно, если ее ионы гидратированы. [c.40]

Теории подвижности ионов и электронов. При элементарном подходе к вопросу о подсчёте подвижности заряженных частиц в газе делается ряд допущений, сильно упрощающих задачу. В результате получаемые для подвижности численные значения сильно отличаются от данных опыта, но получаемые соотношения позволяют сделать ряд общих заключений о характере зависимости подвижности от ряда параметров, а также дают возможность показать, что подвижность ионов при малых напряжённостях поля Е не должна зависеть от Е, тогда как подвижность электронов тем меньше, чем больше Е. [c.270]

ТЕОРИЯ подвижности ионов и ЭЛЕКТРОНОВ 169 [c.169]

ТЕОРИИ подвижности ионов и ЭЛЕКТРОНОВ 271 [c.271]

Условие X а Хо требует отказа от приближения, в котором концентрации электронов и ионов предполагаются равными. Исходной предпосылкой излагаемой ниже теории является предположение о малости пространственного заряда. Будем считать также, что подвижность электронов много больше подвижности ионов и что электроны могут пересекать пленку окисла это возможно лишь тогда, когда ф не слишком велико по сравнению с кГ ф/кТ <. 40) или когда толщина пленки меньше 40 А. В последнем случае электрон может туннелировать через пленку. [c.226]

Вторичные отрицательные ионы, образовавшиеся в результате захвата акцептором электрона, рекомбинируют значительно медленнее. Это непосредственно следует из формулы (55), так как подвижность ионов уменьшается до величины порядка 10"- см / сек-в. Было показано [140], что при импульсной ионизации в при сутствии больших концентраций акцептора исчезновение вторичных отрицательных ионов через время больше 1 нсек происходит согласно уравнению (62), но с меньшей величиной параметра %, что отражает увеличение времени жизни нары при переходе от электрона к отрицательному иону. Импульсный радиолиз раствора 0,1 Л/ дифенила в циклогексане [142] хорошо согласуется с теорией [c.44]

Рентгеноструктурный анализ некоторых солей (типа КС1 и др.) показал, что в твердом состоянии эти соли существуют только в виде ионов. Это справедливо для водных, неводных (органических) и расплавленных солей, а также для солей в газообразном состоянии. В газообразном состоянии два иона, несущие противоположные заряды, например К+ и С1-, образуют ионную пару (между ними нет двухэлектронной связи). Следовательно, при растворении подобных солей в воде и других полярных растворителях не происходит диссоциации, и этот термин для сильных электролитов лишен смысла. Такой взгляд на полную ионизацию сильных электролитов полностью согласуется с электронной теорией химических связей. Вместе с тем необходимо иметь в виду другой важный факт. Несмотря на то что сильные электролиты существуют в растворе только в виде ионов, все же при конечных концентрациях их подвижность уменьшается из-за межионного взаимодействия. [c.62]

Изучение инжекционных электронных токов в диэлектриках и полупроводниках позволяет на основе теории [13] определить такие важные характеристики, как подвижность носителей, концентрацию ловушек, время жизни и др. В работе [14] рассмотрены условия инжекции ионов в диэлектрик. [c.15]

Итак, при исследовании инжекционных токов в полимерных диэлектриках и полупроводниках можно определять такие важные параметры как подвижность электронов, дырок и ионов, пх концентрацию и энергетические параметры центров захвата (ловушек) носителей заряда. Эти данные позволяют однозначно интерпретировать многие наблюдаемые закономерности прохождения электрического тока в полимерах, разрабатывать новые и критически анализировать существующие теории и физические модели процессов переноса носителей заряда в полимерной матрице. [c.80]

Перемещение электронов от адсорбента или к нему приводит к образованию заряженного двойного слоя на поверхности, и это препятствует адсорбции большего числа молекул на ней. Из простой теории запорного слоя [47, 56—58] следует, что число молекул, которое может быть хемосорбировано с истощением носителей тока, невелико если ионы в междоузлиях или вакансии не подвижны, то носители тока в поверхностных слоях оказываются быстро использованными. Расчеты показывают, что при этом заполнение поверхности при равновесии должно составлять около 1 %. Экспериментальные данные согласуются с этим фактически хемосорбция настолько мала, что чувствительность стандартных объемных или весовых методов оказывается недостаточной и для ее определения приходится применять измерения электропроводности. [c.198]

И притягивают промежуточные металлические ионы с образованием в этих местах новых зародышей. Так как = то стабильный зародыш образуется при наличии в электронной ловушке двух электронов и одного междуузельного иона. Томас и Томпкинс [13] продолжили изучение фоторазложения азида бария и видоизменили теорию Мотта, предложив следующий механизм образования зародышей образующиеся -центры взаимодействуют с вакансиями и, приобретая при этом подвижность, агрегируются с образованием двойных / -центров или зародышей (см. гл. 3). [c.311]

Отношение той скорости, с которой нон или электрон продвигается нри стационарном режиме но направлению силовой линии, к напряжённости поля, называется подвижностью электрона или иона. Теория и эксперимент показывают, что для ионов скорость и пропорциональна напряжённости поля, т. е. [c.160]

Заряд электрода означает наличие вблизи его поверхности неэквивалентного количества подвижных электронов и сопровождающих их положительных ионов противоположный заряд образуется избытком одного типа ионов в окружающем растворе. Аналогия подобной системы с плоскопараллельным конденсатором, использованная Гельмгольцем [1], лежит в основе современной теории двойного слоя. Потенциал нулевого заряда (и. н. з.) электрода, измеренный относительно некоторого электрода сравнения, является для двойного слоя естественным потенциалом сравнения. Однако в отличие от плоскопараллельного конденсатора разность потенциалов между обкладками двойного слоя не равна нулю при потенциале нулевого заряда вследствие разделения других видов заряда в каждой фазе — электроде и электролите. Поэтому простое измерение потенциала не указывает заряд электрода. [c.194]

Отсюда следует, что Пк численно равна средней скорости, приобретаемой частицей под действием силы, равной единице. Подвижности Пк является более универсальной характеристикой, нежели и она определяет скорость частицы в любом поле, которое может действовать на частицу с некоторой силой Р. Кроме того, в разделе 6.4 будет показано, что подвижность не зависит от заряда частицы. Поэтому она может относиться как к заряженным частицам (ионам и электронам), так и к нейтральным атомам. Ее обычно используют в теории диффузии (см. раздел 6.5), в то время как подвижность ы используется преимущественно в теории электропроводности (см. разделы 6.3, 6.4). [c.170]

При низких температурах (порядка единиц — десятков градусов Кельвина), когда тепловые колебания не оказывают существенного сопротивления движению электронов, в полупроводниках наблюдается другой механизм рассеяния носителей, а именно на ионизованных примесях. В отличие от нейтральных примесных центров примесные ионы создают вокруг себя достаточно сильное электрическое поле, искривляющее траектории движения электронов. Задача о таком виде рассеяния аналогична задаче о рассеянии а-частиц на атомах решетки, решенной Резерфордом. Так как при понижении температуры скорость движения электронов уменьшается, время, проводимое им в окрестностях примесного иона, возрастает и соответственно усиливается рассеяние и уменьшается подвижность. Теория такого рассеяния дает зависимость [c.194]

При выяснепин механизма проводимости полимеров очень важно получение прямых экспериментальных данных по подвижности носителей. Теоретически хорошо обоснован и достаточно надежен метод определения х с помощью инжекционных токов. Этот метод успешно применяется для определения подвижности электронов и дырок в органических твердых веществах с начала 50-х годов, в том числе в полимерах — с начала 60-х годов. Ионные инжекционные токи в полимерах стали интенсивно исследовать сравнительно недавно этому посвящены в основном наши работы. Успех этих работ определяется поиском эффективных инжектирующих ионы электродов. В качестве ионных эмиттеров использовались жидкие и твердые растворы электролитов, а также полимерные катионообменные мембраны [56]. Совершенно очевидно, что в этом случае создать на границе раздела эмиттер — диэлектрик бесконечно большую плотность ионного заряда практически невозможно. Теория ионных инжекционных токов для случая конечного значения рд была предложена независимо в работах [57,58]. В этих работах подвижность ионов определялась в основном из данных по нестационарным инжекционным токам путем измерения времени появления максимума тока, соответствующего времени перехода ионами межэлектродного расстояния Тп, по формуле [c.75]

В конце данной главы отметим некоторые химические процессы, при исследовании которых нашла применение теория дефектов решетки. Мы остановимся на значении некоторых сбщих факторов, таких, как подвижность ионных или электронных дефектов, не вдаваясь в детали, так как, по крайней мере для наиболее важных применений теории, более подробные сведения даны в других главах этой книги. Основными работами в этой области являются работы Вагнера, многочисленные статьи которого, опубликованные в течение 1930—1940 гг., внесли большой вклад в современную теорию химии твердого состояния. [c.73]

Гидродинамическая теория аномальной проводимости. В теориях аномально высокой эквивалентной проводимости ионов водорода и гидроксила общей основой является предположение об эстафетном переносе протонов молекулами воды. Ряд экспериментальных результатов эти теории объясняют, однако другие наблюдения теоретически убедительно, не интерпретируются. Так, частоты колебаний ионов Н3О+ и Он- почти не различаются [47], что противоречит пред-стз1злению о вращении частиц как о скорость определяющей стадии в механизме аномальной проводимости. По результатам измерения ЯМР отмечено -также [48], что ион НзО" -имеет пирамидальную форму, а его электронная структура (конфигурация области с максималь ной плотностью заряда) в. отличие от структуры иона 0Н заметно отличается от электронной структуры молекул воды. Таким образом, можно, ожидать, что энергия активации образования иона НзО вы.ще, че.м иона ОН , что, однако, яротиворечит наблюдаемым значениям подвижности этих ионов. Подвижность ионов гидроксила в кристаллах льда на два порядка ниже подвиж- [c.340]

Зависимость средней длины свободного пути X от скорости налетающего электрона (а также от рода взимодействия электрона с атомом) и специфическое распределение рассеянных электронов по углам приводят к тому, что все газокинетические теории подвижности электронов (а в известной мере и ионов), не учитывающие этих зависимостей, могут быть только приближёнными. [c.178]

Выражение (83,32) приводит к правильному выводу, что продольный градиент поля в положительном столбе тем больше, чем меньше диаметр трубки и чем меньше подвижности ионов и электронов. Однако опыт показывает, что Е в точности обратно пропорционально Я лишь в некоторых отдельных случаях. Другой вывод теории, что концентрация электронов в положительном столбе убывает вдоль радиуса трубки от оси к стенкам по бесселевой функции нулевого порядка по (83,25), также оправдывается на опыте в ряде случаев. Далее можно ещё показать, что распределение потенциала вдоль радиуса трубки, согласно приведённой теории, должно соответствовать выражению [c.312]

Интерпретация аномальной электропроводности протона представляет интересную электрохимическую проблему в теории реакций, протекающих в несколько последовательных стадий, скорость которых зависит от поля. Первая в принципе приемлемая формулировка этой проблемы принадлежит Берналу и Фаулеру [58], которые рассмотрели также вопрос о подвижности иона ОН . Эти авторы впервые представили аномальную электропроводность как двухстадийный процесс, состоящий из а) собственно переноса протона, происходящего посредством туннельного перехода, и б) стадии вращения молекулы воды. Согласно Берналу и Фаулеру, перенос протона происходит всякий раз, когда этому благоприятствует ориентация молекулы воды, смежной с ионом Н3О+. Практически это означает такое расположение молекулы воды, при котором орбиты каждой неподеленной электронной пары направлены к протону в Н3О+, как, например, в комплексе Н9О+ [50, 92]. Последовательные стадии переноса протона показаны схематиче- [c.104]

Согласно теории Гарии—Мотта, при поглощении кристаллом AgBr одного фотона образуется один электрон в зоне проводимости и дырка в валентной зоне. Часть электронов в зоне проводимости оседают на примесных поверхностных уровнях. Захваченные ловушками электроны взаимодействуют с междоузель-ными свободными ионами Ag+, образуя на месте ловушки нейтральный атом Ag с малым временем жизни (наибольшее — несколько секунд). При повторении процесса на одном и том же месте образуется кластер из двух атомов Ag, время жизни которого определяется уже несколькими днями. Когда кластер разрастается до трех или более атомов, можно считать, что получено устойчивое скрытое изображение, пригодное для химического проявления. Теория Митчела (1957) также основана на представлении об образовании электронно-дырочных пар, однако предполагается, что сначала междоузельный Ag- - улавливается дефектом кристалла в решетке или на поверхности. Затем этот ион нейтрализуется электроном, и процесс повторяется до образования устойчивого скрытого изображения. Для нашего рассмотрения несущественно, присоединяется ли ловушка к подвижному иону Ag- - или, наоборот, ловушка движется к иону. Существенной стадией является создание электронно-дырочной [c.113]

Введение. Определение подвижности ионов и электронов в бромиде серебра при комнатной температуре представляет значительный интерес для теории скрытого изображения и теории полупроводников. Для области высоких температур по этому вопросу имеется обширный материал. Точные измерения постоянной решетки и плотности [1] показали, что в бромиде серебра преобладают дефекты по Френкелю. В посл едующих работах [2, 3] удалось экспериментально определить концентрации и подвижности дефектов при повышенных температурах. Из полученных данных были найдены экспоненциальные зависимости, позволяющие определить концентрацию и подвижность дефектов при любой температуре. Вопрос о пригодности полученной зависимости в структурно-чувстБИте тьной области температур остался невыясненным. [c.73]

В работах лабораторий Либермана п Скулачева расположение дыхательной цепи определялось по ее способности образовывать мембранный потенциал. В среду вводились различные доноры и акцепторы электронов, не проникающие сквозь мембрану. Оказалось, что эти вещества взаимодействуют лишь с цитохромом с в митохондриях. Установлено, что транспорт протонов и (или) электронов по дыхательной цепи действительно происходит. В других экспериментах определена локализация компонентов в мембране митохондрий. На рис. 13.10 показано вероятное расположение цепн. Согласно хемиосмотической гипотезе, любая сопрягающая система должна создавать электрохимический потенциал понов Н ". Действительно, опыты с проникающими синтетическими ионами показали возникновение А1 5 в митохондриях, СМЧ, хлоропластах (см. гл. 14) и мембранах бактерий. В то же время теория Митчелла встречается с трудностями и вызывает возражения. Блюменфельд приводит аргументы, показывающие невозможность построения машины Митчелла в конденсированной фазе. В такой машине АТФ-синтетаза использует разность концентраций протонов в водной фазе по обе стороны мембраны для выполнения внешней работы. Это — энтропийная машина, получающая энергию из термостата в форме кинетической знергип протонов. Нротоны движутся преимущественно по градиенту концентраций и передают свои импульсы подвижным частям машины разность потенциалов А1 5 расходуется на создание [c.437]

На основании этих противоречий можно предложить для ряда случаев иную трактовку механизма действия полупроводниковых, или точнее неметаллических, катализаторов. Она исходит из современных представлений теорий комплексообразования (теории поля лигандов и теории кристаллического поля) и механизма электропроводности путем перезарядки ионов в кристалле. Последний предложен Вервейем [18] для обратных шпинелей , а затем Мориным [19] — для окислов металлов с незаполненными 3<а -уровнями электронов. Можно предполагать, что подобного рода механизм электропроводности возможен не только для окислов (в том числе тройных систем окислов [20]), но и для широкого круга полупроводниковых соединений переходных металлов. Возникновение в таких соединениях электропроводности связано с присутствием в них ионов одного и того же металла в различных валентных состояниях и в эквивалентных позициях кристаллической решетки. Концентрация носителей заряда в подобных полупроводниках может приближаться к величинам, характерным для металлов, однако энергия активации электропроводности может достигать у них значительной величины, что вызывает резко выраженную зависимость электропроводности от температуры. Относительно высокие значения энергии активации проводимости валентных полупроводников обусловлены подвижностью носителей тока, а не их концентрацией, которая практически не зависит от температуры. Если механизм электропроводности связан с перезаряд- [c.36]

Для правильного понимания глубокого механизма тонохимических стадий приготовления большое значение имеет изучение диффузии и само-диффузни в твердой фазе при помощи радиоизотопов [41]. Для беспрепятственного течения наиболее ])аснространенных типов центростремительных реакций [42], примерами которых может служить образование металлов (Си, N1, Ре), восстановление окислов или пиролитическое разложение карбонатов и оксалатов (рис. 7), требуется непрерывный приток или у] Од материала через слой продукта реакций. В тех случаях, когда этот приток (увод) осуществляется через твердую фазу, а не через норы и трещины, сугцественпое значение имеет вопрос о природе диффундирующих частиц. По теории Вагнера [43] и Мотта [44], при реакциях окислительно-восстановительного типа, в зависимости от электронного строении окисла, контролирующим может быть движение электронов, (-Ь)-ионов металла или (—)-ионов кислорода. На скорость может оказывать влияние также разность потенциалов, возникающая из-за разной подвижности электронов и тяжелых частиц. [c.12]

Сплавы ниобия и тантала. Поскольку МЬаОб — полупроводник п-типа с анионными вакансиями, можно было бы полагать, что добавка в ниобий более высоковалентного металла (в области параболического окисления) должна привести к снижению скорости окисления. Однако анализ изменения концентрации и подвижности анионных вакансий в МЬдОа при легировании титаном, ванадием, хромом и алюминием показывает, что в связи с высокой концентрацией дефектов, отличающейся лишь на два порядка от концентрации свободных электронов в металлах, и возможным изменением подвижности при изменении их концентрации подход к жаростойкому легированию ниобия с позиции теории Вагнера неприменим. Априорный выбор добавок в данном случае затруднен. Важную роль играет размер иона легирующего элемента. При образова НИИ однофазной окалины легирование ниобия металлами, образующими ионы меньшего, чем ион N5 , размера, может привести к сжатию ячейки на основе ЫЬзОь, снижению объемного отношения и торможению диффузии ионов О в оксиде. Например, легирование ниобия цирконием, имеющим больший, чем у радиус иона (0,79и 0,69-10 м соответственно), ускоряет окисление ниобия, а V, Мо и Сг (с радиусом ионов 0,59 0,62 и 0,63-10 м соответственно) — замедляют. [c.427]

Отрицательная гидратация и структуроразрушающее влияние некоторых ионов объяснены Энгелом и Хертцем [18] несколько иначе, чем в теории Самойлова. В соответствии с их интерпретацией релаксационных данных, полученных методом ЯМР, и некоторых более ранних результатов, в окружении нейтральных атомов или молекул электронная плотность молекул воды изменена и их водородные связи модифицированы так, что это оказывает на воду структурообразующее влияние вторичная гидратация или образование айсбергов, ср. разд. 1.4.1). Важное следствие этого-состоит в том, что молекулярное движение замедляется и подвижность молекул воды вокруг растворенных нейтральных частиц понижается. Несмотря на то что расположение молекул воды вокруг нейтральных частиц растворенного вещества может быть различным, с достаточной частотой реализуются только наиболее вероятные конфигурации. Сделан теоретический анализ для случая заряженных растворенных частиц. Если заряд мал или частица велика и, таким образом, напряженность электрического поля на периферии иона мала, в окружении частиц растворенного вещества образуется больше конфигураций молекул воды разных типов, характеризующихся значительными отклонениями от наиболее вероятной конфигурации, чем в объеме. Это ведет к возрастанию энтропии и энтальпии и одновременно к увеличению скорости молекулярного движения,, что и приводит к группе явлений, называемых отрицательной гидратацией. Если, однако, на периферии иона напряженность электрического поля велика (заряд иона велик или его размер мал), то упорядочивающее влияние оказы- [c.537]

Теория Томаса и Томпкинса, как и теория Мотта основываются па недоказанном существовании подвижных частиц тем самым они подчеркивают необходимость исследования физических характеристик азида бария. Тем не менее теория Томпкинса может быть приведена в согласие с более новыми экспериментальными данными, если иметь в виду, что ядра образуются на по существу аморфных участках кристаллической решетки, где обычные валентная зона и зона проводимости твердого вещества и переходы между ними заменяются на процессы переноса зарядов между почти независимыми атомами и ионами. Это означает, что F-центр может быть относительно устойчив только па расстоянии, равном небольшому числу атомных расстояний от положительной дырки. Таким образом, в пределах каждого аморфного вкрапления процессы возбуждения, ведущие к разложению, могут происходить так, как это описано Томасом и Томпкинсом. Если в пределах одного и того же вкрапления произойдут три таких последовательных бимолекулярных процесса, то образовавшееся при этом скопление из шести F-центров (или трех атомов Ва) способно катализировать прямой перенос электронов на это скопление. Это скопление представляет собой медленно растущее ядро. По мере роста оно присоединяет другие F-центры (атомы Ва), находящиеся в пределах вкрапления, пока не станет нормальным металлическим круглым ядром. В рамках этой модели небольшие дозы облучения, создавая анионные вакансии и электроны, могут обеспечить функционирование большего числа аморфных вкраплений в качестве потенциальных центров образования ядер. Большие дозы облучения могут оказывать комбинированное действие, снижая в некоторых случаях до нуля число стадий термической активации, необходимых для образования активно растущего ядра, [c.233]

В развитие основных положений теории химического строения о связи строения молекул с химическими свойствами веществ в органической химии были выработаны представления об электронодонорной (нуклеофильной) и электроноакцепторной (электрофильной) реакционных способностях и природе реагентов. Эти представления являются шагом вперед в изучении связи химического строения и реакционной способности. Согласно этим представлениям, кратные связи С = С ввиду подвижности электронного облака тт-связи олефинов и их простейших производных обладают электронодонорной способностью и, следовательно, могут реагировать с электроноакцепторными реагентами (С12, Вга, ВРд и т. п.), по не способны реагировать с электроподонорными реагентами (аммиак, бисульфит натрия и т, п.). Альдегиды, наоборот, проявляют типичную электроноакцепторную способность, присоединяя аммиак, СК-ион и т. п. [c.55]

Если окислительно-восстановительная система достаточно подвижна, чтобы создавать измеримый и воспроизводимый потенциал на электроде из благородного металла, и если величина этого потенциала выражается количественно с помощью термодинамических уравнений, то естественно было бы ожидать, что подобная система будет быстро реагировать с другой системой, имеющей такие же свойства. Что это имеет место далеко не всегда, известно уже довольно давно [49]. Сравнительно недавно Шеффером была создана теория, объясняющая некоторые из этих аномалий [30]. Он указал, что Се " " окисляет Т1+ лишь очень медленно, хотя потенциал системы Се+++ гораздо выше потенциала системы Т1+/Т1+ + и что иод также очень медленно реагирует с ТГ+". Однако обе эти реакции ускоряются каталитически солями закиси марганца и некоторыми красителями, которые способны к образованию семихинонов. Шеффер указывает, что это, повидимому, должно объясняться тем, что Т1+ может реагировать только в том случае, если он имеет возможность отдавать свои электроны не по одному, а сразу оба в противнол случае он вообще не вступает в реакцию. Так как реакция системы Се ++/Се "" протекает с переходом только одного электрона, то отсюда следует, что реакция между ионами церия и таллия может происходить только в момент тройного удара. Такие столкновения имеют малую вероятность, а потому скорость подобных реакций должна быть весьма [c.288]