Поляризуемость по различным направлениям

Таким образом, для анизотропных молекул различную поляризуемость в различных направлениях можно описать посредством эллипсоида поляризации . [c.92]

Так как все направления одинаково вероятны, то в отсутствии пол эта анизотропия отдельных молекул в общей среде незаметна. Среда изотропна, отношение постоянных Ai , определяющих интенсивность поглощения, во всех направлениях одно и то же. Только при действии, внешнего электрического поля вся среда становится анизотропной. Молекулы, как обладающие дипольным моментом, так и не обладающие им, приобретают направленность не имеющие дипольного момента вследствие анизотропии поляризуемости — по оси наибольшей поляризуемости, а диполи, существовавшие заранее, — в направлении поля. Вследствие такой ориентации отношение интенсивностей поглощения становится различным в различных направлениях. На световой луч, колебания электрического вектора которого происходят параллельно полю, оказывают влияние главным образом те колебания, которые характеризуются величиной А.. На световой луч, колебания которого происходят в перпендикулярном к полю направлении, влияют частоты, определяемые Aj и Aj. Если направить линейно поляризованный световой луч перпендикулярно к наложенному однородному электрическому полю, то в зависимости от того, происходят ли колебания его электрического вектора параллельно или перпендикулярно к полю, скорость распространения света в среде будет различной. Следовательно, будут различными и соответствующие показатели преломления Пр и Пв- Мы имеем [c.98]

До сих пор при рассмотрении поляризуемости молекулы мы не учитывали одно весьма важное обстоятельство, заключающееся в том, что вследствие неодинаковой протяженности электронных оболочек молекулы в различных направлениях упругие смещения их в электрическом поле будут неодинаковы в разных направлениях. Вследствие этого электронная поляризуемость молекулы в общем случае должна обладать электрической анизотропностью в пространстве. [c.15]

Электронная поляризуемость молекулы в целом и отдельных связей в ней не одинакова в различных направлениях в некоторых случаях электроны обладают наибольшей способностью к смещению в направлении линии связи, в других—в направлении, перпендикулярном этой линии. [c.105]

И v o —v Q . На рис. 6 показана эта ситуация для различных направлений распространения фононов и разных ориентаций рассеивателя. При наблюдении фононов Е и определении Х2-компоненты тензора поляризуемости линии КР поляризованы в направлении х при этом будут наблюдаться лишь О-фононы. В направлении кг чистые моды более не существуют, и частоты локализуются между чисто продольными и чисто поперечными частотами Ей [c.427]

ТАБЛИЦА. 19 [52] Поляризуемость связей по различным направлениям [c.106]

Различная поляризуемость связей по трем взаимно перпендикулярным направлениям может быть определена путем изучения явле-яия двойного лучепреломления в электрическом поле (эффект Керра) [31, стр. 90 и сл.]. Полученные данные приведены в табл. 19, в кото-оой 6 —поляризуемость по линии связи, —поляризуемость в направлениях, перпендикулярных линии связи. [c.95]

В действительности известны приблизительные величины поляризуемостей различных связей относительно продольной и поперечной осн. В электрическом поле в полярной молекуле ориентируется относительно поля ее суммарный момент, тогда как в неполярной молекуле в направлении поля ориентируется ось, вдоль которой она обладает наибольшей поляризуемостью. Для заданной конформации молекулы, ориентированной соответствующим образом в поле, известна ориентация всех связей относительно этого поля. Складывая тензоры поляризуемости связей, можно определить величины молекулярной поляризуемости вдоль трех осей и затем вычислить гпК. [c.217]

В движущемся растворе силы вязкого трения деформируют макромолекулы и заставляют их вращаться. Это вращение не равномерно. Большую часть периода вращения оси макромолекул направлены вдоль направления, определяемого ориентирующим действием сил трения и дезориентирующим действием броуновских сил. Если при этом макромолекулы (Задают оптической анизотропией, то раствор становится оптически анизотропным его оптическая поляризуемость в направлении преимущественной ориентации макромолекул отличается от оптической поляризуемости в поперечном направлении. Поэтому скорости распространения световых лучей, поляризованных в этих двух взаимно перпендикулярных направлениях, различны, и это различие может быть выявлено измерением разности показателей преломления. [c.192]

Однако в применении к растворам гибких, цепных макромолекул этот метод оказывается малопродуктивным. Действительно, мы видели (гл. I, А), что каждую цепную молекулу можно разбить на статистические сегменты, ориентации которых в пространстве взаимно независимы. Если сегмент анизотропен относительно своей оптической (электрической или магнитной) поляризуемости, то во внешнем поле (электрическом или магнитном) он будет вращаться, ориентируясь осью наибольшей поляризуемости в направлении поля. Однако вследствие отсутствия корреляции в ориентациях различных сегментов возникающая при этом макроскопическая анизотропия раствора оказывается пропорциональной общему числу сегментов, независимо от того, входят они в состав более длинных или более коротких цепей. Поэтому электрическое (электрооптический эффект Керра) и магнитное (магнитооптический эффект Котон — Мутона) двойное лучепреломление в растворе полимера пропорционально весовой концентрации растворенного вещества, практически не зависит от его молекулярного веса и обычно мало отличается от эффекта, наблюдаемого в растворе мономера равной концентрации. [c.497]

Покажем, что изменение поляризуемости молекулы возможно также вследствие ее вращения, и, следовательно, последнее может дать комбинационное рассеяние. При вращении ориентация молекулы по отношению к электрическому полю падающего излучения изменяется. Следовательно, если молекула имеет неодинаковую поляризуемость в различных направлениях, т. е. если она является оптически анизотропной, то ее поляризуемость изменяется со временем. По аналогии с уравнением (33.7) изменение поляризуемости при вращении может быть представлено уравнением [c.241]

Подобные соображения справедливы также и для случая вращения молекулы. Из уравнения (33.13) очевидно, что поляризуемость в одном из направлений х, у, г должна измениться в течение периода вращения в противном случае вероятность перехода будет равна нулю и спектр комбинационного рассеяния наблюдаться не будет. Поэтому, для того чтобы обладать способностью комбинационного рассеяния, молекула должна характеризоваться различной поляризуемостью в различных направлениях. Заключение, к которому мы приходим на основе квантовой теории, совпадает с тем, что получено на основе классической теории. [c.244]

Борн исходит в своем расчете из представления об анизотропии поляризуемости, т. е. различной способности к поляризации в различных направлениях. Поляризуемость [c.483]

Автоматическое поддержание заданных значений потенциала постоянными в течение длительного времени осуществляют, применяя специальные приборы — потенциостаты различных конструкций. Главной составной частью потенциостата является усилительно-регулирующее устройство, на вход которого подается два напряжения напряжение пары электродов (электрод сравнения и рабочий электрод) и напряжение эталонного источника (рис. 346). На выходе этого устройства создается ток, проходящий через ячейку и поляризуемый рабочий электрод в направлении, при котором разность напряжений на входе устройства становится достаточно малой. При изменении величины или знака эталонного напряжения изменяются величина и знак напряжения между электродом сравнения и рабочим электродом. Так как [c.457]

Разность главных поляризуемостей 71 — жесткой [частицы в общем случае может слагаться из двух частей внутренней анизотропии и анизотропии формы частиц. Первая является следствием анизотропии вещества частицы, имеющего различные показатели преломления в различных направлениях (пь По). Анизотропия формы имеет место у частиц, форма которых не сферическая и средний показатель преломления которых отличается от показателя преломления окружающей среды п . [c.455]

Очевидно, одним из важнейших аспектов этого типа взаимодействий, создающим наиболее серьезные препятствия на пути количественного теоретического рассмотрения, является геометрия взаимодействия. Помимо зависимости дисперсионной энергии от размеров и средних расстояний между атомами молекул растворителя и растворенного вещества, необходимо рассмотреть направление поляризуемости, от которого также зависит сила дисперсионного взаимодействия. Поляризуемость обычно определяют из молярной рефракции, являющейся мерой общей поляризуемости молекулы. Однако, как правило, поляризуемость различна но разным направлениям, так что энергия дисперсионного взаимодействия будет зависеть от ориентации и геометрии взаимодействующих молекул. Этот эффект может оказаться особенно важным при сравнении ароматических и алифатических молекул близкой общей поляризуемости, если ароматическая система обладает геометрией, позволяющей ей более эффективно взаимодействовать с другой ароматической системой. Плоские молекулы могут взаимодействовать в различных взаимных ориентациях, в то время как замещенные производные циклогексана в конформации кресла будут иметь менее благоприятную энтропию ассоциации из-за небольшого числа взаимных ориентаций, обеспечивающих максимальный контакт взаимодействующих молекул. Введение алкильных заместителей часто уменьшает или вообще устраняет агрегацию красителей, стероидов и других молекул. [c.317]

Поляризуемость [Дз/молекула (10 3 нм /молекула)] для D-линии галогенов в метил- и дарст-бутилгалогенидах в различных направлениях [c.138]

При адсорбции анизотропных молекул, поляризуемость которых в различных направлениях различна, такой способ дает значения поляризуемости, соответствующие преобладающей ориентации молекул, энергетически наиболее выгодной для адсорбции. Поэтому такой способ годится для определения поляризуемости таких молекул, все звенья которых находятся на одинаковых или достаточно близких расстояниях от поверхности. Этим способом нельзя оценить электронные поляризуемости геометрических изомеров, так как в этом случае возможна различная ориентация разных изомеров относительно поверхности. В таких случаях могут получаться разные удер живаемые объемы при близких значениях поляризуемости. [c.74]

Далее следует заметить, что некоторые молекулы анизотропны,, т. е. что поляризуемо Сть их зависит от направления внешнего поля. В этом случае получают при различных направлениях разные величины е или Оптически этот эффект проявляется в различной скорости распространения света в разных направлениях. Анизотропия изменяется при приложении ноля, что также проявляется и в оптических свойствах (электрическое двойное лучепреломление, эффект Керра). [c.633]

В оптически анизотропных средах поляризуемость различна в различных направлениях. В наиболее общем случае существуют три главные поляризуемости, соответственно направле- [c.128]

Явления рассеяния света и его деполяризации становятся теоретически понятными только при условии уточнения двух моментов в ранее рассмотренном явлении преломления света. Как выяснится в дальнейшем, один из этих моментов — разная величина поляризуемости молекулы в различных направлениях. Эта анизотропия поляризуемости в свою очередь позволяет сделать заключения о симметрии молекулы. Таким образом, рассеяние света и его деполяризация служат вспомогательными средствами для определения симметрии молекул. [c.135]

НЫХ молекУл. В электрическом поле молекулы, обычно расположенные беспорядочно, частично ориентированы если поляризуемость отдельной молекулы не одинакова во всех направлениях, то вследствие ориентации ее отдельных частей анизотропным оказывается и диэлектрик. Таким образом, среда, находящаяся в электрическом поле, обладает двойным лучепреломлением подобно кристаллу, не относящемуся к правильной системе. Световые лучи, пронизывающие в различных направлениях электрическое поле, распространяются поэтому с разной скоростью быстрее всего в том направлении, в котором преимущественно расположена ось наибольшей поляризуемости отдельных молекул. Величина двойного лучепреломления определяется разностью показателей преломления в параллельном и перпендикулярном направлениях к направлению поля. Эта величина выражается в постоянной Керра В, которая первоначально определялась следующим образом [c.139]

Ориентация молекулы в электрическом поле определяется симметрией распределения зарядов и величиной поляризуемости в различных направлениях. Анизотропная квадрупольная молекула будет пытаться ориентироваться в поле таким образом, чтобы ее ось наибольшей поляризуемости совпала с направлением поля, потому что именно в направлении этой оси индуцируется наибольший момент. Соответственно с этим для веществ,, [c.140]

Поляризуемость полимерной молекулы по направлению главной оси и поперек ее различна. Поскольку главные оси полимерных молекул ориентированы перпендикулярно радиусу сферолита, такие агрегаты обладают способностью к двулучепреломлению и рассеивают лучи света, если их размер оказывается соизмерим с длиной волны видимого света (в то же время аморфные полимеры, например полистирол, оптически прозрачны). Размеры сферолитов влияют не только на оптические свойства полимеров, но также и на их механические характеристики. Степень кристалличности, число и размеры кристаллитов так же, как и скорость кристаллизации, существенно зависят как от температуры кристаллизации (отжига), так и от величины молекулярной ориентации (степени ориентации) в момент кристаллизации, вызванной воздействием внешнего поля механических напряжений. [c.40]

Молекулы вещества, расположенные внутри фазы, отличаются по энергетическому состоянию от молекул, находящихся на границе раздела фаз. Во внутренних слоях фазы силы взаимного притяжения для каждой молекулы в среднем по времени одинаковы во всех направлениях, полностью скомпенсированы и равнодействующая их равна нулю. Произвольное перемещение молекулы жидкости или газа внутри фазы в любом направлении не связано с выделением или поглощением энергии. Иначе обстоит дело с молекулами, находящимися на границе раздела фаз. Они испытывают неодинаковое влияние сил межмолекулярного взаимодействия со стороны каждой из соседних фаз, поскольку их физические свойства (плотность, поляризуемость и т. д.) различны. [c.187]

Ряд специфических оптических свойств наблюдается в системах с частицами дисперсной фазы, обладающими анизотропией поляризуемости. При этом ось диполя, наведенного первичной волной в частице, не совпадает с направлением вектора электрической напряженности падающей световой волны. Это приводит к тому, что при освещении системы поляризованным светом дипольные моменты, возникающие в хаотически расположенных частицах, направлены под различными углами к исходному направлению поляризации, и во вторичной световой волне появляются компоненты света с перпендикулярной поляризацией — происходит частичная деполяризация света (рис. VI—9). Возможны и другие причины частичной деполяризации света при рассеянии, детально рассмотренные Кришнаном. [c.167]

Рис. 19.1 на примере координации молекулы этилена иллюстрирует образование а- и я-связей с /-орбиталями иона металла. При образовании ст-связи электронная шютность со связывающей орбитали субстрата смещается на ион металла. Одновременно в я-системе происходит обратный процесс, т. е. увеличение плотности на этилене. Эти эффекты приводят к активации молекулы и к увеличению длины С—С-связи. В общем случае вследствие противоположного направления движения электронов в зависимости от природы металла и других лигандов могут наблюдаться различные эффекты, связанные с увеличением (или уменьшением) электростатического заряда на субстрате, изменением кислотно-основных и нуклеофильных (или электрофильных) свойств его, а также изменением поляризуемости. [c.531]

При одноосном и двухосном растяжении полимер обнаруживает двойное лучепреломление [105, р. 281]. Это связано с тем, что поляризуемость сегмента вдоль и поперек цепи различна. Оптическая анизотропия цепи пропорциональна (o i —0С2), где Oil и 2 поляризуемости сегмента и двух направлениях. Когда цепь распрямляется, оптическая анизотропия стремится к л(ос1 —оса). При действии напряжения на максимально вытянутые (относительно их поворотно-изомерного состава) цепи возникает деформация валентных углов и растяжение химических связей, оптическая анизотропия при этом продолжает расти. [c.168]

Во всем предыдущем изложении поляризуемость рассматривалась как скаляр. В действительности же поляризуемость несферической электронной системы — молекулы или атомной группы — тензорная величина, имеющая различные значения по разным направлениям в молекуле. Это необходимо учитывать при рассмотрении взаимодействия на малых расстояниях, в частности при плотной упаковке молекул в кристаллах и жидкостях. Сама упаковка молекул в молекулярных кристаллах обусловлена анизотропными дисперсионными силами [27]. Так, плоские л-электронные системы — ароматические соединения, азотистые основания (см. стр. 83) и т. д. — сильнее всего взаимодействуют при параллельном расположении. Эти взаимодействия по существу и определяют вторичную структуру нуклеиновых кислот (см. гл. 8). [c.195]

Однако и молекулярная рефракция также дает только неясный исходный пункт — точку опоры в том, что касается действительной поляризуемости электронов в структурном фрагменте, существенном для данной химической реакции. При химической реакции электроны должны всегда поляризоваться по определенным направлениям — примерно вдоль линий связи. Молекулярная рефракция, напротив, дает значение поляризуемости электронного облака всей молекулы. С другой стороны, поляризуемость молекул, не обладающих сферической симметрией, различна по трем взаимно перпендикулярным направлениям (молекулы оптически анизотропны). Поэтому измерение поляризуемости вещества в газообразном состоянии или в растворе с его беспорядочно ориентированными молекулами дает только статистическое среднее значение поляризуемости. [c.87]

Оси молекулярных цепей образуют псевдогексагональное распределение, а в результате различного термического расширения вдоль осей а м Ь структура при повышенных температурах приближается к гексагональной форме даже еще больше [18]. Однако полного достижения гексагональной симметрии ниже точки плавления, наблюдаемого у некоторых нормальных алканов, у полиэтилена не происходит [19]. Тем не менее при комнатной температуре и ниже кристалл полиэтилена можно рассматривать оптически одноосным для всех практических целей, причем оптическая ось параллельна оси с элементарной ячейки. Так как поляризуемость выше в направлении молекулярных цепей, а не при пересечении их, то такой кристалл является (положительно) одноосным. [c.420]

Различная поляризуемость связей по трем взаимно перпендикулярным направлениям может быть определена путем изучения явления двойного лучепреломления в электрическом поле (эффект Керра) [49]. [c.105]

Однако в рефрактометрических измерениях определяют лишь среднее значение электронной поляризуемости молекулы. В самом общем случае электронная поляризуемость молекулы различна в различных направлениях, что выражается в тензорных свойствах поляризуемости. Количественное описание поляризуемости дается через три главных значения тенз ор а электронной поляризуемости ( 1, 2 и з)> которые соответствуют определенным направлениям главных осей. Только вдоль этих осей совпадают направления векторов напряженности электрического поля 8 и индуцированного дипольного момента ц. На этих трех значениях можно построить эллипсоид, который называется эллипсоидом поляризуемости. При этом величины 1, Й2 и Ьз составляют половины главных осей эллипсоида поляризуемости. [c.228]

Величина поверхностного натяжения является мерой интенсивности молекулярно-силового поля в поверхностном слое. Поскольку поверхностное натяжение является результатом нескомпенсированности меясмолекулярного взаимодействия в разных фазах, оно определяется разностью интеисивности взаимодействия молекул внутри каждой фазы (когезии) и взаимодействия молекул различных фаз (адгезии). Интенсивность молекулярных взаимодействий внутри ф .зы в теории поверхностных явлений обычно обозначают термином полярность . Полярность вещества в очень больш(л1 степени связана с такими ее параметрами, как дипольный момент молекул, диэлектрическая проницаемость, поляризуемость молекул, способность к образованию водородной связи меясду молекулами. Существенную роль играют также плотность (молярный объем) вещества, геометрия строения ьолекул, ориентация молекул в поверхностном слое, определяющая направление силовых полей, возможная взаимная растворимость граничащих фаз, их химическое взаимодействие. [c.189]

Поляризуемость на самом деле не одинакова в различных направлениях мы должны иметь трехосный эллипсоид поляризации (ср. стр. 92). При большой силе поля, выше нескольких сот э. с. е./см , смещение заряда меньше, чем это соответствует коэфициенту пропорциональности а при малой силе поля. Отсюда, eждy прочим, следует и важный для нас в дальнейшем факт, что достаточно сильно поляризованная молекула менее способна к поляризации, чем неполяризованная. [c.55]

Вообще говоря, все модели можно разделить на две группы одни рассматривают рефракцию (двойное круговое лученрелом-ление), другие — поглощение (круговой дихроизм). Для моделей первой группы требуется, чтобы свет вызвал ограниченные колебания какого-то количества зарядов вдоль различных направлений, так чтобы их совместные действия и взаимодействия были диссимметричны. Классическая теория рефракции и поляризуемости, по-видимому, удобна для таких моделей и позволяет проводить аналогии с хорошо изученными явлениями. По-видимому, следует честно сказать, что в большинстве этих моделей не проведено корреляции со свойствами поглощения, причем возбуждение рассматривается как несколько усиленное колебание. Модели, относящиеся ко второй группе, акцентируют внимание на движении одного электрона во времени и на диссимметрии процессов возбуждения. Здесь уже требуется квантовомеханический подход, а простые аналогии установить трудно. В этом случае обычное вращение в областях пропускания, или вращение, возникающее в результате переходов в недоступных для измерения областях спектра, отнесено к роли фона. [c.264]

За исключением некоторых деталей, в частности таких, как только что упомянутые, классические методы приводят к теории комбинационного рассеяния, которая в общем находится в согласии с экспериментом. Прежде чем перейти к обсуждению приложения квантовой механики к явлению рассеяния, интересно отметить основную причину изменения частоты в рассеянном свете. Расссмотрение явления в рамках классической теории показывает, что колебательное комбинационное рассеяние имеет своим источником изменение поляризуемсти в течение колебаний молекулы, тогда как вращательное комбинационное рассеяние происходит только в том случае, если молекула анизотропна, т. е. имеет неодинаковую поляризуемость в различных направлениях. [c.242]

Напрнмрр, для четырехатомной молекулы типа 2Аз из шести возможных собственных колебаний при конфигурации равностороннего треугольника реализуется только три, а при пирамидальном строении — четыре колебания. ИК- и КР-спектры дополняют друг друга, так как они базируются на совершенно различных принципах поглощения энергии. Для молекул с центром симметрии колебания, при которых происходит изменение дипольного момента, как правило, неактивны в КР, поскольку при этом поляризуемость в направлении вектора поля излучения не изменяется. Поэтому линейные двухатомные молекулы характеризуются двумя интенсивными ИК-полосами, но одной интенсивной линией КР. Для нелинейных трехатомных молекул, которые не имеют центра симметрии, типично наличие трех линий в спектрах обоих типов. [c.84]

Vfl может быть больше нуля, равно пулю и меньше нуля соответственно линии рассеянного света будут смещены в сторону красной области спектра, останутся пеизмев епными или сместятся в сторону фиолетовой области. Соответствующие соударения называются неупругими, упругими и сверхуиругими. Величины смешений в обоих направлениях одинаковы, так что линии появляются парами они находятся на одинаковых расстояниях от несмещенной линпи, но интенсивности их различны. На измерении температурной зависимости относительной иптенсивности обеих смещенных полос основан один из методов определения постоянной Планка h (гл. III). Хотя комбинационное рассеяние света и находит объяснение с точки зрения гипотезы Смекала, его истинное происхождение следует искать в изменении поляризуемости молекулы за счет колебаний атомов данной молекулы. В результате взаимодействия переменного внутримолекулярного поля, возникающего таким образом, и гармонического поля, связанного с электрической компонентой падающего света, возникают три электромагнитных колебания с частотами vl, v -f--l-Vji и Vb—Vfl, где —частота падающего света, а уц—частота комбинационного рассеяния. Рассмотрим двухатомную молекулу, в которой ядра колеблются относительно положений равновесия с постоянной частотой Vr. Смещение [c.428]

Рассмотрим две бесконечные в продольном направлении пластинки в общем случае различной природы, заданных размеров и масс, разделенные плоскопараллельным зазором шириной к и погруженные в электрически нейтральный раствор бинарного электролита. Пластинки будем считать нерастворимыми и непроницаемыми для компонентов раствора. Состояние такой системы при равновесии можно фиксировать значениями температуры Т, давления Р, массы М и химического потенциала растворителя ц, концентрации электролита и ширины зазора к. Энтропия и объем системы, массы и концентрации ионов при заданном количестве растворителя, расклинивающее давление (уравновешиваемое внешней силой), потенциалы и заряды поверхностей в состоянии равновесия являются функциями указанных величин, которые можно рассматривать как независимые степени свободы. (Если бы, однако, пластины представляли собой идеально поляризуемые электроды, их заряды или потенциалы являлись бы также назависимыми степенями свободы.) [c.80]

Это часто определяется степенью симметрии распределения зарядов в молекуле, которая измеряется величиной (см. стр. 184) она те больше, чем меньше Небольшая же разница в строении не сказывается на поляризуемости. Нормальные цепи имеют очень несимметричное распределение зарядов. Междумолекулярные силы велики в направлении, перпендикулярном к длине цепи, а в концах цепи малы. Направляющее действие вызывает предпочтительное расположение молекул параллельно друг к другу (так же, как в кристаллической, решетке). Три главных момента инерции очень различны по величине,, т становится наибольшим, а степень электросимметрии наименьшей. Таким образом, из изомерных углеводородов нормальные имеют наибольшую температуру кипения. [c.190]

Если перейти к молекуле, состоящей в общем случае из различных, атомов, то центры тяжести положительных и отрицательных зарядов при отсутствии поля не обязательно будут совпадать. Например, в молекуле хлористого водорода молекулы водорода и хлора связаны межлу собой гомеополярной связью и плотность электронного облака вблиз атома хлора значительно увеличена, так как электроотрицательность, хлора превышает электроотрицательность водорода. Благодаря этому центр тяжести отрицательных зарядов смещен в сторону хлора, а центр тяжести положитб льных — в сторону водорода. Отсюда вытекает, что молекула H I обладает постоянным дипольным моментом независимо от наличия внешнего электрического поля. В симметричных молекулах, типа Н2, I2 и т. г., в которых совпадают центры тяжести положительных и отрицательных зарядов, такое явление отсутствует. Таким образом, можно различать полярные вещества, молекулы которых имеют постоянные дипольные моменты (вода, ацетон, аммиак и др.), и неполярные, у которых молекулы не имеют постоянного дипольного момента. Поляризуемость под действием внещнего поля присуща Kaiv полярным, так и неполярным молекулам. Но полярное вещество, имеющее постоянный дипольный момент, в присутствии электрического поля не просто поляризуется в виде смещения электронной оболочки молекул (индуцируется), а молекулы его стремятся повернуться так, чтобы дипольный момент был направлен вдоль напряженности поля, т. е. занять состояние с наименьшей энергией. Поворот оси молекульь 78 [c.78]

Единственной фигурой погасания, наблюдаемой у многих полимерных сферолитов через скрещенные николи, является простой крест, какие видны на рис. 17, и интерпретация такого поведения довольно очевидна. Если не считать приблизительной параллельности, соседние фибриллы ориентированы в таком сферолите беспорядочно относительно радиального направления. Оставляя в стороне кристаллографические ориентации фибрилл и их оптические свойства (одноосность или двуосность), такие же свойства сферолита можно рассматривать, учитывая только два средних коэффициента преломления Пг и щ, которые характеризуют преломление света, поляризованного таким образом, что электрический вектор лежит параллельно соответственно радиальному и тангенциальному направлениям. Величину Аге = = Пг — щ называют степенью двойного лучепреломления сферолита. Нулевая амплитуда погасания наблюдается в направлении радиусов, которые параллельны направлениям поляризатора и анализатора микроскопа, а знак (положительный или отрицательный) и величина Ап дают полезную информацию об ориентации молекул и относительной поляризуемости полимерных кристаллитов в направлении различных кристаллографических осей [49, 54]. [c.451]