Спектры энергии фосфор

То, что краситель и адсорбент составляют единую квантовую систему, видно из многих фактов. Самый наглядный из них состоит в том, что поглощение радиации любой, например самой малой, частоты в пределах полосы поглощения данного фосфора вызывает испускание всего его спектра излучения, в том числе и значительно больших частот, чем частот поглощенного света. Значит, кванты излучения поступают в общее пользование, причем энергия, недостаточная для излучения частот, которые превышают малую частоту поглощенного света, также поступает за счет общих ресурсов твердого тела. Не допускает иных толкований также тот факт, что хотя краситель, несомненно, находится только на поверхности, поглощение света характерных для него длинных волн (для которых кристалл, адсорбирующий данный краситель, практически прозрачен) сопровождается образованием металлического серебра в объеме кристалла бромида серебра. При этом чувствительность бромида серебра тем дальше сдвигается в сторону длинных волн, чем длиннее цепь сопряженных связей в структуре молекулы красителя (рис. 44). Дело в том, что электроны красителя находятся в волновом движении и что молекула красителя, соединяясь с кристаллом валентной связью, составляет с ним единое целое. Кристалл и краситель образуют единую квантовую систему. Не удивительно поэтому, что механизм фотолиза чистых [c.130]

Спектроскопия ядерного магнитного резонанса (ЯМР) основана на взаимодействии электромагнитного излучения с энергией 10 — 10 эВ с помещенным в постоянное магнитное поле веществом, содержащим атомы элементов, ядра которых обладают спином =4 . Такими ядрами являются ядра атомов водорода Н, углерода ЧЗ, фтора Р, фосфора и некоторых других элементов с нечетным массовым числом. Наибольшее распространение получила спектро- [c.283]

Рис. 2.3. Спектр энергии -частиц фосфора-32.

Алмазоподобные соединения. Адамантан, или трицикло[3,3,1,1 ] декан, молекулярная структура которого показана на рис. 37, представляет простейший насыщенный полициклический углеводород (СюН ) с атомами углерода, расположенными в виде сетки, напоминающей так называемую характерную ячейку решетки алмаза. Более того, адамантан является прототипом большого семейства алмазоподобных соединений со сходной молекулярной структурой, получающихся при замещении некоторых атомов углерода, образующих пространственную сетку, другими подходящими атомами. Кремний, азот и фосфор могут замещать третичный или мостиковый атом углерода, а кислород и сера могут играть роль одной или более метиленовых групп адамантана. Теплоемкость адамантана в области от 5° до 350° К определили Чанг и Уэструм [ПО] результаты их исследования представлены на рис. 38. При 208,62° К наблюдался резкий переход с кажущейся теплоемкостью больше 4000 кал -град -моль , а энтропия перехода равна 3,87 кал-град- -моль . Из-за значительного предпереходного увеличения теплоемкости изотермическая энтропия перехода при полном превращении в пластическую кристаллическую фазу, по-видимому, минимальна. Новацкий [480] сообщил, что адамантан образует плотно упакованную гранецентрированную кубическую решетку пространственной группы Та —Р 43т с а = 9,43 А. В недавней неопубликованной работе Нордмана [478] показано, что предположение о произвольной ориентации молекул лучше согласуется с новыми данными рентгеноструктурного исследования монокристалла, чем структура, предложенная Новацким, которая, однако, почти так же хорошо согласуется с этими данными. Проведенное Мак-Коллом и Дугласом исследование спектра протонного магнитного резонанса [391] показало резкое уменьшение теплоемкости в другой точке, при 143° К, которое интерпретируется как вращательный переход с энергией активации около 5 ккал-моль . [c.88]

В 1959 г. на основании более точных измерений спектра одноатомного фосфора в работе [2791] были несколько уточнены величины энергий уровней атома фосфора. Соответствующие энергетическим уровням 0,1, 2,3,4 атома фосфора (см. табл, 115) значения энергии, согласно данным [2791], равны 0 11360,9 11376,4 18722,65 18747,95 смг , соответственно. [c.403]

Расхождение расчетных и опытных данных на 16% исследователь объясняет тем, что навязанное структурой 2п8 расположение атомов кислорода приводит к растяжению их связи с атомами цинка, к увеличению их длины по сравнению с длиной этих связей в кристалле 2пО и, следовательно, к их ослаблению. Отсюда— сужение энергетической щели между соответствующими уровнями в энергетическом спектре цинк-сульфидного фосфора, обусловленное понижением энергии электронов связи 2п — О в структуре сложного сульфидного соединения цинка. Подобное явление наблюдается и в случае цинк-сульфидных фосфоров, активированных гомологами кислорода — селеном и теллуром. Последние, так же как кислород, образуют химические связи с цинком, которым отвечают определенные локализованные уровни в энергетическом спектре фосфора. Ширина запрещенной зоны в энергетических спектрах кристаллов селенида и теллурида цинка составляет 2,60 и 2,27 эВ соответственно. Отложив эти величины по вертикальной оси от дна зоны проводимости сульфида цинка, исследователь определил, что этим уровням отвечает излучение с длиной волны 480 нм для селена и 548 нм для теллура. Но это на 40 им [c.125]

До сих пор мы рассматривали ядерные реакции активации под действием медленных нейтронов. Однако в целях активационного анализа могут быть использованы и быстрые нейтроны, вызывающие реакции типа п, р), (п, а) и (п, 2 п). Источником быстрых нейтронов являются нейтронные генераторы, дающие по (О, Т)-реакции нейтроны с энергией 14 Мэе [28, 31]. Можно использовать в качестве источника быстрых нейтронов и жесткую компоненту нейтронного спектра в ядерных реакторах. При этом для уменьшения влияния активации медленными нейтронами образцы заворачивают в кадмиевую фольгу. Облучение быстрыми нейтронами позволяет быстро определять активационным методом по короткоживущим изотопам ряд таких широко распространенных элементов, как кислород, фтор, азот, алюминий, магний, кремний, фосфор, сера и др., хотя чувствительность определения не превышает 10 — 10 %. [c.14]

Спектры энергии р-частиц, испускаемых фосфором-32 и равновесной смесью стронция-90 с дочерним иттрием-90, показаны на рис. 2.3 и 2.4. [c.19]

Основные научные работы посвящены изучению атомного ядра и физическому обоснованию периодической системы элементов. Открыл (1914) непрерывный спектр энергии Р-излучения. Экспериментально подтвердил (1920) равенство заряда ядра порядковому номеру элемента. Совместно с Резерфордом изучал (1921) искусственное превращение элемептов под действием а-частиц установил, что нри действии а-частиц на ядра бора, фтора, натрия, алюминия и фосфора происходит выделение быстрых атомов водорода. Открыл [c.555]

Заполняют колбу ССЦ. Затем помещают в центре колбы нейтронный источник и облучают в течение 4—12 ч. Отмечают время начала и конца облучения. Полученный по реакции (С1 (п, а) радиоактивный фосфор извлекают из мишени по методике, изложенной в работе 8.5 (раздел Б). Активность полученного фосфор-молибдата аммония или магний-аммонийфосфата измеряют на счетчике, для которого известен геометрический коэффициент. Вводят в полученный результат измерения активности все необходимые поправки и определяют активность (распад/сек) в препарате. Вычисляют сечение ядерной реакции з С1 (п, усредненное на весь спектр энергий нейтронов от данного источника [формула (8.2)]. Сравнивают полученный результат с литературными данными. [c.228]

Здесь Ni — число атомов i-го типа на грамм — сечение рассеяния атома данного типа — средняя доля энергии нейтрона, переданная среде при таком взаимодействии. Суммирование производится по всем атомам вещества. Если нейтроны в потоке обладают разными энергиями, то значение должно быть усреднено по всему спектру энергии. Значения oa для водорода, углерода, азота, кислорода, серы и фосфора при энергиях нейтронов от 0,1 до 10 Мэв даны в работе [1]. [c.93]

Возбуждение люминесценции электронной бомбардировкой имеет много общего с возбуждением её коротковолновым светом и а-лучами. Мех анизм передачи энергии фосфору во всех трёх случаях одинаков. В возбуждаемом материале возникают быстрые электроны, которые за счёт неупругих столкновений порождают каскады новых электронов, пока энергия последних не станет достаточной для возбуждения. При образовании вторичных электронов в энергетическом спектре люминофора остаётся много дырок. Двигаясь по кристаллу, они рекомбинируют с электронами активатора, если уровни тех и других энергетически достаточно близки. Уровни активатора оказываются, таким образом, свободными и готовы для рекомбинации с возбуждённым электроном. Сами вторичные электроны, в свою очередь, немедленно рекомбинируют с [c.314]

Люминофоры — это вещества, способные люминесцировать при различных видах возбуждения. Неорганические люминофоры — фосфоры, имеющие кристаллическое строение, относят к кристаллофосфорам. Свечение люминофора может быть обусловлено как свойствами его основного вещества, так и примесями — активаторами. При этом активатор образует в основном центры люминесценции. Люминофоры применяют для преобразования различных видов энергии в световую. Спектры возбуждения и излучения различных фотолюминофоров могут лежать в интервале от коротковолнового ультрафиолетового до ближнего инфракрасного диапазона. Ширина спектральных полос варьируется от тысяч ангстрем для органолюминофоров до единиц ангстрем для кристаллофосфоров, активированных РЗЭ. Длительность послесвечения различных люминофоров колеблется от 10 с для органолюминофоров до нескольких часов для кристаллофосфоров. [c.294]

Среди неметаллов наибольший интерес при анализе нефтепродуктов представляют углерод, водород, кислород, азот, сера, фосфор и галогены. Эти элементы объединяют в самостоятельную группу некоторые их особенности, затрудняющие анализ. Следует отметить высокую энергию ионизации всех перечисленных элементов (10,36—17,42 эВ). Это ограничивает выбор источника излучения. Кроме того, резонансные линии этих элементов расположены в вакуумной ультрафиолетовой области спектра, не доступной для работы с обычными спектральными приборами. Для их регистрации требуется весьма сложная вакуумная аппаратура. Поэтому эти линии не являются последними в обычном для спектрального анализа смысле. При работе на обычных приборах приходится пользоваться более трудновозбудимыми слабыми линиями. Трудности возникают также из-за высокой летучести перечисленных элементов и большинства их соединений. Следует еще учитывать практическую невозможность обогащения пробы определяемыми элементами, так [c.243]

Б фосфоре часть энергии ионизирующего излучения затрачивается на возбуждение молекул (атомов), которые переходят в нормальное энергетическое состояние, испуская фотоны в видимой и ультрафиолетовой областях спектра. Регистрация этих фотонов проводится с помощью так называемого фотоэлектронного умножителя (ФЭУ). [c.338]

Число квантов, возникающих под действием ионизирующей частицы в фосфоре, пропорционально энергии ионизирующей частицы соответственно амплитуда импульса также пропорциональна энергии излучения. Это позволяет регистрировать не только число ионизирующих частиц, но и определять их энергетический спектр. [c.339]

Рис. 10.3-11. МСВИ Масс-спектр твердого металлического УС-Т1С-ТаС-№С-Со, содержащего в качестве примеси фосфор (концентрация в объеме 2-3 мкг/г), полученный при бомбардировке ионами кислорода (О ) с энергией 5,5 кэВ [10.3-6].

Визуальные методы определения фосфора представляют большой интерес, так как они являются самыми быстрыми и экономичными в спектральном анализе. Однако это определение сопряжено с преодолением значительных трудностей в связи с тем, что в видимой области спектра имеются только линии ионов, требующие для своего возбуждения сравнительно большой энергии. [c.70]

С помощью РЭ-спектров точно устанавливаются энергии НМО внутренних электронов, следовательно, определяется порядок заселения этих орбиталей, имеющих очень важное значение при правильном построении энергетических диаграмм молекул. Кроме того, РЭ-спектроскопия, как и рентгеновская спектроскопия, дает возможность исследовать степень ионности ковалентной связи. Образование химической связи между неодинаковыми атомами приводит к асимметрии результирующего электронного облака, которая изменяет эффективные заряды атомных остовов, в результате чего происходит сдвиг энергий АО. Только в методе РЭ-спектро-скопип энергетические сдвиги внутренних АО изучаются по Ь кин, испускаемых исследуемым веществом электронов. В табл. 16 приведены сдвиги энергий АО для кремния, алюминия, углерода и фосфора в некоторых твердых соединениях этих элементов по данным РЭ-спектроскопии. Положительные сдвиги соответствуют возникновению положительного эффективного заряда на атомах элемента, а сдвиги с отрицательным знаком (в сторону уменьшения энергии) свидетельствуют возникновению отрицательного эффективного заряда. [c.185]

Наибольшее значение для нол> чения Р имеют реакции (5) и (7). Радиоактивный фосфор Р испускает Р-излучение с простым спектром высокой энергии = 1,704 Мэе, без у Излучеиия. [c.36]

Различия в спектральном составе являются основным источником затруднений, так как цвет одних и тех же предметов, освещенных искусственным источником и естественным дневным светом, будет различаться. Иногда искажения цвета, или, говоря техническим языком, колориметрические сдвиги, могут иметь существенное значение. Возьмем, к примеру, витрину мясного магазина, освещаемую флуоресцентной лампой с таким спектральным составом излучения, как показано на рис. 2.92. Весьма вероятно, что в зтом свете цвет только что разрезанного мяса будет восприниматься менее насыщенным и более темным, чем при естественном дневном освещении. Это вызовет у покупателя сомнение в отношении свежести мяса и, возможно, отобьет у него охоту купить его. Разумеется, изготовители ламп сознают эти трудности и пытаются улучшить цветопередающие свойства выпускаемых ламп, вводя в них различные добавки фосфоров, чтобы увеличить выход потока излучения в длинноволновой части спектра. Обычно такие лампы известны как флуоресцентные лампы типа Де Люкс. Однако улучшение цветопередающих свойств обычно означает потерю эффективности, т. е. потерю выхода света по отношению к входной электрической мощности. Более того, точное воспроизведение спектрального состава естественного дневного света невозможно из-за линий излучения ртути, которые нельзя подавить и которые должны присутствовать для возбуждения флуоресценции фосфоров. Лучшее, что можно сделать с лампами такого типа, достаточно хорошо было представлено на рис. 2.9. Отметим значительно расширенную длинноволновую часть спектрального распределения энергии этой флуоресцентной лампы. [c.407]

В препарате КС1 после распада обнаруживается у-примесь с периодом полураспада 36—37 ч. Период полураспада, вычисленный по изменению интенсивности пиков у-спектра примеси, а также форма спектра и энергия у-линий указывают на присутствие примеси Бг 2. Для окончательной идентификации и для определения количества примеси проводилось химическое выделение брома путем осаждения еге с хлором азотнокислым серебром в присутствии удерживающих носителей серы и фосфора с последующим четырехкратным переосаждением. Примесь радиоактивного Вг составила 0,3% от активности [c.280]

Анализ экспериментальных данных показывает, что в случае щелочно-галоидных фосфоров, активированных серебром, отдельные спектральные полосы, например 288 тр, у КС1—Ag, обусловлены центрами, представляющими собой своеобразные f-центры, в которых один из шести катионов, смежных с вакантным узлом иона галоида, является ионом серебра [246, 279]. Иными словами, галоидная вакансия и расположенный с нею рядом примесный ион действуют в качестве единой ловушки электронов. Если учесть, что энергия ионизации атомов серебра (7,54 эв.) больше, чем у атомов щелочного металла (для натрия и калия соответственно 5,12 и 4,34 эв.), то естественно ожидать, что энергия связи электрона в Л-центре будет больше, чем в обычном f-центре. Это действительно имеет место, так как полоса поглощения Л-центров значительно смещена относительно f-полосы в коротковолновую область спектра. Если кроме указанного учесть также, что отношение атомных радиусов к ионным для серебра значительно меньше, чем для щелочных металлов, то можно заключить, что электрон в Л-центре будет теснее связан с ионом серебра, чем с каждым ионом щелочного металла в отдельности. Указанные факты, однако, не позволяют отождествить Л-центр с атомом серебра, так как полная энергия связи электрона в Л-центре определяется его энергией взаимодействия не только с ионом серебра, но и с вакантным узлом иона галоида и пятью смежными катионами щелочного металла. Иными словами, Л-центр, или атомарный центр серебра, представляет собой квазинейтральный атом серебра, расположенный по соседству с галоидной вакансией. Такая интерпретация Л-полосы основана на следующих экспериментальных данных. [c.168]

В искровом ионном источнике при анализе образца происходит разрыв менее прочных связей, и многоатомные молекулы регистрируются в виде тяжелых ионов. При легировании кремния мышьяком или бором атомы последних, образуя раствор замещения, перераспределяют энергию в решетке, отчего возрастает вероятность разрыва связей в молекуле и выход молекул 51з— 51, снижается. Легко представить себе и такой случай, когда атом Аз замещает атом 2 в решетке (рис. 5,6). При этом произойдет уничтожение молекулы 512, а за счет этого образуется соединение 51 Аз, что и наблюдается на опыте. Нетрудно убедиться, что при больших концентрациях мышьяка (Л > Ю см ) начнут образовываться соединения типа Аз2, которые и наблюдаются в спектре масс. Отметим, что возможность существования подобных образований на примере фосфора предсказывалась ранее [21], но экспериментально они не были замечены, так как исследованию подвергались образцы с малой концентрацией примеси этого элемента. [c.39]

Установлены корреляции между масс-спектрами и структурой ароматических спиртов и фенолов [3], метилзамещенных ароматических углеводородов и альдегидов [4], в парах металлов [347], в некоторых производных алленов [394], в кермнийсодержащих винилацетиленах [392], в красном фосфоре [80]. Гануш и Долейжек 228] исследовали диссоциацию изомеров iHg как функцию энергии электронов и потенциала ускорения ионов. Фритц и соавторы [c.663]

Анализ без предварительной обработки пробы. Прямое спектрально-аналитическое определение фосфора (среди других неметаллов) представляет наименьшие трудности. Это объясняется наличием сравнительно легковозбудимых (энергия возбуждения 7,2 эВ) интенсивных линий в ближней ультрафиолетовой части спектра с длиной волны 243,56 255,33 253,40 и 255,49 нм. [c.244]

Поскольку каждый атом фосфора имеет как неподеленную пару электронов, так и вакантные З -орбитали, очевидно существует возможность для я-связывания о наличии некоторой делокализации электронов свидетельствует, по-видимому, интенсивное ультрафиолетовое поглощение этих соединений в УФ-области спектра по сравнению с монофосфинами. Делались попытки измерения барьера вращения вокруг связи Р—Р в дифосфинах, поскольку этот параметр более точно отражает природу связи между атомами, однако данные об энергии такого вращения пока отсутствуют [109]. Дифосфины типа (67) могут существовать в мезо- и ( )-диастереомерных формах, обладающих различными спектрами ПМР однако при повышении температуры эти спектры превращаются в один усредненный спектр. Механизм взаимопревращения диастереомеров включает инверсию конфигурации фосфора и вращение вокруг связи Р—Р (схема [c.636]

Румпф [3567] наблюдал в спектре зеленого свечения, сопровождающего холодное окисление фосфора, систему полос, расположенную в области 3260—6500 А. Он измерил положения кантов 14 полос этой системы и формально расположил их в две схемы Деландра, которые посредством сдвига примерно на 530 см могут быть совмещены друг с другом. Поэтому Румпф предположил, что наблюдавшиеся им полосы РО обусловлены переходами из двух близких электронных состояний (Voo = 19024 и 19571 в основное состояние. Это предположение Румпфа о возможности существования двух близких электронных состояний РО с энергией возбуждения около 19000 ненадежно, так как спектр РО в работе [3567] был получен на приборе с низкой дисперсией и его анализ проводился формально, без учета того, что вследствие расщепления состояния Х П в спектре РО имеются полосы с различным оттенением кантов. [c.406]

Примером, поясняющим возникновение линий в спектре фосфоров, может служить соединение элементов П1 и V групп GaP. Как показано на рис. 63, в спектре люминесценции GaP появляется множество линий, соответствующих выделению определенной энергии при излу-чательной рекомбинации электронов и дырок, т. е. когда электрон переходит из вышележащего заполненного донор ного уровня на лежащий ниже незаполненный акцепторный уровень. Чтобы это могло произойти, электрон и дырка должны находиться рядом, так как электрон переходит непосредственно от одной примеси к другой. [c.137]

К другой группе работ, согласующихся с гипотезой Зейтца, относятся исследования закономерностей в спектрах шелочно-галоидных фосфоров, активированных ионами, имеющими изоэлектронные или одинаковые внешние электронные оболочки. В соответствии с моделью Зейтца, полосы примесного поглощения и излучения обусловлены электронными переходами между уровнями энергии ионов самой активирующей примеси. Отсюда следует, что если активирующие ионы имеют изоэлектронные оболочки, то при условии не слишком большого их искажения в кристалле в спектрах поглощения и излучения таких фосфоров должны обнаруживаться общие закономерности и большое сходство. Если же активирующие ионы образуют с ионами основания комплексы, то вследствие различной валентности ионов активатора с изоэлектронными оболочками комплексы будут различными, и поэтому никакого сходства в спектрах таких фосфоров наблюдаться не должно. Экспериментальные данные, однако, свидетельствуют о наличии большого сход- [c.154]

Результаты исследования спектра испускания PH в видимой области [2670] и сравнение с системой электронных состояний молекулы ЫН (см. табл. 99) свидетельствуют о том, что вторым возбужденным электронным состоянием молекулы PH является состояние 2" с энергией возбуждения 17 860 см (см. табл. 117). Спектр испускания PH в видимой области был обнаружен Лудламом [2670] при исследовании спектра пламени смеси паров белого фосфора с водородом. В области длин волн 5000—5700 А он наблюдал три диффузные полосы с центрами при 19 615, 19 044 и 17 860 см . На основании проведенного в работе [26701 [c.408]

Следующим приближением к методу термического высвечивания следует считать работы школы Ленарда по исследованию так называемых длительных центров (с1-цеитров) и температур длительного свечения. Различие в ё-центрах, обладающих различной длительностью при одной и той же полосе свечения, приписывалось Ленардом различной энергетической изолированности [152]. Кроме существования так называемых горячих и холодных полос излучения, проявляющихся в спектре в зависимости от температуры фосфора, работами школы Ленарда было также показано, что и для одной полосы могут существовать несколько температур длительного свечения. Это по существу означает, что в фосфоре существуют локальные уровни энергии различной глубины. [c.73]

Дополнительных гипотез также не требуется для объяснения зависимости аккумулирующей способности фосфора от концентрации активатора. Известно, например, что при малой концентрации активатора в фосфоре КС1 — Т1 обнаруживается только флуоресценция фосфора, тогда как фосфоресценция отсутствует и появляется лишь при увеличении концентрации активирующей примеси [182]. При этом оказывается, что отнощение световой суммы росфоресцендии к поглощенной энергии в коротковолновой полосе пропорционально концентрации активатора. Для объяснения этих явлений Зейтц [237 ] вводит гипотезу о том, что фосфоресценция КС1 — Т1 обусловлена парными ионами таллия, расположенными в двух смежных узлах решетки, тогда как флуоресценция этих фосфоров определяется изолированными ионами таллия. Но из подобного предположения совсем не следует, что спектрь фосфоресценции и флуоресценции должны быть идентичными. В самом деле, непонятно, почему парные ионы, удерживаемые ковалентной связью, имеют такие же спектры люминесценции, как и одиночные ионы активатора. [c.249]

Измерения. Конечные осадки смешанной фосфорнокислой соли магния и аммония наносили на счетные алюминиевые тарелочки, вес которых был установлен заранее, и высушивали до постоянного веса. Затем исследовали спектр их у-нзлучения при помощи многоканального амплитудного анализатора (Научно-исследовательсю1Й центр по атомной энергии, модель 1363). Активности по р-излучепию, максимальные энергии Р-спектров и периоды полураспада находили нри помощи автоматического сменщика проб и фильтров. Сравнение полученных результатов для эталонов и образцов с опубликованными данными показало, что в обоих случаях получался радиохимически чистый радиоактивный фосфор. [c.172]

Фотокатод ФЭУ должен изготовляться из материала, который очень хорошо освобождает фотоэлектроны [2,6]. Этот материал следует выбирать в зависимости от света люминесценции (энергии фотонов). Для красного света подходит висмут-цезиевый катод, для голубого — сурьмяно-цезиевый катод. В зависимости от комбинации различных материалов и особенно от способа приготовления можно приготовить фотокатоды с различной спектральной чувствительностью. Так как фосфоры, применяемые при сцинтилляционных измерениях, люминесцируют в голубой области спектра [ZnS — Ag (для а- частиц) при 4500 Л, антрацен (для р-частиц) при 4400 Л, NaJ — Т1 (для у-лучер ) при 4100 Л], для этих целей нужно употреблять ФЭУ, которые в этой области длин волн обладают особенно большой чувствительностью и имеют незначительную чувствительность к красным и ультрафиолетовым лучам. Раньше использовали катоды из сурьмы и цезия, в настоящее время используют катоды из сурьмы, калия и натрия (цезий вызывает нежелательную эмиссию электронов из динодов). [c.113]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология