Анализ процессов с конечной энергией

Энергию можно выразить во многих формах, однако для описания процессов переработки газов достаточно прил енения энтальпии Н, работы W и тепла Q. Этими видами энергии удобно пользоваться, так как их можно легко рассчитать. Все они зависят от давления р, объема V и температуры Т системы, а эти переменные легко измерить или определить другими доступными методами. Кроме того, энтальпия является полным дифференциалом , а это значит, что изменение ее зависит только от исходных и конечных условий и не зависит от способов, благодаря которым изменение достигнуто. Например, если газ поступает на установку переработки при 15° С и давлении 70 кгс/см и выходит из нее при 50° С и давлении 64 кгс/см , то изменение его энтальпии определяется именно этими параметрами и не зависит от превращений, которые газ перетерпел на установке. Это свойство энтальпии избавляет нас от необходимости детального анализа процесса, что особенно важно для описания сложных и неясных до конца процессов. Благодаря этому свойству энтальпии анализ системы с помощью энергетического баланса чрезвычайно полезен. [c.104]

Зачастую важно и полезно оценивать процессы переноса тепла с точки зрения термодинамики. Все процессы и устройства передачи тепла внутренне необратимы и в конечном счете обеспечивают одностороннюю убыль полезной или располагаемой энергии, иногда называемую эксергией. Все более глубокое осмысление принципа сохранения энергии заставляет исследователей задаться вопросом, какая часть эксергии рассеивается при теплопередаче и какой наибольший термодинамический коэффициент полезного действия можно при этом обеспечить. С этой целью можно воспользоваться законами термодинамики. Первый закон термодинамики определяет уравнение сохранения энергии, тогда как второй закон зачастую вообще не используется для анализа процессов конвективного переноса. Однако для того чтобы определить условия, при которых имеет место минимальная потеря эксергии, т. е. минимальный прирост энтропии, можно воспользоваться вторым законом термодинамики. Такого рода анализ различных тепловых процессов подробно рассмотрен в работе [10]. [c.492]

В гл. 1 приводятся краткие сведения о некоторых основных характеристиках случайных процессов. Глава 2 посвящена упрощенной теории спектрально-корреляционного анализа, которая основана на важнейших свойствах интегрального преобразования Фурье и разделении исследуемых процессов на процессы с конечной энергией и процессы с конечной мощностью. Содержание первых двух глав в основном известно инженерам, тем не менее авторам представляется не только целесообразным, но [c.5]

При изложении математических основ спектрально-корреляционного анализа будем классифицировать процессы лишь по признакам, существенным для спектрального анализа. Именно, разделим процессы на два класса, к одному из которых отнесем процессы с конечной энергией, а к другому — процессы с бесконечной энергией, но конечной мощностью. [c.24]

Анализ процессов с конечной энергией [c.35]

Прежде всего необходимо обратить внимание на следующее обстоятельство. В случае многостадийного процесса идеальная энергия активации характеризует в первую очередь его медленную стадию (если медленной является первая стадия процесса, то энергия активации целиком относится к ней). Скрытая же теплота электродной реакции есть термодинамическая характеристика процесса в целом, она определяется разностью энтропий начальных и конечных продуктов и не зависит от числа стадий и свойств промежуточных продуктов. Отсюда видно, что при теоретическом анализе мы не можем ограничиться рассмотрением только одной медленной стадии, а должны учитывать и характеристики процесса в целом. [c.18]

Интегральный подход к анализу радиобиологических эффектов характерен для радиационной биофизики, которая не только анализирует природу первичных радиационных повреждений, но и расшифровывает механизмы реализации этих повреждений до многообразных конечных эффектов, тестируемых на клеточном и организменном уровнях. Необходимо было в той или иной мере отразить физические процессы поглощения энергии, физико-химическое усиление начального поражения, структурные и функциональные исследования, феноменологию лучевого поражения, включая патогенез лучевой болезни. Хотелось также ввести читателя в борьбу идей , существующую по многим кардинальным вопросам радиационной биологии, что сделало изложенный материал во многом дискуссионным. К сожалению, обилие экспериментальных работ, выполненных в рассматриваемых областях радиобиологии, не позволило достаточно подробно остановиться даже на наиболее важных из них и тем более дать полный перечень их авторов. [c.3]

Процесс передачи энергии электронного возбуждения в другие степени свободы молекул (ЕУР-обмен) может быть эффективен тогда, когда наблюдается пересечение или сближение электронных потенциальных поверхностей, коррелирующих с начальным и конечным состояниями [2, 8,14]. Методы построения поверхностей потенциальной энергии возбужденных электронных состояний многоатомных систем рассматриваются в [2,14]. Динамические задачи ЕУК-обмена решаются по схеме, аналогичной решению задач ЕЕ-обмена при столкновении атомов (см. выше). Простых формул и аналитических моделей расчета динамических характеристик процессов ЕУК-обмена в настоящее время нет. Основная трудность при рассмотрении этих процессов состоит в отсутствии каких-либо стандартных решений каждая конкретная система требует, как правило, специфического анализа. Отметим имеющиеся направления разработок моделей ЕУК-обмена [c.161]

В общем случае применение возрастной теории Ферми к системам конечных размеров с сосредоточенными источниками представляет сложную задачу. Чтобы избежать математических трудностей, связанных с решением задачи в том виде, как она поставлена выше, рассмотрим болое простую геометрию. Вместо блока, который можно реально использовать в эксперименте, возьмем бесконечную среду (из данного материала), в которой находится плоский источник, генерирующий нейтроны с энергией E . Эта геометрия удобна потому, что она значительно упрощает анализ, не искажая в то же время конечных результатов, а именно выражения для осевого распределения тепловых нейтронов вдали от плоского источника. Поэтому, несмотря на то что этот элементарный случай математически проще случая реальной геометрии, он дает достаточно хорошее описание физики процесса. [c.214]

Как указывалось выше, строгое решение задачи возможно лишь при исследовании динамики процесса, поэтому в настоящее время используются модельные функции. Модель эффективности передачи энергии при столкновении может быть задана аналитической функцией без анализа динамики столкновения. В работах Трое [422, 423] используется экспоненциальная модель активации. В этой модели скорость активации и дезактивации экспоненциально падает с ростом разности энергий начального и конечного состояний. Зависимость Аг (б, е) может быть получена и из рассмотрения качественных моделей столкновений. Остановимся здесь лишь на некоторых таких моделях. [c.194]

Участок полностью развившегося течения. В процессе заполнения формы большая часть расплава участвует в почти полностью развившемся течении в узком зазоре между холодными стенками полости формы. Характер этого течения определяет время заполнения формы, ориентацию в центральной части изделия, а также условия недолива. Существенный интерес представляет анализ одномерного (радиального или осевого) течения горячего расплава между холодными стенками. Необходимость одновременного решения уравнения движения и уравнения энергии исключает возможность применения аналитических методов и заставляет использовать численные методы, например метод конечных разностей. [c.527]

Если система еще не достигла равновесия, она находится в неравновесном состоянии, характеризующемся наличием в системе фади-ентов некоторых параметров и поэтому потоков вещества и/или энергии. Рассмотрением состояния таких систем занимается термодинамика необратимых (неравновесных) процессов. При этом ее основной задачей обычно является отыскание одиночных или множественных локальных стационарных состояний, а также анализ их устойчивости. В гл. 17 и 18 показано, что в связи с возможной неустойчивостью стационарных состояний иногда конечным результатом эволюции открытой системы, находящейся вдали от термодинамического равновесия, может быть образование особого рода диссипативных структур. В качестве наиболее высокоорганизованных объектов последнего рода можно рассматривать живые организмы. [c.290]

В рассматриваемом общем случае любой процесс в зоне горения может быть сведён, как это было показано выше, к процессу подвода к потоку в плоскости 2 энергии, импульса и массы. Чтобы иметь возможность как бы взглянуть на процессы, идущие внутри 2, будем в настоящем параграфе рассматривать пе плоскость 2, а сколь угодно малую (но конечную) область а, вдоль которой будут расположены источники массы имиульса и энергии. Течение внутри а будем считать одномерным, а вследствие малости ст считаем применимой гипотезу стационарности. Этот прием позволяет приблизить рассмотрение течения, пересекающего плоскость 2 к уже приведенному в 11 анализу. Существенным отличием рассматриваемого случая от изученного выше будет наличие источников массы и импульса внутри ст. [c.143]

Эго уравнение определяет условия при которых возможно протекание реакции и устойчивое существование продуктов реакции. Если конечные продукты имеют более низкую энергию Гиббса, чем исходные вещества, то ДС принимает отрицательное значение и реакция может протекать самопроизвольно при положительном значении АС реакция самопроизвольно протекать не может и ее продукты неустойчивы. Дня процессов аддитивной полимеризации АН и Д5, как правило, отрицательны, поскольку, в принципе, полимер имеет меньшую энтропию, чем соответствующий мономер, а элементарный акт полимеризации — разрыв двойной связи с образованием одинарной — процесс экзотермический. Анализ уравнения (4.43) показывает, что в случае, когда АН<0 и Д5< <0, существует такая температура, при которой ДС = 0. Выше этой температуры, называемой предельной и равной [c.71]

Законы сохранения массы, энергии и импульса допускают только такие превращения, при которых суммы массы, энергии и импульса внутри системы остаются неизменными (т.е. конечная сумма равна сумме в начальном состоянии). Законы сохранения принимают форму уравнений балансов (например, материального и теплового), составление которых является важной частью анализа и расчета химико-технологических процессов. [c.17]

Анализ кинетических параметров реакций, определяющих расход масел, количество образовавшихся смол, асфальтенов и реакционной воды показывает, что названные реакции, характеризуется близкой величиной энергии активации (около 45 кДж/моль). Из этого следует, что реакцией лимитирующей окислительный процесс в границах I этапа, является реакция взаимодействия кислорода с компонентами масел. Конечный продукт такого взаимодействия — асфальтены [c.742]

С одной стороны, при увеличении уменьшается конечное содержание компонента в покидаюш ем аппарат потоке дисперсного адсорбента (а ), возрастает движущая разность концентраций и уменьшается необходимая поверхность массопереноса р, а следовательно, уменьшается и требуюш ийся объем слоя. С другой стороны, по мере увеличения расхода адсорбента возрастают затраты теплоты, расходуемой на процесс термической десорбции (см. далее), обеспечиваюш ей регенерацию адсорбента и выделение из него поглощенного адсорбтива. В общем случае выбор экономически оптимального значения расхода адсорбента предполагает технико-экономический анализ процесса с отысканием такого значения расхода адсорбента, при котором приведенные суммарные затраты на оборудование и на энергию окажутся минимальными. [c.537]

Вывод уравнения поляризационной кривой феноменологическим методом был приведен в разделе 2 этой главы. Полученный результат не связан с какой-либо конкретной моделью переходного состояния, однако, конечно, желателен более глубокий анализ процесса необходимо исследовать связь между кинетическими параметрами и молекулярной структурой. Хориути и Поляни [55] в 1935 г. впервые попытались построить молекулярную модель электрохимического акта и ввели с этой целью диаграммы потенциальной энергии (см. также работу Тёмкина [37]). Такие диаграммы часто используются в элементарных курсах для демонстрации влияния потенциала электрода на кинетику, поскольку они позволяют ввести коэффициент переноса электрона графическим методом. Это построение приведено на рис. 87, который заимствован из обзора Парсонса [55а] и практически не отличается от оригинального графика Хориути и Поляни. Принимается, что изменения фм и ф2 не влияют на форму кривых [c.187]

Отметим методологпческие особенности приводимой ниже упрощенной теории спектрально-корреляционного анализа. В основу этоЛ теории положены достаточно общий принцип разделения процессов на сигналы с конечной энергией и сигналы с конечной мощностью. Обобщая соотнощение (2-5), выражающее одно из важнейших свойств интегрального преобразования Фурье, на случайные процессы при помощи операций усреднения по множеству и перехода к пределу, легко получить все основные результаты спектральнокорреляционной теории. В частности, такой подход позволяет дать математически строгие и физически обоснованные определения спектральных и корреляционных характеристик процессов, изучить свойства, взаимосвязь и физический смысл этих характеристик. [c.35]

Можно предполагать, что во всех случаях при равных тепловых эф ктах процессов увеличение энергии активации будет приводить к симметризации переходного состояния. Таким образом, для эндо-термичных процессов, в которых переходное состояние лежит ближе к конечному, увеличение энергии активации при неизменном тепловом эффекте должно сдвигать переходное состояние в сторону исходного. Для экзотермичкого процесса должна наблюдаться противоположная картина. Как мы увидим далее, эти соображения находят подтверждение в работе Мэрдока [47], посвященной анализу уравнения Бренстеда. Мы считаем, что эти выводы, полученные на основании изучения реакций переноса протона, могут быть успешно применены к ре- акциям свободнорадикального отрыва атома водорода. [c.21]

Сведения о начальных процессах поглощения энергии излучения необходимы для выяснения механизмов радиобиологических процессов. Возникающие на физической стадии ионизированные и возбужденные молекулы запускают сложную цепь реакций, приводящих в конечном счете к тестируемому биологическому эффекту. Поэтому информация о первичных событиях (число ионизаций, характер их распределения и т. д.) служит отправной точкой биофизического анализа механизмов биологического дейстзия ионизирующих излучений. [c.43]

Теории измельчения. Основным вопросом тгорин измельчения является устаноплепие связи. между затратами энергии и размерами конечных и начальных кусков материала, их формой, взаимным расположением, физико-механическими свойствами и т. п. Многофакторность изучаемого явления затрудняет анализ, в связи с чем существующие теории измельчения характеризуют энергозатраты в общем виде с учетом лишь наиболее важных параметров процесса и материала. [c.157]

Исследование вопроса о причине выполнимости для большой группы реакций сравнительно простого соотношения (21.8) показало [182, 377], что распределение (21.8) является наиболее вероятным при учете дополнительного динамического ограничения на вероятности перехода. Конкретный характер этого ограничения определяется некоторыми общими свойствами потенциальной поверхности, которые могут быть учтены в рамках так называемого теоретико-информационного анализа элементарных процессов. При этом, конечно, важную роль играет вид статистического распределения [473]. Хотя в адрес этого подхода была высказана критика в связи с необоснованностью выбора простейшего варианта статистического распределения [473], тем не мепор он 1пироко используется для описания распределения путем задания всего лишь одного параметра к. Разумеется, существуют реакции, для которых соотношение типа (21.8) вообще не применимо это значит, что для таких реакций распределение энергии определяется пе общими свойствами поверхности, а деталями взаимодействия. [c.143]

При реакциях между твердыми веществами наряду с процессами, протекающими на поверхности раздела фаз, и процессами образования зародышей кристаллов при образовании новой фазы большое значение имеют также процессы переноса в кристаллах. Для ускорения относительно медленной объемной диффузии необходим подвод тепловой энергии. Поэтому все реакции между твердыми веществами, как правило, проводятся при повышенных температурах. П(зскольку химическая активность твердых веществ в значительной мере определяется их структурой и величиной поверхности, исходные вещества перед проведением реакции размалывают в тонкий порошок или измельчают каким-либо иным способом, т. е. переводят вещества в состояние с сильно развитой поверхностью. Тем самым осуществляется активация за счет механической энергии (разд. 33.9.2.6). Для проведения реакций между твердыми соединениями чаще всего используют смеси порошков или прессованные таблетки. Для установления равновесия обычно требуется постепенное нагревание до довольна высокой температуры. Для исследования конечных продуктов и кинетических измерений особенно удобны структурно-аналитические и физические методы анализа. При определении механизмов реакции было установлено, что в некоторых твердофазных реакциях перенос компонентов реакции происходит через газовую фазу. [c.437]

В целом при трактовке природы адсорбционных волн Гуиделли исходит из анализа изменения стандартной свободной энергии в ходе реакции при различных соотношениях между адсорбируе-мостями реагента и продукта. Начальное равновесное состояние реагирующей системы в процессе, ответственном за появление адсорбционной волны, включает адсорбированный реагент, а конечное— адсорбированный продукт. Начальное и конечное состояние в процессе, определяющем появление нормальной волны, представляют собой неадсорбированные молекулы реагента и продукта. Иными словами, поверхностная редокс-система ответственна за появление адсорбционной волны, а объемная редокс-система — за появление нормальной волны. При этом Го = = Гн при потенциале полуволны адсорбционной волны и с о = = с р при потенциале полуволны нормальной волны. [c.134]

Термодинамически рассмотрен процесс смачивания твердых тел исходя из концепции А. Н. Фрумкина об устойчивости тонких пленок. Рассмотрен случай, когда Ож > От- Сформулированы условия смачивания металлом тугоплавких соединений типа окислов, нитридов и карбидов. Сконструирована установка, позволяющая оценить характер изменения натяжения жидких пленок с толщиной на поверхности твердого тела. Полученные экспериментальные результаты для некоторых систем качественно подтверждают развитые представления. Применительно к процессу пропитки или жидкофазного спекания проведенный анализ позволяет сформулировать два возможных механизма образования метастабильных смачиваюцщх пленок или растекания — с затратой энергии на образование пленки металла конечной толщины и безактивационное смачивание. Аналогично рассмотрен процесс перехода границы раздела металл — твердое или металл — газ тугоплавкими частицами. Рис. 2, библиогр. 11. [c.229]

Имея в виду, в частности, проблему устойчивости дисперсных систем, отметим, что уравнения, описывающие распределение ионов в диффузном двойном слое и в его плотной части (т. е. изотермы адсорбции и диссоциации), представляют собой всего лишь отправные пункты для расчета силы и энергии взам одействия объектов коллоидной степени дисперсности (см. главу VI). Эти расчеты, в свою очередь, также являются лишь одним, хотя и важнейшим, компонентом анализа причин устойчивости и скорости процессов агрегирования и дезагрегирования в коллоидных системах (см. главу IX). Поэтому неудивительно, что относительно менее строгим, исходным уравнениям, позволяющим получить конечные результаты (зависящие, как правило, от многих параметров) не только в численном, но и в аналитическом виде, часто отдается предпочтение перед более точными, но не представимыми в удобной для анализа форме исходными уравнениями, описывающими структуру ДЭС. Получающиеся при этом приближенные результаты, безусловно, имеют определенные преимущества перед численными, так как позволяют обратить внимание именно на те параметры, которые играют решающую роль для конкретной задачи и могут служить удобным ориентиром при проведении более детальных и точных численных расчетов. [c.24]

В представленном в этом разделе кратком описании расчетных методов нашли отражение основные тенденции развития конформационного анализа пептидов и белков в последнее время. Несмотря на многочисленность и видимое разнообразие новых теоретических разработок, их сближает ряд общих черт принципиального характера, причем тех же самых, что были присущи предшествующим теоретико-методологическим исследованиям. Отмечу лишь три таких особенности. Во-первых, практически все предложенные методы расчета исходят из предположения, что нативная трехмерная структура белка имеет самую низкую внутреннюю энергию. Поэтому конечная цель каждого метода состоит в установлении глобальной конформации молекулы по известной аминокислотной последовательности. Такое предположение, сформулированное более 40 лет назад, до сих пор не встретило каких-либо противоречий со стороны экспериментальных фактов и, следовательно, может считаться оправданным. Во-вторых, в последние годы, как и ранее, во всех случаях предпринимались попытки подойти к расчету глобальной конформации белка путем усовершенствования предсказательных алгоритмов, процедур минимизации и вычислительной техники. Надежды на решение структурной проблемы по-прежнему связываются не с более глубоким проникновением в молекулярную физику белка и разработкой соответствующих теорий, а главным образом с достижением в области методологии теоретического конформационного анализа и развитием компьютерной аппаратуры. Между тем такой подход в принципе не может привести к априорному расчету глобальной конформации белка. В разделе 2.1 уже указывалось, что перебор со скоростью вращательной флуктуации (10 с) всех мыслимых конформационных состояний даже у низкомолекулярной белковой цепи (< 100 остатков) занял бы не менее 10 лет. Следовательно, при беспорядочно-поисковом механизме сборка белка как в условиях in vivo в процессе рибосомного синтеза, так и в условиях in vitro в процессе ренатурации не может осуществляться через селекцию конформации всех локальных минимумов потенциальной поверхности. Реальные же возможности самых совершенных современных методов расчета ограничены независимым анализом тетра- и пентапептидов, рассчитанных четверть века назад. Ни один из существующих теоретических методов не в состоянии проводить конформационный анализ сложных олигопептидов, а тем более белков, без привлечения дополнительной информации - результатов прямого эксперимента, касающегося исследуемого объекта, или статистической обработки имеющихся структурных данных. В-третьих для всех предложенных методов расчета характерно отсутствие классификации пептидных структур, оправданной с физической точки зрения и [c.246]

Таким образом, согласно бифуркационной теории, ни один из этапов механизма спонтанного свертывания белка, включая окончательное построение его биологически активной трехмерной структуры, не содержит селекции практически бесконечного множества мыслимых конформационных состояний аминокислотной последовательности. Следовательно, если описанный механизм адекватен реальному процессу, т.е. если бифуркационная теория верна, то разработанный на ее основе метод расчета вообще не встречается с проблемой поиска глобального минимума энергии на многомерной потенциальной поверхности. Содержание конформационного анализа в этом случае распадается на две также непростые задачи. Одна из них заключается в оптимизации составляющих белковую цепь олигопептидных участков в их свободном состоянии при вариации всех возможных комбинаций знамений двугранных углов вращения каждого отдельного фрагмента. Цель решения этой задачи состоит в идентификации конформационно жестких и лабильных участков аминокислотной поверхности. Вторая задача включает анализ невалентных взаимодействий тех и других и многоступенчатую минимизацию энергии с постепенным увеличением длины цепи и раскрепощением конформационных параметров жестких участков. В конечном счете будет получена количественная оценка конформационных возможностей всей белковой молекулы и выявлена ее глобальная нативная трехмерная структура. Этот вывод справедлив, однако, лишь в принципе, а реально ни та, ни другая задача не поддаются решению без введения дополнительных положений о структурной организации нативной конформации белка. Предоставленная бифуркационной теорией возможность перехода от расчета целой белковой цепи к расчету отдельных фрагментов и далее анализу комбинаций их пространственных форм в огромной степени упростила проблему, но не сделала ее практически разрешимой. Причина та же - множественность локальных минимумов энергии на потенциальной поверхности, правда, теперь уже не всей белковой цепи, а ее конформационно жестких и лабильных участков, которые могут состоять из 10-12 аминокислотных остатков. Как известно, независимому и строгому анализу поддаются [c.248]

Предложена программа расчета ЖРД с газообразными продуктами сгорания для установившегося режима работы и обычного сверхзвукового сопла [134]. В табл. 16 указаны учитываемые программой процессы и диапазоны свойственных им потерь. Расчеты базируются на двух подпрограммах — анализе двумерного течения в сопле с учетом кинетики химических реакций (TDK) и анализе турбулентного пограничного слоя (TBL). По первой рассчитывается удельный импульс для невязкого газа с конечными скоростями химических реакций. Подпрограмма позволяет учитывать две зоны с разным соотношением компонентов, а также неполное выделение энергии. Во второй рассчитывается влияние вязкости и теплопередачи в стенку камеры. Расчет носит итерационный характер в последовательности TDK- TBL- TDK и завершается определением удельного импульса (рис. 90). На рис. 91 графически представлены учитываемые виды потерь (интересно сравнить этот метод с аналогичной процедурой расчета удельного импульса РДТТ, которую иллюстрирует рис. 57). Эта программа пригодна для топлив, состоящих из следующих химических элементов углерод, водород, азот, кислород, фтор и хлор. Разработан метод расчета взаимосвязи полноты сгорания в камере с потерями в сопле. [c.170]

Таким образом, цепные реакции и прежде всего разветвленные цепные реакции следует рассматривать как весьма наглядные примеры сложных химических процессов, большая скорость которых (по сравнению, нанример, с соответствующей простой MOHO-, би- или тримолекулярной реакцией) обусловлена возможностью частичного использования энергии, выделяющейся при образовании конечного продукта, на ускорение процесса. Анализ цепных схем показывает, что в таких случаях, как окисление водорода (сплошь разветвленные цепи), на стадии ускорения до 90% энергии горения накапливается в виде химической энергии атомов водорода. В этом нетрудно убедиться при рассмотрении известной схемы этого процесса [8, 9] [c.216]

Надо сказать, что обе группы методов априорной оценки термодинамической устойчивости углеводородов, т. е. методы, основанные на оценке энергий связи, и методы, основанные на данных кон-формациопного анализа, имеют свои преимущества и свои недостатки. Первая группа методов применима к оценке относительной устойчивости изомеров любого строения и может, таким образом, оценить isГp реакции изомеризации любого типа. В то же время недостатком этих методов является то, что сумма отдельных связей в молекуле, как исходной, так и конечной, не всегда дает точное представление о всех происшедших в процессе реакции изменениях, особенностей строения углеводородов. Так, например, может появиться или исчезнуть асимметрический атом (или атомы), измениться степень симметрии молекулы, возникнуть или исчезнуть несвязанные взаимодействия и т. д. Поэтому приходится вводить ряд дополнительных показателей. [c.63]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология