Молекулярная диффузия при низких давлениях

Наряду с дисперсными системами в курсе коллоидной химии изучают свойства растворов высокомолекулярных веществ (ВМВ). Эти системы принципиально отличны от коллоидных систем. Растворы ВМВ — гомогенные термодинамически устойчивые обратимые системы, которые образуются самопроизвольно и по своей природе являются истинными молекулярными растворами. Однако при всех различиях их объединяет с коллоидными системами такой важный признак, как размер частиц. Молекулы ВМВ — макромолекулы как и коллоидные частицы, состоят из многих тысяч атомов. С этим связаны схожесть оптических свойств, малая скорость диффузии, низкое осмотическое давление у тех и других систем. [c.460]

Молекулярно-кинетическая теория также позволяет делать предсказания относительно диффузии, вязкости и теплопроводности газов, т.е. так называемых транспортных свойств, проявляющихся в явлениях переноса. Каждое из этих явлений может условно рассматриваться как диффузия (перенос) некоторого. молекулярного свойства в направлении его градиента. При диффузии газа происходит перенос его массы от областей с высокими концентрациями к областям с низкими концентрациями, т.е. в направлении, обратном градиенту концентрации. Вязкость газов или жидкостей (иногда их обобщенно называют флюидами) обусловлена диффузией молекул из медленно движущихся слоев в быстро движущиеся слои флюида (и их торможением) и одновременной диффузией быстро движущихся молекул в медленно движущиеся слои (и их ускорением). При этом происходит перенос механического импульса в направлении, противоположном градиенту скорости движения флюида. Теплопроводность представляет собой результат проникновения молекул с большими скоростями беспорядочного движения в области с малыми скоростями беспорядочного движения молекул. Ее можно описывать как перенос кинетической энергии в направлении, противоположном градиенту температуры. Во всех трех случаях молекулярно-кинетическая теория позволяет установить коэффициент диффузии соответствующего свойства и дает наилучшие результаты при низких давлениях газа и высоких температурах. Именно эти условия лучше всего соответствуют возможности применения простого уравнения состояния идеального газа. [c.150]

Свойства, связанные с тепловым движением частиц, — броуновское движение, диффузия, осмотическое давление, —у коллоидных систем выражены гораздо слабее, чем в низко-молекулярных растворах, вследствие относительно больших размеров коллоидных частиц. Все эти свойства находятся в прямой зависимости от степени дисперсности и могут быть использованы для определения размеров и формы коллоидных частиц. Рассмотрим явления диффузий и осмотического давления в коллоидных системах. [c.252]

Благодаря низкой степени дисперсности в суспензиях слабо проявляется или отсутствует такое молекулярно-кинетическое свойство, как броуновское движение, а значит, и диффузия. Осмотическое давление, весьма слабо выраженное в лиофобных коллоидах, в суспензиях практически не обнаруживается, так как частичная концентрация в них еще меньше, чем в лиофобных коллоидах. Вязкость разбавленных суспензий мало отличается от вязкости дисперсионной среды. Высококонцентрированные суспензии (пасты) имеют свойства структурированных систем и характеризуются высокой вязкостью. [c.342]

При низких давлениях преобладает кнудсеновская диффузия и с увеличением давления поток возрастает соответственно градиенту концентраций по сторонам диска (О не зависит от давления). В области высоких давлений поток стремится к постоянному значению, характерному для молекулярной диффузии. Это значение [c.52]

На рис. 1-11 представлена зависимость диффузионного потока гелия от давления по данным [292]. Ход кривых соответствует предсказаниям теории поток быстро увеличивается в области низких давлений и достигает некоторого постоянного значения при высоких давлениях, когда диффузия имеет почти полностью молекулярный характер. [c.74]

В общем случае экспериментально определяемая скорость переноса (или разделения) является сложной функцией степени турбулизации газа в камерах пониженного давления, геометрической структуры перегородки и степени адсорбции газа в ее порах, а также совокупности условий, влияющих на длину свободного пробега молекул. Общая скорость массопереноса зависит от интенсивности следующих процессов 1) ламинарного или турбулентного течения газов в камерах высокого и низкого давления 2) молекулярной диффузии через ламинарный пограничный слой в камере повышенного давления 3) избирательной адсорбции на поверхностях соприкосновения перегородки с потоком газа в камере повышенного давления 4) переноса адсорбата вдоль стенок пор под влиянием возникающего в результате адсорбции градиента концентрации 5) переходного или кнудсеновского течения газа совместно с адсорбционным потоком 6) избирательной десорбции газа в камере низкого давления 7) молекулярной диффузии через пограничный слой газа в камере пониженного давления 8) турбулентного переноса в ядро потока в камере низкого давления. [c.615]

Ввиду сказанного ранее о селективности передачи различных форм молекулярной энергии в газовой фазе, уравнения (2) и (3) указывают на целесообразность исследования цепных реакций методом последовательных добавок молекул соответствующих разбавителей. В прошлом инертные разбавители добавляли главным образом нри очень низких давлениях, для того чтобы уменьшить диффузию и затруднить миграцию свободно-радикальных носителей цепи к стенкам реакционного сосуда, где, как предполагалось, они захватываются. Конечно, это очень важный эффект. Но, вообще говоря, даже нри высоких давлениях разбавители в газовой фазе могут сильно повлиять на относительную роль различных форм, в которых проявляется энергия химической реакции непосредственно после химического превращения. Это происходит потому, что разбавители по-разному ускоряют достижение максвелл-больцмановского распределения молекул, обладающих избытком энергии той или иной формы. Если избыток представляет собой химическую потенциальную энергию свободных радикалов, то даже высокие давления разбавителя лишь слабо влияют на протекание ценной реакции. При увеличении полного давления размер реакционной ячейки , в которую заключен возникший свободный радикал, уменьшается в соответствии с хорошо известными газокинетическими закономерностями [14]. Это может способствовать [c.122]

При применении высокого отношения давления у входа к давлению у выхода нужно следить за тем, чтобы скорость газа не достигала такого низкого значения, при котором колонка работала бы в области молекулярной диффузии, где сильно увеличивается ВЭТТ (см. рис. 2). [c.56]

На рис. 12. 6 показан простой тип газодиффузионного каскада. Питающий поток, попадая в ступень газовой диффузии, разветвляется на два потока один проходит через перегородку, а другой — минует ее. Газ, прошедший через перегородку в область более низкого давления, обогащен компонентом с меньшим молекулярным весом и образует легкую фракцию, движущуюся к следующей ступени в направлении к головной части каскада. Газ, не прошедший через перегородку, обогащен компонентом с более высокими молекулярным весом и образует тяжелую фракцию, подводимую к следующей ступени в направлении к отвальному концу каскада. Газ, выходящий из области низкого давления каждой ступени, нагнетается компрессором в область более высокого давления соседней ступени. Для отвода тепла компрессии на линии подачи питания в каждую ступень включен холодильник. Так как при помощи одной ступени достигается только очень малая степень разделения, то для обеспечения требуемой в производстве степени разделения необходимо многократное повторение процесса. Ступени соединены в противоточный каскад примерно так же, как и в дистилляционной колонне. Для компенсации потерь напора в газе высокого давления, движущемся вдоль многоступенчатого каскада, в промежутках установлены вспомогательные компрессоры. [c.487]

Кнудсен [12] исследовал проницаемость стеклянных капилляров для водорода, кислорода и углекислого газа в зависимости от различных параметров. При более высоких давлениях он подтвердил уравнение (61). В области низких давлений выполнялось уравнение для молекулярной диффузии. [c.49]

Особенности молекулярно-кинетических свойств коллоидных систем — медленность диффузии, низкое осмотическое давление, неспособность к диализу, условия оседания и др. — не зависят от наличия поверхности раздела, а определяются лишь размерами и формой частиц. [c.16]

Рассеивание газовой струи, осуществляемое за счет молекулярной диффузии, незначительно. Турбулентная диффузия способствует более интенсивному переносу частиц. Перенос происходит в направлении от высокого давления к низкому (рис. 2). [c.15]

Очевидно, что ближе всего можно подойти к оптимальным условиям, если диапазон скоростей невелик (условие, означающее небольшой перепад давлений или низкое сопротивление колонки) и если скорости лежат вблизи оптимума. Поскольку левая ветвь гиперболы всегда крутая, то, очевидно, что очень небольшие скорости газа могут перевести колонку в область с весьма неэффективным режимом, когда молекулярная диффузия становится значительной (на этом мы остановимся ниже). Наоборот, менее опасно, когда средняя скорость несколько выше оптимальной (так как правая ветвь кривой обычно не такая крутая). Работа при больших скоростях имеет на практике преимущество, так как в этих условиях сокращается время анализа. [c.211]

Уравнение (X. 7) — это всего лишь незначительный шаг в решении проблемы предсказания D12, но в современных теоретических исследованиях делается весьма успешная попытка описать ii2 в жидких системах в зависимости от молекулярных свойств. Как будет показано ниже, для определения коэффициентов диффузии газовых систем при низких давлениях существует довольно много теоретических методов. [c.563]

Для изучения влияния на процесс абсорбции присутствующего в абсорбере воздуха прибор с контролем по равновесию снабжен герметичной крышкой. При открывании крышки составы пара в абсорбере и равновесном сосуде выравнивались и П-образный манометр устанавливался на нуль. При закрывании крышки давление в сосуде падало за счет уменьшения давления водяных паров. Время наступления равновесия в этом случае зависело от величин коэффициентов молекулярной и конвективной диффузии водяных паров в воздухе. Таким образом, в отличие от известного метода определения коэффициента диффузии паров из кинетики испарения в замкнутом сосуде, в нашем случае ставилась задача достижения полного равновесия. Вследствие того, что коэффициенты диффузии из-за низкого давления достигали больших величин, равновесие в приборе наступало быстро, и манометр в этом случае также по- [c.26]

Явления внутридиффузионного торможения связаны с пористой структурой катализаторов. Следует различать два типа диффузии — молекулярную и кнудсеновскую. Первый тип диффузии характерен для крупных пор, размеры которых превышают среднюю длину свободного пробега молекул. Поскольку длина свободного пробега обратно пропорциональна давлению, то чем больше давление, тем меньше скорость диффузии, т. е. тем труднее молекулам достигнуть внутренней поверхности катализатора. Кнудсеновская диффузия протекает в тонких порах, причем коэффициент диффузии снижается прямо пропорционально уменьшению диаметра капилляра. Особое значение этот тип диффузии имеет для процессов, проходящих при низких давлениях, а под давлением около 300 ат она становится заметной лишь в порах размером порядка 10 А. [c.45]

Многокомпонентная диффузия в жидкостях. Справедливость уравнения (3.18) не вызывает особых сомнений в случае молекулярной диффузии в газах при низких или умеренных давлениях и известных значениях коэффициентов диффузии для бинарных смесей. Было найдено, что указанное соотношение подтверждается в пределах ошибок опытов для нескольких трехкомпонентных газовых систем [23, 33, 36, 22, 25]. [c.79]

При установлении равновесия между ядром потока и границей раздела фаз перенос массы прекращается, в силу чего разумно воспользоваться потенциалом, который пропорционален расстоянию от плоскости, где установилось равновесие. В уравнение, описывающее скорость переноса, в качестве потенциала следовало бы подставлять активность, или химический потенциал однако принято применять концентрацию, выражая ее в молях, приходящихся на единицу объема. Такой выбор вызван тремя причинами почти во всех случаях поток стремится к нулю, когда происходит выравнивание концентраций при низких давлениях этот потенциал одинаково приемлем как в случае вихревой, так и при молекулярной диффузии в газах наконец, из-за удобства использования данного потенциала при записи стехиометрических соотношений, применяемых при расчетах. [c.171]

Исходные данные. Скорость воды в каждой башне 52726 кг/(м -ч), скорость газа — 2880 кг/(м -ч). Допустить, что работа проводится в изотермических условиях при 25 °С. Молекулярную массу газа в потоке можно считать постоянной и равной 29,5. Растворимость газа при рабочем давлении определяется из условия У = ЗОХ, где У я X мол. доли растворителя в газе и жидкости соответственно. Принять, что высота полной единицы переноса в жидкой фазе одинакова как в режиме прямотока, так и при противотоке. Коэффициент молекулярной диффузии органического вещества, растворенного в воде, при низких концентрациях и температуре 25°С составляет 1,4-10" м с. [c.667]

Обе формулы хорошо согласуются в данной области при давлении 1 атм. При более низких давлениях увеличивается средняя длина свободного пробега, и верхний предел области, в которой имеет место идентичность фор.мул г=10- мк), увеличивается. При соответствующем применении обоих выражений изложенные соображения относительно диффузии и седиментации частиц охватывают весь промежуток от молекулярных раз.меров до гигантских частиц. [c.150]

Примеси, входящие во вторую группу, характеризуются особыми молекулярно-кинетическими свойствами — медленная диффузия, низкое осмотическое давление, неспособность к диализу, аномалия вязкости при различных скоростях потока и др. Им присуще светорассеяние, двойное лучепреломление при течении, наличие электрокинетических явлений. Для гидрофобных веществ характерна коагуляция под действием электролитов. [c.54]

При проведении реакций, скорости которых определяются диффузией реагентов в полимер, идеальными с точки зрения давления будут как раз обратные условия, и поэтому при кинетических исследованиях предпочтительны более высокие давления. В результате равновесная концентрация реагента внутри полимера будет выше, а благодаря более высоким скоростям диффузии будет быстрее пополняться убыль участвующего в реакции реагента. Прекрасным примером, иллюстрирующим этот эффект, являются не реакции какого-либо полимера, а процессы в жидких олефинах, которые использовались как модели молекул каучука при изучении окисления молекулярным кислородом (гл. 4). В этом случае растворение кислорода в жидкой фазе может ограничивать скорость реакции, т. е. оно играет ту же роль, что и диффузия в случае твердых полимеров. Поэтому при определении констант скоростей всех элементарных стадий цепной реакции окисления олефинов необходимо проводить опыты в широком интервале давлений. Однако полный и надежный анализ полученных данных очень труден, поскольку процесс растворения определяет скорость реакции при низких давлениях кислоролта (гл. 4, стр. 158). [c.22]

Эффективность работы ДИК-лазера зависит от многих параметров способа накачки, давления и температуры рабочего газа, поляризации излучения накачки, параметров оптического резонатора, конкретный выбор которых определяется молекулярными характеристиками активной среды. Важнейшую роль играют скорости врап ательной и колебательной релаксаций, параметры насыщения переходов с поглощением и излучением. При недостаточно быстрой колебательной релаксации (эффект узкого горла ) инверсия заселенностей вращательных уровней в возбужденном колебательном состоянии будет существовать лишь в течение короткого промежутка времени после начала накачки, так как в результате вращательной релаксации, скорости которой выше скоростей колебательной релаксации, среди вращательных уровней быстро установится больцмановское распределение заселенностей. Возможно, в значительной степени с этим неучтенным должным образом в теории эффектом узкого горла связано расхождение в несколько раз эконериментальных и расчетных величин /Сус [12, 17]. Более полный учет процессов колебательной релаксации молекул и некоторых других эффектов приводит в случае непрерывного лазера на фторметане к лучшему согласию экспериментальных и теоретических значений его выходных параметров [29] (одна из программ расчета параметров ДИК-лазеров на ЭВМ описана в [30]). При низких давлениях рабочего газа и насыщении возбуждаемого перехода коэффициент усиления мал из-за малой абсолютной величины инверсии уровней. С ростом давления эта величина растет, однако растет и эффективность столк-новительной вращательной релаксации, приводящей к термализа-ции вращательных уровней. Из-за столкновительного уширения линии излучения уменьшается сечение вынужденного испускания. Кроме того, уменьшается скорость диффузии молекул, играющей важную роль в процессах колебательной релаксации. В результате Кус при давлениях выше некоторого оптимального начинает падать. Оптимальное давление большинства ДИК-лазеров составляет 4-ь40 Па, причем в одном и том же газе оптимальные давления для генерации на разных длинах волн обычно различны. [c.174]

Если газ натекает через капиллярную трубку, длина которой достаточно велика по сравнению с диаметром, а последний много больше средней длины свободного пробега молекул газа, то скорость потока зависит от вязкости газа. При так называемом вязкостном натекании количество газа, протекающего через ионизационную камеру, зависит от вязкости газа и разности квадратов давления в резервуаре и ионизационной камере. Кундт и Варбург [П78] нашли, что при более низком давлении газа, когда средняя величина свободного пробега становится сравнимой с диаметром трубки, скорость потока начинает превышать скорость при вязкостном натекании. Это происходит благодаря отражению молекул при ударе о стенку и скольжению их по стенке трубки. Когда размеры трубки, через которую проходит газ, намного меньше средней длины свободного пробега молекул газа, то вязкость газа перестает играть роль в образовании потока, так как молекулы газа сталкиваются только со стенками, а не между собой. Поток в таких условиях известен под названием потока Кнудсепа [П42], или молекулярного потока, и представляет собой фактически процесс диффузии. Каждый компонент газовой смеси диффундирует независимо друг от друга согласно градиенту давления со скоростью, пропорциональной где М — молекулярный вес компонента. Таким образом, газ, выходящий из трубки или пористого натекателя, будет обогащен соединениями более низкого молекулярного веса. Образец в резервуаре будет обедняться этими соединениями, в результате чего состав газа, входящего в ионизационную камеру, со временем в значительной степени изменится, если не работают с резервуаром достаточного объема. Диффузия молекул используется для разделения смесей (включая изотопы) и лежит в основе метода определения молекулярных весов по скорости диффузии. В масс-спектрометрии часто применяется метод молекулярного натекания во всем диапазоне используемых давлений, так как при этих условиях число молекул любого компонента газа, анализируемого в ионизационной камере, прямо пропорционально разности парциальных давлений этого компонента в резервуаре и камере. При этом предполагается, что откачивание газа из ионизационной камеры насосами также происходит в режиме молекулярного потока. В обычных условиях, когда давление в ионизационной камере ничтожно по сравнению с давлением в резервуаре, число молекул любого компонента в ионизационной камере пропорционально его давлению в резервуаре. На основании экспериментальных данных и теоретических положений Кнудсен вывел уравнение для постоянного потока газа через капилляр диаметра d и длины L. Это уравнение применимо для любых давлений. Количество газа Q, определенное как d/dt pv), протекающее через трубку, описывается выражением вида [c.75]

Предыдущие процессы фракциоиировки включают в себя термодинамическое равновесие между двумя фазами, в которых молекулы непрерывно перемещаются от одной фазы к другой. Другим видом процесса фракциоиировки является использование разницы в скорости необратимого перемещения двух видов молекул из одной фазы в другую. Примером процессов фракциоиировки такого типа является перегонка при очень низких давлениях, включающая в себя жидкую фазу и газовое пространство, в котором концентрация молекул практически равна нулю. Фракцио-нировка в таком процессе происходит вследствие разницы в скорости выделения двух видов молекул из жидкой фазы в эвакуированное газовое пространство, причем испарение в этом случае зависит от молекулярного веса и летучести компонентов. Другим примером процесса фракциоиировки, зависящего от скорости движения молекул из одной фазы в другую, является диффузия из одной газовой фазы в другую через мембрану или другую преграду с крайне малыми проходами. [c.16]

Мак-Кол и Сликтер [511] изучали молекулярное движение в полиэтилене. Проведено сравнительное исследование двух образцов полиэтилена сильно разветвленного, полученного полимеризацией под давлением, и линейного образца, полученного методом ионного катализа. Показано, что кристалличность второго сохраняется вплоть до температуры плавления полимера в массе, а вращение цепей полимера, связанных в кристаллы, является довольно ограниченным даже в области температур, предшествующих плавлению. Вращение цепей у полиэтилена высокого давления более свободно, вероятно, вследствие дефектов решетки, возникающих при включении в область кристаллита узлов разветвления полимера. Кристалличность в нем исчезает при гораздо более низких температурах, чем в полиэтилене низкого давления. Наблюдается интенсивное движение сегментов цепи макромолекулы в пределах аморфной фазы обоих полиэтиленов, хотя при данной температуре более свободным движением обладает полиэтилен высокого давления. Измерение диффузии в полимер небольших молекул н. гексана и бензола и другие данные однозначно указывают на то, что аморфную фазу в полимере следует считать вязкой жидкостью, даже при температурах, значительно ниже температур плавления полимера. Энергия активации и частотный фактор для движения цепей в аморфной фазе хорошо согласуются с данными, полученными ранее методами диэлектрических потерь и механической релаксации [520, 522—526]. [c.233]

По мере понижения давления возникают значительные перегревы жидкости, уменьщается число центров парообразования, растут паузы между возншшовением паровых пузырей (вплоть до нескольких минут), их образование приобре ае1 взрьшообразный характер с выбросом кипящей жидкости из аппарата [152], снижается коэффициент теплоотдачи (для воды при Р = 2 кПа — в 4-5 раз по сравнению с атмосферным давлением) [54]. Взрывообразный характер кипения сопровождается образованием ударных волн с большим градиентом давления, которые при взаимодействии с поверхностью частиц интенсифицируют в них фильтрационный перенос экстрагента. Вместе с тем с понижением давления снижается температура кипящей жидкости, повышается ее вязкость, уменьшается скорость молекулярной диффузии и растут затраты на создание вакуума. Согласно имеющимся экспериментальным данным, скорость экстрагирования 1шдает с понижением температуры вакуумного кипения. При извлечении флавоноидов из травы зверобоя водным раствором этанола в течение одного часа уменьшение температуры кипения с 40 до 20 °С сопровождалось снижением выхода в 2,15 раза, а с 60 до 20 °С — в 3,2 раза [49]. Таким образом, если применение низко- [c.499]

Рассматриваемые исходные вещества до их адсорбции и продукты реакции до их десорбции должны транспортироваться к поверхности катализатора или от нее через газовую фазу. Скорость, с которой происходят эти процессы, зависит от температуры, давления и скорости течения газа относительно поверхности. При нетурбулентном течении газа скорость массопередачи может быть относительно низкой и может действительно задерживать развитие реакции. В промышленных реакторах следует избегать такого положения, так как при давлениях, равных или выше атмосферного, самым медленным процессом часто является молекулярная диффузия. Когда реакция происходит в проточной системе, скорость газа обычно достаточно велика, чтобы массопередача происходила по механизму турбулентной диффузии. В таких условиях общая скорость реакции обычно не зависит от скорости массопередачи. Если N — скорость массопередачи на единицу поверхности ж кв — коэффициент массопередачи, то N может быть выражена через движущую силу, вызывающую массонередачу. Движущая сила будет представлять собой разность парциальных давлений в газовой фазе и слое у поверхности раздела газ — твердое тело. Таким образом, [c.403]

Коэффициенты диффузии веществ в сжатых газах с помощью газовой хроматографии могу г быть определены тем же методом, который используется при низких давлениях и основан на размытии зоны вещества в ламинарном потоке элюента при движении его вдоль пустой колонки. В этом случае размытие зоны обусловливается двумя факторами продольной молекулярной диффузией, характеризуемой коэффициентом диффузии Вхг, и неравпо- [c.35]

Механизм движения молекул в порах зависит от соотношения диаметра пор п и средней длины свободного пробега молекул X. Если существенно превышает к (например, в 10 раз и более), то молекулы сталкиваются друг с другом гораздо чаще, чем со стенками поры, и последние не оказывают существенного влияния на скорость молекулярной диффузии. В этом случае нет разницы между диффузией в поре и диффузией в объеме неподвижного газа или жидкости. Скорость переноса вещества вдоль поры описывается уравнениями (5.2) —(5.4). Например, при атмосферном давлении (X 10- м) по такому механизму осуществляется диффузия в порах с диаметром больше 10 м. Чем выше давление, тем меньше может быть диаметр пор, при котором действием стенок пор на мас-соперенос можно пренебречь. При малом диаметре пор (например, 10- м) и низких давлениях, когда средняя длина свободного пробега молекул превышает п, молекулы чаще ударяются о стенки, чем сталкиваются друг с другом, и за счет отражения от стенок препятствуют продвижению молекул вдоль пор. Закономерности диффузии в таких условиях проанализированы Кнудсеном, и коэффициенты диффузии при X п называют кнудсеновскими (Дкн). Для кнудсе-новской диффузии характерна независимость >кн от давления, слабая зависимость от температуры и прямая пропорциональность диаметру пор [c.76]

При низких давлениях в тонкопористых материалах основную роль в переносе массы играет кнудсеновская диффузия. Так как коэффициент кнудсеновской диффузии не зависит от давления, а движущая сила диффузии растет с увеличением Р, то наблюдается рост скорости диффузии и соответственно скорости процесса (зона / на рис. 5.4). При более высоких давлениях (зона Я) происходит частичный переход кнудсеновской диффузии в объеыУ ую молекулярную. Рост скорости диффузии и процесса замедляется из-за уменьшения коэффициента молекулярной диффузии. Область /// характерна для объемной молекулярной диффузии, когда снижение D не компенсируется ростом АС с увеличением давления. [c.78]

Для оптимальной эффективности колонки следует установить определенную скорость потока газа-носителя. Очень низкая скорость потока нежелательна, поскольку зоны растворенного вещества при длительном пребывании в колонке будут размываться вследствие молекулярной диффузии. Очень высокая скорость нежелательна из-за сопротивления массопередаче. Для каждого разделения обычно существует некоторая промежуточная скорость, являющаяся оптимальной. Наилучшие результаты получают при постоянной линейной скорости потока газа по длине колонки. Лучше всего этого достигают, поддерживая как можно более низкие значения отношения давления на входе к давлению на выходе такие низкие отношения обеспечивают удовлетворительное значение времени удержива- [c.107]

Опыты проводились в статической установке, схема которой показана на рис. 1 предыдущей статьи. Обведенная пунктиром часть установки прогревалась при тренировке до 450° С, поэтому вместо обычных стеклянных кранов использовались затворы со сплавом на основе галлия. С помощью двух титановых электроразрядных насосов типа ЭСН 1 и лампы ИМ-12 получался предельный вакуум порядка 1—2-10 1",тор-Состав остаточных и реагирующих газов контролировался омегатронным масс-спектрометром. Водород и азот для обеспечения высокой степени очистки впускались в установку диффузией через нагретые стенки капилляров, изготовленных соответственно из палладия и железа Армко. Каталитические опыты проводились при давлениях порядка 10 1—10 тор. В этом случае давления газов измерялись манометрами Пирани и автоматически записывались на ленте электронного потенциометра. При изучении адсорбции азота на проволочках в условиях более низких давлений измерения осуществлялись с помощью омегатрона, который для этого настраивался на пик молекулярного азота. [c.211]