Параметр трансляционный

Параметры трансляционной диффузии [c.307]

Резюмируя изложенные выше результаты, следует заключить, что в последние годы благодаря применению метода ЯМР наши представления о структуре и динамике воды в гидрофильных объектах существенно расширились. Вместе с тем хотелось бы отметить некоторые наиболее важные проблемы, которые все еще ожидают своего решения. Необходимо 1) построить модель молекулярной подвижности связанной воды и определить взаимосвязь между трансляционным и вращательным движениями 2) определить причины анизотропии коэффициента диффузии в граничном слое 3) определить взаимосвязь ориентационных параметров со строением гидрофильного покрова гетерогенных систем 4) построить структурные модели воды для различных типов гидрофильных систем. [c.242]

Трансляционная система кристалла играет опреде-ляюш,ую роль в геометрии дифракционного эффекта, возникающего при прохождении рентгеновских лучей через кристалл. Параметры и другие характеристики решетки входят во все основные формулы рентгеноструктурного анализа. Поэтому следует познакомиться с некоторыми вспомогательными понятиями и обозначениями решетчатой кристаллографии . К таковым относятся понятия узловых рядов и узловых сеток и вспомогательный образ — обратная решетка. [c.8]

Металлы с кубической гранецентрированной и гексагональной решетками в твердом состоянии. Рентгенографические и нейтронографические исследования показывают, что металлы, обладающие в твердом состоянии плотной упаковкой атомов, после плавления сохраняют ее. Это объясняется тем, что при переходе в жидкое состояние электронная конфигурация этих металлов и характер связи не изменяются. Действительно, атомы алюминия при конденсации металлического пара теряют внешний Зр-электрон. Образовавшиеся ионы А1+, обладая 2р 35 -конфигурацией, упаковываются в гранецентрированную кубическую решетку с параметром а = 4,04 Л. При плавлении электронная структура ионов не изменяется и плотная упаковка сохраняется. Незначительное уменьшение координационного числа связано с усилением трансляционной составляющей теплового движения атомов. Бериллий (конф. 15 2з ) и магний (конф. 2р 35 ) обладают высокими вторыми ионизационными потенциалами, поэтому при образовании кристалла их атомы отдают лишь один 5-электрон. Оставшийся второй -электрон придает сферическую форму однозарядным ионам, которые образуют в кристалле гексагональную решетку. При переходе в жидкое состояние электронная конфигурация ионов этих металлов и плотная упаковки существенно не изменяются. [c.176]

Начиная с уравнения (А.1), влиянием растворителя во всех формулах ради простоты пренебрегли. При строгом решении задачи следовало бы учитывать трансляционные и вращательные параметры окружающих цепь молекул растворителя. Однако поскольку на практике это сделать невозможно, вклад растворителя всегда рассматривается отдельно. [c.303]

Нафталин, антрацен и нафтацен кристаллизуются в моноклинной или триклинной (нафтацен) сингонии, содержат по две молекулы в элементарной ячейке и имеют близкие значения трансляционных параметров, за исключением с (табл. 8.7). [c.367]

В дальнейшем Поли [48] решил динамическую задачу и для низкосимметричных молекулярных кристаллов нафталина и антрацена (в обоих случаях пр. гр. P2i/ a). Расчет энергии межмолекулярного взаимодействия был проведен в. атом-атомном приближении (потенциал 6-ехр , параметры из работы [99]) со сферой суммирования радиусом 5,5 что дает ошибку в частотах, не превышающую 1%- При поиске минимума энергии в качестве начального приближения были использованы экспериментальные структурные дан-> ные. Как показал расчет, равновесная структура отличается от найденной рентгенографически лишь небольшим поворотом молекул (различие в координатах атомов в большинстве случаев не превышает стандартного отклонения). Динамические коэффициенты были найдены численным дифференцированием с шагом 10 А для трансляционных смещений и 3-10 радиана для либрационных. [c.169]

Определение параметров ячейки по рентгенограммам качания, выбор элементарной ячейки и трансляционной группы в соответствии с правилами Браве. [c.113]

Величина h определяется параметром В. Чем больше В, тем больше прирост энтальпии h, приходящийся на одну эффективную степень свободы трансляционного движения молекул, появляющуюся в жидкости в процессе образования активного комплекса. [c.299]

Поскольку теперь кристалл имеет центр симметрии, определенные моды активны либо в КР-, либо в ИК-спектре, но не в двух спектрах одновременно. Изменения в спектре КР в точке перехода регистрировались при варьировании температуры. Две полосы типа Bi при 155 и 162 см (значения для комнатной температуры) при нагревании кристалла смещаются в низкочастотную область и при температуре перехода резко уменьшаются до 124 СМ , где наблюдается лишь одиночная линия. Другие колебательные моды испытывают небольшие изменения частот. Если в низкотемпературной фазе имеются моды Bi и B , то после перехода Bi B2g и Вг- Вги, только первая из них активна в спектре КР. Эти моды являются трансляционными и соответствуют смещениям параллельно оси с (162 см ) и оси 6 (155 см ). Экспериментальная проверка рентгеноструктурным методом изменения размеров ячейки при фазовом переходе показала, что параметры а и с заметно изменяются. [c.507]

Следует заметить, далее, что разделение колебаний на внешние и внутренние не является строгим. Связь внутренних и внешних колебаний, которая обычно остается трудно контролируемой, может привести к смещению положения и изменению других параметров линий в спектрах малых частот. Согласно данным теоретической работы Н. Н. Порфирьевой [406], в тех случаях, когда внешние предельные колебания полностью разделяются на трансляционные и ориентационные, еще сохраняется свазь внутренних колебаний и ориентационных колебаний. [c.433]

Нематические жидкие кристаллы (НЖК) — это жидкости, для которых характерно наличие дальнего ориентированного порядка и отсутствие дальнего трансляционного упорядочения. Единичный вектор п, параллельный выделенному направлению, образующемуся при упорядоченном расположении длинных осей молекул НЖК, называется директором. Степень упорядоченности (или параметр порядка) ЖК характеризуется величиной отклонения направления длинных осей молекул от направления директора [c.7]

Уравнение СХ обладает трансляционной и вращательной инвариантностью. При е < О имеется устойчивое решение ад = 0. При критическом значении е = О управляющего параметра это решение становится неустойчивым относительно возмущений с волновым числом к = к . Надкритические случаи е > 0) характерны наличием стационарных пространственно-периодических решений, волновые числа которых лежат в полосе кс - + 0 е), кс -г + 0 )). Кроме того, на основе [c.49]

В вязких средах наиболее медленными являются первая и вторая стадии, т. е. реакция протекает в диффузионной области. В расплавах стадия трансляционного сближения наиболее медленная. При этом, если не считать, что k и k 2 — величины одного порядка, нз уравнения (2.12) следует, что эффективная константа обрыва равна fei. Диффузионная константа k[ выражается через молекулярные параметры известной формулой [27] [c.49]

Для понимания структуры адсорбционного слоя особо важное значение имеют эффекты, связанные с вкладом сегментов хвостов. Этот вопрос был подробно обсужден в работе [46]. Концевые сегменты концентрируются в основном во внешней части адсорбционного слоя, а их пространственное распределение является функцией концентрационного профиля и параметров термодинамического взаимодействия Хр и Хро. а также общей концентрации раствора. Было найдено, что с ростом концентрации раствора общая доля концевых сегментов возрастает и стремится к предельному значению, равному 1/3 длины цепи. В этом случае адсорбированная цепь состоит из двух достаточно длинных хвостов и короткой средней части, образованной связанными сегментами и петлями. Существенно, что эффект концевых цепей слабо зависит от параметра Хл поскольку при насыщении первого слоя сегментами, распределение концевых цепей в основном определяется не энергетическими факторами, а трансляционной и конформационной энтропией и осмотическими эффектами. [c.26]

На основании анализа спектров, исходя из теории групп, было показано [920], что при определенных условиях трансляционные колебания решетки кристаллического полиэтилена становятся активны в ИК-опектре. В [834, 1720] рассчитали колебания решетки кристалла полиэтилена с учетом межмолекулярных взаимодействий. Полоса при 71 см была отнесена к трансляционному колебанию Вц, в кристалле на основании исследований дихроизма [65]. Эта полоса отсутствует в спектрах нормальных парафинов с элементарной ячейкой, содержащей только одну цепь. В спектрах дейтерированных парафинов эта полоса смещается к 67 см-, как п следовало ожидать согласно [935]. Охлаждение образцов вызывает смещение полосы в сторону более высоких волновых чисел [111, 1630], а плавление приводит к ее исчезновению [470]. Подобные изменения в положении полосы были объяснены изменениями параметров кристаллической решетки [65, 1724]. Измеряли непрерывное фоновое поглощение полиэтилена в дальней ИК-области, которое связано с наличием аморфных структур и может быть объяснено тем, что все колебания решетки становятся оптически активны, когда исчезает трансляционная симметрия кристаллической решетки [20]. Подобные измерения провели на облученном полиоксиметилене, а также на хлорированном полиэтилене [477]. [c.185]

В настоящее время распространена точка зрения, в соответствии с которой твердые растворы полупроводниковых элементов и соединений рассматриваются как идеальные кристаллы с беспорядочным (статистическим) размещением атомов по узлам, образующим правильную трехмерную систему точек [1]. Изменение концентрации раствора приводит лишь к изменению величины трансляционного вектора решетки, оставляя систему подобной. Такое представление подразумевает монотонное (линейное) увеличение или уменьшение длины связи между данными атомами с концентрацией раствора, что отвечает закону Вегарда [2]. Однако в строгом рассмотрении правило Вегарда приложимо к бинарным металлическим системам, в которых межионные расстояния зависят как от параметров ионов, так и от плотности электронного газа коллективизированных электронов, меняющейся с концентрацией. В ковалентных системах твердых растворов на основе А В , А В , А и других необходимо учесть специфику формирования связей, т. е. наличие жесткой пространственной решетки ковалентных связей, охватывающей весь объем кристалла. В этом случае межатомные расстояния определяются структурой связывающих электронных орбит, мостиков связи. [c.255]

Рис. 2.1.2. а —изменение равновесного значения параметра трансляционного порядка а и параметра ориентационного порядка в зависимости от величины zWIkвT при V = 0,3. б — теоретическая изотерма для случая V = 0,3, показывающая вращательный переход в твердом состоянии с последующим плавлением. (Изотерма построена для йвТ /е = 0,593, где Г — приведенная температура вращательного перехода в твердой фазе.) [c.29]

Сопоставление функций W R) для жидкости и кристалла показывает, что, в случае кристалла максимумы этой функции разделены промежутками, где WiR) = О, тогда как в жидкости даже первый пик не разрешен. Неразрешимость пиков радиальной функции связана, очевидно, с разбросом равновесных положений атомов и их трансляционным движением. Если функция W R) известна, то тем самым известен и характер взаимного расположения частиц. Поэтому основной характеристикой молекулярной структуры жидкостей является радиальная функция распределення. Нахождение этой функции для той или иной жидкости является важнейшей задачей структурного анализа. В дальнейшем изложении иод структурой жидкости будем подразумевать пространственное расположение атомов, ионов или молекул, обусловленное их формой, интенсивностью и характером сил взаимодействия между ними. Количественными параметрами структуры являются координационные числа, равновесные межатомные расстояния, средние квадратичные смещения атомов, а также расстояние, на котором исчезает корреляция в расположении частиц. Характеристиками структуры жидкостей являются также флуктуации концентраций, плотности и ориентации молекул. [c.15]

Наконец, правильность отнесения дополнительно проверялась при изучении дегидратации NaNdedta SHjO методами термографии, ПМР и электронной спектроскопии На первом этапе было установлено, что характер дегидратации (кривая ДТГ, см рис 4 4) существенно не зависит от режима нагрева, конструкции держателя и параметров кристаллов Кривая потерн массы имеет максимум прн 120— 130 °С и слабо выраженное плечо приблизительно при 70 °С По данным ПМР, внешнесферная вода переходит к трансляционной подвижности, которая предшествует ее отщеплению, в две стадии при 70 °С две молекулы и при 120 °С три молекулы (см рнс 4 4) Внутрисферная вода при дегидратации удаляется в тех же условиях, что и три внешнесферных молекулы, но лишь частично перекрывает интервал отщепления первых двух молекул внешнесферной воды Таким образом, начало дегидратации обусловлено внешнесферной водой. [c.405]

При поиске решения структурной проблемы белка особенно вдохновляющими примерами явились результаты теоретических исследований Л. Полинга и Р. Кори регулярных структур полипептидов [53] и Дж. Уотсона и Ф. Крика двойной спирали ДНК [54]. В этих работах с помощью простейшего варианта конформационного анализа - проволочных моделей, получивших позднее название моделей Кендрью-Уотсона, а также ряда экспериментальных данных, прежде всего результатов рентгеноструктурного анализа волокон (в случае ДНК еще и специфических соотношений оснований Э. Чаргаффа), удалось предсказать наиболее выгодные пространственные структуры полимеров. Собственно, предсказана была как в случае пептидов, так и нуклеиновых кислот, геометрия лишь одного звена, которое в силу регулярности обоих полимеров явилось трансляционным элементом. Белок же - гетерогенная аминокислотная последовательность, и поэтому таким путем предсказать его трехмерную структуру нельзя. Но то обстоятельство, что простейший, почти качественный, конформационный анализ привел к количественно правильным геометрическим параметрам низкоэнергетических форм звеньев, повторяющихся в гомополипептидах и ДНК, указывало на большие потенциальные возможности классического подхода и его механической модели в описании пространственного строения молекул. [c.108]

Морфологические исследования изотактического полипропилена [195] показали, что в этом полимере существует складывание макромолекул в направлении оси а, т. е. вполне закономерное чередование антипараллельных изоморфных цепей. Изоморфные антиклинные цепи, строго говоря, не являются трансляционно идентичными, и, следовательно, истинная кристаллическая решетка должна иметь удвоенный параметр с. [c.71]

В современных исследованиях с помощью онисанной техники нередко изучают колебания отдельных фрагментов молекул. Так, для 2-бензоил-1,3,4-трифенил-1-циклопентанола были рассмотрены [165] движение целой молекулы (в приближении жесткого тела) и независимые колебания отдельных жестких фрагментов. Оказалось, что трансляционные движения целой молекулы и ее фрагментов приблизительно одинаковы. Напротив, в либрациях есть существенная разница если для целой молекулы они малы, то либрация фенильных групп относительно связей, соединяющих их с циклонентановым кольцом, значительно больше. Аналогичный результат получен в работе [166], где установлено, что отдельные части молекулы 3-фенил-З-бензил- -метилсукцинимида ведут себя как жесткие тела и вместе с тем достаточно интенсивно движутся относительно друг друга. Разумный характер результатов, получаемых в таких исследованиях, показывает, что параметры тепловых эллипсоидов, найденные путем современного рентгеноструктурного анализа и структурной нейтронографии (при достаточно низком значении фактора расходимости), не являются просто подгоночными параметрами и правильно описывают тепловое движение атомов и молекул по крайней мере в качественном отношении. [c.171]

Динамика трансляционного движения молекул определяется мел<.молекулярным потенциалом, и, таким образом, наблюдаемый спектр несет в себе информацию как о потенциале, так и об индуцированном дипольном моменте. Задача расшифровки этой информации проще всего решается, если известны аналитические формулы для этих функций, содержащие набор параметров, значения которых следует определить путем сравнения результатов теоретических расчетов с данными опыта. При не слишком высо-, ких температурах взаимодействие между молекулами можно считать слабым и использовать для его расчета теорию возмущений. Такой подход позволяет в принципе классифицировать эффекты, обусловливающие зависимость межмолекулярного потенциала [1] и индуцированного дипольного момента от ядерной конфигурации. Численные расчеты, однако, таким путем проводить практически невозможно, поскольку необходимо располагать полным набором функций возбужденных состоянйй молекул. Можно надеяться, что эта трудность будет в значительной мере преодолена, если использовать вариационный метод учета возмущения [2]. Расчеты по этому методу требуют знания лишь функций основного состояния молекул. [c.94]

Согласно теории Ван-Кранендонка, знание коэффициентов (X J.) и С( 1 [х, 7.2 (Хг) позволяет вычислять интенсивность различ-вых вращательных колебательных переходов. Если фиксировать индексы колебательно-вращательных термов, участвующих в переходе, то вид контура такой линии определяется параметром Яо, а абсолютное значение коэффициента поглощения оказывается пропорциональным А . Другими словами, распределение интенсивности внутри полосы данного колебательно-вращатель-тельного перехода происходит благодаря зависимости дипольного момента от / . Анализ контуров трансляционного поглощения [12, 14] показывает, что дипольный момент, вызванный перекрыванием, достаточно хорошо может быть описан простой двухпараметрической экспоненциальной формулой. Это позволяет предполагать, что в нашем случае учет перекрывания в последующих порядках теории возмущений в первую очередь изменит значения параметров Л, в то время как значения / о останутся практически теми же. [c.106]

Предельные (Ж=0) оптические колебания ряда силикатов, гер-манатов и других окисных кристаллов сложного строения рассчитаны в последние годы путем построения СР-матриц Ельяше-вича—Вильсона в трансляционно инвариантных (полносимметричных по отношению к группе трансляций) колебательных координатах [1 ]. Вычисления ИК-интенсивностей, основанные на применении простой модели атомных зарядов, зависящих от смещений [2], оказались эффективным средством контроля достоверности форм колебаний, полученных нри расчете нормальных координат. Динамические (силовые постоянные) и электроопти-ческие (заряды атомов и их производные по удлинениям связей) параметры, полученные в результате расчетов, обнаруживали корреляцию с пространственной конфигурацией и химическим (электронным) строением рассматриваемых систем. [c.29]

В настоящее время не представляется возможным предложить какую-либо однозначную физическую интерпретацию численных величин и знаков динамических параметров, описывающих взаимодействия между колебаниями Si—О в трансляционно неэквивалентных сложных анионах. Эти параметры вряд ли могут отражать взаимодействия диполь-дипольного типа, поскольку в спектре диопсида пе усматривается явной зависимости величин расщепления внутренних колебаний от производных дипольного момента по соответствующим координатам. Характерно, что наибольшие расщепления давыдовского типа обнаруживают колебания v O SiO и Vj SiOSi, которым соответствуют небольшие переменные диполи значительно более полярные колебания O SiO расщеплены меньше, а у колебаний SiOSi, тоже очень полярных, расщепление практически отсутствует. [c.51]

Введя эти представления в свою теорию основных структур жрвдкостей, Эйринг и др. [920] получили функции распределения обычной и тяжелой воды. Задавшись затем рядом исходных параметров теплотой возгонки при 0° С, мольными объемами структур I и II при той же температуре, теплотой и энтропией превращения одной из них в другую, средней характеристической температурой трансляционных колебаний и либраций молекул, указанным числом молекул в рое и двумя специальными константами, эти авторы вычислили значения некоторых физико-химических свойств НдО и ВдО для температур от О до 150 С. Получено довольно хорошее согласие с экспериментальными данными для мольного объема, давления пара, энтропии парообразования, вязкости в зависимости от давления. Для теплоемкости и особенно для критических величин получились значительные расхождения рассчитанных и экспериментальных значений [c.136]

Параметры взаимодействия Ф относятся к трансляционным движениям, параметры Ф" — к либрационным движениям и параметры Ф — к взаимодействиям этих двух видов движения. Они связаны между собой соотношениями вида (4.4) и (4.7) из гл 3. Индексы j и k относятся к молекулам одной и той же ячейки, число которых в ней равно Z. Удобно рассматривать движения каждой молекулы относительно осей Ои, Ov, Ow, параллельных главным осям инерции этой молекулы в ее положении равновесия. Ориентация системы координат Ouvw относительно системы координат кристалла Oxyz определяется следующей таблицей направляющих косинусов [c.303]

Для получения полного выражения тензорных коэффициентов сопротивления вращательного и поступательного движения выделенной частицы в [190, 191] была рещена важная задача теории динамики неньютоновских жидкостей — обтекание частицы анизотропной жидкостью. Отметим, что связь трансляционного и вращательного движения сферической частицы в изотропной жидкости описана в [196-198]. В [192, 193] получены выражения для тензора вращательной подвижности в случае произвольной осесимметричной частицы и анизотропной среды. Таким образом, оказывается полностью заданным одночастичное уравнение Фоккера-Планка, рещение которого при условии использования основного принципа самосогласо-вания, что в данной задаче эквивалентно утверждению об одинаковости структуры тензоров для микро- и макронапряжений, позволяет получить вид феноменологических коэффициентов переноса в зависимости от (3 — параметра несферичности частицы и затем, с точностью до членов порядка (3 , выражения для коэффициентов вязкости Лесли [c.97]

Двухкристальный интерферометр. В интерферометрах, изготовленных из одного монокристаллического блока, помимо решения задачи рекомбинации когерентных пучков, обеспечивается механическая и тепловая стабильность. Однако при использовании интерферометрического метода изучения и контроля совершенства структуры с помощью картин муара представляет интерес создание прибора из двух независимых частей, одна из которых является данным образцом. Подобный прибор важен также при точных измерениях длин и параметров с помощью трансляционного муара. В работе Бонзе и те-Каата [150] описан двухкристальный интерферометр, в котором (рис. 100) разделитель и зеркало изготовлены из одного блока i, а анализатор — из другого 2. Как показано на рисунке, кристалл [c.295]

В этих рентгенограммах, содержащих до 100 независимых рефлексов, отражены некоторые общие свойства структуры ДНК, а именно спиральное строение макромолекулы с диаметром спирали 20 А (9 А — радиус, на котором расположен атом фосфора). Виток спирали содержит в длину 10 мононуклеотидных звеньев трансляционное расстояние вдоль оси спирали составляет 34,6 А на виток, т. е. 3,46 А на 1 мономерное звено. Из рентгенограммы следует еще, что в элементарную ячейку кристалла (моноклинную с параметрами а=22,2 А, 6=40 А, с=28,1 А, р=97°) входят [c.208]

Таким образом, анализ симметрии угловой зависимости фу позволяет сделать заключение о симметрии расположения межъядерных векторов. Кроме того, величина расщепления АН = 2<А> позволяет найти параметры траектории дуффузии, т. е. величины Pi, Yi, Фг, По ширине компонент спектра можно определить также, имеет ли место в данном случае реориентация молекул в фиксированных узлах, или трансляционная диффузия. [c.28]

Как было показано выше (см. гл. I, 2), введенный нами параметр V при средних ориентировках кристалла может быть оценен но порядку величины следуюш,им образом г б hujb, где е — скорость относительного удлинения образца, Ь — трансляционная постоянная решетки (вектор Бюргерса), h — средняя толщина начек скольжения и ы — фактор временной микронеоднородности деформации, который определяет отношение общего числа линий скольжения к числу активных линий в каждый данный момент. [c.205]

Упомянутая выше классификация по мерности упорядочения, используемая Греем [1], где аморфным веществам отвечает нульмерный порядок, нематическим жидким кристаллам — одномерный, смектическим — двухмерный и истинным кристаллам — трехмерный, является условной. Более строгое определение упорядочения в мезофазах сводится к следующему. В нематических мезофазах существует порядок лишь в отношении одинаковой (или близкой) ориентации больших осей молекул, что может быть описано ориентационным параметром порядка 5=(3 СО8 0—1)/2, где 0 — угол разориентации молекул относительно оптической оси (директора) микрообъема нематической фазы. В смектических мезофазах кроме ориентационного порядка существует координационный (трансляционный) порядок, отражающий регулярность чередования смектических слоев, т. е. их трансляцию (повторение) вдоль некоторой оси. В этом смысле смектическая мезофаза отвечает двухмерному порядку в отличие от одномерного в случае нематической мезофазы. Что касается холестерической мезофазы, то она занимает своеобразное положение. В ней сочетается нематическая упорядоченность в пределах одной плоскостл с существованием регулярной спиральности семейства таких плоскостей. [c.16]

В ограниченном температурном интервале вблизи Г величину энергетического барьера переноса АЕ из уравнения (4) можно отождествлять либо с постоянной энергией активации вязкого течения расплава в аррениусовской области [96, 132], либо с некоторой эмпирической константой, имеющей размерность энергии и изменяющейся пропорционально температуре стеклования полимера [138, 139]. В то же время на основании анализа температурной зависимости процессов переноса при вязком течении расплавов полимеров [143] можно предположить, что при значительном переохлаждении расплава ниже постулированная А. Манделькерном [138, 139] инвариантность АЕ не выполняется. Убедительным подтверждением этого вывода явились результаты Т. Судзуки и А. Ковакса [146], которые показали, что экспериментальные значения скорости роста сферолитов изотактического полистирола в очень широком диапазоне температур могут быть удовлетворительно описаны уравнением (4) только в том случае, когда трансляционная подвижность сегментов в расплаве подчиняется уравнениям, описанным в [143, гл. 2]. Наиболее часто параметр АЕ аппроксимируется следующим эмпирическим уравнением, которое может быть получено из уравнения ВЛФ [143] [c.43]

Единственным экспериментально изученным примером спектроскопических проявлений квазиизотопического замещения Si — Ge в системе с трансляционной симметрией являются спектры твердых растворов в системе LijSiOg — Li GeOg [36]. Кристаллы метасиликата и метагерманата лития изоморфны (пространственная группа 6 тс2 — [37, 38]), основой структуры являются плоские цепи (ХзОв) с двумя тетраэдрами в периоде идентичности, тянущиеся вдоль оси с, причем примитивная ячейка кристалла содержит элементарный отрезок лишь одной такой цепи. Различия в величинах параметров решетки силиката и германата незначительны. Рентгенографические и кристаллооптические данные позволяли предполагать существование непрерывного ряда твердых растворов Li., (Si,Ge)Oa во всем интервале составов. [c.60]