Диффузия молекул простая

Самодиффузия простого газа внутри капилляра при постоянном давлении. Самодиффузия внутри капилляра при очень низком давлении в отсутствие градиента давления есть не что иное, как взаимная диффузия молекул простого газа внутри капилляра, а потому процесс самодиффузии можно рассматривать как результат сложения процесса самодиффузии в неограниченном пространстве с процессом кнудсеновской диффузии, обусловленной столкновениями молекул со стенками. [c.70]

Молекулярно-кинетическая теория также позволяет делать предсказания относительно диффузии, вязкости и теплопроводности газов, т.е. так называемых транспортных свойств, проявляющихся в явлениях переноса. Каждое из этих явлений может условно рассматриваться как диффузия (перенос) некоторого. молекулярного свойства в направлении его градиента. При диффузии газа происходит перенос его массы от областей с высокими концентрациями к областям с низкими концентрациями, т.е. в направлении, обратном градиенту концентрации. Вязкость газов или жидкостей (иногда их обобщенно называют флюидами) обусловлена диффузией молекул из медленно движущихся слоев в быстро движущиеся слои флюида (и их торможением) и одновременной диффузией быстро движущихся молекул в медленно движущиеся слои (и их ускорением). При этом происходит перенос механического импульса в направлении, противоположном градиенту скорости движения флюида. Теплопроводность представляет собой результат проникновения молекул с большими скоростями беспорядочного движения в области с малыми скоростями беспорядочного движения молекул. Ее можно описывать как перенос кинетической энергии в направлении, противоположном градиенту температуры. Во всех трех случаях молекулярно-кинетическая теория позволяет установить коэффициент диффузии соответствующего свойства и дает наилучшие результаты при низких давлениях газа и высоких температурах. Именно эти условия лучше всего соответствуют возможности применения простого уравнения состояния идеального газа. [c.150]

Для бесконечно разбавленных растворов коэффициент диффузии каждого компонента можно рассматривать как коэффициент бинарной диффузии этого компонента относительно всей смеси. Поэтому для каждого предельно разбавленного компонента имеет место закон Фика в виде (4.27). Кроме того, приближение предельно разбавленного раствора позволяет оценить коэффициент бинарной диффузии, используя простые термодинамические соображения. Будем рассматривать движение молекулы растворенного вещества как броуновское движение с кинетической энергией теплового движения кТ (к постоянная Больцмана). Вязкость жидкости оказывает сопротивление движению, сила которого оценивается формулой Стокса i2U,d, (d, — средний диаметр молекулы, Ui — средняя скорость молекулы, Ц2 вязкость жидкости). Работа, которую совершает молекула по преодолению сопротивления жидкости на пути I, равна 10,2 1 J]/. Приравнивая работу кинетической энергии и полагая Оп щ1, получим [c.52]

Принято считать, что процесс массопередачи состоит из трех относительно простых стадий диффузии молекул растворенного вещества из глубины водной фазы рафината, перехода их через межфазную поверхность и диффузии от нее в глубину фазы экстрагента. Поэтому для расчета скорости массопередачи при экстракции необходимо знать значение трех составляющих сопротивления массопередаче или, что обычно принято, двух коэффициентов массоотдачи и коэффициента массопередачи через поверхность. Считают, что сопротивление переносу через границу раздела фаз (поверхностное сопротивление) пренебрежимо мало п скорость массопередачи определяется одним из двух или обоими сопротивлениями. Эти два сопротивления обычно оцениваются из корреляций типа [c.204]

Вопрос об общих закономерностях диффузии в неоднородных средах, характеризуемых переменными локальными коэффициентами диффузии (О) и сорбции (у) в ряде случаев представляет определенный интерес. Простейшим примером такого рода является среда, состоящая из микрозерен сорбента, окруженных связующим веществом, через которое могут диффундировать молекулы или ионы адсорбата. Более сложной средой такого рода является пористый сорбент. Диффузия молекул в пористом сорбенте определяется размерами пор, подвижностью молекул в них и адсорбционными потенциалами различных участков поверхности пор. [c.302]

Простая диффузия происходит без участия мембранного белка за счет тепловых процессов - тепловой и физической диффузии. Скорость простой диффузии хорошо описывается обычными законами диффузии для веществ растворимых в липидном бислое она прямо пропорциональна степени гидрофобности молекулы, а также градиенту концентрации. [c.47]

Таким образом, разработан сравнительно простой и точный метод определения диффузии газов в полимерах. Полученные результаты показали, что процесс диффузии молекул газа средних размеров хорошо описывается первой физической моделью, при диффузии малых молекул — второй моделью. Расчетные коэф- [c.224]

Диффузия молекул наиболее летучего компонента к поверхности испарения в случае молекулярной дистилляции играет более значительную роль, чем при проведении процесса простой дистилляции, так как при молекулярной дистилляции нет кипения, а следовательно, нет интенсивного перемешивания дистиллируемой жидкости. [c.238]

Все клетки имеют ограничивающую их плазматическую мембрану, цитоплазму, рибосомы и ядерную зону или ядро. Размеры и форма клеток определяются скоростями физической диффузии молекул питательных веществ и кислорода, а также соотношением между площадью поверхности и объемом клетки. Существуют два больших класса клеток прокариотические и эукариотические. Прокариоты, к которым относятся бактерии и сине-зеленые водоросли,-это простые клетки малых размеров, характеризующиеся тем, что содержащийся в них генетический материал не окружен мембраной. У них есть клеточная стенка и плазматическая мембрана, а некоторые [c.50]

Диффузией в газе называют перемещение заряженных или незаряженных частиц из области большей концентрации в область меньшей концентрации частиц. Причиной этого перемещения является тепловое движение частиц фактический путь отдельной частицы представляет собой ломаную линию [155]. Диффузия электронов или ионов, движущихся в собственном или в чужеродном газе, первоначально рассматривалась совершенно аналогично самодиффузии и взаимной диффузии молекул газа. Если N—концентрация частиц, т. е. число частиц в единице объема, и N является функцией только координат, то скорость диффузии выражается простым образом [c.143]

Многие гелеобразные гела, в особенности образованные высокомолекулярными веществами — полимерами, способны к набуханию, т. е- поглощению жидкости, сопровождающемуся значительным увеличением объема тела. Явление набухания следует отличать от простого впитывания жидкости порошкообразными и пористыми телами, которое не приводит к изменению объема этих тел. Скорость диффузии молекул жидкости значительно превосходит скорость диффузии молекул полимера. Поэтому молекулы жидкости проникают в тело и распределяются в нем с большей скоростью, чем молекуЛы полимера переходят в раствор. Проникновение жидкости в такое тело приводит к тому, что образующие его гибкие молекулы отодвигаются друг от друга, объем тела увеличивается — оно набухает. у [c.268]

Скорее всего, влияние молекулярного веса на энергию активации растворения и набухания обусловливается структурными факторами. Действительно, энергия активации растворения или набухания отличается от энергии активации диффузии на величину RAo уравнения (П. 15) и (11.18)], физический смысл которой не очевиден, так как Лб является только эмпирической константой. Однако косвенным путем можно придать ей определенное физическое значение [181]. Поскольку при набухании и растворении происходит не просто диффузия молекул растворителя (или пластификатора), но и изменение конформации макромолекул, различие между энергией активации растворения (или набухания) и энергией активации диффузии и будет отражать конформационный или структурный вклад. Естественно, что для полимеров разного молекулярного веса [c.101]

Временной интервал процессов магнитного резонанса сравнительно велик. Вращательное и диффузионное движение молекул и атомов является очень важным источником релаксации в жидкостях. К таким видам движения относятся колебания решетки в твердых телах, столкновения в газах, некоторые медленные вращения и скручивания в молекулах, а также некоторые процессы химического обмена. Трудно перечислить все важные эффекты, поскольку известные типы ядерного взаимодействия в сочетании с каждым из возможных типов движения дают множество механизмов релаксации. Для химиков наибольший интерес представляет релаксация в жидкостях. В жидкостях наибольшее число эффектов связано с хаотическим броуновским движением молекул, особенно с вращением и диффузией. Теория проста и удовлетворительно описывает явление результаты ее дают точную и деталь- [c.239]

При растекании поверхность жидкости непрерывно увеличивается (в условиях натекания). Соответственно изменяется и удельная адсорбция. Прежнее (до изменения площади) значение адсорбции может восстановиться за счет молекул ПАВ, которые поступят из объема раствора к поверхности вследствие диффузии. Таким образом, фактическое значение адсорбции зависит от со-отнощения скорости формирования адсорбционного слоя (в простейшем случае — от скорости диффузии молекул ПАВ) и скорости увеличения поверхности жидкости (т. е. от скорости смачивания). В подобных (динамических) условиях поверхностное натяжение раствора может быть значительно выше, чем в статических условиях (при неизменной поверхности жидкости). В результате повышения поверхностного натяжения жидкости изменится и движущая сила растекания. [c.200]

До сих пор мы полагали, что координата или скорость частицы, или вообще переменная, определяющая состояние системы, может принимать любые значения и изменяться непрерывным образом. Так обстоит дело, например, в случае броуновского движения частиц, если размеры их достаточно велики по сравнению с длиной свободного пробега. Представляется, однако, интересным рассмотреть вопрос о вероятности различных состояний системы, характеризуемой параметром, который может принимать лишь ряд дискретных значений. Состояние такой системы меняется скачками. Этот способ рассмотрения дает простую модель процесса диффузии, в которой диффузия рассматривается как последовательность скачков определенной длины, каждый из которых имеет случайное направление [4]. Такая модель процесса до известной степени соответствует модели диффузии молекул в газах и конденсированных веществах. В первом случае длина скачка соответствует длине свободного пробега, во втором, согласно теории абсолютных скоростей процессов Эйринга,— расстоянию между двумя равновесными положениями частицы. Мы не будем здесь приводить результаты исследований этой модели, так как они подробно изложены в [4] и ряде других монографий. Отметим лишь, что модель скачков для времени 1 т , где — среднее время [c.27]

В случае отсутствия напряжения при простой диффузии такие скачки наблюдаются одинаково часто по всем направлениям, и потенциальная энергия молекулы в новом положении такая же, как до перехода. При течении уже небезразлично направление скачков, так как скачки, вызывающие ослабление напряжения, будут происходить чаще, чем другие. Кроме того, в этом случае после скачка в молекуле сохраняется некоторый избыток колебательной энергии, которая в дальнейшем перераспределится по всей жидкости. Течение жидкости является результатом большого числа подобных скачков и сводится, таким образом, к вынужденной диффузии молекул (рис. 80). [c.303]

Стрейтвизера соотношение скоростей диффузии молекулы спирта, возникшей вследствие присоединения тяжелого изотопа водорода к аниону алкоголята,и возможного возврата тяжелого изотопа водорода к карбаниону с образованием исходной кислоты зависит от структуры карбаниона. В таком случае измерения кинетики водородного обмена СН-кислот с ДМСО имеют ограниченное значение для оценки их силы, поскольку отсутствует простая зависимость между константой скс ости обменной реакции и константой скорости ионизации СН-кислоты. Условием же пригодности кинетического метода определения силы [c.169]

Самый простой случай диффузии молекула, оттолкнувшись от близлежащей стенки полетит в противоположном направлении со скоростью диффузии 460 м/сек. Если увеличивать количество таких молекул до одного слоя, то скорость диффузии в этом направлении будет снижена, т.к. они будут сталкиваться друг с другом и проходить более длинный и извилистый путь, чем одна молекула. Если несколько слоев молекул, то их путь диффузии от стенки будет еще длиннее. [c.192]

Использование средней длины свободного пробега (1,2) вместо i для смеси возможно при допущении, что каждый газ препятствует диффузии только другого газа. Это достаточно логично, если рассмотреть действительный процесс столкновений. Когда сталкиваются две одинаковые молекулы, они просто обмениваются головными компонентами количества движения, и это никак не влияет на общую компоненту количества движения частиц в направлении потока. Таким образом, подобные столкновения в нервом приближении не будут влиять на потоки молекул и, следовательно, на диф- [c.168]

При непрерывной абсорбции одного газа из газовой смеси, которая постоянно обновляется, устанавливается некое равновесие с постоянным градиентом концентрации. Перенос молекул газа осуществляется уже не путем простой диффузии (как в случае покоящегося газа) для восстановления концентрации молекул, удаляемых с поверхности раздела фаз. [c.105]

В случае органических веществ размеры молекул соизмеримы с размером мономерного звена полимера и коэффициент диффузии зависит от концентрации. Размеры молекул диффузанта таковы, что он взаимодействует с полимерной структурой, усиливает сегментальную подвижность в полимерной цепи, что приводит к изменению конформации цепей. Следовательно, увеличение концентрации этих молекул приводит к пластификации. Этим объясняется наблюдаемое возрастание 3 ) с ростом концентрации диффузанта. Степень возрастания зависит от молекулярной природы как полимера, так и диффузанта, от концентрации зависит не только но и Поэтому простое уравнение (5.5-4) не выполняется, и коэффициент диффузии выражается как [c.124]

При анодном растворении ионы металла переходят в раствор, образуя простые гидратированные катионы, комплексные катионы, анионы или незаряженные молекулы. Образующиеся растворимые продукты анодной реакции отводятся от анода благодаря диффузии, конвекции и миграции. [c.366]

Носителем активности подобных катализаторов является гидратированный алюмосиликат НАЮг бЮг, сохраняющий активность до 700°С. Все реакции, протекающие на поверхности алюмосиликатного катализатора, имеют цепной характер. Последовательность реакций крекинга углеводородов различных классов определяется скоростью адсорбции их на зернах катализатора, так как при температуре крекинга процесс идет в диффузионной области и лимитируется скоростью диффузии молекул сырья к поверхности катализатора. При этом ароматические углеводороды деалкилируются с образованием алкенов и простейших ароматических углеводородов, нафтены дегидрируются, деалкилируются и расщепляются с разрывом цикла. Алкены, образовавшиеся при крекинге, деструктируются, изомеризуются и гидрируются с образованием циклических и ароматических углеводородов. [c.135]

Проницаемость твердых тел по отношению к газам изучена достаточ1 о хорошо Наиболее простой случай прохождения газа через твердое тело представляет собой процесс диффузии молекул газа, не взаимодействующих с твердым телом. Было установлено, однако, Что при диффузии через неорганические материалы возможно взаимодействие диффундирующего вешества со средой, в которую это вещество проникает. При проникновении диффундирующего вещества в полимеры вопрос об их взаимодействии приобретает еще большее значение. [c.487]

В случае отсутствия напряжения при простой диффузии такие перескоки наблюдаются одинаково часто по всем направлениям, и потенциальная энергия молекулы в новом положении такая же, как до перехода. При течении же небезразлично направление перескоков, так как глубина потенциальной ямы, в которой находятся частицы, больше с одной стороны барьера, чем с другой, поэтому чаще будут происходить перескоки, вызывающие ослабление напряжения. Кроме того, в этом случае после перескока в молекуле сохраняется некоторый избыток колебательной энергии, которая в дальнейшем перераспределяется по всей жидкости. Течение жидкости является результатом большого числа подобных скачков и сводится, таким образом, к вынужденной диффузии молекул (рис. 05) оно может быть рассмотрено как своего рода микроиспарение жидкости с последующей конденсацией . [c.401]

В элементарной кинетической теории газов большое значение имеет величина средней длины свободного пробега молекул Я. Если считать молекулы твердыми шариками, не окруженными силовыми полями, то X будет просто средним путем молекулы между двумя соударениями. Способы вычисления потоков диффузии и соответственно коэффициентов диффузии методами кинетической теории газов хорошо известны [1, 2], и нам нет надобности здесь на них останавливаться. Напомним лишь, для вычисления потока диффузии, возникающего при определенном градиенте концентрдции газа, вычисляется разность числа молекул, пересекающих некоторую плоскость в двух противоположных направлениях. При этом принимается, что число молекул, пересекающих рассматриваемую плоскость, определяется их концентрацией на расстоянии к от этой плоскости и средней скоростью теплового движения. Коэффициент само-диффузии молекул газа I или коэффициент диффузии газа I, находящегося в очень малой концентрации в среде газа II, при таком способе рассмотрения получается равным [c.37]

Сравнительно простой в смысле кинематики случай диффузии молекул воды наблюдается в эдингтоните, алюмосиликате состава BalAlaSigOjol-fflaO. Структура его (тетрагональной сингонии, пр. гр. Р 2уШ а — [c.57]

Рассмотренные выше задачи усреднения ЛМП на протонах диффундирующих молекул воды относятся к сравнительно простому случаю диффузии по регулярным позициям молекул с использованием вакансий по Шоттки. Совокупность позиций молекул, в которых различаются ориентации их протон-нротонных векторов, называют ансамблем узлов усреднения ЛМП. В простейшем случае этот ансамбль совпадает с совокупностью структурно и физически различных позиций молекул воды в кристалле и не зависит от температуры. Подобные ансамбли исследовались в гл. И1 и IV. Однако возможен случай, когда ансамбль не остается замкнутым и неизменным с ростом температуры. Простейший пример — наличие сверхструктуры, когда усредненное ЛМП может принимать два значения, отвечающие усреднению по ансамблю субъячейки и по большему ансамблю сверхъячейки. Более сложный случай изменения ансамбля узлов усреднения ЛМП происходит из-за диффузии молекул воды через менчдоузлия (дефекты по Френкелю), что характерно для каркасных гидратов, построенных на основе структуры льда. В данной главе рассматриваются два таких типа переменных ансамблей, представленных молекулярными ситами с широкими порами и слоистыми алюмосиликатами (семейство глинистых минералов), содержащими воду в межслоевом пространстве. [c.79]

СБ0ис1 ва изделий из полимеров, прямо не влияют па термостойкость полимеров. Однако, если скорость процессов деструкции определяется диффузией активных продуктов в материал или диффузией продуктов распада из полимера, когезионные межмолекулярные взаимодействия (или просто когезионные взаимодействия), влияя на коэффициенты диффузии молекул в полимерной среде, определяют скорость разрушения материала. При переходе от эластомеров к жесткоцепным кристаллическим полимерам коэффициенты диффузии низкомолекулярных соединений изменяются на несколько порядков. Зависимость свойств полимерных материалов от величины межмолекуляриых взаимодействий хорошо известна. Так, расчет удельной мольной когезии на фрагмент цепи полимера длиной 5 А, показывает [32], что эта величина изменяется от 4—8 кДж/моль (1—2 ккал/моль) для эластомеров до 8—21 кДж/моль (2—5 ккал/моль) для жесткоцепных полимеров. Удельная когезия, превышающая 21 кДж/моль (5 ккал/моль), характерна для кристаллических полимеров, С увеличением межмолекулярной когезии возрастает прочность. Известно [17], что модуль Юнга для различных полимеров коррелирует с величиной удельной когезии. Таким образом, если рассматривать один и тот же полимер, справедливо утверждение, что материал на его основе может эксплуатироваться более длительное время при увеличении удельной энергии когезии (межмолекулярной когезии), т, е. степени кристалличности. [c.28]

Одновременно с ростом объема внутрикристаллического прост-занства, доступного молекулам N2, при увеличении степени обмена vla+ на Са2+ с 20—30% до 90% для шабазита наблюдается отчетливо выраженное торможение диффузии молекул нормальных спиртов в полости цеолита [21]. Предполагается, что в отличие от сравнительно слабо взаимодействующих с катионами молекул N2, молекулы спиртов, вероятно, способны смещать катионы с их позиций в 8-членных кольцах, и такие смещения легче достигаются в случае одновалентных катионов Na+, которые менее прочно связаны с решеткой, чем Са +. [c.170]

В качестве молекулярной модели релаксационного процесса служит движение молекулы (или комплексов молекул) со степенью свободы д в потенциальном поле V(д), которое состоит из двух ям / и 2, разделенных барьером I (рис. 21). При рассмотрении вращения молекулярного комплекса д будет углом вращения, а V q) —потенциалом вращения. Вследствие теплового колебательного движения рассматриваемые молекулы могут не только выводиться из положения равновесия в обеих ямах, но даже перепрыгивать из одной потенциальной ямы в другую. Частота этих перемещений (или транс-нозиций) может быть рассчитана либо исходя из простых статистических соображений [27],. либо на основе рассмотрения транспозиционного процесса как проявления диффузии молекул в -координатах под воздействием потенциального поля V я) [28, 29]. В обоих случаях получается, что каждое нарушение равновесного распределения молеку.л( [c.575]

В процессе пассивного переноса веществ через каналы следует выделить простую диффузию молекул, подчиняющуюся закону Фика (например, для молекул воды), и диффузию, ограниченную растворимостью веществ в липидах, зарядом и размерами молекул. Для ряда 1ЮН0В существуют специфические каналы проницаемости. [c.8]

Диффузия представляет собой перемещение молекул из области с высокой концентрацией в область с низкой концентрацией этих молекул при отсутствии движущей силы, т. е. в результате беспорядочного движения (рис. 12-4). Коэффициент диффузии молекулы может быть просто определен по закону Фика, который связывает число молекул ёп, проходящих через площадь А за время с градиентом концентрации йс1сИ следующим уравнением [c.355]

Простой же переход большего количества молекул в сторону меньшего количества молекул свидетельствует только о направлеппости движения, но не о силе. Т.е. это представление Эйнштейна и Смолуховского говорит только о направлении движения. Да, молекулы перемещаются в ту сторону, где их меньше. Но почему Какая сила заставляет их перемещаться Как раз именно это дает мой вариант объяснения причины диффузии молекулы в процессе соударения друг с другом упруго отскакивают друг от друга, совершают более длинный пробег в ту сторону, где меньше молекул и задерживаются здесь по этой причине дольше. Так что все молекулы стремятся переместиться сюда. Этот мой вариант объяснения говорит и об причине паправлепия движения и о причине той силы, которую осуществляет диффузионное движение. Эта сила создается в процессе упругого соударения молекул друг с другом. Молекулы потому и летят с силой в направлении меньшей концентрацией молекул, потому, что с силой отскакивают от соседних молекул. Это всем, наверно и Эйнштейну понятно было давно применительно к газам. Но по отношению к диффузии в жидкостях они использовали принцип броуновского движения, когда каждая взвешенная частица отталкивается группой молекул в произвольном направлении, совершая поэтому хаотическое беспорядочное движение, так что соударения этих частиц друг с другом не имеет никакого значения. [c.277]

Растворение металла, идущее одновременно с образованием Нг из ионов Н в растворе, представляет собой случай, в котором анодный и катодный процессы протекают на одном и том же электроде. (Эти процессы называются полиэлектродными.) При этом как диффузия, так и химические процессы могут стать лимитирующими. Ранние работы по растворению амальгам натрия [7-6] в кислотах и основаниях указывают на то, что скорость реакции имеет первый порядок по Н" и приблизительно порядок /2 по концентрации натрия. Для кислых растворов эти факты объяснялись тем, что процесс лимитируется диффузией. Однако, как показали более поздние исследования [77—80], скорость растворения металлов в различных кислотах и растворителях пропорциональна концентрации недиссоциированной формы кислоты и относительные константы скорости в различных кислотах хорошо ложатся на прямую Бренстеда. По-видимому, в этом случае лимитирующей стадией является перенос протона от молекулы недиссоциированной кислоты к поверхности металла , причем реакция подвергается специфическому катализу кислотами. При растворении солей, таких, как Na l, в системах с перемешивающим устройством предполагается, что скорость реакции лимитируется диффузией, причем диффузия происходит через пограничный слой насыщенного раствора соли на поверхности кристаллов соли. Хотя подобная картина, по-видимому, является правильной для простых солей, таких, как галогеииды щелочных металлов, в случае солей металлов переменной валентности картина может быть другой. Так, например, безводный СгС1з очень медленно растворяется в воде, при этом скорость реакции не зависит от перемешивания. Было обнаружено, что небольшое количество Сг " в растворе оказывает огромное влияние на скорость реакции. Вероятно, в этом случае осуществляется перенос заряда между частицами Сг - в растворе и Сг в твердой фазе. Эти системы, по-видимому, заслуживают дальнейшего изучения. [c.557]

Изложенные простейшие представления приводят к весьма существенным выводам в отношении закономерностей феноменологической химической кинетики, которая, как указывалось выше, лежит в основе расчета жидкостных реакторов.. Так, если времена взаимодействия молекул реагентов существенно меньше, чем время пребывания их в клетке, то скорость реакции оиределяется либо частотой столкновения, либо временем выхода из клетки. Поскольку оба эти процесса обусловлены диффузией реагентов в растворе, то в таких случаях реакции протекают по диффузиоппо-контролируе-мому механизму. Этот механизм не следует смешивать с протеканием реакций в диффузионных областях, когда скорость химического процесса определяется диффузией реагентов из одной фазы в другую пли к твердой поверхности. [c.33]

Приведем конкретный пример связной диаграммы процессов в полупроницаемой мембране для простейшего случая системы с компонентами А ж В, участвующими в реакции А В. Соответствующая диаграмма связи приведена на рис. 2.7, Если бы в реакции участвовало большее число компонентов, то каждому из них соответствовала бы своя (К—С)-цепочка диффузии, причем в каждой 1-й ячейке (К — С)-звено было бы связано через ТР-преобразователи сдвухсвязным диссипативным К-элементом химического превращения. По сути процесса в построенной диаграмме важно отразить тот факт, что молекулы-носители не проникают через границы мембраны, т. е. диаграммная сеть должна начинаться и заканчиваться К-элементами диффузионных сопротивлений, причем крайнее левое диффузионное сопротивление (на участке 1 ) и крайнее правое диффузионное сопротивление (па участке ) должны быть бесконечно велики (практически на несколько порядков выше, чем внутренние сопротивления). Для этого в связной диаграмме полное сопротивление диффузии /с-го компонента в г-й ячейке [c.133]

Считается, что атомы инертных элементов или простейшие молекулы при интеркалировании фуллерита С ) заполняют только октаэдрические пустоты. Ранее исследования проводились на поликристаллических образцах, интеркалированных при довольно высоких давлениях и температурах или компактированных давлением до I GPa при комнатной температуре. В этих условиях возможны частичная полимеризация фуллерита С ) и образование дефектов в виде полимерных комплексов или цепочек. Поэтому для детального изучения интеркаляционной диффузии важное значение могут иметь эксперименты на образцах, свободных от напряжений и интеркалированных при низких давлениях. [c.126]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология