Метод ударных полн

Реакция водорода с кислородом — классический пример разветвленной цепной реакции, в которой участвуют три активных центра и которая состоит не менее чем из трех элементарных стадий. Реакция может поддерживать самоускоряющийся режим даже в отсутствие какого-либо увеличения констант скоростей вследствие возрастания температуры. Объяснение кинетики таких сложных и быстрых реакций представляет собой очень важную задачу. Метод ударной трубы в сочетании с разнообразными методиками регистрации с высоким временным разрешением позволил достаточно полно и надежно исследовать цепную реакцию водорода с кислородом, протекающую в нестационарных условиях в широком диапазоне изменения начальных условий состава смеси, плотности и температуры. [c.110]

Реакция водорода с кислородом интенсивно изучалась при низких температурах, т. е. при медленном режиме протекания реакции. В этой главе мы обсудим кинетические закономерности реакции водорода с кислородом при высоких температурах и проследим их взаимосвязь с механизмом реакции при низких температурах. Именно с помощью метода ударной трубы удалось не только детально исследовать кинетический механизм быстрой реакции водорода с кислородом, но и количественно определить константы скоростей наиболее важных элементарных стадий. Сначала рассмотрим некоторые главные кинетические особенности быстрых цепных процессов при высоких температурах. Сравним метод ударной трубы с другими экспериментальными методами, обеспечивающими химиков важной количественной информацией о реакции водорода с кислородом. Рассмотрим различные методики регистрации в ударной трубе и информацию, получаемую с их помощью. Но основное внимание уделим последовательности элементарных стадий в полном механизме реакции водорода с кислородом и константам скоростей этих элементарных стадий. [c.110]

Еще одно важное ограничение в исследованиях кинетики реакции по структуре пламени состоит в том, что плоское пламя не является устойчивым в широком диапазоне изучаемых составов смесей. Это существенно уменьшает возможный диапазон варьирования отношения горючее/окислитель и процентного содержания инертного газа-разбавителя и затрудняет получение полной кинетической информации. Как уже отмечалось ранее, для кинетики очень важна свобода в выборе значений именно этих параметров. Поскольку имеется прямая связь между температурой пламени и начальным составом смеси, произвольный выбор экспериментальных условий также ограничен. В методе ударной трубы начальная температура определяется внешним источником, т. е. интенсивностью ударной волны, поэтому температуру и состав смеси можно изменять независимо. Явления нестабильности при изучении экзотермических реакций в ударных волнах и пламенах по характеру также различаются. [c.127]

Упомянутые выше опытные результаты позволяют уверенно говорить о существовании плотной плазмы. К сожалению, эксперименты пока не дают информации о необходимых для этого условиях. По-видимому, наряду с развитием известных сейчас методов, более полные сведения о характере изменения свойств переноса при высоких температурах и давлениях, об уравнении состояния, возможных фазовых переходах и т. д. могут быть получены с помощью импульсных разрядов в парах щелочных металлов, на установках с адиабатическим сжатием, в ударных трубах с предварительным подогревом рабочего тела и в других устройствах. Можно предвидеть, что проведение дальнейших опытов, особенно при температуре выше 2000° К, представляет весьма сложную задачу. [c.282]

Если известна работа распространения трещины из суммарной величины полной ударной вязкости, то достаточно надежно можно оценить склонность материала к хрупкому разрушению и сопоставить методы повышения вязких свойств конструкционных сталей. Характер излома образца при этом отражает второй этап разрушения, т. е. развитие трещины. Чем больше процент вязкой составляющей в изломе (В), тем сильнее сопротивляется металл распространению разрушения. [c.35]

Оптические методы визуализации неоднородностей в прозрачных средах широко используются при исследовании процессов горения. Исследование слабо светящихся пламен, изучение взаимодействия ударных и акустических волн, возникающих в горящей среде, с фронтом пламени, исследование структуры пламени и детонационной волны, визуализации движения газа перед фронтом пламени и в продуктах реакции — вот далеко не полный перечень тех задач, в решении которых немалая роль принадлежит одному из наиболее распространенных оптических методов — методу Теп-лера. [c.117]

Известные методы и приемы по динамическому расчету сооружений и конструкций на взрывные воздействия позволяют по параметрам ударных волн определять напряжения, деформации и прогибы в элементах конструкций, чтобы определить степень повреждения. Существуют упрощенные и численные методы расчета элементов конструкций на действие взрывной волны, которые используются для обеспечения безопасности людей в сейсмических районах, в добывающей и военной промышленности, а также в гражданской обороне. Однако известными методами не в полном объеме получены решения для оценки прочности и устойчивости конструкций, аналогичных технологическому оборудованию нефтеперерабатывающих и нефтехимических предприятий. [c.9]

Описанные методы определения ударной вязкости не характеризуют в полной мере свойств тонких листовых материалов и пленок. Для них был разработан метод [c.254]

Более распространенная и соответственно более сложная ситуация возникает, когда в химической реакции участвует или несколько химических элементов, или две различные молекулы. Кинетический механизм таких реакций включает много элементарных стадий с участием большого числа различных химических частиц. Некоторые стадии могут вносить существенный вклад в полную скорость процесса, даже если концентрации этих частиц крайне малы. В таких случаях надежная интерпретация экспериментальных данных, полученных с помощью любой одноканальной методики регистрации, затруднительна. Положение несколько упрощается, если имеется уже достаточно хорошо изученная реагирующая система и, кроме того, разумно выбраны условия проведения опытов для выделения стадии, контролирующей ход реакции. Вместо обычных рассмотрений порядка реакции и дедуктивного метода анализа кинетических данных, основанных на выражении скорости реакции в явной интегральной или дифференциальной форме, необходимо применять методы численного интегрирования скоростей реакций для полной схемы процесса. Варьируя константы скоростей, можно добиться соответствия с экспериментальными данными и достичь удовлетворительного понимания кинетики всего брутто-процесса. Изучение сложных реакций в ударных волнах и в потоке начиная с 1950 г. послужило мощным толчком к развитию методов численного кинетического анализа реагирующих систем. [c.109]

Коэффициент поглощения постоянен и велик только а очень узкой центральной части линии. Экспериментальное выделение центра линии при сохранении достаточной интенсивности сопряжено со значительными трудностями в условиях экспериментов на ударных трубах. Метод фотографической спектроскопии применительно к установкам типа ударной трубы очень трудоемок и ненадежен. Эти трудности могут быть преодолены при использовании источника линейчатого спектра в сочетании с фотоэлектрической регистрацией спектра поглощения ОН. Этот метод обладает гораздо большей аналитической чувствительностью, чем измерения полного поглощения с помощью источника непрерывного спектра и при невысоком спектральном разрешении. Хотя для получения количественных результатов необходимо независимо определить форму линии поглощения и форму линии излучения источника света, метод линейчатого поглощения широко применяется [21]. [c.131]

Совсем недавно разработан метод многократного импульсного фотографирования спектров поглощения, не уступающий по чувствительности методу линейчатого поглощения. С его помощью успешно еще раз измерена скорость образования ОН при распаде паров воды в ударных волнах [48]. Значения полного поглощения А, определенные с помощью известной инстру ментальной щелевой функции, усредненной для нескольких линий, представлены на рис. 2.3. [c.139]

При интерферометрических исследованиях реакции кислорода с водородом в ударных трубах в первую очередь изучались явления в периоде индукции. Однако в последнее время полный профиль плотности был исследован для некоторых богатых, бедных и близких к стехиометрии смесей Нг—Ог—Аг с применением методов численного интегрирования для предполагаемого механизма реакции [56]. Показано, что характерные особенности профиля плотности перед окончанием зоны с постоянной плотностью слабо зависят от кинетики рекомбинации. Между тем [c.187]

Модифицирование полистирола каучуком можно осуществлять различными путями. В большинстве случаев каучук растворяют в стироле и полученную смесь подвергают полимеризации в обычных условиях получения полистирола. Образующийся при этом полимер содержит не только полистирол и каучук, но и значительное количество привитого сополимера, в котором к молекулам каучука прикреплены короткие поли-стирольные боковые цепи. Это придает ему намного более высокую ударопрочность, чем у простых смесей полистирола с каучуком. Для обеспечения оптимальных характеристик модифицированного полистирола необходимо тщательно контролировать степень совместимости стирольного гомополимера и каучука. Полная совместимость приводит лишь к незначительному улучшению ударной вязкости, тогда как полная несовместимость вызывает плохую адгезию между обоими компонентами и понижает ударопрочность композиции. Метод прививки стирола к каучуку позволяет регулировать степень совместимости и получать оптимальный комплекс свойств материала. [c.261]

Изучены структурные превращения полиэтилентерефталата в процессе кристаллизации и ориентации методом ИК-спектроскопии Оценку структурных изменений производили отношением полос поглощения, характерных для транс- и ыс-конфи-гурации, к полосе 795 см , обусловленной ориентацией макромолекулярных цепей. С увеличением степени вытяжки эта величина уменьшается для цис-конфигурации и возрастает для гране-конфигурации. Максимальный ориентационный эффект достигается при вытяжке на 250—300%. При этом пленки полимера характеризуются оптимальными значениями разрывной и ударной прочности. Отмечено, что наложение механического ПОЛЯ вызывает более заметное ускорение кристаллизационных процессов в полиэтилентерефталате, чем при термической обработке полимера 3 °. При изучении кинетики кристаллизации полиэтилентерефталата обнаружено, что побочная кристаллизация протекает только в пределах уже сформированных сферолитов скорость этого процесса можно объяснить тем, что благодаря тепловому движению происходит своеобразное распрямление клубков цепей, препятствовавших полной кристаллизации образца . [c.241]

В существующих определениях ударной вязкости и вязкости разрушения материала существует некоторая нечеткость. В общем случае при ударных нагрузках материалы разрушаются хрупко, т. е. с небольшими пластическими (неупругими) деформациями до разрушения или при их полном отсутствии. Наиболее просто при высокоскоростных испытаниях, таких как ударные испытания по Шарпи или по Изоду, измеряется энергия маятника, затрачиваемая на разрушение, или общая площадь под кривой нагрузка —время, если испытательный прибор снабжен приспособлением для записи усилий в маятнике. Хорошо известно, что маятниковые методы дают результаты, очень чувствительные к форме и размерам образца и обычно трудно коррелируемые с поведением материала в реальных условиях. В принципе, эти методы являются первой попыткой измерения стойкости материала к росту трещины, а нанесение острого надреза в образце — попыткой исключения энергии инициирования трещин из общей энергии разрушения. Надрез в образце также обусловливает разрушение по наибольшему дефекту известных размеров и исключает влияние статистически распределенных дефектов в хрупком теле. Развитие механики разрушения поставило методы оценки вязкости разрушения хрупких тел на научную основу, однако ударные маятниковые методы все еще широко используются и при соблюдении определенных условий могут давать для композиционных и гомогенных материалов результаты, сравнимые с по- [c.124]

В последние годы предпринималось много усилий в направлении использования основных представлений механики прочности для оценки ударной вязкости. Для этой цели предложен ряд методов, но их сравнение между собой пока проведено не полностью. Наиболее широко применяют образцы с надрезом на одной из граней. Распространение трещины осуществляется при растяжении или изгибе образца. При полном исследовании материал следует испытывать в широком интервале температур на статическую (постоянное напряжение) и динамическую (циклическое напряжение) усталость, а также при различных скоростях деформации. Распространение трещин обычно усложняется рядом сопутствующих явлений, а именно возникновением вокруг вершины магистральной трещины микротрещин, зон текучести, а в материалах с волокнистым наполнителем — областей нарушения связи между матрицей и волокном. Это обстоятельство снижает ценность испытаний, о которых говорилось выше, но они тем не менее полезны для оценки критических условий распространения трещин. В случае реактопластов, наполненных короткими волокнами, указанные критические условия вполне отвечают безопасным пределам, учитываемым при конструировании изделий из таких материалов. [c.114]

Методики механических испытаний армированных пластмасс при пониженной и повышенных температурах, а также при сдвиге, статическом и ударном изгибе достаточно полно были описаны в справочнике Конструкционные пластмассы [13]. Свойства рассматриваемых теплостойких пластмасс при нормальной температуре определялись по стандартам ГОСТ 11262—76 Пластмассы. Метод испытания на растяжение ГОСТ 4651—78 Пластмассы. Метод испытания на сжатие ГОСТ 4648—71 Пластмассы. Метод испытания на статический изгиб ГОСТ 9550—71 Пластмассы. Методы определения модуля упругости ГОСТ 13537—68 Пластмассы. Метод определения сопротивления раскалыванию ГОСТ 17302—71 Пластмассы. Метод определения прочности на срез ГОСТ 4670—77 Пластмассы и эбонит. Метод определения твердости вдавливанием шарика под заданной нагрузкой . [c.14]

Этот метод формования термопластов заключается в том, что листовой материал доводится нагреванием до полного размягчения, после чего оформляется в изделие в холодной форме быстрым сжатием в прессе. Чтобы изделие не деформировалось, его выдерживают под давлением в форме до охлаждения. Ударное прессование имеет следующие преимущества [c.197]

Ударная труба позволяет просто создавать ступенчатый сигнал в диапазоне до 10 МПа со статичёской погрешностью не более 3% [2], величина давления в которой рассчитывается на основе законов сохранения и уравнения состояния идеального газа [1]. Прямые методы определения полных динамических характеристик преобразователей импульсных давлений разработаны в известных работах [2,6] и широко применяются. [c.110]

Диссоциация была изучена фотометрически по увеличению коицеитрации N63 при прохождении адиабатической ударной волны через смесь N204 в газе-носителе N3. Данный метод, как признают, является неточным, и в этой системе энергию активации (а следовательно, и частотный фактор) трудно измерить, но, по-видимому, можно ие сомневаться в том, что частотный фактор превышает величину сек 1. Эта реакция Показывает типичную зависимость от давления. Энтропия активации составляет около 10 кал моль-град, И это легко объяснить, если сопоставить указанную величину с полным изменением энтропии в реакции, составляющим около 45 кал моль -град (стандартные условия 25° С, давление 1 атм). Стандартное изменение энтропии, обусловленное поступательным движением, равно 32,4 кал моль-град, и на долю изменения, обусловлеи-ного вращением и колебанием, остается 12,6 кал моль-град. Последняя величина сопоставима с величиной энтропии активации 10 кал моль-град. Это указывает на то, что переходный комплекс подобен скорее свободно связанным молекулам N02, нежели молекуле N204. [c.232]

Метод химической ионизации состоит в образовании ионов под действием других ионов, генерируемых в отдельной камере. При химической ионизации положительных ионов генерируемые ионы представляют собой доноры протонов, которые при столкновении с молекулами анализируемых веществ отдают )1м протон, образуя при этом псевдомолекулярные ионы (М+Н)+- По последним можно устанавливать молекулярную массу компонентов в смеси. Аналогично происходит образование отрицательных ионов с акцепторами протонов (С1 , ОН- и др.). Анионная химическая ионизация (с 0Н ) была применена для анализа 17 образцов нефтей с целью идентификации их месторождений. Для описания конкретной нефти бралось 30 характеристичных пиков (для сокращения процесса анализа) [204]. Химическая ионизация с положительными ионами позволяет определить тип азотсодержащих соединений в нефтях [205]. Недостатком метода является его малая эффективность для определения полной структуры или даже элементов структуры компонентов ввиду малой степени фрагментации, отсутствию данных по закономерностям химической ионизации многих классов соединений, встречающихся в нефтях. Однако сочетание этого метода с другими методами масс-спектрометрии может дать полезные сведения для анализа нефтей. Например, распад ионов, полученных при химической ионизации смеси углеводородов и серусодержащнх соединений с выделением частицы 5Н (масса 33) был применен при анализе на приборе ударной активации [206]. [c.136]

См. Таганов Г. И. Потери полного давленпя в системе криволинейных ударных волн, расположенных перед решеткой, составленной пз плоских пластин Ц Сборник теоретических работ по аэродинамике.— М. Оборонги.э, 1957. Описываемый метод решения задачи изложен в предыдущем издании настоящей кнпги (М. Наука, 1976). [c.90]

Переход горения во взрыв — многостадийный процесс. Идея, которая была положена в основу исследований, заключалась в том, чтобы выделить и изучить каждую из стадий в отдельности, а также закономерности перехода от одной стадии к другой. При этом основное внимание уделялось выяснению физической сущности явления. Такой подход представлялся наиболее целесообразным, поскольку в ряде случаев (например, при возбуждений детонации от интенсивного ударного импульса) отдельные стадии являются исключительно малопротяженными, а некоторые из них могут отсутствовать. Данный подход полностью оправдал себя и позволил получить достаточно полную картину развития взрыва от устойчивого послойного горения до возникновения детонации Книга состоит из введения и двух разделов. Во введении рассмотрены методы исследования быстропротекающих процессов. Описаны приборы и устройства, предназначенные для исследования перехода горения во взрыв. [c.5]

Впервые вопрос о влиянии вязкости и теилопроводности за сильно искривленной ударной волной был рассмотрен еш е в работах [196, 197]. Однако получение решения в рамках полной системы уравнений Навье-Стокса все еш,е представляет собой значительные трудности, несмотря на большие успехи в разработке численных методов. Учет реальных физико-химических процессов вносит дополнительные и суш,ественные усложнения. Нестационарные уравнения Навье-Стокса представляют собой систему, обладаюгцую гиперболическими и параболическими свойствами, для которой корректна смешанная задача с начальными и граничными условиями [198]. В задачах, связанных с входом в атмосферу, и в экспериментальных установках, иосвяш,енных этой проблеме, обычно числа Струхаля малы, поэтому исследования проводятся в рамках предположения [c.170]

Системы уравнений пограничного слоя, тонкого и полного вязких ударных слоев, параболизованные уравнения Навье-Стокса имеют эволюционный тип по продольной координате, поскольку вторые производные по этой координате в них отсутствуют. Однако маршевые методы решения будут корректными только для первых двух моделей, имеюгцих параболический тип во всем поле течения. [c.188]

Трудности решения уравнений полного вязкого ударного слоя маршевыми методами вдоль основного направления потока связаны с тем, что в них учитываются все члены уравнений Эйлера, в частности, члены, ответственные за передачу возмугцений вверх по потоку в дозвуковых областях течения (продольная составляюгцая градиента давления). Дополнительные проблемы возникают при решении задач сверхзвукового обтекания тонких длинных тел, так как в этом случае ударный слой утолгцается и увеличивается толгцина дозвуковой области около тела. При использовании уравнений полного вязкого ударного слоя эллиптичность задачи заключается и в том, что для нахождения решения в окрестности линии торможения необходимо знать форму ударной волны вниз по потоку. [c.189]

В работах [180, 181, 213, 214] развит эффективный метод численного решения задач сверхзвукового обтекания затупленных тел как вязким, так и невязким газом, суть которого состоит в проведении серии последовательных маршевых расчетов стационарных уравнений полного вязкого ударного слоя или уравнений Эйлера в до-и трансзвуковых областях течения. Корректность задачи Коши по маршевой координате на каждой глобальной итерации обеспечивается тем, что в аппроксимации продольной составляюгцей градиента давления и угла наклона ударной волны участвуют параметры с предыдугцей глобальной итерации. Предложен и реализован новый способ [c.189]

В качестве неизвестных помимо искомых функций вводятся потоки искомых функций и их интегралы. Обычно в задачах аэродинамики не требуется определять интегралы от искомых функций, за исключением ириведенной функции тока /. Однако их использование в качестве новых неизвестных позволяет упростить вычислительный алгоритм и ограничиться запоминанием меньшего количества прогоночных коэффициентов. Введение потоков в качестве искомых величин позволяет предложить алгоритм, не требующий предварительного разрешения соотношений Стефана Максвелла (уравнений переноса компонентов) относительно диффузионных потоков. Это существенно уменьшает объем вычислений ири исследовании течения диссоциированной и частично ионизованной многокомпонентной смеси с разными диффузионными свойствами комнонент, так как время счета становится ироиорциональным числу компонент, а не его квадрату. Рассмотренный маршевый алгоритм использовался для расчета неравновесных течений многокомнонентных смесей газов у каталитических поверхностей в рамках моделей пограничного слоя, тонкого и полного вязких ударных слоев. Проведенные методические расчеты на разных сетках, сравнение с экспериментальными данными и с результатами расчетов, проведенных другими методами, показали [c.198]

Распад перекиси водорода (Н2О2) в ударных волнах исследовался методом абсорбционной спектроскопии на длинах волн 2300 и 2900 А с использованием непрерывного источника света и монохроматора [50]. Пик поглощения в области 2300 А приписан радикалам НО2, образующимся в ходе реакции в количествах порядка 10 моль/см [50, 51]. Хотя радикалы НО2 играют важную кинетическую роль в быстрой реакции Н2—О2 в ударных волнах, в условиях высоких температур и низких полных концентраций, которым исследователи уделяли наибольшее внимание, их концентрация чрезвычайно мала, и обычные методы оптической спектроскопии не позволяют зарегистрировать наличие радикалов НО2 или перекиси водорода в ударных волнах. [c.140]

Информацию относительно всего спектра в целом можно получить, если использовать одновременно несколько систем монохроматор — фотоумножитель и при одинаковых условиях проводить вспышки, последовательно изменяя настройку монохроматоров. Полученные таким путем данные никогда не будут достаточно полными, а сама процедура является несколько утомительной, но если основные черты спектра были идентифицированы, то на основании этого можно проводить кинетические опыты, изучая изменение во времени какой-либо отдельно выбранной характеристики спектра при различных условиях (температура, давление и состав газовой смеси, нагретой ударной волной). Для некоторых целей достаточно использовать вместо монохроматоров цветные или интерференционные фильтры. Таким методом Левитт [21] изучал кинетику диссоциации КОа, а Левитт и Шин [22] провели аналогичные исследования с ЗОз- [c.146]

Прочность. Большинство испытаний по оценке характеристик хрупкого разрушения было проведено на -образцах, изготовленных из малоуглеродистых сталей с уровнем предела текучести Оу = 23—31 кгс/мм . Расширяющееся применение для сосудов давления низколегированных сталей приводит к возрастанию уровня допускаемых мембранных напряжений, что связано с увеличением возможности хрупкого разрушения и с необходимостью пересмотра применявшихся ранее расчетных методов. При контроле качества металла используются регламентированные минимально допустимые значения ударной вязкости при испытаниях по Шарпи образцов с У-образным надрезом. Так как часть полной поглощаемой энергии затрачивается на пластическую деформацию, то при эквивалентном сопротивлении хрупкому разру- [c.173]

Таким образом, можно сделать вывод, что здесь не вынолиены экспериментальные условия, при которых применимы методы, описанные в разд. 6.2 и 6.3, и, следовательно, достоверность измеренных абсолютных зпачений чисел / остается сомнительной. Весьма желательно повторить измерения при более высоких полных давле.ниях и температурах, возможно с использованием ударных труб. [c.112]

Во-вторых, и это обстоятельство особенно важно с практической точки зрения, результаты различных испытаний на ударную прочность согласуются друг с другом только в том случае, если учитываются различия в длительности нагружения, скоростях деформации и чувствительности образцов к образованию трещин. В большинстве испытаний, однако, измеряется величина энергии разрушения образца только при одном режиме нагружения. Конечно, это часто может приводить к неправильным выводам, поскольку у разных материалов зависимость энергии разрушения от скорости деформации может быть различной. Так, материал А может оказаться лучше материала В, если испытания проводятся, например, при скорости 50 м1мин, но картина может быть обратной, если повысить скорость деформации до 500 м1мин. Наиболее полное описание прочностных свойств материала может быть дано только на основании опытов, проведенных в широком диапазоне скоростей деформации. Для материалов, чувствительных к распространению трещин, необходимо также проводить измерения прочности на надрезанных образцах методом растяжения или по Изоду. Наиболее ценные практические результаты получаются в том случае, если форма образца и метод испытания воспроизводят действительные условия эксплуатации изделия. [c.399]

Определение бризантности по Hess y. Эта весьма простая проба широко применяется на заводах взрывчатых веществ. При этом пользуются цилиндром из мягкого свинца, диаметром 40 мм и высотой 65 мм, который для защиты от деформации покрывается пластинкой из хромо-никкелевой стали, толщиной 4 мм и диаметром 40 мм. На нее ставится патрон со взрывчатым веществом того же диаметра, весом 100 г. Все обертывают плотной бумагой и взры-вают при помощи зажигательного L шнура или электрозапала капсюлем № 8, который при указанном диаметре и весе патрона (100 г) достаточен для инициирования обычных промышленных и военных взрывчатых веществ. Свинцовый цилиндр помещают на толстую стальную или железную плиту. Цилиндр, грибообразно сжатый в результате детонации, обмеряют кронциркулем и штангенциркулем. Полученная разность высот и определяет бризантность (рис. 28). Для получения максимального эффекта важно положение капсюля-детонатора, который не следует глубоко вдавливать во взрывчатое вещество, но лишь вводить в патрон до уровня ударного состава в капсюле. В недавнем исследовании К. F. Меуег показал полную равноценность обоих методов в отношении получаемых результатов и их расхождения. [c.675]

На рис. 5.16 приведены кинокадры процесса очистки образца, расположенного параллельно оптической оси теневого прибора. Фильм снят прямотеневым методом. На светлом фоне видна картина образца с холмиком пыли. В начальный момент времени на образец набегает поток холодного газа, который не визуализируется теневым прибором, но его действие можно заметить по изменению формы пылевого конуса. Набегающий поток образует за пылевой частью образца вихри, которые четко просматриваются при демонстрации фильма. Частицы пыли, двигаясь вместе с потоком, позволяют визуализировать вихревое движение. При просмотре кинофильма можно проследить зарождение, отрыв и снос вихрей потоком. По границе раздела между холодным газом и горячими продуктами по кинокадрам можно оценить величину скорости набегающего потока. Нормальная составляющая скорости потока горячих газов относительно оси теневого прибора составила 70—75 м/с. Через 0,05 с после начала очистки поток газа меняет свое направление на обратное. Смена направления потока обусловлена вихревыми течениями на границе струи, а также эжекцией газа в зону пониженного давления, образовавшуюся вследствие перерасширения продуктов сгорания. Полная очистка образца потоками продуктов сгорания происходила в течение одного выхлопа за 0,1 с для слоя мартеновской и 0,15 с для магнезитовой пыли. Если прочность отложений достаточно высока, то в зоне, подвергавшейся воздействию струи, очистка происходит за два-три выхлопа. В этом случае сначала в слое появляется трещина вдоль направляющей трубы, а затем происходит локальный отрыв слоя. Таким образом, определяющими факторами очистки являются сила аэродинамического напора струи продуктов сгорания и величина импульса ударной волны. [c.98]

Метод изотермического снятия пересыщения [1]. Готовят сильно пересыщенный раствор (нар), содержащий примесь. Раствор быстро перемешивают в течение длительного времени, после чего определяют состав фаз системы и вычисляют Кр вн по формуле (9.2.5). При таких условиях из среды выделяется высокодисперсная фаза, подверженная оствальдову созреванию и ударной перекристаллизации. Если исходное пересыщение и интенсивности перемешивания достаточно высоки, то за несколько часов происходит полная гомогенизация кристаллов и создаются условия для достижения равновесия. [c.259]

Ударные волны получают в длинных трубах, разделенных разрушаемой диафрагмой на два отделения. Одно заполнено ускоряющим газом, обычно водородом или гелием, при давлении 400—750 мм рт. ст., другое — исследуемым газом (в частности, кислородно-ацетиленовыми смесями) в Аг или Хе при полном давлении в несколько миллиметров ртутного столба. При резком разрыве диафрагмы в секции ударной трубы, где находится смесь при низком давлении, со сверхзвуковой скоростью распространяется плоская ударная волна. При этом температура может быть вычислена на основании термодинамических свойств газа. Для исследования протекаюпщх в ударной волне процессов применяли различные методики [7] анализ газов, истекаюпщх через малое отверстие, с помощью времяпролетного масс-спектрометра [8], измерение плотности газа в ударном слое в зависимости от времени с помощью поглощения мягких рентгеновских лучей [9], исследование излучения 10, а также измерение ионизации в ударной волне методом проб Лэнгмюра [11. [c.558]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология