Взаимодействие частица частица

Отметим, однако, что, поскольку газ представляет статистическую систему, слабое взаимодействие между частицами должно иметь место. Действительно, в отсутствие взаимодействия система не размешивается, для нее не осуществляется многообразие микросостояний. Для системы с полным отсутствием взаимодействия между частицами недостижимо равновесное состояние, и такая система вообще не может быть объектом рассмотрения статистической термодинамики (как не является статистической совокупность невзаимодействующих частиц, движущихся в пустоте по параллельным траекториям). Поэтому в качестве модели идеального газа мы не можем принять совокупность точечных частиц, между которыми полностью отсутствуют силы отталкивания, Следует допустить наличие некоторого взаимодействия и говорить об идеальном газе как о совокупности квазинезависимых частиц. Таким требованиям удовлетворяет, например, система твердых шариков, взаимодействующих только при соударениях, при очень малой плотности системы, когда собственный объем шариков пренебрежимо мал по сравнению с объемом, в котором они движутся (строго говоря, надо сделать предельный переход к нулевой плотности). Отдельная частица за время I лишь исчезающе малое время Ы находится в состоянии взаимодействия (соударения) с другой частицей. Число АЛ взаимодействующих в данный момент времени частиц (число соударений) пренебрежимо мало по сравнению с общим числом частиц газа. В промежутках между соударениями частицы, по предположению, движутся прямолинейно и равномерно. [c.87]

Исследование устойчивости дисперсии ПА в растворах различных электролитов проводили методом поточной ультрамикроскопии. При рН = 2 и рН = 3 в широком интервале концентраций КС1 (от 1-10 2 до 3-10 М) дисперсия ПА является агрегативно устойчивой. При концентрации 5-10 М при рН = 2 в системе наблюдается обратимая агрегация (степень агрегации ш = 1,7). Из расчетов энергии взаимодействия частиц по теории ДЛФО следует, что при концентрациях электролита 1 1, превышающих 1-10 моль/л, на всех расстояниях молекулярные силы преобладают над ионно-электростатическими. Таким образом, наблюдаемое отсутствие агрегации частиц вплоть до концентраций КС1 5-10 моль/л может быть объяснено тем, что реальная потенциальная яма не достигает достаточной глубины, необходимой для образования агрегатов. Это, очевидно, связано с существованием ГС воды у поверхности частиц ПА, что обусловливает возникновение структурной составляющей расклинивающего давления. [c.183]

Характер взаимодействия ионизирующего излучения е веществом определяется параметрами частиц и свойствами вещества. При взаимодействии заряженных частиц со средой основной причиной потерь энергии являются столкновения с атомами (электронами и ядрами), приводящие к ионизации и многократным рассеяниям. Потеря энергии электронами происходит также в результате радиационного торможения, а для тяжелых частиц (протон, а-частица) - потенциального рассеяния на ядрах и ядерных реакций. При взаимодействии 7-излуче ния со средой потеря энергии объясняется Комптон-эффектом (рассеяние 7-кванта на электронах), фотоэффектом (поглощение у-кванта с передачей энергии электрону), образованием электронно-позитронных пар (при энергиях V-квантов 1,02 МэВ) и ядерных реакций (при 10 МэВ). [c.107]

Высокая реакционная способность активных частиц объясняется тем, что они обладают неспаренными электронами и имеют ненасыщенные связи. Взаимодействие такой частицы с молекулой, все электроны которой спарены (с насыщенными связями), приводит к образованию новой активной частицы. Поэтому начавшаяся цепная реакция продолжается до тех пор, пока не прореагирует все вещество или пока активные частицы по каким-либо причинам не исчезнут. [c.303]

Следовательно, при растворении, с одной стороны, энергия затрачивается на разрыв связей между молекулами или ионами растворяемого вещества, с другой стороны, энергия выделяется за счет взаимодействия частиц растворенного вещества и молекул растворителя. Значит, выделение или поглощение тепла при растворении является результатом этих двух процессов. Если на разрыв связей между частицами растворяемого вещества затрачивается энергии больше, чем выделяется при взаимодействии этих частиц с молекулами растворителя, раствор будет охлаждаться (тепловой эффект растворения отрицательный). Если же взаимодействие частиц растворенного вещества с молекулами растворителя сопровождается большим выделением энергии, чем это необходимо на разрыв связей между частицами растворяемого вещества, раствор будет разогреваться (тепловой эффект растворения положительный). Например, при растворении хлористого калия идет как поглощение тепла, так и его выделение. Однако последнее зна [c.128]

Идеальный газ определим как совокупность частиц, взаимодействие между которыми пренебрежимо мало. Это следует понимать в том смысле, что энергия взаимодействия между частицами пренебрежимо мала по сравнению с полной энергией газа. Функция Гамильтона для идеального газа, состоящего из N частиц, может быть записана в виде суммы N функций Я (р(г), (/( )), относящихся к отдельным частицам [c.87]

Следует отметить, что в рассматриваемом приближении протяженность диффузионного следа за частицей, так же как и за каплей, существенно больше характерной длины гидродинамического взаимодействия соседних частиц между собой. Поэтому при расчете массообмена частиц цепочки с потоком обтекание частиц во многих случаях можно считать независимым и в качестве функции тока использовать функцию тока обтекания уединенной частицы (для сферической частицы в стоксовом потоке — формула (1.3) гл. 3). [c.166]

Адгезия частиц — взаимодействие частиц и твердой поверхности стенок аппарата, рабочих органов аппарата и т. п. когезия — это связь между молекулами, приводящая к образованию единого твердого тела (возникает в месте контакта взаимодействующих тел) агломерация — процесс укрупнения частиц в результате спекания агрегация — самопроизвольное укрупнение частиц слеживаемость — возникновение сил взаимодействия между частицами в результате появления кристаллизационных мостиков между частицами или капиллярных сил. [c.151]

Нашла блестяш,ее подтверждение в большом количестве экспериментальных работ и продолжает интенсивно развиваться. Так, в частности, предприняты попытки распространить ее применение на системы, характеризуюш,иеся значительным взаимодействием частиц с дисперсионной средой. С этой целью Б. В. Дерягиным и Н. В. Чураевым введено представление о структурной составляюш,ей расклинивающ,его давления, связанной с перекрытием граничных слоев (ГС) жидкости, окружающей взаимодействующие частицы [47, 422, 463—465]. На основании многих экспериментальных данных в настоящее время можно считать, что структура слоев жидкости вблизи поверхности раздела отлична от структуры объемной жидкости [87, 114, 446—472]. В случае лиофильных поверхностей такие структурные изменения распространяются на значительные расстояния от твердой поверхности (до десятков нанометров). [c.170]

Учет гидродинамического взаимодействия частиц одинакового радиуса а в процессе броуновской диффузии в покоящейся жидкости был осуществлен в работах [23 — 25] введением в коэффициент броуновской диффузии (8.70) (см. раздел 8.1) коэффициента X, учитывающего отклонение сопротивления частицы от стоксового закона [c.175]

Распространенным способом очистки жидкости от взвешенных в ней частиц является осаждение частиц на различных препятствиях (коллекторах) при обтекании их жидкостью. Коллекторами могут служить более крупные частицы, фильтры, пористые среды, сетки и другие препятствия. Осаждающиеся на препятствиях частицы образуют слой твердого осадка. Следует заметить, что, как правило, размер частиц не превосходит линейного размера элементов коллектора, поэтому захват частиц препятствием имеет пе просто геометрический характер, но определяется характером обтекания потоком препятствий и силами молекулярного и электростатического взаимодействия частиц с коллектором. Эти силы действуют, если частицы находятся достаточно близко к поверхности коллектора, поэтому важно знать вид траекторий частиц в потоке несущей жидкости. Следуя [60], ограничимся случаем медленного обтекания суспензией коллектора, при условии малости размера частиц по сравнению с линейным размером элементов коллектора. В настоящем разделе будут рассмотрены два основных механизма захвата частиц препятствием броуновская диффузия очень маленьких частиц (а<1 мкм). Последний процесс не носит диффузионный характер. Из-за малости частиц его можно считать безынерционным и рассматривать как геометрическое столкновение с препятствием благодаря тому, что траектории частиц, совпадающих с линиями тока жидкости, пересекут препятствие. Заметим, что подобное представление годится для частиц, плотность которых мало отличается от плотности жидкости. Если рассматривается аналогичная задача о течении газа с взвешенными в нем твердыми частицами, то большая разность плотностей частиц и газа приводит к возможности движения частиц относительно газа, т. е. к необходимости учитывать инерцию частиц, особенно вблизи препятствий, поскольку там частицы тормозятся, изменяют направление и обладают значительными отрицательными ускорениями. Такой механизм столкновения частиц с препятствием или между собой в работе [51] назван инерционным. [c.221]

Наряду с получением общего рещения задачи определения сил взаимодействия двух проводящих частиц больщое значение имеет исследование асимптотического поведения сил на больщих и малых расстояниях между их поверхностями. Взаимодействие частиц на больших расстояниях в приближениях диполь-дипольного, диполь-кулоновского и кулоновского взаимодействий изучено достаточно полно [91]. Поэтому в этой области основным является вопрос о точности указанных приближений. Для случая малых расстояний между частицами силы электростатического взаимодействия изучены меньше. В следующих разделах будут рассмотрены два указанных предельных случая. [c.296]

Приведенные выше соображения о структуре флокул коагулята относятся к случаю достаточно сильного магнитно-дипольного взаимодействия частиц (I7a кТ), а оценка магнитной восприимчивости — к слабым магнитным полям. Последнее означает, что напряженность Не внешнего поля намного меньше напряженности локального поля Я/, создаваемого на частице всеми ее соседями Z В случае двойников г = 2а, Z= 1, и напряженность локального магнитного поля достигает, согласно формулам (3.9.54) и (3.9.74), величины порядка М . В общем случае при сильном взаимодействии Z + 1 частиц справедливо соотношение [c.660]

Влияние потенциала диффузной части двойного слоя на суммарную энергию взаимодействия частиц. Для получения информации о влиянии величины [Зй-потенциала на энергию взаимодействия прежде всего примем, что заданы концентрация электролита и постоянная Ван-дер-Ваальса — Гамакера. До тех пор, пока двойные диффузные слои частиц перекрываются слабо, можно рассчитать ионно-электростатическую энергию отталкивания по уравнению (29), согласно которому сомножитель, зависящий от потенциала, имеет вид [c.46]

Изложенная в гл. 2 количественная теория эмульсионной полимеризации создана при математическом рассмотрении модели процесса, не учитывающей молекулярного взаимодействия на границе раздела фаз. Очевидно, при полимеризации в водной среде этот фактор имеет тем большее значение, чем более полярен мономер. От его зависят такие важные параметры процесса, как взаимо-действ ие между частицами, истинная и коллоидная растворимость мономера, адсорбция эмульгатора, равновесная концентрация мономера в частицах и др. Существенное различие этих параметров, при полимеризации полярных и гидрофобных мономеров должно привести к значительным изменениям в механизме образования частиц, в кинетике процесса и коллоидном поведении образующихся латексных систем. [c.85]

Механические свойства коагуляционных дисперсных структур зависят от геометрии частиц, от свойств дисперсной фазы и дисперсионной среды, а также, в особенности, от характера взаимодействия между частицами. Модифицирование поверхности частиц, использование физической адсорбции поверхностно-активных веществ и хемосорбции является эффективным средством изменения механических свойств коагуляционных структур. При этом наибольшее повышение прочности достигается при некотором оптимальном соотношении энергий взаимодействия между частицами дисперсной фазы, молекулами дисперсионной среды и взаимодействия молекул дисперсионной среды с частицами дисперсной фазы. Такое оптимальное соотношение обычно достигается при частичной адсорбционной или химической лиофилизации поверхности дисперсной фазы, причем поверхность частиц принимает мозаичный характер, оказывается состоящей из лиофильных и лиофобных участков [38 Вопросы образования коагуляционных структур и влияния на их прочность адсорбционного и химического модифицирования имеют большое значение для теории и практики использования активных наполнителей в технологии полимеров, а также для разработки оптимальных приемов армирования пластиков волокнистыми дисперсными структурами. [c.23]

В предлагаемом обзоре обобщены результаты исследований нашей лаборатории, направленные на выяснение факторов, определяющих силу контактного взаимодействия высокодисперсных частиц в растворах электролитов и ПАВ. Опыты проводились с монодисперсны-ми микроскопическими частицами и их макроскопическими моделями. Микроскопические частицы представляют самостоятельный интерес 11], вместе с тем они могут рассматриваться как модели коллоидных частиц. [c.118]

Учет пространственной картины распределения диффундирующих частиц был выполнен в 1955 г. автором [23]. Учет всех взаимодействий частиц различных сортов в многокомпонентной дисперсной системе был сделан автором и Ермиловой в 1966 г. [24]. Соответствующая скорректированная зависимость вязкости т) от градиента скорости течения 7 для системы, состоящей из п сортов частиц, имеет вид двойной суммы (у Ри и Эйринга — простая сумма) [c.177]

В условиях, когда энергия взаимодействия частиц мала по сравнению с их кинетической энергией, можно утверждать, что благодаря дальнодействующему характеру кулоновских сил столкновения частиц сопровождаются рассеянием главным образом на малые углы (0< 1). При таких рассеяниях изменение импульса частиц относительно мало. Для использования факта малости изменения импульса частиц при столкновении целесообразно выразить [c.131]

Химические свойства кремнезема в золе принципиально не отличаются от его свойств в кристаллическом или аморфном состоянии, но характеризуются большей реакционной способностью как из-за большой поверхности реакции, так и в связи с высокой аморфностью кремнезема в дисперсной фазе. Особую группу составляют реакции взаимодействия частиц золя непосредственно между собой или с помощью связующих агентов. Эти различные виды агрегации частиц могут происходить по разным причинам под влиянием вносимых в систему реагентов, при возрастании концентрации кремнезема в процессе сушки, самопроизвольно при заданных условиях. Другую важную группу составляют реакции, относящиеся к химии поверхности кремнезема. Это различные виды адсорбции веществ, модифицирующие свойства поверхности дисперсной фазы, меняющие по величине или знаку электрический заряд поверхности, делающие ее менее гидрофильной или даже гидрофобной. В эту же группу входят взаимодействия, характеризующие адгезию кремнезема на тех или иных поверхностях. Как реакции, приводящие к агрегации частиц, так и взаимодействия на поверхности определяются в значительной степени величиной плотности заряда частиц, поскольку ван-дер-ваальсовое взаимодействие является если не единственным, то, по крайней мере, первичным по отношению к водородным и химическим связям. Зависимость плотности заряда частиц золя от концентрации постороннего электролита и pH раствора приведена на рис. 38- [c.80]

При энергиях выше примерно 100 Мэе теория Бора перестает быть справедливой. Проходя сквозь ядро и сталкиваясь внутри него с нуклонами, частицы высокой энергии не успевают потерять всю свою энергию, т. к. число столкновений быстрой частицы внутри ядра оказывается для этого недостаточным. Поэтому в области высоких энергий падающая частица теряет, как правило, лишь часть своей энергии и вылетает из ядра. Время, в течение к-рого происходит такое взаимодействие частицы высокой энергии с ядром, ио порядку величины близко к характерному ядериому времени. Я. р. при высоких энергиях состоят из двух стадий. Первая получила наименование внутриядерного каскада. На этой стадии падающая частица выбивает из ядра несколько быстрых нуклонов. Число вылетающих нуклонов и их энергия зависят от энергии бомбардирующей частицы и геометрич. условий столкновения этой частицы с ядром. Часть вторичных частиц запутывается внутри ядра, в результате чего образуется составное ядро. Вторая стадия — расиад составного ядра, к-рое, в отличие от реакцш при более низких энергиях, может значительно отличаться от исходного ядра мишени из-за испускания большого числа частиц, предшествующего его образованию. Вообще, образование составного ядра является в данном случае процессом, к-рый лишь сопутствует основному механизму развития внутриядерного каскада. Энергия возбуждения составного ядра представляет собой лишь малую долю энергии падающей частицы. В Я. р. при высоких энергиях происходит образование различных элементарных частиц-. мезонов, гиперонов, резонансов. [c.543]

Учет влияния стенок канала на движение частиц в методе отражений может быть проведен двумя способами. Первый способ заключается в наложении, диффузного поля возвратного течения жидкости на поле, индуцированное конечным числом частиц, осаждающихся в неограниченной среде. Второй способ предполагает модификацию изложенного выше метода с таким расчетом, чтобы учесть не только прямые взаимодействия всех частиц с пробной частицей, но и взаимодействия всех ча-стиЦ включая пробную, со стенками канала, используя процедуру отражений . И тот и другой способ дают одинаковые выражения для силы сопротивления, действующей на сферическую частицу, осаждающуюся в разбавленной суспе1ййм, т. е. при 1 [c.66]

Наличие сил взаимодействия приводит к необходимости более четко определить такие понятия, как соударение и область взаимодействия реагирующих частиц. Хотя эти термины и относятся к числу понятных всем, однако они не столь очевидны, как это кажется. Так, для жидкости понятие соударение вообще не идентифицировано. Следуя [1], будем называть областью взаимодействия область, ограниченную условием < г < г .х-Ограничение снизу с очевидно — это радиус жесткой оболочки частицы в модели жестких сфер, верхняя н е граница Гд х задается из условия, что силы взаимодействия между частицами больше сил, формирующих внутреннюю структуру каждой из частиц. Теперь соударение можно определить как такое состояние сблизивпшхся частиц, при котором любое изменение их внутренней структуры — химической или энергетической — обусловлено силами взаимодействия, возникающими между частицами. В результате соударения появляется искривление траектории движения и изменение импульса (если соударение неупруго). Соударение — процесс, протекающий во времени, его началом условно можно считать момент начала искривления траектории, а концом — завершение поворота на угол 0, после чего частица, продолжая инерциальное движение, более не меняет угла своей траектории. Промежуток времени между этими моментами есть время соударения. В течение этого времени [c.50]

Для псевдоожиженного слоя характерно сложное взаи.чодействие различных сил трения между соседними частицами, движущимися с различными скоростями, статических адгезионных сил взаимодействия между частицами, гравитационных, а также силы лобового сопротивления потоку ожижающего агента. Влияние гравитационных сил и силы лобового сопротивления, действующих на твердые частицы, изучено достаточно хорошо. Роль сил трения, статических адгезионных сил взаимодействия между частицами (т, е. реология) в псевдоожиженном слое изучена слабо число публикаций, посвященных реологическим свойствам псевдоожиженных систе.п, весьма невелико. [c.228]

Под сольватацией понимают совокупность энергетических и структурных изменений, происходящих в растворе при взаимодействии частиц растворенного вещества с молекулами растворителя. Обычно рассматривают два вида такого взаимодействия взаимодействие за счет короткодействующих сил (близкодействие) и за счет дальнодей-ствующих сил (дальнодействие). Близкодействие относят к сильному взаимодействию, дальнодействие —к слабому. В связи с этим принято считать, что вокруг частицы растворенного вещества расположены две сольватные оболочки — первичная и вторичная. В первичную сольватную оболочку входят молекулы растворителя, находящиеся в непосредственной близости от частицы растворенного вещества и совершающие движение в растворе вместе с ней. Число молекул растворителя в первичной сольватной оболочке называется координационным числом сольватации данной частицы, значение которого зависит от природы растворенного вещества и растворителя. Во вторичную сольватную оболочку входят молекулы растворителя, находящиеся от частицы растворенного вещества на больших расстояниях. Молекулы растворителя вторичной сольватной оболочки влияют на протекающие в растворе процессы за счет взаимодействия их с первично сольватированной частицей. Сольватация частиц растворенного вещества оказывает влияние как на тепловое движение молекул растворителя, так и на обмен между частицами растворителя, находящимися вблизи частиц растворенного вещества, и частицами растворителя более удаленными. Сольватация очень сильно проявляется в водных растворах гидратация) и особенно в водных растворах электролитов благодаря взаимодействию заряженных ионов с поляр- [c.342]

Конвективная составляющая, связанная с движением частиц. Частицы в объеме слоя обмениваются теплотой с ожижающим газом и путем теплопроводности через газ — друг с другом. Обычно они остаются внутри объема слоя достаточно долгое время, чтобы достигнуть той же самой температуры, что и их соседи. Затем некоторые частицы, имеющие температуру слоя, выносятся вследствие во.з-действия на них созданного инутри слоя циркуляционного движения пузырей, в непосредственную близость к поверхности теплообмена. Теплота передается от частиц к поверхности посредством теплопроводности через газ, что является ограничивающим этапом в данном механизме. Когда первые поступившие частицы приближаются близко к поверхности теплообмена, возникает высокий локальный градиент температур и вследствие этого происходит быстрая передача теплоты. Чем дольше частицы находятся вблизи теплопередающей поверхности, тем ближе становятся температуры поверхности и локальная температура слоя. Таким образом, самые высокие средние коэф( )ициенты теплоотдачи будут получены при условии, что происходит быстрый обмен вещества между окрестностями поверхности теплообмена и объемом слоя, т. е. при низких временах соприкосновения частиц с теплопередающей поверхностью. При высокодиснерс-ном порошкообразном материале частиц ( <,20 мкм) циркуляция внутри слоя затормаживается вследствие возникновения сил взаимодействия между частицами. Сильная обратная зависимость коэффициента от [c.447]

Приблизиться к пониманию и количественной оценке энергетических процессов в реальных дисперсных системах, где каждая частица окружена подобными ей, дает картина взаимодействия двух частиц с третьей так называемой пробной частицей (рис. 1.2). Глубина потенциальной ямы, определяющая фиксацию частиц в узлах квазикристаллической решетки, оказывается значительно большей, чем при взаимодействии двух отдельных частиц. В рассматриваемом случае коллективного взаимодействия такая яма будет существовать даже при условии превышения на любых расстояниях (в пределах значений, соответствующих двум максимумам на потенциальной кривой) сил отталкивания над силами притяжения. В этом случае взаимная фиксация частиц во вторичном минимуме может осуществляться только в условиях огра шченного (стесненного) объема среды, то есть при наличии минимально необходимой концентрации дисперсной фазы. [c.13]

Математик. Тогда нам надо различать две зоны зону взаимодействий частиц и зону измерений концентраций частиц. Пусть соответственно для исследуемого и базового организмов х(1), х(0 - конце1гграции частиц в зоне измерений (т е в крови, где прошводется измерения) Х((),Х.(0 - числа частиц в зоне взаимодействий (т е. в межклеточном [c.46]

По интенсивности взаимодействия дисперсной фазы с дисперсионной средой коллоидные системы разделяют на лиофобные и лиофильные (по-гречески лиос — жидкость, фобо — ненавидеть, бояться, фило — любить). Эти названия указывают на то, что в лиофильных коллоидных системах взаимодействие частиц с молекулами дисперсионной среды сильнее, чем в лиофобных. [c.144]

Как отмечалось в главе I, существенная особенность дисперсионных межмолекулярных сил заключается в их аддитивности (по крайней мере, приближенной) взаимодействие двух объемов конденсированных фаз, разделенных зазором, является результатом суммирования притяжения всех отдельных молекул, составляющих эти объемы. Если ширина зазора заметно превосходит молекулярные расстояния, и недисперсионные силы оказываются уже неощутимыми, то энергия взаимодействия 11 (к) практически целиком определяется дисперсионными силами. Поэтому роль дисперсионных взаимодействий особенно существенна в дисперсных системах, где каждая частица представляет собой микрообъем конденсированной фазы, размеры которого велики по сравнению с молекулярными. В этом случае уже на заметных расстояниях (больших, чем молекулярные, но соизмеримых с размером самих частиц) может происходить частичная компенсация дисперсионных взаимодействий, т. е. частичное насыщение поверхностных сил. Это и отвечает возникновению между частицами дисперсной фазы сил притяжения. [c.246]

Энергия взаимодействия частиц Ц ф (А) та1сже имеет минимум при расстояниях, близких Ао Ь. Для частиц золя с радиусом г глубина этого минимума раЕыа (по абсолютной величине) энергии сцепления и, в контакте между парой частиц в коагуляте [c.302]

ОБМЕННОЕ ВЗАИМОДЁЙСТВИЕ, специфич. квантовомех. взаимодействие тождественных частиц, в частности электронов. Является следствием принципа неразличимости частиц в квантовой механике и не имеет аналога в классич. физшж. Суть принципа неразличимости сводится к требованию определенной перестановочной симметрии волновой функции системы тождественных частиц для частиц с целочисленным спином (бозонов) волновая ф-ция должна быть симметричной, т.е. она не должна меняться при перестановке индексов частиц (координат и проекций спинов), а для частиц с полуцелым спином (фермионов) при такой перестановке волновая ф-ция должна менять знак, т. е. быть антисимметричной (см. Паули принцип). Наличие перестановочной симметрии налагает ограничения на взаимное пространств. расположение частиц, что приводит к изменению энергии квантовой системы по сравнению с аналогичной классич. системой часгиц. Это изменение энергии обычно рассматривается как вызванное неким дополнительным квантовомеханическим взаимодействием, оно получило назв. О. в. , поскольку определяется членами в выражении для энергии системы, отвечающими перестановкам частиц (обмену частицами). [c.318]

Оказалось, что в эукариотических клетках рибосома с экспонированной сигнальной последовательностью растущего пептида действительно сначала взаимодействует со специальной малой частицей, получившей название сигналузнающей частицы или 8КР. Частица представляет собой 118 рибонуклеопротеид, содержащий 78 РНК длиной около 300 нуклеотидов и шесть белков (полипептидов) с молекулярными массами 72000, 68000, 54000, 19000, 14000 и 9000 дальтон все эти компоненты находятся в частице в эквимолярных количествах, по одному на частицу. Частицы, по-видимому, универсальны, во всяком случае среди эукариот. Они имеют определенное сродство к мембране эндоплазматического ретикулума, так что могут находиться с ней в лабильной и обратимой ассоциации, хотя значительная их часть представляет собой растворимый цитоплазматический компонент. Кроме того, они имеют некоторое, относительно небольшое, сродство и к рибосомам. Присутствие на рибосоме сигнального пептида повышает сродство рассматриваемых частиц к рибосоме на несколько порядков. [c.283]

Деформация смоляной фазы осуществляется лишь тогда, когда силы взаимодействия частиц смоляного наполнителя с каучуком будут велики, но не будут п4)евышать энергию когезии смоляной фазы. Такую связь частиц полимерного наполнителя с каучуком обеспечивают адгезионные силы, однако значительное влияние оказывает и совулканизация смоляных частиц с каучуком. Резкая разница, например, остаточной деформации и сопротивления раздиру между полистиролом (насыщенным полимером) и сополимером стирола с 5% бутадиена видна на рис. 35. С увеличением содержания стирола в высокостирольной смоле при равном общем содержании стирола у всех вулканизатов резко повышается остаточная деформация, что объясняется деформацией смоляной фазы и возрастанием гистерезисных свойсгв каучуко-смоляных структур за счет прочного связывания каучука с высокостирольным поли- [c.77]

Из сравнения формул (3.9.80) и (3.9.83) следует, что увеличение напряженности внешнего поля увеличивает энергию дипольного взаимодействия частиц на несколько порядков и изменяет структуру агрегатов, которые могут возникать при магнитном слипании частиц. В отсутствие внешнего поля это произвольно ориентированные флокулы, внутри которых несколько преобладает антипараллельная ориентация соседних диполей, а в сильном внешнем поле — это линейные цепочки, намагниченные вдоль их оси и вытянутые параллельно внешнему полю. Эти изменения сказываются на магнитной восприимчивости феррожидкости качественно, так же как и при коагуляции крупных однодоменных частиц в магнитных суспензиях, но в гораздо меньшей степени. [c.662]

На практике эффективность фохочения частиц зависит от многих факторов. К ним можно отнести параметры колебания сита и его геометрические особенности упругость частиц и их форму особенности ударного взаимодействия частиц друг с другом, которые могут как способствовать грохочению (проталкивать частицы через отверстия сита), так и тормозить процесс (засорять отверстия сита частицами, близкими к размеру ячейки) влажность материала наклон сита скорость перемещения частиц по ситу и т. д. Корректировка уравнений (1.2.1.3) и (1.2.1.4) возможна введением эмпирического множителя к показателю степени п1. [c.13]

В работах 1937 и 1940 гг. Дерягин, используя формулы Фукса [23] для скорости коагуляции взаимодействующих частиц, вывел критерий агрегативной устойчивости слабо заряженных коллоидных частиц для двух предельных случаев когда радиус частиц много меньше толщины ионных атмосфер [8, 9], или, иначе говоря, характерной длины Дебая, и когда радиус частиц много больше толщины ионных атмосфер [10]. Во втором случае критерий обобщает и количественно уточняет эмпирическое правило Эйлерса—Корфа [24], находящееся в согласии с рядом экспериментальных фактов. Тогда же было показано существование дальнего минимума на кривой, выражающей зависимость силы взаимодействия (отталкивания) от расстояния [17]. [c.8]

Скорость коагуляции золей. Измерение сил взаимодействия частиц в золях и расстояний, сохраняющихся между поверхностями исходных микрообъектов в агрегатах, связано с очень большими экспериментальными трудностями. Поэтому процесс коагуляции обычно характеризуют уменьшением счетной концентрации твердой фазы во времени. Изменение числа частиц N в единице объема определяют электронно- или ультрамикро-скопическими способами [82]. Иногда размер агрегатов находят из данных изучения светорассеяния [83, 84]. Некоторые исследователи получают количественную информацию о процессе слипания частиц из сопоставления концентраций различных ионов, вызывающих одинаковые превращения золя в течение некоторого фиксированного промежутка времени. При обработке результатов измерений строят кривые, откладывая на оси ординат либо скорость коагуляции йМ1(И, либо фактор устойчивости W, а на оси абсцисс — содержание электролита в дисперсионной среде (рис. 18 и 19). Фактор устойчивости представляет собой отношение скорости коагуляции при концентрации электролита с к скорости коагуляции при критической концентрации Сс данного электролита. На приведенных зависимостях переход от медленной к быстрой коагуляции выражен более или менее резко. [c.52]

Шенкель и Китченер [48] применили теорию Дерягина для описания взаимодействия частиц полистирола и определили условия их фиксации как на близком расстоянии, так и на дальнем — порядка 1000 А. Наблюдаемые отклонения они объясняют влиянием многовалентных противоионов. В частности, в растворе ЬаС1з происходила дальняя коагуляция, когда расчетная глубина вторичного минимума была меньше кТ. Вывод о фиксации частиц на дальних расстояниях был получен также Ван-ден-Темпелем [49]. Влияние электролитов на взаимодействие стеклянных шариков изучали Фукс и Николаева [50], показавшие применимость теории взаимодействия микрообъектов для расчета прочности коагуляционной структуры. К этому направлению относятся работы [51—54] и исследования коалесценции капель ртути в водных рас-ворах электролитов [55], взаимодействия сферических частиц А120з и условий их фиксации в первичном и вторичном минимумах [56], а также процессов флокуляции золей вольфрамовой кислоты [57], Аи, AgJ [58], парафина [59] и капель эмульсии [c.132]

Для систем частиц со слабым взаимодействием можно построить приближенные решения уравнеиия Лиувилля или, что ближе к нашему изложению, построить приближенные уравнения, описывающие одночастичные функции распределения. Кинетическое уравнение, возникающее в первом приближении теории возмущений по малой энергии взаимодействия частиц, называют кинетическим уравнением с самосогласованным полем. При получении такого уравнения из уравнения Лиувилля, имея в виду малость отношения средней энергии взаимодействия частиц к их средней кинетической энергии, нетрудно понять, что взаимозависимость движения частиц должна быть сравнительно небольшой. Это означает сравнительную малость корреляционных функций. Поэтому в первом приближеиии можно нредставт ь многочастичные функции распределения в виде произведения одночастичных [c.182]

Механизм медленной коагуляции. При наличии энергетического барьера между частицами уменьшается возможность их столкновения. Смолуховский рассмотрел этот случай путем формального введения параметра а — доли броуновских столкновений, вызывающих слипание частиц. В результате время коагуляции увеличивается в 1/а раз. Однако этот формализм не раскрывает связь а с энергией взаимодействия частиц. Следует отметить, что эта зависимость не выражается, как в химической кинетике, простым коэффициентом Максвелла — Больцмана а=ехр —AUlkT), где А 7 —потенциальный энергетический барьер (Лоуренс и Майлс, 1954), так как концентрация частиц в активироваппом состоянии является также функцией потока частиц. Другими словами, это есть случай диффузии через относительно высокий потенциальный энергетический барьер. [c.108]