Значение последних линий в спектре

Значение последних линий в спектре [c.372]

Коэффициент пропорциональности [а] принято выражать в градусах d —в дм, а с —в г/см тогда [а] называют удельным вращением. Последнее характеризует вращательную способность вещества и зависит от температуры, длины волны и растворителя. При t = 20° и желтой линии D натриевого спектра X = 589,3 нм для водных растворов сахарозы [a] J = = 66,5° для глюкозы [а] = 52,7° для фруктозы [а] = —92°., Так как фруктоза вращает сильно влево, то при гидролизе угол вращения уменьщается вплоть до отрицательных значений. По этой причине реакцию часто называют инверсией — переворачивание, перестановка. Для смеси оптически активных веществ [c.793]

В табл. 4 сопоставлены значения /max, вычисленные по описанному методу для Х Е-состояния HgH (d = 0), 5 2-состояния Oj (о = 11) и БШ-состояния LiH (и = 0), а также значения /, соответствующие последним линиям, наблюдавшимся в спектрах этих молекул. Для HgH приведено также значение Jп, при котором на потенциальной кривой исчезает минимум, и JD, при котором вращательная энергия молекулы равна ее энергии диссоциации. Можно предполагать, что полное совпадение вычисленных значений /шах со значениями J последних линий, наблюдавшихся экспериментально, случайно и в действительности у этих молекул могут существовать еще один или несколько вращательных уровней. Тем не менее такая точность вполне удовлетворительна для последующего применения соответствующих величин при расчетах статистических сумм. [c.48]

Рассмотрим подробнее коэффициенты в уравнении (9-25). А — постоянный член, включающий все эффекты уширения, одинаковые для всех линий спектра. Коэффициенты Бг определяются произведениями -тензора и тензора СТВ. В некоторых случаях коэффициенты Bi можно рассчитать [216]. Именно они определяют асимметричный вид спектра. Отметим особый случай, когда атом с магнитным ядром имеет р-орбиталь, входящую в я-электронную систему, к которой относится и неспаренный электрон. Например, для компонент сверхтонкой структуры от С в анион-радикале нафталина было показано, что можно установить абсолютный знак константы изотропного СТВ с С, исходя из асимметричного уширения (т. е. из значений коэффициентов Вг). Для таких ядер высокопольные компоненты будут шире (т. е. будут меньше по амплитуде), если изотропное СТВ положительно. При этом предполагается, что л-электронная спиновая плотность рг положительна. Если рг отрицательна, то распределение линий по ширине будет противоположным. Предполагается также, что ц [c.232]

Чтобы решить вопрос, какой моделью (статической или динамической) описываются спектры, состоящие из пяти линий, можно сравнить интегральные интенсивности (или пропорциональные им при неизменной форме линии значения произведения квадрата ширины на амплитуду) крайних и дополнительных линий спектра и их изменение с изменением температуры. Если это отношение остается постоянным и равным /г, а ширины дополнительных линий заметно изменяются с изменением температуры, то такой спектр может описываться либо статической, либо динамической моделью с сильным быстрым обменом (выше было показано, что эти ситуации по физическому смыслу тождественны). Любое отклонение отношения от значения /2 свидетельствует о том, что справедлива динамическая модель со слабым обменом в последнем случае не должно наблюдаться заметного температурного изменения ширин дополнительных линий при изменении их относительной интенсивности [19]. [c.239]

В этом выражении частота дается в единицах волновых чисел (т. е. в числах волн на сантиметр), — постоянная, известная под названием постоянной Ридберга. Ее значение на основании самых последних измерений спектра водорода составляет 109 678 см . Ридберг показал, что спектральные линии некоторых других элементов также дают серии, частоты которых могут быть довольно точно выражены формулами типа [c.207]

Метод исчезновения линий. В геологической практике широко используются два варианта полуколичественного метода. Если имеется несколько последних линий элемента с различной интенсивностью, то при последовательном увеличении концентрации этого элемента в пробе эти линии начнут появляться в спектре при определенных значениях концентраций. Предварительно по пробам с известным содержанием устанавливаются значения концентраций, при которых появляется та или иная линия в спектре. При проведении анализа спектры пробы фотографируются при тех же условиях, затем просматриваются визуально и устанавливается, какие из линий примеси появились в. спектре на основании этого определяется приближенная концентрация примеси. [c.72]

На рис. 3 представлена зависимость ширины линии спектра от щ Т. В расчетах использовано значение вязкости чистого растворителя. Последнее не совсем корректно, так как вязкость зависит от концентрации радикалов. Однако, если величины, зависимые от концентрации и температуры, изменяются незначительно (как показано в работах [27] и [28]), использование rio вместо 1] изменяет наклон кривой только на некоторую постоянную величину. [c.327]

Строение молекулы (ее симметрия) проявляет себя отчетливо в колебательном спектре, отражаясь в его характерных особенностях — числе полос, значениях частот, поляризации линий комбинационного рассеяния, интенсивности спектральных линий и их контуре и т. п. Вся совокупность данных, а не одна из особенностей позволяет установить строение многих малых молекул. В табл. 16 отражены формы колебаний и активность в ИК- и КР-спектрах газов ряда конфигураций малых молекул. Обычно для исследуемой молекулы возможно предположить исходя из соображений симметрии или химической интуиции несколько равновесных конфигураций, для каждой из которых характерно определенное число полос, соотношение между их интенсивностями и т. д. Сопоставляя имеющиеся спектральные данные с предполагаемой моделью, определяют наиболее вероятную конфигурацию (структурный анализ). Например, для молекул ВОз можно предположить две структуры — плоскую (0 ) и пирамидальную (Сзг,). Для последней в ИК- и в КР-спектрах активны все четыре колебания М1, М2, УЗ, Для плоской конфигурации в ИК-спектре активны три частоты кроме ух), а в КР-спектре — тоже три (кроме Уа). Для молекулы B я в КР-спектре найдены всего три фундаментальные частоты 471, 956 и 243 см 1. Из них наиболее интенсивна первая. В ИК-спектре обнаружены полосы при 460, 956 и 243 м . Таким образом, пирамидальная конфигурация отпадает, молекула должна быть плоской (см. табл. 16). Линия 471 см 1 в КР-спектре должна принадлежать полносимметричному колебанию у1 как наиболее яркая в КР-и отсутствующая в ИК-спектре. Вывод о плоском строении молекулы ВСЬ подтверждается методом изотопного замещения. Из табл. 16 (см. молекулы ХУз симметрии Оз ) видно, что только в полносимметричном колебании У1 (ВСЬ) = 471 см ядро атома бора не смещается от положения равновесия. Следовательно, только частота [c.175]

На рис. 88 приведен спектр ЯМР атомов водорода в этиловом спирте. В спектре низкого разрешения (пунктирная линия) имеются три пика поглощения. Атомы водорода метильного радикала СН образуют одну группу и поглощают резонансную частоту в соответствии с их химическим сдвигом. Два атома водорода метиленовой группы СНг, находящиеся в другой части молекулы, имеют другой химический сдвиг и входят в резонанс при ином значении внешнего магнитного поля. Химический сдвиг протонов группы СНг относИ" тельно СНз, измеряемый расстоянием между центрами полос поглощения, на рис. 88 обозначен Д. Последний атом водорода гидро ксильной группы ОН характеризуется другим окружением атомов и, следовательно, другим химическим сдвигом. А потому для него отмечается третье значение магнитного поля, при котором происходит поглощение резонансной частоты. Площади этих пиков находятся в [c.188]

В аналитической практике большую роль играет абсолютная чувствительность спектральных линий. Наибольшую интенсивность в исследуемой области спектра имеют линии с низким потенциалом возбуждения и соответствующие разрешенным переходам. Такие линии называют последними, так как они исчезают в спектрах эталонных и анализируемых образцов при уменьшении содержания элементов последними после исчезновения других линий. К их числу принадлежат также резонансные спектральные линии, которые соответствуют переходу из нижайшего возбужденного уровня на основной уровень. Основной уровень имеет особое значение в процессах излучения и поглощения, так как его заполнение всегда относительно велико. [c.648]

Интерпретация колебательных спектров комплексонатов и комплексонов носит, как правило, эмпирический характер. В процессе комплексообразования связи металл—лиганд нередко существенно искажают геометрическую конфигурацию последнего, в особенности это касается донорных центров, что, в свою очередь, сказывается на значении относительного смещения частот колебаний соответствующих функциональных групп Обычно при отнесении линий рассматривается серия родственных соединений [181], крайние члены которой принимаются в качестве эталонов. Например, значение частоты валентного колебания карбоксильной группы в солях щелочных металлов часто принимается в качестве эталона ионного типа связи и свободной , некоординированной группы СОО Возможность изучения и твердой фазы, и растворов, а также расходование для съемки спектров микроколичеств образца делают этот вид спектроскопии чрезвычайно привлекательным для исследователя Так, если для получения ИК-спектра твердого соединения достаточно массы вещества порядка 0,001 г, то для ЯМР широких линий эта величина примерно в 1000 раз больше. [c.409]

Например, в ИК-спектрах раствора ИДА в D2O (рис. 4.11) при различных значениях pH прекрасно разрешаются линии неионизированной карбоксильной группы 1700—1750 см (А) и ионизированных групп (5) и (В), причем в последнем случае удается различить фрагменты NH—СН2—СОО (полоса Б) и N—СН2—СОО (полоса В) [202]. [c.420]

Определение натрия во фториде магния [504]. Метод позволяет определять 1-10 —3-10 % натрия после растворения образца в смеси борной и соляной кислот. Измеряют интенсивность излучения резонансной линии натрия 589,0—589,9 нм и фона спектра с обеих сторон этой линии (1ф[, 1ф ). Среднее арифметическое двух последних величин (/ ) вычитают из значений интенсивности излучения линии натрия (/л+ф). По полученным для эталонов данным строят градуировочный график в координатах величина фототока (/л+ф — — 1ф) — концентрация натрия (в % мае.). Для определения натрия в контрольной пробе используют метод добавок. [c.128]

В спектре поглощения 8Ь наиболее чувствительными являются линии 217,59 206,83 и 231,15 нм. Соотношение их пределов обнаружения равно 0,5 0,6 1 [1321]. Однако в основном используются только линии 217,59 [267, 268, 387, 1122, 1248, 1354, 1391, 1511, 1673] и 231,15 кж [387, 1248, 1354, 1391]. Хотя абсорбционный сигнал последней линии несколько ниже, чем линии 217,59 нм, но влияние фона в этом случае несколько меньше, и вследствие этого получаемые результаты характеризуются лучшей воспроизводимостью [1534]. В связи с тем что в области линии ЗЬ 206,83 нм прозрачность пламени для указанной аналитической линии значительно снижается, эта линия не имеет практического значения. При использовании пламенных атомизаторов наиболее высокая чувствительность определения ЗЬ достигается с применением воздушно-ацетиленового пламени в случае пламени смеси N20 с С2Н2 чувствительность несколько ниже, а для пламени смеси воздуха с природным газом — значительно ниже. Другие пламена для определения ЗЬ используются довольно редко [266, 1023, 1392]. Исключение составляет только случай, когда ЗЬ вводят в пламя в виде ЗЬНд здесь наиболее эффективным является пламя смеси На с воздухом. [c.89]

Большинство недавних исследований чисто вращательных спектров комбинационного рассеяния было проведено с использованием спектрографа, имеющего вогнутую решетку с фокусным расстоянием около 6 м, работающую в схеме Игля. Решетка нарезана Ричардсоном, сотрудником Оптической кодшании Буша и Ломба. Она имеет 600 штрихов на 1 мм при площади 18 X 7,6 см (в дюймах 7 X 3). Максимум интенсивности для второго порядка приходится на область 5000 A, интенсивность духов относительно низка. Эти качества решетки имеют большое значение для исследования спектров комбинационного рассеяния. Для второго порядка эквивалентная линейная дисперсия равна 1,25 А 1мм или 6,7 слС /мм для Я = 4358 А. Спектры фотографировались со спектральной щелью 0,2 (для длины волны 4358 А), что соответствует полуширине возбуждающей линии ртути 4358 А. Самое меньшее расстояние между двумя линиялш, которое было разрешено при этих условиях, составляло 0,37 слГ . Давление обычно использовалось порядка половины атмосферы, а для газов, имеющих интенсивный спектр, около 100 мм рт. ст. При съемке на пластинках Кодак 103а-0 экспозиции составляли от 1 до 20 час. Из вращательно-колебательных полос на этом спектрографе получены только три полосы для молекул СОг, Sa [109] и СН4 [105]. Для этих последних работ интенсивность спектральных линий была повышена в 15 раз благодаря применению цилиндрической линзы (см. следующий раздел), использовалось давление в две атмосферы, при этом были необходимы экспозиции от 20 до 30 час. [c.214]

При ЭТ0Д1 по мере сокращения ширины полосы значения стремятся к истинным значениям зх. Однако получить точные значения последних не удается, так как, начиная с некоторой предельной для прибора каждого типа ширины полосы, воспроизводимость значений е должна ухудшаться, потому что, согласно формуле (17), снижение ширины полос приводит к уменьшению светового потока и росту относительной погрешности. Поскольку значения е зависят от ширины полосы, которую условно считают за линию спектра, необходимо как можно скорее сконструировать и выпустить спектрофотометр специально для аналитических целей, автоматически обеспечивающий работу при заданной ширине полосы по всему спектру, так как только таким путем можно добиться получения стандартных одинаково воспроизводимых значений г. [c.43]

Тем не менее необходимо более детально исследовать процедуры, необходимые для автоматического получения данных с фотопластины и их сжатия. Принцип действия подобного устройства может быть следующим. Микрофотометр производит сканирование каждой линии с интервалом 1 мкм. Значения почернения фотографической эмульсии, которые оказались выше предварительно заданного уровня фона, фиксируются в цифровой форме на магнитной ленте вместе с информацией о расположении точек, где производилось измерение. Таким образом, для каждой отдельной линии масс-спектра (она может быть и мультиплетом) записывается последовательность данных, которая может содержать до нескольких сот чисел, если измеряется интенсивная линия. Затем каждое значение почернения линии переводится в интенсивность ионного тока с помощью известной зависимости между этими величинами и рассчитывается интегральная интенсивность. Помимо этого, для каждой линии определяется положение вершины пика. Эти величины, характеризующие расположение линий на фотонластине, преобразуются затем в соответствующие значения mie. Для этого идентифицируют заранее несколько наиболее интенсивных линий (обычно линии основы) и определяют значения т/е для других линий, используя известную обратную квадратичную зависимость расстояния между линиями от массы ионов. Расчет производят методом последовательных приближений, т. е. повторяют несколько раз, пока большая часть линий не будет приведена в соответствие с номинальными массами, а все известные составляющие масс-спектра (такие, как линии многозарядных ионов) окажутся на своих местах. Следует отметить, что программы, включающие эту последнюю ступень, нетривиальны. Они могут прекрасно работать с большим числом фотопластин, а затем полностью отказать на пластине, несколько отличающейся от предыдущих, или при анализе нового вещества. Подобные случаи обычно приводят к тому, что в программу вносятся изменения, которые должны позволить работать должным образом в новой ситуации. Вследствие этого программы с течением времени становятся все более многосторонними и сложными. Оператор должен уметь работать с ними и по мере необходимости вносить соответствующие изменения. [c.221]

В спектрах ЭПР СТВ с хлором проявляется сравнительно редко особенно редко удается обнаружить различия а°, связанные с двумя изотопами хлора (см., например, гл. VI. 2). Это объясняется небольшими значениями и тем, что линии спектров ЭПР хлорсодержаших радикалов значительно шире, чем линии радикалов, не содержащих С1 последнее вызвано сильной ядерной квад-рупольной релаксацией, модулируемой вращением радикала. [c.115]

Согласно экспериментальным данным, локальная упорядоченность в расположении сегментов характерна не только для твердых (стеклообразных), но и для жидких полимеров. Об этом свидетельствует, например, наличие нескольких четких межмолекулярных максимумов на рентген-дифрактограммах в широких углах некоторых некристаллизующихся полимеров (полистирол, полиизобутилен) выше и ниже температуры стеклования [29—31], а также кристаллизующихся полимеров (полиэтилен, поли-4-метилпентен-1) в расплаве [32, 33]. Аномальное изменение теплоемкости расплавов полиэтилена и полипропилена было отнесено П. Смитом [34] к обратимому разрушению и восстановлению областей ближнего порядка смектического типа, характерного для жидких кристаллов. На основании анализа формы линий спектра ЯМР низкого разрешения для полиэтилена и полиамидов Г. Цахман [35—37] сделал вывод о том, что наблюдаемый экспериментально сигнал в виде классической лоренцевой кривой для разбавленных растворов, с одной стороны, и в виде суперпозиции двух лоренцевых кривых для концентрированных растворов и расплава, с другой, свидетельствует о наличии в последнем случае флуктуационных областей с пониженной подвижностью макромолекул типа ММП. Представление о существовании сетки упорядоченных микрообластей ( микропачек ) было использовано Г. М. Бартеневым [37—40] для интерпретации процессов релаксации и течения расплавов полимеров в области низких значений скорости деформации и напряжения сдвига. Однако наиболее убедительные данные в пользу мнения о наличии ближнего сегментального порядка в расплавах различных полимеров были представлены в серии работ Ю. К. Овчинникова и Г. С. Марковой [41—45]. Анализ дифференциальных кривых функций радиального распределения, полученных методами электронографии и рентгеновской дифракции, позволил обнаружить существование в расплавах кристаллизующихся и некристаллизующихся полимеров участков квазипараллельного расположения сегментов, минимальные размеры которых в продольном (т. е. вдоль длинной оси макромолекулы) и в поперечном направлениях составляют в зависимости от природы полимера от 15 до 50 А [41— 45]. При этом расчетные значения плотности, полученные в предположении гексагональной упаковки развернутых цепей в расплаве, удовлетворительно совпадают с экспериментальными [c.5]

Температура разряда имеет важное значение и для возбуждения свечения последних линий. Последние (и резонансные) линии ряда элементов соответствуют возбуждению довольно высоких энергетических уровней (линии в ультрафиолетовой области спектра). Для повышения их интенсивности надо повысить концентрацию соответствующих возбужденных атомов путем повышения температуры разряда. Необходимо отметить, что при анализе сложных порошковых проб температура плазмы дугового разряда постепенно повышается по мере выгорания из канала анода легколетучих и легкоионизируемых составляющих. Порошковые пробы представляют собой смесь различных химических соединений. Эти соединения, часто труднолетучие, необходимо испарить (нужна высокая температура на электроде) и диссоциировать, для чего требуется достаточно высокая температура плазмы. Для этой цели угольная дуга является наиболее подходящим источником возбуждения. [c.67]

В спектрах однозамещенных ароматических углеводородов мы смогли выделить восемь типов линий с характеристическими значениями параметров, для которых произвели оценку вероятной средней ширины и нашли соответствующие нормировочные множители (табл. 17). При проведении подобной оценки мы придавали наибольший вес последним членам имевшегося в нашем распоряжении ряда углеводородов этого класса. Для остальных линий оценка ширины линий затруднена и значений (7о)выч мы не приводим. Применение последних линий для аналитических целей нежелательно. В случае необходимости использования этих лихшй они могут служить лишь для грубой ориентировки. В этих случаях нужно пользоваться значением 1ц, умноженным на фактор к = 300, причем не исключена возможность получения довольно грубых ошибок (например, в 2 раза), в основном в сторону занижения вычисленных значений интенсивности по сравнению с истинными. [c.90]

Схема полученной спектрограммы дана на рис. 4.18. Вверху расположен спектр ртути (а), затем спектр комбинационного рассеяния (б) и служащий эталоном спектр железа (в). Сравнивая спектры а и б, исключаем из последнего линии ртути. Идентификация линий в спектре железа производится с помощью атласа спектральных линий (см. Калинин С. К. и др. Атлас спектральных линий элементов. М.—Л., 1950. Листы 19—22. 79 с.), по которому можно определить длины волн соответствующих линий в спектре железа по шкале атласа. Для уточнения значений X до десятых и сотых долей нм полученные значения надо сверить с табличными (см. Зайдель А. И., Прокофьев В. К. Райский М. М. Таблицы спектральных линий. М., Гостехтеорет-издат, 1952, 560 с.). [c.78]

Суть работы сводится к нахождению границы схождения полос поглощения, отвечающей энергии диссоциации молекул Вгг или 1г. Для определения энергии диссоциации риску прибора, просматривающуюся в объектив 11, совмещают с последней дискретной линией спектра, т. е. с началом сплошного спектра поглощения — континиума и записывают по барабану показания прибора. В целях более точного измерения необходимо снять показания прибора 3—4 раза и взять среднее значение. Далее показания прибора переводятся в волновые числа ш. Для этого необходимо провести градуировку шкалы барабана по эталонному спектру, например, спектру ртути. С этой целью вместо кюветы с исследуемым веществом необходимо установить ртутную лампу и исследовать ее спектр. В спектре просматриваются [c.90]

Как видно, из спектра ЭПР л особенностей его тонкой и сверхтонкой структуры можно получать важные сведения об электронной конфигураций атомов и ионов, о свойствах атомных ядер. Для химиков ЭПР ценен как один из наиболее чувствительных методов обнаружения и идентификации свободных радикалов, установления их электронной конфигурации и. геометрии. Найда из спектра ЭПР газов, растворов, кристаллов (порошков) значение Н, отвечающее резонансной линии, по (19.15) вычисляют -фактор. Последний используют для идентификации радикалов, чему Ьпособствует вьгявление сверхтонкой структуры спектра. По я-фактору можно судить о симметрии радикала, а также определить энергии отдельных орбиталей. Сверхтонкое расщепление в спектре позволяет определить заселенность. у- и р-орбиталей атома с магнитным ядром в радикале, а отсюда — электронйое распределение и в известных случаях — валентный угол. Так, например, именно метод ЭПР сказал решающее слово в пользу угловой структуры радикала СН2. Метод ЭПР применяется и для исследования комплексных соединений, в частности соединений переходных и редкоземельных металлов. Величина -фак-тора и его зависимость от направления при этом определяются силой И симметрией ло.ия, создаваемого лигандами [к-6]. [c.78]

На рис. 5.10 приведены фотоэлектронные спектры молекул N2, О2 и N0. Для каждой молекулы имеются две разные области спектра, одна — соответствующая энергиям в несколько сотен электрон-вольт, другая — десяткам электронвольт. Последняя область разделена на две части при энергии примерно 20 эВ, поскольку для ионизации молекул с энергиями, большими и меньшими этого значения, применяют различные источники фотонов. В области энергий, меньших 20 эВ (возбуждаемой линией Hel), разрешение выше, чем в остальных частях Спектра, что обусловлено отчасти техническими причинами, отчасти меньшей спектральной шириной ионизирующего излучения. Тонкая структура в этой области спектра обусловлена колебательными уровнями положительного иона. Другими словами, образующийся в результате ионизации ион может находиться не только в различных электронных состояниях, но н на разных колебательных уровнях, соответствующих каждому пз Tiix состояний. Форма огибающей колебательной полосы [c.81]

Прн А.-а.а. необходимо исключить наложение излучения атомизатора на излучение источника света, учесть возможное изменение яркости последнего, спектральные помехи в атомизаторе, вызванные частичным рассеянием и поглощением света твердыми частицами и молекулами посторонних компонентов пробы. Для этого пользуются разл. приемами, напр, модулируют излучение источника с частотой, на к-рую настраивают прнемно-регистрирующее устройство, применяют двухлучевую схему или оптич. схему с двумя источниками света (с дискретным н непрерывным спектрами). Наиб, эффективна схема, основанная на зеемановском расщеплении н поляризации спектральных линий в атомизаторе. В этом случае через поглощающий слой пропускают свет, поляризованный перпендикулярно магн. полю, что позволяет учесть неселектнвные спектральные помехи, достигающие значений /4 = 2, при измерении сигналов, к-рые в сотни раз слабее. [c.217]

Развитие многоканальных анализаторов шло по пути перехода от приборов, подключаемых к внешней ЭВМ, к устройствам на основе встроенной мини-ЭВМ, причем самые последние системы соединяют лучшие достоинства обоих. В первых многоканальных анализаторах пользователь должен был буквально считать точки для определения номеров каналов, которые затем вручную преобразовывались в значения энергии. Для идентификации элементов сравнивались рассчитанные положения пиков с таблицами энергий известных рентгеновских линий. Следующее поколение имело индикатор, называемый указателем канала , который позволял высветить точку, соответствующую любому конкретному каналу на электронно-лучевой трубке. Одновременно информацию о его положении либо как номер канала, либо как энергию, а также соответствующее количество импульсов можно было прочесть прямо на числовой панели на экране. С появлением недорогих буквенных генераторов информация о счете и метки также могли воспроизводиться прямо на экране электронно-лучевой трубки. Позже появилась серия специальных особенностей, включая воспроизведение интересующих областей спектра, линейные маркеры и доступ к множеству вспомогательных устройств для хранения и восстановления спектральной 1инф0рмации. В режиме воспроизведения интересующих областей спектра пользователь часто с помощью указателя канала определяет серию энергетических интервалов, в которых регистрируется счет, соответствующий площади пиков. В этом режиме площади пиков можно нспользовать как предварительные данные для количественного анализа либо импульсы, соответствующие определенным элементам, можно передать на воспроизводящее устройство РЭМ для распределений элементов вдоль линии или карт распределения элементов. Линейные маркеры представляют собой серию вертикальных линий, положение которых соответствует энергиям основных линий любого выбранного элемента. [c.252]

Смотреть страницы где упоминается термин Значение последних линий в спектре: [c.307] [c.106] [c.51] [c.183] [c.226] [c.216] [c.128] [c.212] [c.135] [c.22] [c.25] [c.182] [c.283] [c.182] [c.346] [c.637] [c.672] [c.60] [c.220] [c.141] [c.293] [c.58]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология