Постоянная вращательная силовая

В жидком и твердом состоянии на спектр молекулы влияет межмолекулярное взаимодействие. При растворении или сжижении происходит беспорядочное возмущение уровней энергии молекулы за счет силового поля среды. Это приводит, с одной стороны, к исчезновению вращательной структуры и расширению полос, с другой — к смещению частот в спектре. Ослабление химических связей под влиянием взаимодействия молекул выражается в уменьшении силовых постоянных и, следовательно, частот в спектре на величину Av, называемую низкочастотным сдвигом (Av 1 — 10 м ). В кристаллическом состоянии низкочастотный сдвиг меньше, чем в растворе. Так, для молекулы СОа в ИК-спектре кристалла и водного раствора [c.178]

Мы приняли, что вращательный и колебательный уровни одинаковы, независимо от того будет ли молекула в синглетном (5) или триплетном (Т) состоянии т. е. что ее моменты инерции и силовая постоянная остаются такими же. Если это предположение не справедливо, необходимо записать, что [c.418]

Смеситель работает следующим образом. От источника постоянного тока подается питание на катушку возбуждения. Магнитный силовой поток проходит через магнитопровод, шихтованные полюса, пронизывает смесительную камеру и замыкается на полюсной части ротора. Подлежащие обработке компоненты поступают в заданном соотношении в камеру смешивания через радиальные патрубки. Приводимый в движение при помощи регулируемого электродвигателя постоянного тока ротор создает вращающееся магнитное поле, увлекающее ферромагнитные элементы. Поскольку полюсная часть ротора установлена под углом к оси вращения ротора, ферромагнитные элементы совершают кроме вращательного движения еще и возвратно-поступательное, обеспечивая более интенсивное, а следовательно, более качественное перемешивание смеси. Готовая смесь удаляется через решетку, задерживающую ферромагнитные элементы. [c.16]

Анализ колебательной и вращательной структуры электронных спектров с целью определения силовых постоянных, а также расстояний между атомами в состоянии электронного возбуждения и т. д. можно провести только для двухатомных молекул газов. При сравнении интенсивностей недостаточно знать поглощение в максимуме вследствие различной ширины и формы полос необходимо учитывать всю площадь полосы. Интенсивность полосы есть мера вероятности электронных переходов и пропорциональна квадрату момента перехода. Момент перехода характеризует изменение распределения зарядов, происходящее при электронном возбуждении. [c.424]

Силовая постоянная и межатомное расстояние РО, соответствующие частоте колебания и вращательной постоянной этой молекулы, оцененным в работе [436], равны 6,2 -10 дин -см и 1,34 А. Сравнение этих величин с постоянными Р2О свидетельствует о невозможности оценки молекулярных постоянных РО по известным постоянным других двухатомных фторидов. [c.240]

Для молекул, состоящих из N атомов, картина оказывается гораздо более сложной. Мы ограничимся здесь общим описанием подхода, применяемого при вычислении фундаментальных колебаний. Определение частот колебаний представляет интерес прежде всего в связи с интерпретацией инфракрасных спектров, а также для использования в статистической термодинамике. В выражения для констант равновесий и скоростей наряду с другими величинами входит функция распределения по колебательным состояниям. Из ЗМ степеней свободы Л -атомной молекулы 3 приходятся на поступательное движение и еще 3 (2 в случае линейных молекул) на вращательное движение молекулы. Остальные ЗМ — 6 (для линейных молекул ЗМ — 5) степеней свободы соответствуют колебаниям. Если колебания атомов отвечают гармоническому движению, все они колеблются с одинаковой частотой и в фазе (все атомы одновременно проходят через положения равновесия), то мы имеем дело с так называемыми нормальными колебаниями. Для расчета таких колебаний необходимо знать межатомные силы (описываемые силовыми постоянными) и конфигурацию молекулы (валентные углы и длины связей). Волновое число коле-бания (называемое в этой области спектроскопии фундаментальной частотой) вычисляется из величины X [c.376]

Поставим теперь вопрос как должны выглядеть эти истинные колебательные движения Полный ответ на этот вопрос включает сведения о том, насколько и в каком направлении сдвинут каждый атом в любой момент времени. Для этого требуется решение довольно сложных уравнений. Для химических целей обычно достаточно менее точного описания. Во-первых, мы можем отметить, что истинное колебательное движение должно быть таким, чтобы центр тяжести молекулы или ее угловые моменты не изменялись, поскольку мы уже выделили поступательное и вращательное движения. В случае двухатомной молекулы возвращающая сила, пропорциональная силовой постоянной, стремится вернуть молекулу из искаженной конфигурации в ее равновесную конфигурацию [см. уравнение (3)]. В случае многоатомной молекулы имеется много возвращающих сил, соответствующих всем различным межъядерным расстояниям в молекуле. К счастью, не все из этих сил одинаково существенны. Чтобы получить полуколичественное или хотя бы качественное представление о том, какова форма колебаний, мы можем пренебречь теми межатомными силами, которые сравнительно слабы, и рассматривать только более существенные. Далее, было найдено, что можно получить хорошее приближение к форме колебаний, позволяющее сделать ряд выводов, интересных для химии, если предположить, что наиболее существенные силы ассоциированы с некоторыми характеристиками химических связей. [c.284]

Для расчета величины Аг необходимо знать ангармоническую часть функции потенциальной энергии. Наиболее точное описание потенциальной энергии вблизи минимума дается степенным рядом kx -Fax -j-t>x (трехпараметрическая функция), где k — силовая постоянная в гармоническом приближении коэффициенты а и Ь характеризуют ангармоничность колебания. Параметры а и Ь для двухатомных молекул можно определить из анализа колебательно-вращательного спектра переходов О 1 и О -> 2. Для многоатомных р.юлекул раздельное определение а и Ь затруднено, и для описания потенциальной энергии связи применяется двухпараметрическая функция Морзе. Параметры этой функции могут быть найдены из значений частот переходов 0-> 1 и О 2, а величина Аг определится по формуле [c.53]

Колебательно-вращательное взаимодействие и ангармонические силовые постоянные O S и N9O, [c.294]

Нижеперечисленные изотопные молекулы НС1 имеют в инфракрасном вращательном спектре полосы поглощения, подобные изображенным на рис. 8.8. Вычислите силовые постоянные и длину связи для молекулы Н— =С1 и сравните полученные данные со значениями, приведенными для других изотопных молекул НС1. Обсудите результаты этого сопоставления. [c.298]

Для вычисления частот колебаний надо прежде всего выразить потенциальную и кинетическую энергии через какие-либо общие координаты (разд. 3 ч. I). Для этой цели более удобны внутренние координаты (разд. 8 ч. I), чем декартовы, так как 1) силовые постоянные, выраженные через внутренние координаты, имеют более ясный физический смысл, чем силовые постоянные в декартовой системе координат, и 2) в набор внутренних координат не входят координаты, описывающие поступательное и вращательное движения молекулы как целого. [c.70]

Вопросы, которые до сих пор решались, — это главным образом определение структуры молекул на основе значений вращательных постоянных и определение параметров, описывающих динамическое поведение молекул (в первую очередь коэффициентов кориолисова взаимодействия, постоянных центробежного искажения, гармонических и ангармонических силовых постоянных и, наконец, межмолекулярного взаимодействия), при [c.221]

Статические структурные параметры молекулы, а именно длины связей и углы между ними, определяются распределением электронов в молекуле, связанным с динамикой колебаний и вращений. Колебательные силовые постоянные тесно связаны с центробежным искажением и кориолисовым взаимодействием, и эта взаимосвязь часто используется в структурном анализе. Так, определение структуры молекул методом микроволновой спектроскопии обычно основано на частотах переходов с малыми значениями /, причем влиянием центробежного искажения, как правило, пренебрегают, и в этом случае постоянные центробежного искажения не определяются. Однако при помощи экспериментально определенных постоянных можно установить истинное силовое поле молекулы. В большинстве случаев теоретически рассчитанные и экспериментально найденные постоянные центробежного искажения хорошо согласуются. С другой стороны, значительное расхождение, как в случае хлороформа, указывает на некорректность анализа микроволновых данных. Чисто вращательный спектр КР приводит к достаточно точным значениям DJ, так как для тяжелых молекул удается наблюдать переходы со значениями 1 вплоть до 100. [c.282]

Существование решения и его единственность определяются в общем случае существованием оператора Л-, обратного оператору А. Если число уравнений недостаточно, чтобы построить обратный оператор, т. е. получить решение, то задача поставлена некорректно. Это будет иметь место, например, при попытке определения геометрических параметров сложных молекул на основе трех экспериментально определяемых вращательных постоянных или при нахождении в колебательной спектроскопии силовых постоянных, когда оказывается, что их число больше, чем число частот нормальных колебаний, и т. д. [c.6]

При совместном анализе необходимо введение гармонических поправок в rg и Sq. Следовательно, в таком исследовании используются также результаты анализа нормальных колебаний. Поэтому спектроскопические данные включают в себя как совокупность вращательных постоянных, так и силовое поле исследуемых молекул. [c.162]

Говоря о совместном анализе данных электронографии и спектроскопии, следует отметить, что даже частичная спектроскопическая информация очень полезна при электронографических исследованиях. Данные колебательной и вращательной спектроскопии дают возможность определять симметрию молекул — линейность, плоскостность, наличие центра симметрии и др. Это существенно помогает при электронографических исследованиях. Уже упоминалось, что знание гармонического силового поля позволяет рассчитывать амплитуды колебаний и вводить поправки на эффект сокращения. Наличие вращательных постоянных помогает сделать выбор из ряда моделей, удовлетворяющих электронографическому эксперименту. [c.163]

Так как листки мелкорезаной целлюлозы спрессовываются и заклиниваются при одностороннем силовом воздействии на них питающих механизмов, нельзя давать питающим валам 5 со штырями постоянного вращательного движения, а приходится поворачивать их (каждый вокруг его центра) на определенный угол с периодическими изменениями направления и скорости движения. Это колебательное движение валов достигается с помощью кривошипной передачи, причем, изменяя радиус установки кривошипа, можно изменять угол поворота питающих валов — четных от 107 до 171°, нечетных от 128 до 206°. Это соответственно изменяет и производительность питающего механизма, т. е. уменьшает или увеличивает время выгрузки материала из бункера. Число колебаний питающих алов равно 12,5 в минуту, что обеспечивает разгрузку партии мелкорезаной целлюлозы массой до 1300 кг при среднем угле поворота питающих валов в течение 8—10 мин. [c.351]

В действительности молекулы не абсолютно жесткие, так как для этого силовые постоянные должны быть бесконечно большими. Однако поправки на центробежное растяжение, нознпкающее при увеличении вращательного квантового числа, малы, и при рассмотрении Шлекул углеводородов ими обычно пренебрегают. [c.306]

Рассмотрим реакцию распада молекулы М на радикалы М-> Я + Н. При переходе из начального состояния в конечное возрастает число поступательных и вращательных степеней свободы и уменьшается число внутренних движений (колебаний и внутренних вращений). В результате увеличения неупор доченных видов движения возрастает энтропия реакции. Можно представить предельный случай, когда происходит максимальное увеличение энтропии в процессе перехода из исходного состояния в активированное. Для этого предположим, что в активированном комплексе фрагменты К и Н, на которые распадается исходная частица М, значительно удалены друг от друга. Последнее соответствует сильному разрыхлению (ослаблению) связи между фрагментами и, следовательно, уменьшению силовых постоянных. В пределе силовые постоянные могут обратиться в нуль. Тогда фрагменты К и К в активированном комплексе можно считать не взаимодействующими и вoбJДHo вращающимися вокруг трех собственных осей, а колебательный спектр активированного комплекса — состоящим из ЗЛ/ — 7—6 частот нормальных колебаний радикалов К и Н. [c.28]

Чисто вращательный инфракрасный спектр SOg был получен Данти и Лордом [12601 в области 100—200 мк. Результаты измерений инфракрасного спектра SO3 в указанной области и значения вращательных постоянных SO2, определенные по микроволновым спектрам [2424], позволили авторам работы [1260] определить значение постоянной центробежного растяжения Dk=7,6l -10" см" - в согласии со значением, вычисленным через силовые постоянные SO2. В работе [1260] вычислены также значения двух других постоянных центробежного растяжения молекулы SO2. [c.318]

Стюарт и Нильсен [3865] на приборах с дифракционными решетками Вуда разрешили вращательную структуру полос v , Vg, v,, Vg и Vg молекулы H2F2 и определили положение центров этих полос. Вследствие частичного перекрывания полос v и Vg другими полосами положение их центров Стюарт и Нильсен определили менее точно. Частоты Vg = 1262 и V2 = 1508 см" в работе [3865] приняты на основании данных [3383] о спектре комбинационного рассеяния, так как в инфракрасном спектре соответствующие полосы не наблюдались. Полоса при 1508 см , отнесенная на основании поляризационных измерений Ранка, Шалла и Пейса [3383] к полносимметричному колебанию, должна быть активной в инфракрасном спектре. Плайлер и Бенедикт [3277] отмечают, что эта полоса, вероятно, в инфракрасном спектре малоинтенсивна и маскируется в этой области поглощением водяного пара. Линия 1262 см в спектре комбинационного рассеяния [3383] сильно деполяризована и отнесена к частоте Vg, неактивной в инфракрасном спектре. Плайлер и Бенедикт [3277] наблюдали слабую полосу при 1262 см и объяснили это нарушением правила отбора либо из-за кориолисова взаимодействия Vg и V7, либо из-за сильного межмолекулярного взаимодействия. Отнесение частот, принятое в работах [3277, 3383], подтверждается расчетом частот H2F2 по силовым постоянным [2848]. [c.509]

Питцер и Фриман [3257] на основании рассмотрения соответствия между значениями силовых постоянных молекул галоидозамещенных этилена типа С2Н3Х высказали сомнение в правильности отнесения частот Vjo и v в работе [4005] и предложили считать v = 924 и Vil = 860 Однако Кол и Томпсон [1147] на основании анализа вращательной структуры полосы при 924 см показали, что эта полоса принадлежит плоскому колебанию, и тем самым подтвердили ее отнесение к частоте v . Вместе с тем в работе [1147] был уточнен центр полосы V- и показано, что полосы инфракрасного спектра при 730 и 860 принадлежат к частотам неплоских колебаний. Однако, в отличие от работы [4005], отнесение их к частотам Vio и Vl, было изменено (см. табл. 161). [c.572]

Весьма разумен в данном случае также и следующий путь оценки щ (Si ). Сравнение силовой постоянной связи С=С в молекуле Si g (/со = 9,71 10 дин-слГ ) с силовыми постоянными ke молекулы Сз в различных электронных состояниях показывает, что наиболее близкой к /сс (Si jJ является постоянная ке(С = 9,53-10 дин-смг в состоянии а П . Предполагая, что подобное соответствие сохраняется и для связи Si = С в молекулах Si a (/si= = = 2,88-10 дин-см ) и Si , и переходя от состояний а П к состояниям получаем для силовой постоянной Si значение (Si ) = 3,7-10 дин-см -, которому соответствует сОе (Si ) = 870 см -. Ввиду приближенности обоих методов оценки в настоящем Справочнике для частоты Si принимается среднее значение = 1000 + 150 и" . Межатомное расстояние rsi- принято равным 1,75 + 0,1 A (полусумма межатомных расстояний Гс-с и rs s в молекулах Сз и Sig). Соответствующее этому межатомному расстоянию значение вращательной постоянной приведено в табл. 198. [c.668]

В настоящем Справочнике оценка постоянных LiO была выполнена на основании предположения, что межатомное расстояние в этой молекуле на 0,02 A меньше, чем длина связи Li — О в молекуле Li O и равно 1,80 A. Вращательная постоянная этой молекулы и ее частота колебания, приведенные в табл. 262, были вычислены авторами Справочника, принимая Гио = 1,80 A. Значение (ue было рассчитано по методике, предложенной Гуггенхеймером (см. стр. 55). Полученные таким образом значения постоянных были подтверждены другими оценками, в частности сравнением силовых постоянных связи молекул окислов элементов II периода в зависимости от числа валентных электронов элемента и аналогичным сравнением вращательных постоянных этих молекул. Можно предполагать, что погрешность в принятом межатомном расстоянии молекулы LiO не превышает 0,03 A, а в частоте ее колебания — 100 — 150 [c.867]

Постоянная оптическая активность представляет собой типичное свойство молекулы, которое появляется, при определенном ее строении, а именно, при определенной степени асимметрии и сохраняется, таким образом, как в твердом, жидком и газообразном состояниях, так и в растворе. При этом вращательная способность по своей величине, при соответствующем выборе определения, очень мало зависит от аггрегатного состояния. Она изменяется от температуры й длины волны падающего поляризованного света, а в растворах — от концентрации и растворителя, так как в жидком состоянии или в растворе на величину постоянной активности оказывает влияние силовое поле соседних молекул исследуемого вещества или растворителя. Величину удельного вращения определяют как угол вращения в градусах [а]х ° при концентрации, равной 1 г исследуемого вещества в 1 сл раствора, когда свет проходит слой в 10 см—1 дм. При концентрации с, длине трубки I в дм, при угле отсчета а, температуре 1° и длине волны X удельное вращение определяется как [c.134]

Поместим какое-нибудь вещество в магнитное поле. Пропустим через это вещество поляризованный свет по направлению силовых линий поля. В этих условиях оказывается, что плоскость поляризации света испытывает вращение. Такое явление носит название эффекта Фарадея (Faraday, 1846). Эффект Фарадея, согласно Перкину (Perkin, 1882 и след.), связан с химическим строением. Абсолютная магнитная вращательная способность выражается посредством постоянной Верде (Verdet), <в, которая равна измеренному в минутах углу отклонения при толщине слоя 1= см под действием магнитного поля, напряженность которого Н = 1 гауссу. [c.163]

I Одним из основных вопросов предлагаемой методики учета ангармо- вичности является определение С и, в частности, вопрос о соотношениях между действительными С" и эффективными (г кинематическими коэффициентами. Он решается следующим образом. Записываем колеба-тельно-вращательный гамильтониан молекулы в виде, предложенном в работе [5]. Однако выразим его не в нормальных, а в произвольных внутренних координатах. Вспомогательный гармонический гамильтониан определяем из соотношения (1). Разлагая члены, входящие в колебательновращательный гамильтониан, в ряды по д и применяя к обоим гамильтонианам контактные преобразования [6, 7], записываем соответствующие уравнения Шредингера. Полагая, что недиагональные кинематические коэффициенты и квадратичные силовые постоянные порядка 0,1 от величины диагональных коэффициентов, получаем выражения для частот квантовых переходов как основных, так и обертонов. Требуя, чтобы частоты переходов колебательно-вращательного и вспомогательного гамильтонианов были равны, получаем выражения для эффективных кинематических коэффициентов. Из этих выражений, кроме полученных ранее [8, 9] уравнений эквивалентности, могут быть найдены уравнения, связывающие эффективные кинематические коэффициенты, для основных частот и для обертонов. Если вырождение в нулевом приближении отсутствует, то для валентных эффективных коэффициентов получаем, что [c.17]

Тщательное исследование вращательных спектров позволяет обнаружить, что расстояния между их линиями не вполне одинаковы. Этот эффект можно объяснить на основании предположения, что при больших значениях момента количества движения длины связей молекул несколько увеличиваются, а так как при увеличении постоянная В уменьшается, то расстояния между линиями спектра 2В сокращаются. Измерения этого эффекта позволяют получить сведения об упругих свойствах химических связей (т. е. об их силовых постоянных к) и дают дополнительное подтверждение прав.ильности модели, которая положена в основу теории. [c.280]

Анализ чисто вращательного спектра, а также полносимметричных вращательно-колебательных полос молекул типа симметричного волчка дает только значение момента инерции 1ь относительно оси, перпендикулярной оси симметрии молекулы. Определение значения А и, следовательно, момента инерции / относительно оси симметрии возможно при помощи анализа дважды вырожденных вращательно-колебательных полос. Так, интервал между линиями, принадлежащими Q-ветви (см. табл. 3), зависит от значения А, которое можно определить, комбинируя интервалы между линиями Q-ветвей для переходов с A/f = 1 и А/С = 2. Эти выражения содержат также коэффициент кориолисова взаимодействия , который можно определить наряду со значением А. Однако на практике спектр часто бывает неполным, плохо разрешенным и не поддается однозначному анализу. Более того, так как дважды вырожденные полосы возникают в ИК-спектре при более ограниченных правилах отбора (А/С = 1 ), то значения А и нельзя определить отдельно. Поэтому часто используют правило дзета-сумм, что позволяет снизить число определяемых независимых констант. Постоянные С можно рассчитать также теоретически из анализа нормальных колебаний, и их совместное рассмотрение с другими данными оказывает существенную помощь. Для полос, которые не имеют разрешенной структуры Q-ветви, предпринимались попытки получения из расчета их интенсивности (см. обсуждение на примере циклопропана, разд. IV, В, 2). Более успешными были расчеты интенсивности вырожденных полос молекул этана СгНе, СгВб и H3 D3 (см. обсуждение на стр. 236—247 и рис. 11, 12, 14 и 15), оказавшие существенную помощь при интерпретации спектра и определении структуры молекулы. Эти проблемы относятся к анализу вращательно-колебательного спектра КР, поэтому в данном разделе кратко рассмотрена теория центробежного искажения и кориолисова взаимодействия в той степени, в которой эта теория может быть описана в рамках гармонического силового поля. Поскольку центробежное искажение, а также кориолисово взаимодействие определяются колебательным силовым полем, обсуждению этих эффектов должно предшествовать изложение анализа нормальных колебаний, которое в общих чертах приведено ниже. [c.283]

Наличие центробежного искажения легко обнаруживается по вращательно-колебательному спектру, особенно по полносимметричным полосам. Для молекул типа симметричного волчка эмпирические постоянные центробежного искажения — это Dj, Djk и Dk, которые получают как комбинации коэффициентов ТаЗуб При квадратичном члене оператора момента количества движения в выражении (148). В случае молекул типа асимметричного волчка для адекватного описания уровней энергии необходимы дополнительные эмпирические константы. Поскольку силовые постоянные молекулы определяют значения постоянных центробежного искажения, эти последние представляют дополнительные эмпирические данные, используемые для нахождения силовых постоянных. Существуют два теоретических положения, которые дают соотношение между силовыми постоянными и постоянными центробежного искажения теория первого порядка центробежного искажения Кивелсона и Вильсона [173] и теория второго порядка Нильсена [172]. [c.304]

Теперь рассмотрим экспериментальные результаты, представленные в различных таблицах. Прежде всего отметим, что, за исключением молекулы H3D, из спектров КР определялась только постоянная Dj, причем со значительной ошибкой. Точность определения Dj из вращательно-колебательных ИК-полос в большинстве случаев ненамного выше, за исключением простых молекул (СО2, S2, H N, N2O, NH3 и т. п.), которые интенсивно исследовались в последнее время. Это ставит под сомнение непосредственное использование постоянных центробежного искажения, полученных из ИК- и КР-спектров, для определения силового поля молекул. Тот факт, что значение Djk ДО сих пор не определено из чисто вращательного спектра, вносит неопределенность в значения В . Используя оценку Djk по выражениям (108) и (109), Тюлин и Татевский [134] предложили более точные значения В и Dj для ряда молекул типа симметричного волчка (см. табл. 8). В нескольких случаях значения Dj отрицательны, например для этана-ёв, метилацетилена-114, метилацетплена-(14, диметилцинка-с1б. Поскольку постоянная Dj не может быть отрицательной, эти авторы предположили, что [c.310]

Принято считать, что ИК-спектроскопические исследования являются наиболее чувствительным, самым характеристичным и одним из наиболее богатых информацией методом исследования водородной связи . При этом имеют в виду возникающие у водородсодержащей молекулы К—А—Н изменения частоты валентного колебания связи А—H(v ) и частоты деформационного колебания Н—А—H(v ,). Оба колебания имеют высокие частоты (в областях 2500—3500 и 1000— 1700 см" соответственно). Большинство ранних исследований, в том числе и цитированное выше, касались внутримолекулярной водородной связи. При наличии межмолекулярной водородной связи система может рассматриваться как особый вид комплекса. Образование комплекса, как отмечалось в предыдущем разделе, должно привести к потере 3 трансляционных и 3 вращательных степеней свободы. Из шести новых колебаний одно (vg) будет непосредственно относиться к валентному колебанию водородной связи К—А—Н...В. Частоты v<г находятся в интервале 50—250 см" из них с помощью силовых постоянных может быть получена непосредственная информация о силе водородной связи. Так, в работе Миязавы и Питцера (1959), где анализ нормальных колебаний был вьшолнен таким образом, чтобы получить наилучшее согласие с данными по энтропии, к муравьиной кислоты в газовой фазе была отнесена частота 248 см недавно этот результат был подтвержден Карлсоном и сотр. (1966) измерениями в дальней инфракрасной области. Такой частоте соответствует силовая постоянная 0,33-10 мдин/А интересно отметить, что более 20 лет назад Хэлфордом (1946) было предсказано значение 0,4-10" дин/см. Аналогично в спектре льда поглощение при 212 см" отнесено к V,. Если применить к этой системе упрощенную модель гармонического осциллятора с точечными массами, равными 18, то найденная силовая постоянная составит 0,2 X 10 мдин/А, т. е. будет иметь такой же порядок (Пиментел и Мак-Клеллан, 1964). [c.23]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология