атм функция приведенных давления

Редактор настоящего справочника не может ответить на этот вопрос утвердительно. В такой области, как полимерная химия, за десять лет произошли значительные изменения в представлениях о предмете области, в концепциях, в сфере идей, которые не могли не отразиться не только на содержании справочного издания, но, в ряде случаев, даже на значениях тех или иных характеристик, поскольку само физическое содержание этих характеристик претерпело определенные изменения. В качестве элементарного примера можно привести такие величины, как температура стеклования, которая оказалась функцией внешнего давления поверхностное натяжение, которое зависит от молекулярной массы свободный объем, зависящий от гибкости полимерной цепи, и многие другие характеристики. Установление соответствующих функциональных зависимостей означает изменение понимания самого существа данной физической величины, вследствие чего и конкретные ее значения для данного полимерного вещества могут не соответствовать значениям, общепринятым ранее без учета влияния на физические величины различных факторов. [c.11]

Среднее ухо является устройством, предназначенным для трансформации звуковых колебаний воздуха в звуковые колебания жидкой среды внутреннего уха, т. е. среды, имеющей значительно большую инерцию, чем воздух. Что- бы привести в движение инерционную жидкость, нужно получить выигрыш в давлении. Это достигается за счет двух факторов. Во-первых, косточки среднего уха (молоточек, наковальня и стремечко) работают как рычаг, обеспечивающий выигрыш в силе в 1,3 раза. Во-вторых, площадь барабанной перепонки человека (0,7 см ) значительно больше площади овального окна внутреннего уха (0,032 см ) поэтому обе мембраны и связывающие их косточки выполняют функцию трансформатора давления. Очевидно, что сила, действующая на молоточек и обусловленная звуковой волной, равна произведению давления на перепонку (/ р) на площадь контакта перепонки с молоточком (примерно 5, Ю" м ), откуда = 5,5 10" р . Сила, приложенная к стремечку в отсутствие трения, равна = 1.3 / м- Давление роо. оказываемое стремечком на овальное окно при площади контакта 3,2 Ю" м, может быть найдено из соотношения — Р 3,2 10 . Теперь легко вычислить усиление давления в отсутствие сил трения р о/ро = 22. Бекеши экспериментально измерил эту величину и получил усиление давления в 17 раз (или на 25 дБ). [c.255]

По последствиям отказов их можно подразделить на отказы функционирования и параметрические. Первые приводят к тому, что оборудование оказывается не в состоянии выполнять свои функции, например насос перестает подавать продукт. Эти отказы нередко связаны с поломками или заклиниванием отдельных деталей механизмов. Параметрический отказ приводит к выходу параметров процесса за допустимые пределы, например когда компрессор не обеспечивает необходимого давления газа. В ряде случаев такой отказ может привести к серьезным последствиям. [c.350]

Рассмотрим случай, когда резервуар, содержащий мгновенно испаряющуюся жидкость, пробит выше уровня жидкости. Даже небольшая утечка может привести к тому, что выброс пара при давлении в резервуаре будет продолжаться до тех пор, пока вся жидкость не испарится. Хотя при этом от окружающей среды подводится тепло, содержимое будет охлаждаться до температуры, зависящей от размера отверстий. Скорость истечения является функцией размера отверстия и давления в резервуаре. Поток может быть критическим. Это определяется значениями давления и местной скорости звука. Те же самые рассуждения можно применить и для случая разрыва патрубка, связанного с паровым пространством в резервуаре хранения. Вычисление скорости потока производится по стандартной методике. [c.82]

Содержание хлора в катализаторе, а следовательно, и кислотные его свойства — функция отношения HjO НС в зоне катализа. Однако наблюдения, сделанные в работе [17], а также в заводских условиях, приводят к заключению, что определенное значение имеет, акже парциальное давление водяных паров. Высокое их парциальное давление, в частности в начальный период промышленной эксплуатации катализатора, может привести к понижению его активности в реакциях гидрокрекинга и дегидроциклизации. Активность катализатора в значительной мере восстанавливается при работе на осушенном сырье. [c.94]

Конечное содержание влаги в покрытии является функцией активности воды во внешней среде. Адсорбция влаги покрытием прекращается, когда осмотическое давление в покрытии становится равным осмотическому давлению раствора. Набухание пленки вызывает увеличение ее объема, что может привести к возникновению высоких внутренних напряжений, которые в случае превышения сил адгезии приводят к отслаиванию покрытия. [c.22]

Пусть системы А и С до приведения их в контакт друг с другом обладали равновесными давлением и объемом р л, У а. и р с, У с соответственно. Если привести эти системы в контакт, то установятся новые равновесные давления и объемы рл, и рс, Ус, соответственно, но они уже не будут независимыми друг от друга. Теперь они связаны условием равновесия, причем /а(Ра, Уа)= с(Рс, с). Другими словами, существует функция f p, V), значение которой одинаково для двух систем, находящихся в равновесии друг с другом. Для трех систем, рассмотренных выше, [c.23]

Таким образом, число Р может иметь смысл частоты колебаний, причем эта частота будет одинакова для всех Колебания газа в трубе, происходящие во всех сечениях (при всех I) с одинаковой частотой, должны привести к тому, что все параметры газового течения—давление, скорость, плотность и т. п. — будут колебаться с той же частотой. Последнее обстоятельство является следствием полученного несколько выше формального вывода об одинаковости Р для всех трех показательных функций (4.12), с помощью которых записано изменение различных параметров единого газового течения. [c.40]

Обычное пароводяное пространство, заполненное неоднородной смесью переменного объема V и насыщенным паром над уровнем смеси объема У а (фиг. 8.9, а), при рассмотрении с точки зрения динамики давления и нестационарных изменений объема кипящей фазы мол<но привести к виду, показанному на фиг. 8.9,6 V — полный объем жидкой кипящей фазы, а У = Уе — У — общий объем пара в смеси, т. е. в пузырьках и над уровнем). Масса т(Р, У) всего вещества в рассматриваемом пространстве и ее внутренняя энергия и Р, У ) являются функциями обоих параметров Р и У, т. е. для точной характеристики нестационарных изменений давления и объема жидкой фазы достаточно применить уравнения сохранения массы и со- [c.291]

Если в результате проверки оказывается, что линейная зависимость невозможна, то пытаются преобразовать результаты в удобную форму. Во многих случаях целесообразно логарифмическое преобразование На полулогарифмической бумаге тогда будет показательная функция у = a , а также обратная ей функция в виде прямой в зависимости от того, какая из осей имеет логарифмический масштаб, ордината или абсцисса Двойная логарифмическая бумага линеаризует функции типа у = ах" В особых случаях можно также пользоваться и другими преобразованиями (например, обратные температуры при измерении давления пара) Для простоты в обращении всегда будут стремиться получить линейную зависимость с помощью удобного преобразования переменных. Одна- ко важно помнить, что после подобных преобразований необходимо критически перепроверить условия для вычисления регрессии и что только тогда полноценная регрессия может привести к надежным результатам (см разд 9 3.3). [c.170]

Устранение влияния температуры на маностат регулированием температуры или компенсацией обеспечивает точное регулирование давления только в том случае, если инерция всей системы регулирования позволяет маностату быстро отвечать на изменения давления. Если подсос в системе, в которой регулируется давление, очень быстрый, вакуумный насос должен, по необходимости, часто включаться для того, чтобы поддерживать желаемое давление, регулируемое маностатом. Если частота включения насоса того же порядка, как и собственная частота колебаний регулируемого маностата, последний будет все время включаться и выключаться. В результате абсолютная величина регулируемого давления будет изменяться выше и ниже номинального значения, в котором маностат должен был бы срабатывать. Поскольку частота колебания столба жидкости является обратной функцией квадратного корня из длины столба, то маностат, рассчитанный, например, на регулирование давления при 725 мм, легче привести в условия резонансного колебания, чем маностат, рассчитанный на регулирование давления при 50 мм (предполагается, что длина столба жидкости в каждом примере приблизительно пропорциональна величине регулируемого давления). Поэтому точное регулирование давления требует, чтобы подсос был небольшим и чтобы насос включался не часто. При увеличении общего объема регулируемой системы величина подсоса будет изменяться медленнее и будет требовать менее частого включения вакуумного насоса при этом насос будет снижать давление до номинального значения более медленно. [c.245]

Что касается фактора (а), то надо иметь в виду, что поверхностное натяжение у жидкости становится функцией радиуса поры, когда последний меньше примерно 500 А, а ошибка, вызванная использованием обычного значения у при г, меньшем примерно 50 А, составляет несколько процентов. Этой ошибкой можно пренебречь при высоких относительных давлениях, но при низких давлениях она становится значительной. Кроме того, обычно делается не всегда справедливое предположение, что краевой угол равен нулю (см. стр. 174). Такое допущение может привести к ошибке в определении г в несколько процентов. Поправка на толщину t адсорбционной пленки [фактор (б)], также определяется не точно. Если используется стандартная изотерма (рис. 91), то из-за разброса точек ошибка в определении значения п также может составить несколько процентов. Если п получают при непосредственном построении изотермы адсорбции на стандартном непористом твердом теле, то неизвестно, насколько хорошо поверхностные свойства стандартного образца соответствуют поверхностным свойствам исследуемого пористого образца. Сразу же следует отметить, что для таких паров, как пары бензола или метилового спирта, которые имеют специфический характер взаимодействия с твердым телом, нельзя использовать стандартную изотерму, а возможность использования стандартного твердого тела еще не доказана. [c.207]

Выше были даны определения нескольких типов средних молекулярных весов, величины которых зависят от распределения молекул по различным возможным молекулярным весам. Экспериментальным путем функцию распределения, конечно, найти гораздо труднее, чем определить средние молекулярные веса. Многие физические свойства макромолекулярных растворов всегда или в ряде случаев зависят от молекулярного веса. Это относится, например, к коллигативным свойствам (в особенности, к осмотическому давлению), рассеянию света, седиментации и вязкости. Каждый из этих методов, если он применяется для чистого гомогенного макромолекулярного вещества, может дать значение его действительного молекулярного веса. Если же этими методами исследуется гетерогенная смесь, например синтетический полимерный препарат, они дают средний молекулярный вес. Теория, лежащая в основе этих утверждений, обсуждается в следующих главах. В данной главе показано только, как различные методы могут привести к различным типам средних величин. [c.174]

При сочетании масс-спектрометра и газового хроматографа в ходе анализа приходится иметь дело с различными быстрыми изменениями парциального давления в ионном источнике в соответствии с меняющимся профилем газохроматографического элюирования. Парциальное давление во время измерения масс-спектра должно по возможности поддерживаться постоянным во избежание помех, влияющих на интенсивности пиков и могущих привести к ошибочной интерпретации результатов измерений. Решением проблемы может быть регистрация спектра за очень короткий промежуток времени (в режиме быстрого сканирования), поскольку колебания парциального давления в шкале времени пролета ионов сравнительно невелики и не сказываются существенным образом на качестве спектра. Для быстрого сканирования, однако, необходимы быстродействующие безынерционные детектирующие устройства с высокой чувствительностью. В значительной мере этим требованиям удовлетворяют вторичные электронные умножители. Вторичный электронный умножитель выполняет функцию предусилителя. Ионы, проходящие через входную щель детектирующего устройства, попадают вначале на первый конверсионный динод, при соударении с которым каждый ион выбивает несколько вторичных электронов. Эти электроны под действием ускоряющего напряжения между динодами направляются на второй динод, из которого каждый падающий электрон вновь выбивает некоторое число вторичных электронов, и этот процесс повторяется на следующем диноде. С последнего динода на коллектор падает настоящий электронный ток, по своей мощности многократно превосходящий первоначальный ионный ток, поступающий на конверсионные диноды. Коэффициенты усиления во вторичных электронных умножителях с числом динодов от 16 до 20 достигают значений 10 —10 . Другим существенным преимуществом этого метода предварительного усиления является возможность обеспечения исключительно малых значений постоянных времени при очень низком уровне шумов. В качестве одного из недостатков можно указать на некоторую зависимость коэффициента усиления от массы ионов (дискриминация по массам). [c.296]

Таким образом, для того, чтобы привести кривую, соответствующую температуре Гь к кривой, соответствующей температуре Го, необходимо сдвинуть первую кривую по оси абсцисс на величину 1п(то/т1). Одновременно нужен сдвиг и по оси ординат, так как 0 есть также функция температуры, хотя и слабая. Часто этой зависимостью пренебрегают. В опытах величина сдвига определяется эмпирически по наилучшему совпадению кривых. В результате получается зависимость 1п(то/т1) =/(Г) в опытах при разных температурах или 1п (Т0/Т1) =/(/ ) в опытах при разных гидростатических давлениях. [c.78]

Для реальных шин зависимости износа от тормозного усилия, радиальной нагрузки и внутреннего давления описаны ранее [10]. Если их привести к функции от Р[1, то все точки укладываются на одну прямую (рис. 8). Это подтверждает справедливость уравнения (19). [c.68]

Понижение температуры и связанное с этим уменьшение степени ионизации V d" должно привести к уменьшению отношения iVs]/[V d"], а потому и электропроводности. Это демонстрируется рис. 87, где результаты расчета сопоставлены с экспериментом. Из рисунка видно, что понижение температуры прокаливания (отжига) приводит к расширению области давления паров кадмия (серы), в которой dS ведет себя как изолятор. Менее резкая зависимость п от Г в эксперименте [82] объясняется, по-видимому, невозможностью полностью заморозить высокотемпературное равновесие. Влияние температуры на положение границ перехода от одного механизма компенсации к другому вытекает из того обстоятельства, что константы равновесия, входящие в уравнения (VI.70), (VI.73) и (VI.90), являются функцией Т. [c.201]

Стенка резервуара выше уровня горючей жидкости под воздействием теплоты пожара сильно раскаляется и деформируется через 15— 20 мин, если ее не охлаждать. Нагрев дыхательной арматуры опасен тем, что при высоких температурах огневой преградитель перестает выполнять свои защитные функции. Поэтому при воспламенении взрывоопасной смеси пламя проскакивает в резервуар, и происходит взрыв. Если в резервуаре концентрация паров выше верхнего предела воспламенения, то образующиеся при нагреве стенок избыточное давление приведет к выходу паровоздушной смеси через дыхательную арматуру и воспламенению ее. Горение факела паров над арматурой будет дополнительно подогревать арматуру и конструкции резервуара, что может вызвать деформацию конструкций. Если в соседних резервуарах концентрации паров ниже нижнего предела воспламенения, то нагревание стенок и арматуры за счет теплоты излучения может привести к более интенсивному испарению нефтепродуктов и повышению концентрации паров до взрывоопасных пределов. Горючая смесь при выходе через дыхательный клапан воспламенится и пламя, проскочив в резервуар, вызовет взрцв. [c.168]

Показано, что использование линеаризованной модели при обработке пензиметрических данных может привести к значимому смещению оценок искомых параметров. Предложен способ преобразования целевой функции, учитывающий неравноточность измерений давления при различных температурах. Табл. 2, Библиогр. 5. [c.191]

Подстановка [Н] как функции [Ог в (VI 11.72) приводит его к дифференциальному уравнению с одной искомой функцией и разделяющимися переменными, которое может быть проинтегрировано. Поскольку на опыте измеряется не концентрация кислорода, а падение давления Ар в системе, удобнее привести систему дифференциальных уравнений (VIII.71) и (VIII.72) к дифференциальному уравнению для Ар. Кроме того, удобно выразить отношение 4/ 2 через измеряемое на опыте давление на нижнем пределе р . При температурах, значительно больших, чем температура мыса полуострова воспламенения, на нижнем пределе скорость разветвления равна скорости обрыва цепей на стенке (скорость обрыва цепей в объеме пренебрежимо мала) [c.326]

Причины нестабильности размеров могут быть различными. Основная причина появления отклонений типа а заключается в непрерывных флуктуациях температуры, давления и состава (при экструзии композиций) расплава. Отклонения в размерах типа б обычно связаны с дефектами конструкции головки. В разд. 7.13 отмечалось, что способность системы к демпфированию поступающих на вход композиционных неоднородностей определяется видом функции распределения времен пребывания (РВП). Трудно ожидать, что узкие функции РВП, типичные для существующего в головках, потока под давлением будут существенно уменьшать концентрационную или температурную неоднородность за счет смешения. Следовательно, на входе в головку необходимо обеспечить достаточно высокую стабильность температуры и давления, которая определяется конструкцией установленного перед головкой пластицирующего и транспортирующего расплав оборудования. Неправильно организованная транспортировка твердых частиц полимера, разрушение пробки, неполное плавление, малоэффективное смешение или его отсутствие вследствие чрезмерной глубины канала в зоне гомогенизации, отсутствие смесительных или фильтрующих устройств может привести к значительным колебаниям температуры и давления поступающего к головке расплава. Примеры допустимых и недопустимых колебаний температуры и давления расплава ПЭНП на входе в головку приведены на рис. 13.3. [c.462]

Однако эта формулировка недостаточна для утверждения, что катализатор не влияет на равновесие. Можно привести примеры, что вещество, удовлетворяющее приведенной формулировке, смещает равновесие процесса. Например, константа равновесия Кс (константа равновесия выражена через концентрации реагентов) диссоциации тетраоксида диазота Ы204Ч= 2К02 в растворе хлороформа оказывается в 100 раз меньше, чем ее значение в газовой фазе при той же температуре. Имеются неоднократные подтверждения того, что реакции между веществами, проведенные в различных растворителях, приводят к разным равновесным концентрациям компонентов процесса. Так, было показано, что направление ионных реакций обмена в смешанных растворителях может меняться в зависимости от природы растворителя. Разумеется, если каждое вещество характеризовать активностью и правильно выбирать его стандартное состояние в различных условиях, то константа равновесия, выраженная через активности Ка, будет неизменна при одной и той же температуре. Но активность представляет собой вспомогательную расчетную термодинамическую функцию, которая Б суммарной форме характеризует степень связанности молекул компонента. Она зависит от вида и концентрации каждого из других компонентов системы, от давления и температуры. [c.168]

Как известно, один пз этих критериев Не достаточно хорошо изучен опытным путем и широко используется в инженерных расчетах. Корреляция других видов потерь энергии обычно не учитывается и замалчивается. Однако в некоторых случаях пренебрежение ими ведет к суш ественным ошибкам в расчетах. Так, в работе [2] нри определенных исходных данных сопоставлены результаты расчетов ио определению давлений на выкиде трубопровода с опытнылш данными. Расхождение получилось существенное. Чтобы привести в соответствие расчетные результаты с опытным, потребовалось при расчетах потерь напора коэффициент гидравлического соиротивления, определяемый по известным формулам, как функция числа Не и относительной шероховатости труб, увеличить на 27%. Очевидно, такое расхождение можно объяснить неучетом других коррелирующих факторов и это расхождение будет тем больше, чем меньшую долю будут составлять потери на трение от общих потерь. [c.131]

На катализаторах с высокой кислотной и низкой гидрирующей активностями скорость гидрокрекинга сырья зависит от давления более сложно. При невысоких давлениях концентрация водорода на поверхности катализатора мала, и часть кислотных его центров не участвует в ионном цикле в результате дезактивации коксом. С другой стороны, при чрезмерном повышении давления возрастает концентрация водорода не только на металлических (гидрирующих), но и кислотных центрах катализатора вследствие спилловера водорода,в результате тормозится стадия инициирования карбкатионно-го цикла через образование олефинов. Наложение этих двух факторов может привести к наличию максимума скорости реакций как функции давления. Так, выходы отдельных фракций гидрокрекинга на катализаторе с высокой кислотной активностью белого вазелинового масла, выкипающего при 350 - 485 °С, проходят через максимум при 21 МПа (табл. 10.19). [c.590]

Второй важный случай кооперативных взаимодействий проявляется в системах, построенных из нескольких субъединиц, содержащих однотипные центры связывания лиганда Ь. В качестве детально изученного примера можно привести уже неоднократно упоминавшийся гемоглобин, содержащий четыре остатка гема, по одному на каждой из двух а- и двух /3-субъединиц, и тем самым способный связывать до четырех молекул Ог- Важной особенностью этой структуры является тот факт, что присоединение О2 к одной из субъединиц вызывает конформационное изменение не только в ней самой, но и в контактирующих с ней субъединицах, причем в результате этих изменений повышается их сродство к кислороду. Это существенно изменяет вид зависимости степени насыщения кислородом от его парциального давления по сравнению с гиперболической зависимостью, описываемой уравнением (3.12). Важно, что при этом зависимость становится значительно более благоприят1Юй для выполнеш я гемоглобином его основной биологической функции — переноса кислорода от легких к тканям живого организма. [c.121]

Кинетику выделения кислорода в разомкнутой цепи на электродах из окисла свинца с большой поверхностью изучал Рютчи [345], а для электродов из окисла никеля - Конвей и Бурго [346]. Последние разработали автоматическую установку для сбора газа с постоянным давлением, оснащенную автоматической регистрирующей системой. Таким образом скорость выделения газа может быть определена непосредственно. В сочетании с пористыми электродами эти методы позволяют изучать кинетику анодных процессов в отсутствие суммарного тока, который в случае пористых электродов и электродов с менисками может привести к аномальным зависимостям плотности тока от потенциала. Если скорость выделения 0 равна V см с (при нормальных температуре и давлении), внутренний ток саморазряда для газообразного 0 равен 4 /22400 А. Скорость саморазряда можно с определенной точностью оценить по графику автоматического записывающего устройства [346] непосредственно как функцию скорости падения э.д.с. разомкнутой цепи, которая сама определяется кинетикой процесса саморазряда и зависимостью псевдоемкости от потенциала, связанной с адсорбированными на поверхности раздела между окисным электродом и раствором промежуточными продуктами кислородной реакции [347]. На окисных никелевых электродах падение э.д.с. разомкнутой цепи хорошо коррелирует с кинетикой выделения 0 при разомкнутой цепи [324]. Этим методом можно провести также изучение десорбции с катодов большой площади в условиях разомкнутой цепи. [c.519]

Изменение состава газовой фазы. Ферриты Ме Ме Рез х-у 044- , подобно другим фазам переменного состава, содержащим кислород, сохраняют стехиометрию (Ме 0 = 3 4) лишь при определенном парциальном давлении кислорода ро, которое является функцией температуры и величин хну. Любое изменение состава газовой фазы (/7о.=т рОг приводит к отклонению состава феррита от стехиометрического и значительно увеличивает концентрацию точечных дефектов, в том числе и катионных вакансий. Взаимосвязь между давлением кислорода и дефектностью кристаллической решетки ферритов рассмотрена в гл. П. Из опыта Шмальцрида [202] следует, что при увеличении давления кислорода над стехиометрическим магнетитом коэффициент диффузии железа возрастает в 150 раз. Изменение состава газовой фазы в сторону уменьшения парциального давления кислорода может привести к разрушению шпинельной структуры с образованием высокодефектной вюститной фазы, значительно активизирующей процесс спекания. Картер [203] предложил использовать этот эффект, чтобы получить беспористую магнитную керамику, окис-яяя немагнитную фазу в шпинель после завершения процессов спекания. Трудно сказать, чем обусловлено активирующее действие вюститной фазы возможно, что оно связано с очень высокой концентрацией катионных вакансий [204] и большой подвижностью ионов в вюстите [205]. Однако не исключено, что образующаяся вюститная фаза активизирует шпинель, искажая ее кристаллическую решетку (этого можно ожидать, исходя из принципа ориентационного соответствия Данкова—Конобеевского [206]). [c.32]

Для того чтобы использовать литературные данные по объемам удерживания для построения кривых, соответствующих тем, что показаны на рис. 3, эти данные следует привести к стандартной температуре Тт и при учете мертвого объема используемых колонок — к общему объему удерживания. Но приведенные в литературе величины относятся не только к данной температуре колонки, но и к среднему давлению газа в колонке. Следовательно, объемную скорость газа-носителя также следует относить к среднему давлению. Однако, вследствие того что при постоянной величине и повышении температуры давление на входе в колонку постоянно меняется, поправочный коэффициент давления является функцией температуры. При выводе уравнения (13), вынося F за знак интеграла, мы пренебрегли этой зависимостью. Это допустимо для колонок, на которых происходит незначительное падеше давления. В разд. 2.2.3 показано, каки поправки на давление следует вносить в величину объемной скорости газа-посителя. [c.399]

Все вышеописанное стандартное оборудование предназначено для контроля различных величин малых давлений. В целях автоматизации производственных процессов, связанных с откачкой и наполнением, применяется нестандартное оборудование, несущее не только функции контроля величин малых давлений, но и функции автоматического управления. Например, трубка ионно-газового лазера имеет оптимальный режим работы при определенном давлении. В процессе работы происходит жестчение газа и давление в трубке падает. Уменьшение давления в трубке отрицательно сказывается на uv.hoBHbix параметрах (падает мощность излучения, сокращается срок службы и т. д.) и даже может привести к полному выходу трубки из строя. Для [c.178]

Регуляторы давления после себя поддерживают заданное давление после клапана. Их используют с целью а) ограничить повышение давления всасывания для защиты электродвигателя компрессора от перегрузки прибор устанавливают на всасывающей линии перед компрессором б) предохранить компрессор от резкого понижения давления в картере, что может привести к вспениванию и выбросу масла из компрессора для осуществления этой функции прибор устанавливают на байпасной линии, соединяющей сторону нагнетания и всасывания в) регулировать заполнение испарителя холодильным агентом (барорегулирующий вентиль). [c.128]

Механические свойства при объемном сжатии также зависят от времени и характеризуются системой вязкоупругих функций, описывающих ползучесть объема B(i), релаксацию давления К((), динамические объемные модули К и К" и дина.мические объемные податливости В и В". Однако привести систему графиков, иллюстрирующих особенности этих функций, не представляется возможным вследствие малочис-ленности подобных данных. [c.55]

В гл. 1 Термодинамика глубокого охлаждения и сжижения га1301В большое внимание уделено обобщенным характеристикам реальных газов и обобщенным методам расчета отдельных термодинамических параметров. Вывод уравнений для 0снав1ных процессов произведен, исходя из термодинамических функций, что дало возможность, помимо упрощения, привести вывод всех формул в единую строгую систему. Дана расширенная трактовка специальной функции летучести , полезной в расчетах при высоких давлениях и низких температурах. [c.3]

При комнатной температуре можно наблюдать явление, напоминающее окисление или по крайней мере образование нескольких слоев кислорода. Если острие, подвергаемое действию кислорода при давлении 0,1 мм рт. ст. и 300° К периодически исследовать через различные промежутки времени, то после того, как работа выхода увеличится до 6,3—6,4 эв, дальнейшие изменения изображений не обнаруживаются. Однако суммарная эмиссия, т. е. предэкспоненциальная часть функции Фаулера — Нордгейма, продолжает уменьшаться со временем даже спустя несколько дней. Это указывает на протекание адсорбции молекулярного кислорода в промежутках монослоя (предположительно атомарного). Подобная адсорбция не может привести к увеличению работы выхода, поскольку она не связана с появлением больших дипольных моментов, но способствует уменьшению суммарной эффективной эмитирующей площади, поскольку многополюсные образования или слабые диполи, обусловленные наличием адсорбированных молекул кислорода, воспрепятствуют эмиссии с тех участков, где последние адсорбировались. [c.138]

Выбирая материал для Приложения, автор руководствовался нежеланием дублировать те справочные данные по удерживанию сорбатов, коэффициентам чувствительности детекторов, а также по термодинамическим функциям сорбции и смешанным вириальным коэффициентам, сводки которых имеются в справочниках и монографиях. Представлялось целесообразным привести лишь небольшое число данных по удерживанию сорбатов (которые могут быть полезны для многих ориентировочных расчетов), зато дать более обширную сводку ямеющихся в литературе констант уравнения Роршнайдера, свойств различных неподвижных жидкостей, а также таблицы для взаимного пересчета линейных и логарифмических индексов удерживания, определения, различных видов фактора градиента давления и некоторые другие справочные и вспомогательные данные. [c.4]

Далее представим себе запаянную пробирку, в которой содержатся жидкость и пар в состоянии, соответствующем точке d. Жидкость и пар разделены мениском. Если из точки d вести систему по путч dike, т. е. повышать температуру, то в точке k мениск исчезнет — в критической точке свойства пара и жидкости одинаковы. Существенно представить себе изменения плотностей жидкости и пара на пути dik. По мере повышения температуры плотность жидкости вследствие обычного термического расширения уменьшается, что же касается насыщенного пара, то его плотность, наоборот, увеличивается вследствие перехода части жидкости в пар и возрастания общего давления системы. В связи с этим полезно привести эмпирическое правило прямолинейного диаметра (правило Кальете и Матиаса), согласно которому средняя плотность жидкости и насыщенного пара является линейной функцией температуры, т. е. [c.14]

МПа (см. раздел 2.3.3) может привести к существенным ошибкам. Этот недостаток в значительной степени может быть устранен с помощью уравнения (14) для расчетов [2.55]. Е. Кусс и Ф. Готте [2.56] проверили уравнение Ротермунда путем измерения износа на четырехшариковой машине трения при вязкости под давлением и получили очень хорошую корреляцию даже в случае масел с нелинейными функциями а. Попытки рассчитать значения эластогидродинамических давлений с учетом только изменения вязкости под давлением не дали положительных результатов [2.57]. [c.43]