Базисные спектры

Рассмотренный подход имеет по меньщей мере два слабых места. КД а-спиралей и 13-участков является функцией их длины. Модельные соединения, используемые для получения базисных спектров, представляют собой гомополимерные структуры гораздо больщих размеров, чем длина типичных участков в глобулярных белках. В принципе эту трудность можно преодолеть, если ввести необходимое число дополнительных параметров. Однако недостаточная точность экспериментальных данных во многих случаях делает подобную процедуру неоправданной. Другой проблемой является то, что третичная структура типичного глобулярного белка представляет собой совокупность достаточно тесно упакованных участков с определенной вторичной структурой. Хотя вклад в КД от взаимодействий между хромофорами спадает как квадрат расстояния между ними, должен существовать определенный вклад от взаимодействия и между участками с разной вторичной структурой эти взаимодействия нельзя адекватно смоделировать, рассматривая протяженные гомополимеры. [c.79]

Использование свойств симметрии позволяет существенно упростить анализ электронного строения молекул, включая и анализ молекулярных спектров. Не менее важны и вычислительные аспекты. Положим, чго базисные функции преобразуются по неприводимым представлениям пространственной группы симметрии молекулы, т.е. представляют так называемый симметризованный базис. При вычислении секулярного определителя в симметризованном базисе удается существенно понизить ранг определителя. Построение симметризован-ного базиса может быть выполнено различными способами, в том числе и с использованием операторов проектирования [c.200]

Интенсивность пиков. Масс-спектры обычно представляют в виде линейчатых спектров. При этом интенсивности принято относить к наибольшему пику (базисный пик), интенсивность которого принимают за 100%. [c.278]

В, D V —часть детерминанта, построенная на АО валентных электронов всех атомов 10 —части детерминанта, содержащие только нули. Как известно из алгебры, такой детерминант разбивается на произведение детерминантов вида А В . .. D IV]. Если полученное таким образом выражение подставить в уравнение (II, 10), т. е. записать равенство А В . .. Dl V1=0, то это уравнение разобьется на несколько независимых уравнений более низких степеней А =0, В1=0,. .., D =0, V =0. Разбиение уравнения (II, 10) на несколько уравнений приводит к распаду системы (11,9) на независимые уравнения, описывающие внутренние электронные слои каждого атома и систему, характеризующую электроны валентных слоев всех атомов. Из уравнений для внутренних электронов получаются примерно такие же волновые функции, как из уравнений для свободных атомов. Это указывает на то, что состояния электронов внутренних атомных слоев почти не изменяются при объединении атомов в молекулы. Такой вывод- подтверждается экспериментально, например, при изучении характеристических рентгеновских спектров, хотя при более тонких исследованиях обнаруживаются так называемые химические сдвиги в этих спектрах, появляющиеся как результат влияния химической связи на внутренние электронные слои. Для решения многих химических задач достаточно в качестве базисных функций выбирать АО внешних слоев (или функции, им соответствующие). При этом число электронов в системе равно числу валентных электронов. [c.36]

Запись функций ф и "ф в виде рядов (1.4.1) предполагает, что базисные функции относятся к дискретному спектру. Можно [c.54]

Сравнивая этот результат с предыдущим равенством, приходим к выводу, что при нормированных базисных функциях, в качестве которых используются собственные функции оператора В, коэффициент пропорциональности А равен единице и дает непосредственно вероятность И .. Этот результат по существу не изменится, если у оператора В все или часть собственных значений относятся к непрерывному спектру. [c.65]

В тех измерениях, когда требуется высокая точность, для дальнейшего улучшения работы спектрометра можно использовать вторую пару линий в спектре о-дихлорбензола. Для хорошо настроенного спектрометра минимум между сигналами в данном случае опускается до базисной линии (рис. 1П. 6, г). Таким образом, чем выше разрешение спектрометра, тем меньше разность частот двух резонансных сигналов, которые могут быть записаны раздельно, т. е. разрешены. [c.71]

Первый из них основан на алгоритме векторной ортогонализации Грама— Шмидта (ГШ). Вкратце, этот метод использует информационную часть интерферограммы как вектор. Для каждой интерферограммы, измеренной во время хроматографического анализа, рассчитывается длина вектора между данным вектором и рядом интерферограмм, записанных с пустой, не считая газа-носителя гелия, световой трубкой (так называемый базисный вектор). Когда определяемое вещество элюируется с колонки, величина разности векторов примерно пропорциональна количеству вещества в трубке. Поскольку для расчета разности векторов используется лишь часть интерферограммы, расчет по алгоритму ГШ очень быстрый. Более того, ГШ-хроматограмма является универсальным индикатором, поскольку практически все молекулы поглощают хотя бы в некоторой части ИК-спектра, что изменяет интерферограммы. Чувствительность алгоритма ГШ естественно зависит от величины поглощения индивидуальных молекул. Молекулы со слабым поглощением по всему ИК-спектру (например, полициклические ароматические углеводороды) могут обычно детектироваться с меньшей чувствительностью, чем такие вещества, как барбитураты, которые благодаря своей полярности имеют в ИК-спектрах несколько сильных полос поглощения. [c.612]

Для определения концентрации основного вещества методом базисной (основной) линии на спектре поглощения исследуемого раствора между двумя минимумами поглощения проводят прямую линию (рис. 5.3) и считают, что отрезки АВ и ВС в выбранном масштабе равны оптическим плотностям, обусловленным светопоглощением основного вещества (До. в) и примеси (Опр) соответственно. Определив по спектру отрезок АВ и рассчитав значение До. в можно вычислить содержание основного вещества в исследуемом растворе [c.99]

Оптическую плотность D рассчитывают непосредственно из спектра, записанного в оптических плотностях (самописец К-201). В качестве базисной линии берут горизонтальную прямую, проходящую через точку с волновым числом 3500 см (рис. 20). [c.147]

ЛОВЫХ постоянных экспериментальной информации недостаточно. Выход из положения можно найти, исследуя изотопно-замещенные молекулы воды, в предположении, что изотопное замещение не влияет на силовые постоянные. В паровой фазе валентное колебание А наблюдается при 3651,7 см , валентное колебание 5] — при 3755,8 СМ и деформационное колебание Л — при 1595,0 СМ . В такой простой системе, как молекула воды, становятся очевидными некоторые общие особенности колебательных спектров. Асимметричное колебание, построенное из заданного набора базисных колебаний, в общем случае имеет несколько большую энергию, чем симметричное колебание. Деформационные колебания, включающие заданный набор атомов, обычно характеризуются значительно меньшими энергиями, чем валентные колебания. В колебательном спектре воды помимо основных колебаний наблюдается также ряд обертонов и комбинационных полос. Всего в этом спектре, по данным Герцберга [5], содержатся 19 полос. [c.340]

Область валентных колебаний ОН-группы может быть использована для определения всех фенолов независимо от их строения. Необходимым условием анализа в этом случае является отсутствие в исследуемых пробах других гидроксильных соединений. В качестве растворителей здесь применяют диоксан, четыреххлористый углерод, сероуглерод, анизол. Метод находит широкое применение. В одной из работ [107] описан подобный анализ 34 фенолов. Для количественного расчета обычно используют корреляцию интенсивности и частоты с константами Гамметта. Особенно часто метод применяют для анализа высокомолекулярных фенолов, например применяемых в качестве антиоксидантов. Так, содержание ионола в товарных маслах [108], анализируют по полосе 3640 см- которая при концентрации ионола 0,05—1,5%, отличается высокой четкостью и не перекрывается другими полосами. Для расчета используется базисная линия между точками спектра 3500—3700 см-. Относительная ошибка не превышает 10%. Аналогично анализируют содержание других антиоксидантов [30]. [c.57]

Пустые промежутки, не содержащие сигналов, могут быть использованы для определения положения нулевой, или базисной, линии. Если использовать дискретное представление спектра, то значение базисного уровня интенсивности может быть рассчитано по формуле [c.172]

Кристаллы циркона характеризуются высокими показателями преломления и двупреломления света По= 1,940—1,960 Пр = = 2,000—2,010 высокое двупреломление по базисной грани 0,0592—0,10 оптическая дисперсия 0,043 плеохроизм обычно не выражен, и только в голубых образцах, цвет которых получен термической обработкой, окраска изменяется от небесно-голубой по По до бесцветной по п . Спектры оптического поглощения синтетических и природных цирконов в инфракрасной области (основные колебания) идентичны. Край поглощения лежит в области 225 нм (для природных цирконов из-за примеси железа край сдвинут в длинноволновую область). [c.243]

Оптические плотности полос поглощения отсчитывают от базисных линий, проведенных через точки минимума поглощения полос. При небольшом содержании траяс-1,4 звеньев фон проводят по методу модифицированной (основной) линии, через спектр проводят две касательные к рассматриваемому участку спектра и через максимум пропускания с обеих сторон измеренной полосы. [c.203]

Поясним вышесказанное примерами. Рассмотрим для простоты состояние движения одной частицы. Для описания состояния выберем две системы базисных функций 1) собственные функции, соответствующие оператору, имеющему дискретный спектр собственных значений, 2) собственные функции, соответствующие оператору, имеющему непрерывный спектр собственных значений. Полученные результаты легко обобщить на случай операторов, имеющих как дискретный, так и непрерывный спектр собственных значений. [c.126]

Для того чтобы провести базисную линию, необходимо при измерении каждого образца сканировать по крайней мере небольшую область спектра. В этом смысле метод инфракрасной спектроскопии [c.159]

В случае белков главной целью измерений спектров КД и ДОВ является определение содержания вторичных структур разных типов. Если доля ароматических аминокислот в белке не очень велика, его оптическая активность в области от 190 до 230 нм определяется главным образом полипептидным остовом. Многочисленные эксперименты показали, что по крайней мере качественно природа алифатических боковых групп не влияет заметно на спектр КД в этой области. Следовательно, в первом приближении белковую молекулу можно рассматривать просто как линейную комбинацию участков остова, находящихся в конформациях а-спирали, /3-слоя и беспорядочной структуры. КД этих структур можно оценить по результатам измерения КД гомополипептидов известной конформации. Такой набор базисных спектров приведен на рис. 8.9. Если содержание структур разных типов (х , Х з. Хг) для данного белка известно, то можно вычислить КД при каждой длине волны, просуммировав соответствующие вклады [c.78]

На практике гораздо чаще по спектру КД пытаются определить х , Х(з и Хг> т.е. провести приближенный анализ вторичной структуры белка. Для этого проводят измерения при нескольких длинах волн (X,) и рещают систему уравнений вида (8.21). Минимально необходимое число длин волн равно трем, но лучше использовать гораздо больщий набор X, и применять метод наименьших квадратов или какую-либо иную статистическую процедуру для получения наиболее надежных значений долей каждого из типов вторичных структур Точность подобного расчета (даже в предположении, что все допущения верны) зависит от того, в какой степени базисные спектры [6ц], [в ] и [Хг1 являются линейно независимыми функциями. К счастью, как явствует из рис. 8.9, эти спектры достаточно сильно различаются. [c.79]

Метод полуэмпирического расчета КД, с помощью которого удается обойти обе эти трудности, был предложен Д. Ветлауфером. Для построения базисных спектров здесь используются не полипептиды, а набор различных белков с известной пространственной структурой, что позволяет получить достаточно надежные значения х . Х(з и х . Зная экспериментальные спектры КД, можно, рещая систему уравнений вида (8.21), найти [ а( )]. [ е(> )] и [6г(Х)], т.е. аппроксимировать спектры каждого из типов вторичных структур в том виде, как они существуют в реальных белках. Эта процедура автоматически включает в себя усреднение как по длинам отдельных участков, так и по третичным взаимодействиям. На рис. 8.9 изображен типичный базисный набор спектров КД, полученный на основании измерений спектров белков. Адекватность этого экспериментально полученного набора можно проверить, если вычислить КД других белков, не использованных при расчете базисных спектров. В табл. 8.1 представлены типичные данные, полученные как методом Ветлауфера, так и с использованием базисного набора полипеп-тидных спектров. Видно, что оба метода дают достаточно хорощие результаты. [c.79]

Общий подход, основанный на использовании уравнения (8.25), может быть распространен на полимерные молекулы ДНК и РНК. При этом необходимо рассмотреть структуры по меньшей мере трех типов. Спектр беспорядочного клубка можно получить простым сложением спектров (с определенными весами) четырех мономеров. Спектр одноцепочечной стопкообразной спирали определяется вкладами от каждого из 16 возможных динуклеотидов, взятыми с весами, которые отвечают частотам их встречаемости. Двухцепочечные спирали рассматриваются аналогичным образом, но учитывается еще 10 возможных двухцепочечных димеров (АрО образует пару с Сри и т. д.). Поскольку такие комплексы слишком нестабильны, чтобы их спектры можно было прямо измерить, их оптические свойства приходится оценивать по данным для двухцепочечных молекул большего размера. Это делается точно таким же способом, как при получении полипептидных базисных спектров из спектров белков. [c.81]

В случае ДНК применим несколько иной подход, так как здесь длина молекулы достаточно велика и можно пренебречь концевыми эффектами. Когда молекула является строго двухиепочечной, имеется восемь линейно независимых базисных спектров, которые могут быть получены из спектров полинуклеотидов с регулярной последовательностью. КД природных ДНК удается оценить достаточно надежно, если вычисления основываются на спектрах ДНК, которые содержат в обеих цепях как пурины, так и пиримидины. Такие полимеры, как ро1у(с1А с1Т), не подходят для получения базисных спектров, поскольку их структура в общем отличается от структуры природных ДНК. Например, если бы структура трех приведенных ниже синтетических полимеров была одинаковой, то должно было бы выполняться следующее соотнощение [c.81]

В этом разделе при анализе спектры ЭПР интерпретируются с использованием в качестве базиса -орбиталей комплекса. Ковалентность связывания учитьгаается путем снижения параметра спин-орбитального взаимодействия и значения <г свободного иона. Базисные действительные орбитали смешиваются за счет спин-орбитального взаимодействия при использовании теории возмущений первого порядка и гамильтониана спин-орбитального взаимодействия I s. Приводятся результаты для нескольких -электронных конфигураций и в дальнейшем обсуждаются на отдельных примерах. Выражение для расчета компонент д-тензора уже обсуждалось. [c.225]

Характер боковой цепи можно выяснить по масс-спектру только после того, как в распоряжении исследователя будут спектры других алкилбензолов с одиннадцатью атомами углерода. Тогда можно установить, что полизамещенные алкилбензолы, например ди-метилизопропилбензол, метнл-трет-бутилбензол и т. д., можно не учитывать, поскольку в их спектрах массовому числу 133 соответствует почти исключительно базисный пик. Существование а-разветвленного амилбензола можно исключить, так как в этом случае практически полностью отсутствовала бы возможность перегруппировки Мак-Лафферти. Из трех оставшихся структур [c.295]

Тогда Я, = (е —а)/ , <0. Кроме того, собственные векторы у матриц аЕ + рА и А одинаковы. Следовательно,. задача исследования свойств модельной я-электронной системы сводится к анали.чу спектральных характеристик матрпны смежности некоторого МГ. Эту матрицу иногда называют топологической, подчеркивая тем самым, что она описывает лишь бинарное отношение на базисном множестве атомных орбиталей, определяемое признаком наличия химической связи. Собственные значения матрицы А дают информацию о спектре электронов. [c.31]

В рассмотренном выше примере графы были использованы дл описания бинарных отношений на двух различных базисных множествах, порожда.емых 2р АО и хр-гибридными орбиталями соответственно. Бинарные отношения на множестве тангенциальных орбиталей приводят к гамильтоновым циклам, тогда как бинарные отношения на множестве внутренних орбиталей — к полному графу Жп. Объединение этих графов дает несвязанный граф, состоящий пз двух компонент и имеющий спектр, который образован из п+ ) положительных собственных значений и (2га—1) отрицательных. Из принципа заполпения (см. разд. 1.6) следует, что стабильная система должна иметь 2п + 2 скелетных электрона, что и реализуется, например, в случае дианиона В12Н17, имеющего икосаэдрическую структуру. [c.35]

Если расчетное значение величины торсионного угла Н—0( ,-0(2,-N практически не Зависит от уровня теории и выбора базисного набора, то длина связи 0-N изменяется от 1.372 [КОНР/6-31+О(й0] до 1.714 А (МР2/6-31С). Из данных экспериментальных микроволновых спектров найдено, что длина связи 0-N равна 1.50—1.53 А. С этой величиной хорошо согласуются ВЗЬУР-расчеты [52]. Кроме того, данный уровень теории обеспечивает соответствие расчетной энергии диссоциации пероксиазотной кислоты по связи О—N известным литературным данным. [c.104]

Зарегистрированный масс-спектр обычно воспроизводится нлн графически с помощью штрихов, нли в виде таблицы при этом интенсивность отдельных пиков указывается в процентах к наиболее интенсивному пнку (базисный пнк) (рнс. 101,6). [c.148]

Есть две области, в которых молекулярные орбитали оказались полезными для химии. Первая — это область качественных оценок, когда достаточно лишь в обохих чертах знать форму и симметрию молекулярной орбитали, а также ее приближенную энергию, чтобы дать правильное отнесение спектра или интерпретацию механизма химической реакции. Вторая — это область количественных расчетов некоторых молекулярных свойств для предсказания или подтверждения результатов химических наблюдений. Для количественных расчетов главное обычно заключается в получении наиболее точного представления молекулярных орбиталей в виде разложения (6.2). При этом в разложении учитывается много базисных атомных орбиталей. Для качественных оценок главным является получение минимального разложения, дающего удовлетворительные результаты для той задачи, которая поставлена. В этой книге основное внимание будет уделено качественному аспекту. Из дальнейшего изложения будет видно, что качественно удовлетворительные результаты можно получить с так называемым мини- [c.88]

Как и в случае спектра монорезонанса, частоты и интенсивности переходов в данном случае следует определять с помощью уравнения (IX. 1) и базисных функций соответствующих спиновых систем. Не вдаваясь здесь в детали расчета, приведем только наиболее важные результаты для системы АХ. Если частота У2 второго ВЧ-поля равна ларморовой частоте ядра А и выполняется условие (7/2л) Вг > 2/лх, то резонанс ядра X наблюдается как синглет. Рис. IX. 4 иллюстрирует экспериментальное подтверждение этого для экспериментов по двойному резонансу в системе АХ метиленовых про- [c.305]

Построение градуировочных графиков. При построении градуировочных графиков для определения гидроксильных групп в жидких образцах использовали результаты анализа пяти растворов различных концентраций глицерина в пиридине от 2,8 до 14 г/л для определения ОН-групп в твердых образцах использовали результаты анализа восьми образцов эпоксидного полимера с известным содержанием гидроксильных групп от 1,5 до 15 мг на 500 мг КВг. Для определения эпоксидных групп образец диглицидного эфира дифенилолпро-пана (0,3—2,5 г) растворяли в 10 мл пиридина непосредственно перед измерением. ИК-спектры записывали в области 1100— 700 и 3800—2800 см Для измерения интенсивности поглощения применяли метод базисной линии. В случае определения гидроксильных групп базисной линией служило поглощение фона, когда обе кюветы заполнены растворителем. Градуировочные графики строили в координатах оптическая плотность D — содержание определяемой группы (в г на 10 мл растворителя или на 500 мг КВг). [c.234]

Регистрирующее устройство. Широко используемое регистрирующее устройство представляет собой пятишлейфовый светолучевой (зеркальный) гальванометр ), который позволяет записывать на фотобумаге (чувствительной к ультрафиолетовому излучению и не требующей, как обычно, проявления в растворах) одновременно пять спектров с разной чувствительностью. На рис. 2а дана запись спектра, полученная с системой из пяти гальванометров с уровнями чувствительности, понижающимися сверху вниз в отношениях 1 3 10 30 100. Высота пиков отсчитывается от базисной линии по самой чувствительной записи, не выходящей за пределы шкалы. [c.25]

Синие кристаллы кварца впервьге были получены в 1958 г. на затравках базисной ориентации при введении в систему Н2О— 5102 — Na20 — СО2 соединений кобальта, растворимых в гидротермальных условиях. Концентрация пигментирующей примеси в исходном растворе и температурные параметры режима выращивания существенно влияют на интенсивность окраски, распределение которой подчиняется закономерностям зональной и секториальной сегрегации неструктурной примеси. На основании результатов спектрального анализа окрашенных кристаллов и характера распределения синей окраски можно заключить, что ион-хромофор Со + адсорбируется коллоидно-дисперсными комплексами силиката натрия и вместе с ним захватывается во время роста кристалла гранью пинакоида. Связь центров синей окраски искусственных кристаллов кварца с ионами Со2+ подтверждена спектрами поглощения, измеренными в поляризованном свете. На всех полученных кривых отчетливо наблюдается широкий максимум с тремя пиками при 545, 595 и 640 нм. Полное отсутствие дихроизма в этих спектрах и наличие тиндалевского рассеяния света подтверждает коллоидальный характер окрашивающей примесной фазы, захват которой начинается при максимальной скорости порядка 0,2 мм/сут на сторону в направлении оси Ц. С увеличением скорости до 0,25 мм/сут массовое содержание кобальта в пирамиде <с> достигает 1-10 3 7о, что обеспечивает образование кристаллов голубого цвета. Синие ярко окрашенные кристаллы с концентрацией кобальта до 1—2 10" % вырастают со скоростью 0,3—0,4 мм/сут при температуре 330—395 °С. В процессе выращивания синего кварца на дне автоклава выделяется стеклообразный осадок тяжелой фазы , окрашенной в темно-синий цвет и содержащей около 3-10" % СоО. Интенсивность синей окраски при нагревании кварца выше точки ач=ьр перехода несколько снижается. После высокотемпературной термообработки образцы голубого цвета теряют прозрачность и, подобно бесцветному кварцу, выращенному с высокими скоростями, приобретают опаловидный характер, сохраняя прочность 12 179 [c.179]

В системах со спиновыми квантовыми числами I 1 или 5 1 полный набор базисных операторов (В ) включает в себя квадратичные члены и члены более высоких порядков типа / г, 1кх8 г и т. д. Проявление таких членов в спектрах мы рассмотрим в разд. [c.53]

При исследовании смеси фенолов используют деформационные колебания связей СН. Для количественного анализа изомерных крезолов наиболее удобными являются полосы поглощения, отвечающие неплоским колебаниям группы СН ароматического кольца 756 см для о-крезола, 778 см- для -крезола и 816 см- -для п-крезола [109, ПО]. Спектр снимают в растворе сероуглерода при концентрации крезолов в пределах 1,5—5,0%, где выполняется закон Ламберта — Бера, с толщиной кюветы 0,06—0,1 мм. Ввиду симметричности полос и значительного их удаления друг от друга оптическую плотность можно определять по методу базисной линии. Количественный расчет проводят по калибровоч-, ным графикам. Относительная ошибка определения составляет 1%. Аналогично анализируют содержание ксиленолов, рекомендуемые аналитические частоты которых равны 815, 834, 995 и 1000 СМ- соответственно для 2,4- 3 5- 2,5- ш 3,4.-изомеров, [111] [c.57]

Калибровка шкалы. Для спектрометра Varian HA-100D ширина спектра 1000 Гц соответствует масштабу 2 Гц/мм или 1 м. Д./50 мм (длина калиброванного бланка L равна 500 мм). На рис. 6.1 приведен масштабный отрезок, равный 1 м. д. Используя значение метки частоты 50 Гц и цену деления, определяют положение нуля шкалы (0=0,0 м. д.). На прямой, параллельной базисной линни спектра, проводят разметку шкалы (через 1 м. д.). Изучаемый спектр находится в пределах от 0,5 до 10,8 м. д. Поскольку спектр записан с использованием внутренней стабилизации по сигналу ТМС, можно пренебречь дрейфом и неточностью в определении нуля 0-шкалы. Случайные ошибки в измерении химических сдвигав и констаит спии-спииового взаимодействия могут быть обусловлены мелким масштабом спектра и достигать 2 Гц. Систематические ошибки могут быть вызваны линейной экстраполяцией шкалы в область слабых полей, однако эти ошибки невозможно оценить из одного эксперимента. [c.169]

Интенсивность аналитических полос бразана и хризена определяется по методу базисной линии без учета фона в спектре бразана при 815,5 см- и в спектре хризена при 376,0 нм. [c.155]

На рис. 12 представлен спектр 7-AI2O3 с тем же горизонтальным масштабом для напряженности поля, как и для спектра а-АЬОз. Масштаб по вертикальной шкале составляет 0,5 от масштаба для спектра а-АЬОз. Линия, проведенная выше базисной линии спектра, отделяет интенсивность центральной компоненты от интенсивности нижележащей части линии, обусловленной сателлитами. Интегральная интенсивность кривой поглощения выше этой проведенной линии составляет приблизительно /з5 от полной интегральной интенсивности спектра а-АЬОз. Таким образом, уширение этой части спектра должно быть эффектом второго порядка. Этот вывод был проверен путем записи резонансной линии при удвоенной частоте и напряженности поля, когда ширина центральной компоненты уменьшается в два раза в согласии с уравнением (20). Форма линии центральной компоненты достаточно хорошо описывается уравнением (21) при 2а = 27 гаусс. [c.47]