Сравнение двух средних величин

В аналитической работе часто приходится прибегать к сравнению двух средних результатов анализа. В этом случае при планировании эксперимента нужно найти число параллельных определений и для получения каждого из средних результатов и установить критическую величину Хд, с которой будет сравниваться разность двух средних х = х — х . Если окажется, что х по абсолютной величине больше, чем х , то принимается гипотеза о том, что два средних результата существенно различны. Определение числа параллельных определений и критической величины х , производится с помощью формул [c.335]

Метод ограничивающих растворов. Используя этот метод, выбирают из серии стандартов два эталона, близкие по концентрации к испытуемому раствору и дающие соответственно больший и меньший отсчеты по шкале прибора по сравнению с отсчетом для анализируемого раствора. Влияние изменения давления газов можно исключить повторением серии измерений в Обратном порядке. Полученные средние величины из двух измерений используют для вычисления содержания элемента в растворе интерполированием по формуле [c.230]

Среднее.. . 642,6 Средняя величина, полученная при простом смешении вышеуказанных веществ без применения калориметра, равна 628,9. Эту величину следует считать преуменьшенной, так как взаимодействие в данном случае шло медленнее по сравнению с тем, когда все вещества находились в жидком состоянии. Кроме того, повышение температуры жидкости было гораздо более значительно, чем в калориметре. Эти два одновременно действующие фактора ведут к уменьшению окончательного числа. Принимая среднюю величину результатов этих последних опытов равной 642,6, можно спросить, откуда получилось такое большое число, тогда как все другие основания давали результат, близкий к 600. Для этого могут быть две причины 1) два атома воды, присоединяясь к сульфату, должны выделять теплоту, иначе это не было бы химическое соединение 2) этот результат можно приписать затвердеванию серной кислоты [c.30]

Спонтанное деление ядра наблюдается лишь у наиболее тяжелых атомов и заключается в распаде ядра на два осколка со средними массовыми числами. Так как в ядрах тяжелых атомов избыток нейтронов над протонами значительно больше, чем таковой в устойчивых ядрах средней величины, то спонтанное деление сопровождается испусканием 2—3 нейтронов. Сумма массовых чисел и зарядов ядер атомов обоих осколков и испускаемых нейтронов равна массовому числу и заряду исходного ядра. Полученные в результате деления изотопы обладают избытком нейтронов по сравнению с устойчивыми изотопами и претерпевают ряд последовательных -распадов. При расщеплении ядра на два осколка выделяется большая энергия. [c.9]

Однако для объективной оценки достигнутого необходимо было дополнительно провести сравнение абсолютных значений дисперсии, полученных двумя методами кондуктометрическим и микроскопическим. Последний был принят за эталон. Сначала проводили сравнение с литературными данными. Средняя величина коэффициента вариации диаметров эритроцитов у здоровых людей, по данным Прайс-Джонса [859] и Гольдберга [860], равна 6,9%. Коэффициент вариации объемов эритроцитов равен соответственно 21%, что значительно больше полученных нами значений. Так как литературные данные основаны на результатах измерений эритроцитов в сухих окрашенных мазках, то возникло предположение, что увеличение дисперсии возникает при приготовлении препарата крови и связано с различной степенью деформации эритроцитов. Кроме того, в периферической крови имеются эритроциты различной формы от дисковидной до сферической. Поэтому было решено провести сравнительную оценку дисперсии частиц пыльцы амброзии полыннолистной, измеренных кондуктометрическим и микроскопическим методами. Микроскопические измерения проводили на микроскопе МБИ-6 с помощью окулярного винтового микрометра АМ-9, отградуированного по объект-микрометру. Было измерено 100 частиц. У каждой частицы измеряли два взаимно перпендикулярных диаметра. Для увеличения контрастности и предотвращения разбухания частицы пыльцы были помещены в глицерин. Математическая обработка результатов измерений дала следующие значения параметров распределения 0 , = 18,1 МК] = 0>97 мк = 5,4% = 16,2%. [c.112]

Для этой цели в принципе могут быть использованы два пути. Один из них заключается в определении на опыте величин относительной интенсивности и 81-линий различных редкоземельных элементов и в их сопоставлении с теоретическим значением, которое при отсутствии изучаемого эффекта должно оставаться практически неизменным для всех элементов рассматриваемой группы. При этом существенно, что расстояние между /. 1- и Рх-линиями в ряду элементов от лантана до лютеция изменяется очень незначительно, не более чем на 3% по сравнению со средним значением этой величины. Так как обе линии в каждом случае относятся к одному и тому же элементу, то полученные экспериментально коэффициенты ослабления не будут искажены ошибкой из-за разницы в атомных весах излучающих атомов и потенциалах возбуждения спектральных линий. Они будут характеризовать суммарное воздействие на относительную интенсивность линий всех прочих экспериментальных факторов. При сопоставлении интенсивности далеко отстоящих друг от друга линий [c.185]

Результаты сравнения экспериментальных и расчетных динамических характеристик лабораторного насадочного аппарата представлены на рис. 7.24. На этом рисунке приведены два типа расчетных характеристик кривая 1 представляет переходный процесс системы, рассчитанный по предложенной математической модели кривая 2 представляет переходный процесс, рассчитанный по ячеечной модели, структура которой не учитывает распределенности гидродинамической обстановки в аппарате и эффектов обмена между проточными и застойными зонами жидкости. Подача возмущения по расходу жидкости при расчете кривой 2 осуществляется путем мгновенного изменения плотности орошения по всей длине колонны. Указанные допущения в структуре модели (7.141) являются источником значительных расхождений между экспериментальными и рассчитанными по этой модели динамическими характеристиками в области средних частот наблюдается существенная разница в величинах постоянных времени расчетной и экспериментальной кривых отклика, а также сокращение расчетного времени переходного процесса по сравнению с фактическим. Из рис. 7.24 видно, что указанные расхождения значительно меньше для кривой 7, полученной с помощью описанного алгоритма расчета динамики процесса абсорбции. Хорошее соответствие экспериментальных и расчетных кривых 1 по всей полосе частот [c.423]

Для лиофобных золей характерна сравнительно короткая стадия скрытой коагуляции. К настоящему времени наиболее изучена коагуляция золей, вызываемая всеми электролитами. Было обнаружено, что все электролиты вызывают коагуляцию при увеличении концентрации их в растворе до некоторого критического значения, называемого порогом коагуляции, который обычно невелик и выражается в долях миллимолей на литр золя. По мере превышения концентрации электролита выше порога коагуляции происходит явная и быстрая коагуляция. Обратная порогу коагуляции величина называется коагулирующей способностью электролита, которая зависит от числа заряда иона чем выше заряд иона, тем большей коагулирующей способностью обладает электролит. Например, ионы вызывают коагуляцию в значительно меньшей концентрации, чем ионы Ва +. Коагулирующая способность двухзарядного иона в сравнении с однозарядным ионом казалось бы должна быть больше в два раза, а трехзарядного — в три раза. Однако экспериментально показано, что ион АР+ обладает коагулирующей способностью в 500 раз больше, чем ион К+. Принимая среднюю коагулирующую способность однозарядного катиона за единицу, для двухзарядного коагулирующая способность в среднем равна 80, а для трехзарядного — около 500. Установлена закономерность (правило Шульце—Гарди), что коагуляцию вызывает ион противоположного знака по отношению к знаку заряда коллоидных частиц для положительных — анион, для отрицательных — катион. Коагулирующее действие иона тем выше, чем выше его заряд. При этом коагулирующий ион частично переходит в коагулят. [c.157]

Выборочный контроль по количественному признаку (ГОСТ 20736—75) заключается в том, что у определенного количества единиц продукции (выборка) измеряют значение контролируемого параметра, вычисляют среднее арифметическое для выборки и оценивают его отклонение от граничного значения. Иногда принимают два (верхнее и нижнее) граничных значения. Эти отклонения сравнивают с заранее установленными контрольными нормативами и по результата сравнения принимают решение о соответствии или несоответствии продукции установленным требованиям. При таком контроле ставится задача оценки некоторой измеряемой величины X (прочности материала, геометрического размера изделий) в большой партии изделий N (генеральной совокупности) путем измерения X в выборке из п случайно отобранных образцов. Теория вероятности должна решить задачу о необходимом количестве образцов для достижения требуемой точности оценки. [c.46]

Кинетический расчет скорости образования зародыша из множества возможных путей избирает один, имеющий явные преимущества. Естественно, что два молекулярных агрегата объединяются при столкновении и что больший агрегат распадается на меньшие, однако эти события очепь редки по сравнению с присоединением и отрывом единичных молекул. Поэтому вполне оправдано раздельное рассмотрение процессов присоединения и отщепления отдельных молекул. Пока не достигнуты размеры зародыша, отрыв более вероятен, чем присоединение. Эта кинетическая игра обмена приводит к такого рода стационарному распределению частиц предзародышевого размера, при котором число образований с числом п молекул в каждом сохраняет некоторое среднее значение до тех пор, пока число отдельных молекул материнской фазы поддерживается постоянным, а капельки, превысившие размеры зародыша ( з) удаляются. Представим себе, что мы постоянно вводим столько же вещества в виде па]за, сколько удаляем его в виде капелек. При этом через всю эту систему проходит стационарный поток, который переводит меньшие агрегаты в большие и па всем своем пути оказывается одинаковым. Определим его величину для интервала, соответствующего агрегатам с числом молекул п + I. [c.119]

Можно рассмотреть два важных общих случая. Первый случай реализуется, если по некоторым причинам, которые будут проанализированы позднее, между двумя наборами молекулярных орбиталей наблюдается большое различие в уровнях энергии, так, как это показано на рис. 4-8. В таком случае ковалентные члены уравнения ВМО относительно малы, т. к. знаменатели Е т—ЕЦ и Ет—Е достаточно велики. Более того, если разделение между орбиталями т я т мало по сравнению с разницей в уровнях между тип, мы можем, не внося большой ошибки, заменить в вышеуказанном выражении величины Ет и Ет на их среднее значение ср- [c.69]

При распыливании топлива в среду с пониженным (но сравнению с атмосферным) давлением на толщину пелены и связанную с ней величину капель накладывается два фактора. С одной стороны, сокращаются размеры воздушного вихря, а с другой — разрыв пелены происходит на большем расстоянии от среза сопла вследствие меньшего влияния сил сопротивления среды. По-видимому, в этом случае можно ожидать уменьшения среднего размера капель. [c.309]

В заключение отметим два обстоятельства, касающиеся формул (Г 34) и (Г 35). Во-первых, наши рассуждения были проведены для поверхностного слоя конечной толщины, границы которого определялись условиями Р у = Рт = Р при г = г и Рлг = Рт- = Р(Р) при л = гр. Очевидно, эти условия не нарушатся при перемещении границ слоя внутрь однородных объемных фаз (а) и (р). Поэтому соотношения (1.34) и (1.35) справедливы не только для поверхностного слоя, но и для двухфазной системы в целом. Во-вторых, эти соотношения были выведены лишь для сферических поверхностей. Если главные радиусы кривизны Р1 и поверхности велики по сравнению с толщиной поверхностного слоя, это ограничение становится несущественным, и соотношения (1.34) и (1.35) могут применяться к поверхности любой формы. В этом случае под Гх следует понимать величину, обратную средней кривизне разделяющей поверхности, согласно соотношению [c.20]

Теперь вернемся к вопросу эффективности инициатора — величине / в уравнениях (16) и (17). Если подобрать инициатор, скорость разложения которого можно точно измерить (например, путем выделения азота из динитрила азоизомасляной кислоты или титрованием перекисей), то его эффективность можно определить тремя методами. Первый метод основан па сравнении скорости разложения инициатора и скорости образования полимерных молекул. Таким образом, если каждая молекула инициатора дает два радикала, которые могут начать цепи, и все цепи при /=1 заканчиваются рекомбинацией радикалов, то каждая распавшаяся молекула инициатора дает одну молекулу полимера. При этом меньшее число образовавшихся молекул показывает на меньшую эффективность инициатора. Эта методика требует точного измерения среднего молекулярного веса полимера, а также знания сравнительной степени рекомбинации и диспропорционирования радикалов в про- [c.62]

Из полученных результатов вытекают два важных следствия. Во-первых, становится очевидным, что известное эмпирическое соотношение Ну = Зсгт не вьшолняется в наноструктурных материалах, если исследуются исходные и отожженные состояния. Этот факт может быть объяснен следующим образом. Как известно, предел текучести соответствует началу пластической деформации, но при измерениях микротвердости средняя величина деформации составляет 9-10% [346]. Следовательно, можно ожидать, что в случае сильного деформационного упрочнения в отожженных образцах будет существовать значительное различие в соотношении между Ну и сгу в сравнении с исходными наноструктурными образцами, где, как показал эксперимент, деформационное упрочнение незначительно. Эти результаты указывают на необходимость осторожного использования соотношения Ну = Зсгт при исследовании механических свойств нано- и субмикрокристаллических материалов. [c.201]

Очень тщательное исследование, в котором было обращено особое внимание на эти явления, было предпринято Г. Корнфель-дом [14]. В качестве исследуемого вещества был использован хорошо переохлаждающийся салол (Г8 = 4ГС), которым были наполнены 1000 пронумерованных стеклянных трубочек. В 500 из них расплав нагревался не выше 56°С, в остальных 500 — до 70°С. Последние во всех случаях обнаруживали большую способность к переохлаждению, что Г. Корнфельд склонен был объяснять происшедшим разложением вещества. После расплавления содержимого трубочек они еще раз нагревались приблизительно до 50°С и затем выдерживались в бане при 25°С. Спустя 24 часа трубочки с закристаллизовавшимся содержимым вынимались, их номер отмечался, затем они вновь нагревались приблизительно до 50°С и опять подвешивались в термостате. Спустя 32 дня в первой серии, состоявшей из 484 трубочек (после исключения поломанных), в 244 вещество не кристаллизовалось, в 127 — кристаллизовалось один раз, в 69 — два раза, в 24 — три раза, и в 20 — более чем три раза. Последние, как особенные, были сразу исключены из рассмотрения, так что остались 464 трубочки. Проверка того, можно ли поведение вещества в этих трубочках рассматривать как закономерное, а полученный результат описать законами вероятности, осуществлялась экспериментально путел сравнения с результатом лотерейной игры. С этой целью 464 одинаково помеченные медные монетки помещались в мешок и встряхивались, после чего одна монетка вынималась из мешка, отмечалась и возвращалась обратно такая операция повторялась 337 раз, соответственно 337 случаям наблюденной кристаллизации. Эти серии вытягивания повторили 10 раз, причем выявилось, что уже из половины серии получились одинаковые средние величины. Сравнение результатов игры с результатами, найденными для трубочек, показывают достаточно хорошее согласие между ними. Если допустить, что среди трехкратно закристаллизовавшихся еще 10 являются особенными, то отклонения оказываются не большими, чем в серии опытов вытаскивания. Отсюда следует сделать заключение, что из 484 случаев лишь тридцать оказались особенными, а в остальных кристаллизация протекала согласно закону случайности. Среднее число случаев кристаллизации соответствует 8,3 трубочки в день. [c.24]

При оценке экспериментального материала ужно принять во внимание, что точность, с которой определены ступенчатые константы, существенно различается для разных систем аммиачных комплексов. В случае комплексов меди (II), для которых по различным причинам ступенчатые константы определены с самой высокой точностью, вычисленные значения остаточного эффекта непрерывно увеличиваются с числом присоединенных молекул аммиака. Это, вероятно, следует рассматривать как экспериментально установленный факт. Однако ступенчатые константы для систем комплексо кадмия, кобальта (II), никеля и цинка едва ли известны с достаточной точностью, чтобы сделать надежное заключение относительно изменения величины остаточного эффекта. [Это особенно справедливо для системы комплексов цинка, где остаточный эффект отрицательный и поэтому определен довольно неточно (см, стр. 165).] Очень интересно сравнить два средних значения остаточного эффекта и А д, которые, как видно, находятся в хорошем соответствии во всех случаях, когда такое сравнение возможно. Это тем более важно потому, что среднее арифметическое, зависит только от первой и последней ступенчатых констант системы, и, тогда как Н д определяется главным образом отношением средних констант системы комплексов. Поэтому весьма вероятно, что незакономерное изменение вычисленных значений отдельных остаточных эффектов в большой степени обусловлено экспериментальными ошибками. [c.59]

Сравнение средних результатов химического анализам Пусть имеются два средних результата анализа Ха и Хв одной пробы, полученные из выборок объемом Па и пв соответственно. Если оба анализа выполнены одним и тем же методом, можно предположить, что случайные ошибки обеих серий" близки по величине. В этом случае возникает вопрос, обусловлено ли расхождение средних значимой причиной, например, наличием систематической ошибки в одной из серий анализа, или это расхождение может быть оправдано случайным разбросом. Для решения этого вопроса вычисляют средневзвешенный стандарт по результатам двух серий (см.. 7 этой главы) [c.89]

Частотный детектор имеет два колебательных контура и L4 30, настроенных соответственно на частоты в 455 и 465 кгц. В момент точной балансировки генераторов промежуточная частота равна 460 кгц. Поступая на частотный детектор, она вызывает одинаковую расстройку и соответственно одинаковые но величине выходные сигналы. После их детектирования и сравнения результирующий сигнал будет равен нулю. Изменение емкости в ту илп другую сторону вызовет отклонение промежуточной частоты от своего среднего значения. При этом на выходе детектора появится сигнал соответствующей полярности. Его величина будет пропорциональна отклонению емкости от средней величины. [c.200]

Бетке и др. [210] разработали метод парных данных , позволяющий уменьшить ошибки при измерении отражения. Согласно предложенной этими авторами методике, растворы сравнения и стандартные растворы наносят так, чтобы каждой концентрации соответствовали два пятна, расстояние между которыми было бы равно половине ширины пластинки. Среднюю величину двух промеров в прямом и обратном направлениях принимают за относительное стандартное отклонение, составляющее 1,5 % [c.343]

Сравнение двух выборочных средних при известных характеристиках рассеяния обеих генеральных совокупностей. Постанов ка задачи имеются два средних значения какой-либо величины Х, и Х2 (содержание элемента, плотность, размер изделия и т.д.), каждое из которых является соответственно средним из а 1 г>2 измерений. Относительные средние квадратические отклонения методов измерений величин Л", и Х2 известны и равн и Необходимо установить, является ли [c.119]

Положим произведено бесконечное число измерений скорости коррозии, причем каждый из переменных факторов поддерживается при среднем значении т пусть средняя скорость при этом будет обозначена через р, . Сохраняя теперь величину всех факторов при среднем значении, за исключением о дного, будем менять значение этого особенного фактора п от средней величины гпп сначала до т +о , а затем до гпп. — о,г и производя бесконечное число опытов в каждом случае, отметим два новых значения скорости. Пусть среднее из этих двух изменений (пренебрегая знаком) будет Д . Тогда получаем соответствующие средние изменения Д р, Дгр, Дзр для всех переменных 1, 2, 3... и т. д. Если изменение, полученное при изменении одного фактора (скажем, третьего), очень мало сравнительно с изменением, произведенным другим фактором (скажем, первым) (т. е. если Дзр < Д1р), тогда колебание фактора 3, можно утверждать, не окажет влияния на коррозию, так как любые колебания фактора 3, которые можно ожидать в пределах наблюдения, повлияют незначительно в сравнении с столь же вероятными колебаниями фактора 1. [c.828]

Ярко проявляется это в развитии пчеловодства. Здесь к определяется ие одним неделимым, а ульем. Каждый улей имеет определс1п-1ое население, и плоил,адь, ему необходимая, определяется средним составом населения улья и длиной лёта пчел для сбора меда. При правильном хозяйстве все это учитывается и, очевидно, кл определяется не на один или два организма, а на количество неделимых в социальной структуре пчел. В меньшей степени мы имеем то же самое и в случае стадных животщз1х, например овец или слонов. Можно сделать перечисление отсюда на одного неделимого, беря средние величины. Но это будет абстрактное число. Однако для сравнения оно удобно. Но, по-видимому, для некоторых случаев, например для термитов, это не так легко сделать. [c.284]

Установленные условия минимума свободной энергии при агрегации. трехблочных сополимеров еще более усложнены в сравнении с диблочными сополимерами. Так, например, оба конца среднего блока должны располагаться на поверхностях раздела. Это еще более ограничивает набор вероятных конформаций (так, величина р будет больше 1 только тогда, когда оба конца среднего блока находятся на одной и той же стороне ядра агрегата). Тем не менее размеры агрегатов трехблочных сополимеров могут быть вычислены с удовлетворительной точностью с помощью простых теоретических соображений. Для полимеров с более, чем тремя блоками в цепи, агрегация сильно затрудняется, и даже в случае однородного молекулярного строения цепи пе обнаруживается регулярной структуры системы (у четырехблочных полимеров имеется не два длинных блока, а четыре последовательно расположенных блока). Те же трудности возникают и при смешении блоксополимеров. Правда, в таких случаях трудности, [c.203]

Из уравнения (5) следует, что расход воды для промывания уменьшается по мере увеличения количества ранн, работающих по каскадно-последовательной схеме. Практика эксплуатации показывает, что применение кроме регенерационной ванны еще двух ванн каскаднопоследовательного действия позволяет снизить расход воды в среднем на 3—8% по сравнению с расходом в одной проточной ванне. Эта величина в среднем в два-три раза больше расчетной. На нее влияют изменения давления воды в трубопроводах, перерывы в работе ванны, неодинаковая поверхность задаваемого в ванны металла и т. п. Наиболее правильным способом, обеспечивающим поддержание расхода промывной воды на обоснованно техническом уровне, является применение автоматического регулирования ее подачи. [c.23]

Наиболее полно сущность трения металлов объясняется адгезионной теорией трения или теорией холодного сваривания, которая хотя и была впервые предложена Томлинсоном и Холмом , наиболее полно и последовательно развита в работах Боудена и Тейбора с сотрудниками . В этой теории проводится строгое разграничение между действительной (фактической) и кажущейся (номинальной) площадью касания. Средняя высота шероховатостей или выступов даже на идеально отполированных металлических поверхностях по сравнению с атомными размерами очень велика. Поэтому, когда два металла прижаты друг к другу, истинный, или фактический, контакт между ними осуществляется лишь по вершинам ш еро-ховатостей, которые подвергаются пластической деформации до тех пор, пока общая реальная площадь касания не станет достаточной для уравновешивания приложенной нагрузки. Общая площадь поверхности, по которой осуществляется фактическое касание между металлами, образуется совокупностью небольших площадок контактов. Она много меньше номинальной, геометрической, площади соприкасающихся поверхностей и не зависит от их величины. Это и обусловило то, что измеряе.мая величина силы трения не зависит от номинальной площади касания. [c.309]

Приведенных нами данных вполне достаточно, чтобы прийти к выводу об ограниченной роли соотношения между объемом пор и величиной поверхности при детальном определении геометрии пор в пористом материале. При этом следует подчеркнуть два момента 1) оценка точных значений ир и 5 на основании экспериментальных данных осуществляется путем в некоторой степени произвольного выбора на изотерме точек, соответствующих полному заполнению пор и завершению образования сплошного монослоя на всей поверхности и 2) найденное геометрически отношение 2ир18 не дает возможности охарактеризовать специфику пористой структуры. Несмотря на эти недостатки, рассмотренный метод определения среднего размера по результатам измерений объема пор и величины поверхности может иметь некоторое значение. Основной недостаток этого метода заключается в том, что с его помощью нельзя точно определить геометрию пор. Тем не менее если допустить, что полученная таким образом величина представляет собой эффективный радиус пор, то модель пор, в соответствии с которой капилляры эквивалентны вписанным цилиндрам, окажется не слишком плохой по сравнению с тем решением этой задачи, которое получают исходя из результатов определения скоростей химических реакций в пористых катализаторах. [c.186]

Точность измерения при контактном методе контроля толщины ленты зависит от качества изготовления роликов, биение которых должно быть значительно меньше измеряехмых отклонений и может составлять 0,002—0,0005 мм. В качестве примера методов контактного контроля толщины листа или ленты рассмотрим применяемый на практике контактный летучий микрометр, схема которого показана на фиг. 406. Контролируемый лист проходит между роликами 7 и 5. Ось ролика 8 укреплена на подвижном шпинделе 1, находящемся под действием пружины 12, стремящейся свести ролики вместе. Если толщина листа изменяется по сравнению с установленным номиналом, то шпиндель 1 перемещается в направляющих и штоком 2 поворачивает рычаг 6. На конце последнего укреплен железный наконечник 4 (якорь), перемещающийся относительно железных сердечников катушек < и 5 и изменяющий их индуктивность. Катушки включены как два плеча моста для измерения индуктивностей. Прибор отрегулирован таким образом, что при соответствии толщины листа установленному номиналу мост находится в равновесии и прибор показывает нуль. Смещение якоря 4 относительно среднего положения вследствие изменения толщины листа вызывает нарушение равновесия моста, и прибор показывает величину и знак отклонения. Прибор позволяет измерять отклонения с точностью до микронов. [c.506]

Аналогичные приведенным выше результаты получаются и при сравнении энергий активации разряда двух доноров протона — ионовНдО+[242]иКН4 [276] в водном растворе на галлиевом электроде (на ртути ион аммония образует амальгаму). Эти два иона близки по своим размерам, и потому можно было ожидать близости энергий реорганизации растворителя. С другой стороны, энергии связей N—Н и О—Н сильно отличаются (протонное сродство молекулы NHз на 30 пкал больше, чем молекулы Н2О), так что при активации путем растяжения связи можно было бы ожидать существенного различия энергий активации разряда ионов Н3О+ и NHI. В действительности, эти величины оказались близкими реальная энергия активации для N [4 в среднем лишь на 1,6 ккал/моль больше, чем для Н3О+ (различие на границе ошибки опыта). [c.148]

По данным работы [79] для раствора додецилсульфата натрия р = 0,77 и 6 = 0,52, откуда для правой части (14.29) по-лучае.м значение 123,74, которое почти вдвое больше экспериментальных значений числа агрегации 65—70. В соответствии с (14.29) это означает, что определяемая по (14.28) ионная сила в системе додеци.тсу.тьфат натрия — вода в процессе. мицелло-образоваиия уменьшается. При указанных значениях согласно формуле (14.27) эффективный заряд мицеллы додецилсульфата натрия составляет около 8 элементарных зарядов (истинный же заряд мицеллы будет в два раза больше). Хотя ионная сила и понижается, возникновение зарядов такой величины в процессе мицеллообразования ухудшает применимость теории Дебая — Хюккеля. В данном случае она используется благодаря введению искусственного пара.метра б (естественно, когда эффект экранирования заряда ионным облаком вытекает из самой теории, как в той же теории Дебая—Хюккеля при малых концентрациях). Подстановка (14.24) — (14.26) в (14.15) дает выражение, сравнением которого с эксиериментальными значениями среднего коэффициента активности ПАВ как выше, так и ниже [c.72]

Существует три возможных механизма возникновения междуфазного потенциала. Первый из них связан с различиями в стремлении положительно и отрицательно заряженных частиц переходить из одной фазы в другую. Примером этого является термоэлектронная эмиссия с поверхности нагретого металла в закрытом пространстве, в результате чего создается разность потенциалов между металлом и окружающей средой. Сюда же относится случай возникновения электродного потенциала при погружении металла в водный раствор, или потенциала мембраны, разделяющей два раствора, содержащих ионы, из которых одни более легко проходят через мембрану в сравнении с другими. Во всех этих случаях междуфазная граница разделяет противоположно заряженные части двойного электрического слоя. Электростатические силы, действующие Л1ежду ними, имеют по сравнению с силами притяжения Ван-дер-Ваальса, обусловливающими сцепление, прилипание и растворение, больший радиус действия, поэтому двойные электрические слои имеют диффузное строение и их влияние проявляется во многих случах на расстояниях, больншх по порядку величины, чем средний молекулярный диаметр. [c.274]

С точки зрения смазочного действия можпо сравнивать между собой два масла или при равных температурах (кривые А и В на рисунке), или при равных вязкостях (кривые А и С рисунке). 11ервый принцип сравнения применим, если речь идет о двух различных мехаиизд1ах, использующих масла разной вязкости, но работающих в одном температурном интервале, второй принцип — для механизма, работающего при разных температурах, но каждый раз в одном и том ке температурном интервале А Т и при одной и той же вязкости смазочного масла. В обоих случаях масло характеризуется прежде всего величиной (1 lg йТ при средней температуре Т . [c.117]

Сравнение величин ВН° для связей данного типа, как, например, для связей С — С, рассмотренных выше, позволяет вскрыть наиболее важное-свойство величин ОН°, а именно их зависимость от молекулярного окружения связей. Если оно изменяется в незначительной степени при переходе от молекулы к молекуле, то вполне разумно говорить о средних значениях ВН° и на основании их делать какие-то полуколичественные выводы. Подобного рода рассмотрение используется в случав энергий связей (гл. 2). Но очень часто это окружение весьма различно в разных молекулах, и в этих случаях использование усредненных значений величин 1)Я° не может быть полезным. Выше уже были названы два структурных фактора, существенно изменяющих молекулярное окружение делокализация заряда и стерические-эффекты. Эти факторы могут действовать в одном и том же направлении или в противоположных. Возможны также и другие, иногда более существенные факторы природа соседних атомов или групп. Так, величины ВН° для О — Н-связи в НгО, СН3ОН и СвНвОН уменьшаются в этом ряду и равнЫ соответственно 118, 102 и 85 ккал/моль (494,04 10 , 431,24 10 и 355,84 х хЮ Дж/моль). Изменения в величинах ВН° могут также вызываться изменением в состоянии гибридизации, что видно из сравнения величин ВН° для связей С — С в этане и бутадиине-1,3 [83 и 150 ккал/моль (347,46 10 и 628,02 10 Дж/моль) соответственно]. Эти величины могут также изменяться в зависимости от электрических свойств атомов, образующих данную связь, или соседних атомов, т. е. в зависимости от того, являются ли эти атомы нейтральными с заполненной электронной оболочкой, или радикалами, или положительно или отрицательно заряженными частицами. Так, величины ВН°(С— С) равны 96 ккал/моль (401,93 10 Дад/моль) для СНд —СНг . для групп С1 — С1 и С1 — С " " величины )Я°(С1 — С1) различны и составляют 58 и 94 ккал/моль (242,83 10 и 393,56 10 Дж/моль). [c.174]

Послойная загрузка позволяет, таким образом, избегать перегревов средней части контактной массы и проводить процесс в оптимальной зоне температур, а следовательно, повысить степень использования контактной массы. Одновременно этот метод позволяет и резко сократить величину гидравлического сопротивления (в два раза) благодаря уменьшению высоты слоя массы в трубах. Сопротивление нижнего слоя масгы мало по сравнению с сопротивлением труб, так как скорость газа в нем примерно в три раза меньше. [c.480]

Стационарная концентрация радикалов роста во время второго этапа эмульсионной полимеризации является следствием постоянства числа ПМЧ, которая составляет величину порядка 10 в см . Если каждая из частиц содержит по одному радикалу, то их средняя концентрация по объему составит величину порядка 10- моль/л. Это примерно на два порядка превышает среднюю стационарную концентрацию радикалов роста по сравнению с полимеризацией в растворе или блоке и, следовательно, по сравнению с ними скорость обрыва в эмульсионной полимеризации должна быть на четыре порядка выше. Поэтому попадание второго радикала в частицу приводит к немедленной гибели обоих в результате реакции бимолекулярного обрыва. Радикалы поступают в частицы с постоянной скоростью - один радикал в период времени, равный примерно 10 с. Это означает, что каждая ПМЧ периодически становится активной и неактивной в течение равных промежутков времени (5-10 с). В целом, в любой момент времени половина частиц содержит по одному радикалу, другая - ни одного, в среднем же на все частицы приходится по 0,5 радикала. Построенная на этом принципе кинетическая теория Эварта и Смита хорошо описывает эмульсионную полимеризацию практически не растворимых в воде мономеров, например стирола. [c.223]

Фармакокинетика кемантана после его однократного приема (200 мг в таблетках) имеет значительную индивидуальную вариабельность как по скорости метаболизма и появления метаболита в системном кровотоке, так и по скорости его элиминации. Кроме того, были выявлены значительные различия в фармакокинетике 1,4-адамантандиола в группах мужчин и женщин. У женщин метаболит появляется в крови быстрее и в более высокой концентрации (t ax= 0,75 0,274 ч С ах=1.975 0,422 мкг/мл) по сравнению с таковыми в группе мужчин (IMax=2,375 1,061 ч С ах=1.105 0,48 мкг/мл). Отмечаются различия в кинетике элиминации метаболита у женщин он распределяется в органы и ткани, исчезая из крови через 8-10 ч после введения у мужчин препарат находится в крови более продолжительное время - до 24 часов. У мужчин и женщин наблюдаются существенные различия фармакокинетических параметров, которые наиболее выражены в величинах констант элиминации, MRT и периода полувыведения. Так, к , у женщин в два раза выше и соответственно t,/2 короче, о более длительном пребы-ва л метаболита в организме мужчин свидетельствует и большая величина MRT (среднее время удержания препарата в организме). Различия в значении объемов распределения (кинетическом и стационарном Vss) невелики, хотя величина плазменного клиренса (С1р) у женщин больше, чем у мужчин. [c.166]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология