Спектры атомные рентгеновских лучей

Наличие сверхструктуры обнаруживается в спектрах рассеяния рентгеновских лучей по появлению дополнительных линий, называемых линиями сверхструктуры (при сопоставлении со спектром полностью неупорядоченной системы). Появление линий сверхструктуры объясняется следующим обстоятельством. В неупорядоченном сплаве средние концентрации атомов А и В не меняются от плоскости к плоскости все плоскости равноценны. При наличии же сверхструктуры будут чередоваться плоскости, обогащенные соответственно атомами А или В, и расстояние между идентичными плоскостями будет вдвое больше, чем в случае неупорядоченного сплава (рис. 50, б). В результате этого на рентгенограммах и обнаруживаются дополнительные отражения (линии сверхструктуры). -Эти линии тем интенсивнее, чем сильнее различаются атомные факторы рассеяния для частиц А и В и чем больше степень упорядоченности. [c.339]

Г-серия рентгеновского спектра получается при переходах из ЛГ-уровня в различные нижние уровни. Так, линия возникает при переходе из уровня К на уровень Ьщ. При этом электрон переходит из оболочки 2р в оболочку 15, т. е. при переходе из уровня К на уровень L электрон переходит из -оболочки в АГ-оболочку. Иногда удобно концентрировать внимание на недостающем электроне или дырке и говорить, что при переходе электрона из уровня К на уровень ш дырка переходит из -оболочки в -оболочку. Поведение дырки в точности противоположно поведению электрона нормальное состояние атома соответствует нахождению дырки в самой наружной оболочке, что означает, что все электроны, насколько это возможно, находятся во внутренних оболочках. Перенесение внимания с электрона на дырку полезно также при рассмотрении спектров поглощения рентгеновских лучей. Мы не можем получить в нормальных атомах линию поглощения, соответствующую переходу дырки из -оболочки в /(-оболочку, так как нормальные атомы не имеют дырки в -оболочке. В нормальных атомах дырки находятся во внешних оболочках атома, так что рентгеновский спектр поглощения получается при переходах одной из этих внешних дырок во внутреннюю оболочку. Поэтому спектр поглощения зависит от структуры внешних оболочек атомов и от того, насколько они подверглись влиянию физического и химического состояния поглощающего вещества. Эти вопросы мы не будем рассматривать, так как они находятся вне области теории атомных спектров. [c.312]

Тем не менее существуют экспериментальные методы, с помощью которых получают некоторые сведения о распределении заряда в молекулах или комплексах [75]. Данные этих методов при определенных предположениях часто используют для расчета степени ионности связи. Наиболее прямой метод определения распределения электронной плотности — метод рентгеновской дифракции — не является достаточно чувствительным, чтобы использовать его данные для количественных выводов, хотя распределение электронов вокруг атомов галогенов в галогенидах щелочных металлов весьма четко различается. Для нахождения распределения электронной плотности были использованы следующие методы дипольные моменты [97], спектры ЭПР (константы сверхтонкого расщепления) [98], ЯМР (химические сдвиги) [99], ЯКР (константы ЯКР) [100], эффект Мессбауэра (изомерные сдвиги) [101], спектры поглощения рентгеновских лучей [102], данные атомной спектроскопии о константах спин-орбитального взаимодействия [103], измерение магнитной восприимчивости [104] и данные об изменении параметров межэлектронного отталкивания для комплексов по сравнению с параметрами для иона в газовой фазе [105]. [c.101]

В 1912 г. Генри Мозли (1887-1915) обнаружил, что частота рентгеновского излучения, испускаемого элементами при бомбардировке электронным пучком, лучше коррелирует с их порядковыми номерами, чем с атомными массами. Закономерная взаимосвязь между порядковым номером элемента и частотой (или энергией) рентгеновских лучей, испускаемых элементом, определяется внутриатомным строением элементов. Как мы узнаем из гл. 8, электроны внутри атома располагаются по энергетическим уровням. Когда элемент бомбардируется мощным пучком электронов, атомные электроны, находящиеся на самых глубоких энергетических уровнях, или, иначе, электроны из самых внутренних оболочек (ближайших к ядру), могут вырываться из атомов. Когда внешние электроны переходят со своих оболочек на образовавшиеся вакансии, атомы излучают энергию в форме рентгеновских лучей. Рентгеновский спектр элемента (набор частот испускаемого рентгеновского излучения) содержит в себе информацию об электронных энергетических уровнях его атомов. В настоящий момент для нас важно то, что эта энергия зависит от заряда ядра атома. Чем больше заряд атомного ядра, тем прочнее связаны с ним самые внутренние электроны атома. Тем большая энергия требуется для выбивания из атомов этих электронов и, следовательно, тем большая энергия испускается, когда внешний электрон переходит на вакансию во внутренней электронной оболочке. Мозли установил, что частота испускаемого при этом рентгеновского излучения (ее обозначают греческой буквой ню , V) связана с порядковым номером элемента Z соотношением [c.311]

Наличие дискретных энергетических состояний атома объясняет также особенности рентгеновских спектров. Рентгеновские лучи возникают при воздействии катодных лучей на атомную решетку анода. Как установил Мозли (1913 г.), рентгеновские спектры для различных видов атомов имеют много общего. Они состоят из нескольких групп линий, расположенных на небольшом расстоянии друг от друга с увеличением длины волны группы линий обозначают как К-, [c.40]

При исследовании рентгеновских лучей, испускаемых антикатодами, сделанными из различных металлов, наблюдается подобие спектров испускания этих металлов. Чем больше атомный вес металла, из которого сделан антикатод, тем больше длина волны таких [c.18]

Занимаясь разработкой теории атомных спектров (линейчатых спектров и спектров рентгеновских лучей элементов), физики примерно в 1920 г. открыли, что оболочки, следующие за оболочкой гелия, содержат орбитали нескольких видов. [c.113]

Из работ Мозли следовало, что с помощью рентгеновских лучей, образующихся при столкновении пучка электронов с металлической мишенью, можно измерить заряд атомного ядра. Именно в этой характеристике заключалось основное различие между атомными ядрами разных элементов, и Мозли назвал ее порядковым (атомным) номером элемента (рис. 4.11). Это позволило установить строгую последовательность элементов, не обращаясь к свойствам внешних частей атома, различным спектрам, связанным с его внешними частями (см. разд. 5.1), и к химическим свойствам элементов. Оказалось, что Мозли нашел способ измерения числа единичных положительных зарядов (позднее названных протонами) в атомном ядре. Это открытие позволило разрешить несколько невыясненных вопросов [c.64]

Через любой произвольный по площади элемент во Вселенной, который может находиться в поле зрения наблюдателя, распространяется с определенной скоростью энергия излучения. Эту энергию испускают материальные тела в результате тепловых н иных возбуждений молекул, входящих в их состав (тепловая лучистая энергия) сами атомы, составляющие отдельные молекулы, например при переходе из неустойчивых состояний в устойчивые (атомная лучистая энергия, космические лучи) излучатели радиоволн, рентгеновских лучей и т. д., изготовленные людьми. Всю эту энергию можно полностью описать, установив, какое ее количество проходит через элемент площади в единицу времени в каждом из участков спектра излучения. Энергия излучения, проходящая через единичный элемент площади за единицу времени, называется потоком излучения, реже — мощностью излучения в том случае, когда эта величина рассматривается для каждого участка спектра отдельно, ее называют спектральной плотностью потока излучения или спектральной плотностью мощности излучения. Задавая полное распределение спектральной плотности потока излучения, пересекающего данную площадку поля зрения в направлении к наблюдателю, физик полностью [c.47]

Анализ основан на том, что каждое кристаллическое вещество имеет строго определенное расстояние между атомными плоскостями и при облучении рентгеновскими лучами получается спектр, характерный для каждого вещества. Таким образом, дифракция рентгеновских лучей служит главным образом для идентификации кристаллических веществ. Автором совместно с 3. Г. Капланом установлено, что разнообразные кристаллические вещества в разных количествах входят в состав твердой фазы, образующейся при окислении реактивных топлив. [c.19]

Разделенные изотопы также находят применение в спектроскопии и в физике твердого тела [1169]. Разницы в массах изотопов вызывают колебательные и вращательные изотопные эффекты в молекулярных спектрах. Разнообразные интересные спектроскопические эффекты вызваны разницей в значениях ядерного спина, магнитного момента и электрического квадрупольного момента для различных изотопов. Изучение этих эффектов очень трудно и иногда невозможно без наличия образцов, сильно обогащенных определенным изотопом. Исследование изотопных сдвигов в оптических спектрах атомов [670, 1170, 1847] дает возможность получить информацию о распределении заряда в ядрах различных изотопов и, следовательно, о размере, форме и структуре ядра. Многие из объемных свойств твердых тел зависят от масс атомов, и хотя эти эффекты малы и трудноопределимы, они изучались при рассмотрении электрической проводимости, температуры плавления, удельного объема, удельной теплоемкости и термоэлектродвижущей силы [1346]. Исследование в области сверхпроводимости показало, что критическая температура обратно пропорциональна атомной массе [ИЗО]. Методом дифракции рентгеновских лучей было рассмотрено различие кристаллических решеток LiF и LiF. Оказалось, что решетка LiF меньше на коэффициент 1,0002. Образцы разделенных изотопов нашли применение в качестве источников излучения. Они могут быть использованы для получения монохроматического излучения и, таким образом, пригодны в качестве эталонов длин волн и точного измерения длины. [c.462]

Характеристический спектр рентгеновских лучей. Характеристический спектр возникает при определенном ускоряющем напряжении и , зависящем от атомного [c.143]

ТЫ ДЛЯ каждой линии спектра рентгеновских лучей есть приблизительно линейная функция атомного номера. При распределении элементов по их возрастающим атомным номерам получается линейная классификация, отличающаяся от классификации Менделеева. Но если элементы расположить в порядке возрастания атомных номеров по клеткам периодической системы, ТО аномалии, возникающие при распределении элементов по их атомному весу, исчезают. Таким образом, кобальту принадлежит атомный номер 27, никелю — 28, теллуру — 52, иоду — 53. [c.420]

Получить информацию об атомной и молекулярной структуре вещества можно двумя путями. Первичный монохроматический пучок рентгеновских лучей от источника падает на анализируемый образец. Если энергии было достаточно для вырывания одного электрона с какой-либо внутренней орбиты, то происходит фотоэлектрическое поглощение. При этом один из электронов внешней оболочки перескакивает на орбиту выброшенного электрона, испуская характеристическое рентгеновское излучение. Это излучение является вторичным, и спектр его аналогичен оптическим спектрам элементов. [c.259]

Поиски недостающих элементов возобновились после открытия Мозли, который показал, что для каждого элемента можно установить атомный номер, исходя из частоты главной линии рентгеновского спектра, так как корень квадратный из частоты колебаний рентгеновских лучей пропорционален заряду ядра, а следовательно, и атомному номеру [18]. [c.16]

По современным представлениям, поглощение световых лучей в видимой и ультрафиолетовой областях спектра связано с переходами электронов с одних энергетических уровней на другие. Возбуждение прочно связанных электронов внутренних электронных слоев атомов требует больших порций энергии, соответствующих энергии фотонов рентгеновских лучей. Чем дальше электрон расположен от ядра атома, тем меньшим квантом энергии он может возбуждаться. Валентные электроны, слабее удерживаемые атомным ядром, переходят в возбужденное состояние под действием фотонов ультрафиолетовых лучей и даже лучей видимой части спектра (например, валентные электроны окрашенных элементов хлора, брома, фтора, иода). [c.26]

При бомбардировке антикатода электронами большой энергии из атомов элемента, нанесенного на антикатод, вырываются электроны даже с самых близких к ядру орбит. На освободившиеся при этом места переходят электроны с более удаленных орбит. Такие переходы сопровождаются излучением рентгеновских лучей, обладающих наибольшей частотой и наименьшей длиной волны среди атомных спектров. Рентгеновские спектры состоят из нескольких серий. Переход электронов на ближайшую к ядру орбиту сопровождается излучением так называемой /(-серии, на вторую орбиту — излучением L-серии, на третью орбиту — уИ-серии и т. д. (рис. 10). Каждая серия состоит из многих линий. Так, в /С-серии переход со второй орбиты на первую дает линию /С, с третьей на первую —/< 3, с четвертой на первую — Кг и т. д. Возбуждение К-, L- и М-серий рентгеновских спектров показано на рис. 10. В каждой серии есть граничная — максимальная — частота, отвечающая захвату свободного электрона соответствующей орбитой. Эти максимальные частоты особенно просто связаны с атомным номером элементов Z, например, максимальная частота в /С-серии ч- тлл = R Z — 1)2, где R — постоянная величина, определенная задолго до появления планетарной [c.27]

Анализ векторной системы, отвечающей гомометрическим структурам, принципиально не может быть однозначным. Более того, если распределение межатомной функции двух разных структур одинаково, то должны быть идентичными и интенсивности всех отражений, даваемых этими структурами (ибо межатомная функция строится по значениям (/г/г/) ).Следовательно, гомометрические структуры невозможно разделить не только при анализе межатомной функции, но и никаким другим способом, так или иначе основанным на использовании интенсивности отражений. Гомометрические структуры можно определить как структуры, дающие одинаковые спектры дифракционных рентгеновских лучей. Это определение охватывает и гипотетические точечные атомные системы и реальные структуры. [c.498]

Корреляция между спектрами и конфигурациями ближайших соседних атомов в теории Кронига, пожйлуй, аналогична корреляции между дифракцией рентгеновских лучей жидкостями и их дифракцией кристаллическими твердыми телами. Фотоэлектроны имеют такую низкую энергию, что когерентность длины волны может быть утрачена через несколько атомных расстояний. Это должно означать, что процесс поглощения, приводящий к возникновению медленных фотоэлектронов, включает конечные состояния, плотность которых не имеет флуктуаций относительно энергий. Однако для процесса поглощения вероятность изменений зависит от энергии из-за флуктуаций электрического ноля, окружающего атом для этих флуктуаций параметр расстояния равен по порядку величины длине волны, связанной с фотоэлектроном. Считается, что в данном случае ноле рассеивает с большей или меньшей эффективностью фотоэлектрон данной длины волны от центра исходного атома. [c.159]

По аналогии с вышеприведенными соотношениями для рассеяния нейтронов интенсивность рассеянных рентгеновских лучей можно выразить через дифференциальное сечение рассеяния [19], связанное с обобщенной коррелятивной функцией атомных электронов С г, г). Далее, принимая во внимание, что электронные состояния не являются возбужденными и что при исследовании рассеяния рентгеновских лучей разрешение энергии недостаточно для точного определения сопряженного с у1олекулярными колебаниями энергетического спектра [c.212]

Знание их особенно важно для исследования заполнения пространства, стерических препятствий, внутренней подвижйости, свободного вращения и т, д. Ясно,, что они различны в зависимости от метода определения, а также и от природы соединения, из которого их определяют они приблизительно вдвое больше, чем радиус каждого атома. Молекулярные радиусы, будут также зависеть от атомных радиусов в направлении химической связи, сумма которых соответствует расстояниию ядер атомов в молекуле. Последнее может быть найдено из полосатых спектров, из инфракрасного спектра, спектра Романа и, особенно, на основании остроумного метода измерения интерференции электронов и рентгеновских лучей (см. ниже). Поэтому атомы в соединениях имеЮт меньшие размеры-в направлении действия валентности. Молекулу не следует себе представлять состоящей из- шаров, изображающих атомы, центры которых совпадают с атомными ядрами ее следует себе представлять.. состоящей из шаров, срезанных со стороны действия валентности. [c.30]

Внутренние электронные слои атома сохраняют свое строение и в соединениях. Процессы, происходящие в этих слоях, связаны с электромагнитными колебаниями в области рентгеновских лучей. Поэтому рентгеновские спектры элементов не зависят от того, находятся ли элементы в свободном состоянии или в соединениях. Определение этих спектров позволяет установить наличие и количественное содержание того или другого элемента в аналлзируелтом веществе. Этот метод дает лучшие результаты при определении элементов с большим атомным весом для наиболее легких элементов (до кальция) он практически применяется редко. Получение рентгеновских спектров требует сложной аппаратуры, и этот метод применяется преимущественна в работах исследовательского характера, при геологоразведочных изысканиях, а также для ряда специальных анализов. [c.83]

РЕНТГЕНОВСКИЙ АНАЛИЗ — анализ материалов с помощью рентгеновского излучения. Впервые применен в начале 20 в. Дает возможность определять хим. состав материалов по спектрам испускания и поглощения (см. Рентгеноспектральный ана.гиз), исследовать атомную структуру материала по дифракции рентгеновских лучей в кристаллической решетке (см. Рентгеноструктурный анализ), изучать дефекты кристаллического строения (см. так-н е Рентгенотопографический анализ). Частным случаем Р. а. является рентгеновская дефектоскопия. [c.312]

Вхирий хОм посвящен исслсдсваиню атомного строения кристаллов на основе анализа интенсивности дифракционного спектра. Все имеющиеся на русском языке монографии по рентгеноструктурному анализу значительно устарели. М. А. Порай-Кошиц восполнил имеющийся пробел, систематически и подробно изложив современные методы рентгеноструктурного анализа. В книге рассматривается теория интенсивности дифракций рентгеновских лучей в кристалле, а также изложены принципиальные методы и практические приемы расшифровки атомного строения кристаллов, методы решения фазовой проблемы и метод межатомных функций. [c.236]

Уже отмечалось, что за несколькими исключениями атомные веса элементов последовательно возрастают, причем атомный вес являлся единственным непериодическим свойством элементов, известным до исследования спектра рентгеновских лучей и радиоактивности. Теперь известно, что элемент с атомным номером Z может иметь более тяжелые изотопы, чем элемент с атомным номером как, например, в случае 27 0 и и причем число изотопов у различных элементов может быть совершенно различным. Из свойств, непрерывно изменяющихся с увеличением Z, мы должны отметить рассеивание элементами а-частиц, поглощение и рассеивание рентгеновских лучей и длину волны характеристических рентгеновских лучей данной серии (т. е. Л, и других серий). Мозли в 1914 г, для многих элементов установил приблизительную линейную зависимость квадратного корня из частоты характеристического излучении данного типа, например Л -линий от атомного номера. Линейнаи зависимость между и Z для каждого типа характеристического рентгеновского излучения К, Ь, М к т. д.) существует не во всем интервале величин до Z= 1, но справедлива липгь до тех пор, пок [c.41]

В 1906 г. Чарлз Гловер Баркла установил, что различные элементы испускают определенные серии характеристических рентгеновских лучей. Уильям Генри Брэгг и его сын Уильям Лоренс Брэгг смогли объяснить это в 1912 г. дифракцией рентгеновских лучей кристаллическими веществами. В 1913 г. Генри Мозли, используя в качестве антикатодов в рентгеновских трубках различные элементы, получил по методу Брэггов эмиссионные спектры этих элементов. При этом он обнаружил, что длины волны таких рентгеновских лучей уменьшаются с увеличением атомной массы излучающего элемента. Связь между увеличением атомной массы элементов и уменьшением длины волны зависела от величины положительного заряда ядра атома. Мозли составил диаграмму и показал, что, зная длину волны рентгеновских лучей, можно рассчитать электрический заряд ядра элемента. Например, заряд ядра равен для водорода +1. гелия +2, лития +3, урана -(-92. Величина заряда ядра соответствует порядковому номеру, понятие о котором ввел Иоганнес Роберт Ридберг, чтобы исправить выявленное нарушение закономерности в расположении элементов в периодической системе. Некоторые элементы с большей атомной массой размещены в соответствии с зарядом их ядра в системе перед элементами с меньшей массой (Аг — перед К, Со — перед №, Те — перед I). Именно в этом заключается физический смысл порядкового номера элемента. [c.104]

РЕНТГЕНОВСКИЕ ЛУЧИ — электромагнитные колебания весьма малой длины волны, сравнимой с атомными размерами, возникающие при воздействии на вещество быстрыми электронами. Открыты В. Рентгеном в 1895. Волновая природа Р. л. установлена в 1912 М. Лауэ (совместно с В. Фридрихом и П. Книп-нингом), открывшим явление интерференции Р. л в кристаллах это открытие явилось также основой развития рентгеноструктурного анализа. Р. л., невидимые для глаза, обладают способностью вызывать яркую видимую флюоресценцию в нек-рых естественных (цинковая обманка, платиносинеродистый барий и др.) и в искусственно изготовляемых кристаллич. веществах (люминофорах) они действуют на фотоэмульсию и вызывают ионизацию газов. Всеми этими явлениями пользуются для обнаружения, исследования и практич. использования Р. л. Длины волн Р. л., используемых в. практич. целях, лежат в пределах от нескольких A до сотых долей A (тогда как самая короткая длина, волны видимой части спектра составляет ок. 4000 A), что соответствует энергии электронов, вызывающих Р. л., от 10 до 10 ев. [c.325]

Изучение физических свойств органических веществ, начиная с двадцатых годов, приобретает все большее значение. Достаточно назвать определение строения кристаллических решеток по дифракции рентгеновских лучей или строени молекул в парах по дифракции электронов. То и другое позволило определить межатомные расстояния и углы между связями, то есть выяснить основные параметры структуры большого числа органических и неорганических молекул. Исследование дипольных моментов дало возможность установить распределение электронных зарядов в молекулах, решить вопрос об их симметрии или асимметрии и определить электронную характеристику важнейших атомных групп. Выдающееся значение в качестве вспомогательных методов установления тонкой структуры приобрели спектры поглощения в видимой, ультрафиолетовой и инфракрасной областях. [c.8]

Периодический закон Д. И. Менделеева был общепризнан, хотя в нем имелись и некоторые аномалии. Так, согласно периодическому закону, свойства элементов находятся в периодической зависимости от их атомных весов, и поэтому не может быть двух элементов с одинаковым атомным весом и разными химическими и физическими свойствами. Однако это наблюдается у кобальта и никеля порядок расположения по возрастающему атомному весу нарушен для теллура и иода. Д. И. Менделеев предполагал, что атомный вес теллура не верен, но это не подтвердилось, и теллур должен быть помещен в периодической системе до иода, хотя у него атомный вес больше. Кроме того, было неясно положение в периодической системе VIII группы и редкоземельных элементов, а также не нашлось места для инертных газов, открытых в самом конце XIX века. Очевидно, в структуре атомов элементов должно быть что-то, обусловливающее периодичность, на что атомный вес не давал ответа. Первым крупным успехом в разрешении этого вопроса было наблюдение характеристических рентгеновских лучей. Если мишень бомбардировать быстрыми электронами, то наблюдается обычно два разных вида рентгеновских лучей. Один вид дает непрерывный спектр, подобный изображенному на рис. 3-3. Конец спектра, которому соответствует наибольшая энергия, определяется разностью потенциалов ускоряющего электрического поля. На непрерывный спектр часто накладывается характеристический спектр длины волн линий характеристического спектра оказались зависящими от материала мишени и не зависели от потенциала поля, ускоряющего электроны до тех пор, пока энергия электронов была больше некоторой величины. На рис. 3-4 изображен рентгеновский спектр мо- [c.88]

Особенно велико расхождение между теорией и экспериментом в области, близкой к границе поглощения, отвечающей малой кинетической энергии фотоэлектронов. В этой области кинетическую энергию К-электрона, вырванного из атома, нельзя считать намного большей, чем энергия ионизации электрона в К-оболочке атома, и основная теоретическая предпосылка, определяющая возможность апроксимации волновой функции электрона в металле плоской волной, оказывается невыполненной. Замечательно, что именно в этой области особенно сказываются преимущества теории атомного поглощения рентгеновских лучей, в которой в качестве волновой функции конечного состояния, вырванного в процессе поглощения рентгеновских лучей электрона, принимается собственная функция сплошного энергетического спектра атома (кривая 2). Впрочем, последняя теория достаточно хорошо согласуется с экспериментсм (как это следует из рис. 38) на всем протяжении снектра, включая и ту, удаленную от скачка поглощения область энергий, в которой, казалось бы, должны сказаться преимущества теории Блохинцева и Гальперина. [c.176]

При обсуждении теории поглощения выяснилось, что явление поглощения рентгеновских лучей атомами вещества, независимо от агрегатного состояния, в котором оно находится, и от особенностей структуры вещества, в основном представляет собой атомный процесс. Тонкая структура рентгеновских спектров поглощения на значительном расстоянии от границы обусловливается главным образом искажениями, которые испытывает электронная волна вырванного из К-уровня атома электрона со стороны атомов ближайшего окружения. Эта простая идея, являющаяся непосредственным следствием разобранного выше экснериментального материала, применительно к теорпи рентгеновского поглощения в металлах была развита и математически оформлена Костаревым [118]. Она основывается на соображениях, аналогичных тем, которые были положены Кронигом, Петерсеном и Богдановичем в основу подробно рассмотренной выше теории поглощения рентгеновских лучей многоатомными газами, и весьдта разумно приводит к полнейшей унификации основ теории поглощения рентгеновских лучей в веществе. Эта теория ближнего порядка, являющаяся шагом вперед по сравнению с теорией Кронига, требует специаль-яого рассмотрения. [c.183]

Структура рентгеновского края поглощения на значительном его протяжении может быть наиболее достоверно объяснена на основе теории ближнего порядка, рассматривающей поглощение рентгеновских лучей в металлах (как и в молекулах) как атомный процесс и связывающей появление небольших флюктуаций вдали от границы края поглощения с определяющим влиянием ближайшего окружения поглощающего атома. Еще в большей мере это относится к структуре основного края поглощения, к области частот, соответствующих очень малым кинетическим энергиям вырванных из К-оболочки атомов фотоэлектронов. В этой областн возмущающее поле соседних атомов решетки относительно невелико, и особенности электронного строения изучаемого атома в соединении или сплаве приобретают решающее значение в ходе поглощения рентгеновских лучей. Ранее, при обсуждении структуры основного края поглощения атомов в молекулярных соединениях (стр. 129), вскользь указывалось на зависимость коэффициента поглощения от частоты в пределах истинного края поглощения, связанного с переводом электрона с К-уровня атома в область непрерывного спектра. Рассмотрим теперь этот воиросболее обстоятельно. [c.188]

Если бы не было так трудно уменьшить разбросы амплитуд, появилась бы возможность замены кристаллов амплитудными селекто(рами при разложении рентгеновских лучей в спектр с целью определения состава образца. При разложении лучей в спектр с помощью брэгговского отражения (см. 4.9) потери интенсивности велики вследствии коллимации пучка и большого расстояния от образца до детектора (см. 4.16). Если выделение спектральных линий осуществлять амплитудным селектором, образец может быть помещен очень близко от детектора, благодаря чему резко возрастет интенсивность аналитической линии (и фона). Так как всегда можно ввести поправку на частичное наложение соседней линии, если ее интенсивность известна, то нет необхо димости, чтобы селектор шолностью разрешал близкие спектральные линии. Однако удовлетворительные измерения такого рода требуют значительно более тщательной стабилизации источника питания детектора, чем это необходимо в других случаях. В настоящее время невозможно предсказать, насколько широко в дальнейшем будет проводиться замена кристаллов амплитудными селекторами, так как в этом направлении сделаны лишь первые шаги. Во всяком случае такая замена будет возможна не всегда. Она может быть перспективной, если рентгеновский спектр образца o tOiHt из сравнительно небольшого числа линий, далеко отстоящих друг от друга. Чем больше расстояние между линиями, тем лучше, но всегда эти расстояния должны быть ке меньше, чем для линий одной серии рентгеновских спектров элементов, отличающихся на несколько атомных номеров. Метод амплитудной селекции прежде всего может быть применен для контроля производственных процессов и в ряде других простых задач, требующих быстрого реагирования или высокой интенсивности. [c.78]

Электроны, достигнув отмеченной критической энергии, выбивают электроны из внутренней оболочки атома. На место выбитого электрона из какого-либо дальнего слоя переходит электрон с бмьшей энергией, чем выбитый. При этом переходе выделяется энергия, определяющаяся разностью энергетических уровней до и после перехода, в виде квантов рентгеновского излучения. Поэтому каждый элемент дает определенный, присущий только ему спектр. Рентгеновский характеристический спектр является в связи с этим чисто атомным свойством. Он возникает независимо от того, находится ли атом, излучающий рентгеновские лучи, в свободном состоянии или входит в химическое соединение. Этим рентгеновские спектры отличаются от оптических, где один и тот же элемент дает различные спектры в атомном или молекулярном состоянии. Эта разница обусловливается тем, что [c.52]

В оже-эффекте электроны испускаются веществом в процессе безрадиационного перехода атома из возбужденного состояния, возникшего при бомбардировке пучком рентгеновских лучей или электронов, в основное состояние. Оже-электронная спектроскопия занимается измерением энергий и относительных интенсивностей этих, выбитых из атомов электронов. Таким образом, она отличается от РЭ-спектроскопии тем, что связана с электронами, выброшенными не в первичном, а во вторичном процессе. Энергия оже-электрона зависит только от атомных уровней, участвующих во вторичном процессе, и совершенно не зависит (в отличие от РЭС) от энергии возбуждающего потока. Другими словами, энергия электронов, регистрируемых в ОЭС, определяется исключительно природой испускающих их атомов и их химическим окружением. Поэтому изучение оже-спектров не требует применения монохроматического источника возбуждения. [c.161]

Рентгеновская флуоресценция используется в качестве рутинного качественного и количественного анализа для определения тяжелых металлов в партиях, подвергаемых освидетельствованию красителей. Неразбавленные красящие добавки таблетируют на гидравлическом прессе при давлении около 8000 кг/см , что повышает плотность элементов и способствует получению необхо--ДИМОЙ поверхности образца. Таблетку исследуемого красителй помещают на пути прошедшего через узкую щель рентгеновского луча, который возбуждает характеристические спектры рентгеновского излучения содержащихся в образце элементов. Флуоресцентное излучение через первичный коллиматор попадает на кристалл, служащий в качестве рассеивающего монохроматора. Кристаллическая решетка является в данном случае трехмерной дифракционной решеткой, причем дифракция рентгеновских лучей происходит в результате их отражения от параллельных атомных плоскостей. Связь между длиной волны подающего излучения %, углом между направлением падающего луча и отражающей кристаллической плоскостью 0, и постоянной решетки d (расстояние между отражающими параллельными атомными плоскостями) выражается уравнением Брэгга [c.473]

Но для создания такой научно обоснованной теории строения атома необходимо было располагать представлениями о величине заряда ядра атома и о числе электронов в атомной оболочке. В разрешении этой задачи большую роль сыграло изучение англииским физиком Г. Мозли спектров рентгеновских лучей отдельных эле- [c.44]